Общие положения. Экспериментальные результаты

В отличие от кипения в объеме, где кризис однозначно определяется свойствами жидкости и пара, при кипении в каналах кризис сложным образом зависит от локального паросодержания (относительной энтальпии) потока. Однако л — не единственный параметр, влияющий на кризис. Из самых общих соображений ясно, что на условия эвакуации пара от стенки, а следовательно, на должна влиять скорость потока. Причем влияние это, как показывают эксперименты, неоднозначное при х < с ростом массовой скорости возрастает (что представляется естественным), а при j > происходит инверсия влияния массовой скорости на с ростом p wg значение снижается (что не имеет сегодня достаточно убедительного объяснения). Поскольку механизм отрицательного влияния массовой скорости на критическую тепловую нагрузку не ясен, отсутствует и сколь-нибудь стройная методика расчета положения точки инверсии , т.е. величины Не имеет сегодня объяснения и такой (достаточно удивительный) экспериментальный результат, как отрицательное влияние на недогрева жидкости до в узкой области малых отрицательных л [12, 78]. [c.362]

На основе результатов экспериментальных исследований, а также общих положений рассмотренной выше феноменологической теории тепло- и массопереноса систему нелинейных дифференциальных уравнений см. 2-3) применительно к явлениям переноса при сбросе давления можно обобщить и записать в следующем виде [c.446]

Авторы полагают, что анализ рассмотренных экспериментальных результатов с точки зрения общих положений диффузии в многокомпонентных системах, связанных с рассмотрением неравновесных искажений структуры, может быть полезен в плане выбора оптимального состава сплавов с целью достижения наивысшей износостойкости для конкретных условий эксплуатации. [c.195]

Справедливость той или иной гипотезы можно подтвердить только путем сопоставления результатов расчета с экспериментально известными фактами. Надежных экспериментальных данных при сложном напряженном состоянии пока недостаточно, поэтому здесь мы рассмотрим лишь некоторые общие положения, относящиеся к теориям прочности, и сформулируем основные требования к ним. О степени пригодности той или иной теории можно в-какой-то мере судить по их соответствию этим требованиям. [c.87]

Так как допущение, положенное в основу вывода уравнений Навье — Стокса, является совершенно произвольным, то заранее нельзя быть уверенным, что эти уравнения правильно описывают движение вязкой жидкости. Следовательно, уравнения Навье — Стокса нуждаются в проверке, которая возможна только путем эксперимента. Правда, необходимо иметь в виду, что до настоящего времени вследствие бол] ших математических трудностей не получено ни одного общего решения уравнений Навье — Стокса в их полном виде, т. е. с сохранением всех конвективных членов и всех членов, учитывающих вязкость. Однако известны некоторые частные решения,, например для ламинарного течения в трубе или для течений в пограничном слое, и эти частные решения столь хорошо совпадают с экспериментальными результатами, что вряд ли можно сомневаться в общей применимости уравнений Навье — Стокса. [c.73]

Сопоставление расчетных и экспериментальных данных показывает, что общая закономерность в распределении касательных напряжений в продольных сечениях выявляется вполне определенно. При этом общее совпадение расчетных и экспериментальных результатов может быть признано как достаточно хорошее. Это дает основание для заключения о том, что принятые при расчете положения правильно отражают основные условия работы эле- [c.128]

Хотя существуют различные методы моделирования изображения ВР, общий подход состоит в следующем. Предполагается некоторая микроструктура объекта, выполняется расчет изображения, полученный результат сравнивается с экспериментальной картиной, изменяется начальная микроструктура объекта и так до тех пор. пока расчетное изображение точно не совпадет с экспериментальным. Сложность данной процедуры состоит в том, что изображение чувствительно к следующим факторам положению электронного пучка относительно объекта и оптической оси прибора толщине образца, величине дефокусировки объективных линз, хроматической аберрации, когерентности пучка и внутренней вибрации материала. Для проведения корректных вычислений необходимо обладать по возможности полной информацией как об образце, так и об используемом микроскопе, так как многие параметры используются в программах расчета. Количественная обработка изображений высокого разрешения дает возможность сохранять изображение в компьютере в [c.492]

В аннотации к обзору Дуга [1] подчеркивается, что многочисленные модификации уравнения Рэлея — Максвелла и попытки распространить его действие на системы, не соответствующие тем основным положениям, на которые опирается вывод этого уравнения (разбавленные дисперсии, в которых свойства обоих компонентов мало отличаются друг от друга, а дисперсные частицы не взаимодействуют друг с другом), делают получаемые выражения полуэмпирическими корреляционными уравнениями, для которых необходимо экспериментально определять примерные значения функции распределения. При теоретическом анализе явлений проводимости в композиционных твердых средах общим и неизбежным является допущение полного геометрического порядка в распределении фаз. Предполагается, что волокна распределены в матрице равномерно, на одинаковом расстоянии и параллельно друг другу. Одиако реальные композиционные материалы, получаемые в результате выполнения целого комплекса технологических операций, имеют структуру, значительно отличающуюся от наших представлений об идеальной модели. Микроскопические исследования реальных композиционных материалов достаточно убедительно показывают неравномерное распределение волокон, отклонение от взаимной параллельности волокон и наличие пористости. Кроме того, недостаточные знания свойств самих волокнистых наполнителей и матриц в свою очередь накладывают дополнительные ограничения на возможности применения теоретических уравнений для прогнозирования теплофизических свойств композиционных материалов. [c.294]

Экспериментальная часть работ [6, 13] была выполнена на образцах, изготовленных и испытанных в тщательно контролируемых условиях, что дало возможность проанализировать обоснованность общих представлений об эффективной теплопроводности в поперечном направлении волокнистых систем, положенных в основу при выводе уравнения (7.25). Подробный анализ приведен в работе [6], а на рис. 7.11 и 7.13 сплошными линиями даны лишь результаты вычислений. В табл. 7.3 обобщены значения кст при 20 °С для всех рассмотренных систем в зависимости от [c.310]

Особую роль сыграло принятое допущение о подобии реологических функций подэлементов. С чисто практической стороны это привело к такому упрощению модели, которое позволило число определяющих функций модели свести к абсолютному минимуму (всего две функции), решить проблему идентификации модели, сделало возможным анализ общих закономерностей поведения модели. С другой стороны, на этом основании (с учетом некоторой особенности реологических функций, обнаруженных экспериментально) был получен принцип подобия при циклическом нагружении, характеризующий форму кривых деформирования. Необходимым дополнением к этому принципу является анализ, позволяющий определить конечное, достигаемое асимптотически положение петли гистерезиса ее смещение является результатом эффекта, проявления которого в зависимости от условий его реализации называют циклической релаксацией или циклической ползучестью. Условно можно считать, что свойства материала делятся на циклические , описание которых дает уравнение состояния (3.30), и статические , определяющие смещение петли. [c.141]

Возвращаясь к уравнению (6,37), отметим, что мы до сих пор еще не видели, каким образом можно получить модуль и аргумент yjj из экспериментальных измерений у нас два неизвестных и только одно уравнение. Оценим вновь наше положение. Вначале для получения общей картины бьш постулирован источник, являющийся протяженным как в пространстве, так и по спектру. Все наши рассуждения до сих пор учитывали это, и в результате различные уравнения относительно Y12 не имеют ограничений по отношению к когерентности освещенности. Теперь вернемся к рис. 6.7 и проведем сравнение различных точек С1 и С2 в выборочной плоскости. Ясно, что эта схема в особенности чувствительна к пространственной (поперечной) когерентности. Для получения связи У12 с наблюдаемыми величинами разумно рассмотреть случай, когда временная когерентность не вносит искажений (разд. 6.4.1). Функция Ti 1 (х) особенно удобна для изучения временной когерентности, поскольку она характеризует степень сохранения фазовых соотношений для отдельных волновых углов. [c.141]

Если уравнения совместности деформаций, имеющие чисто геометрический характер, могут быть составлены с любой степенью точности чисто аналитически, минуя эксперимент, а уравнения равновесия, опирающиеся на общие для всех тел и хорошо известные давно установленные экспериментальные факты, не нуждаются в опытной проверке, то последняя система — система определяющих уравнений — может быть составлена лишь на основании эксперимента, выясняющего характер сопротивления каждого тела внешним воздействиям. Поэтому мера достоверности теории полностью зависит от идейной полноценности и точности эксперимента, положенного в ее основу, и от адекватного отображения результатов этого эксперимента в математическом аппарате теории через определяющие уравнения. Отмеченным фактом обусловлено фундаментальное значение для всей механики твердого деформируемого тела тех экспериментов, которым посвящена настоящая книга. [c.8]

Подобный итог описан в работе [382]. Результаты испытаний алюминиевого сплава 2024-73 даны в координатах Igi Tp- lgA при частотах нагружения, изменяющихся от 3400 до 60 циклов/мин, они выражаются серией кривых, пересекающихся в одной точке. Анализ экспериментальных данных, полученных при испытании в сухом и во влажном воздухе, показывает, что положение общей точки сходимости зависит от среды. [c.311]

В общих курсах сопротивления материалов (по существу чисто теоретического предмета), оперирующих с расчетом напряжений и деформаций почти исключительно в пределах упругости, не может уместиться богатое учение о свойствах материалов за пределом упругости, где на первый план выступают их видовые различия и где расчеты (и то часто весьма приближенные) составляют лишь подсобную часть содержания, уступая свое место описанию результатов специальных экспериментов. В состав новой науки входит и методика испытания материалов, представляющая собой одно из приложений этой научной дисциплины к техническим целям. Сюда же относятся и экспериментальные обоснования тех основных положений, на которых базируются теория сопротивления материалов, теория упругости и, равным образом, развивающаяся на наших глазах математическая теория пластичности. [c.5]

Экспериментальные исследования эффективности щелевых пневматических приемников проводились главным образом при сверлении чугуна, графита, хрупких бронз и латуней. При этом были приняты следующие общие методические положения на основе установленных ранее параметров изготовлялись макеты опытных пневматических приемников для конкретных условий сверления одно- и многошпиндельными сверлильными головками определение их эффективности производилось прежде всего при скоростях воздушного потока в приемнике v. = 2,5Уц, а затем на основе полученных результатов решался вопрос о целесообразности увеличения скорости воздушного потока. [c.150]

Цель настоящей работы — на основе теоретических положений вывести общую форму расчетных выражений для координат опорных точек смесей, проверить результаты по опытным данным и получить рекомендации по их использованию для привлечения экспериментального материала. Это позволит разработать способ расчета термодинамических свойств смесей по данным для чистых компонентов и состава смеси [1]. [c.194]

Совокупность представлений, выработанных в результате экспериментальных и теоретических исследований по физике частиц, образует вполне четкую общую картину, называемую стандартной моделью. Эта модель — своего рода веха на нути развития физики частиц, очерчивающая границу ее нынешнего состояния, за которой начинается область качественно новых явлений и соответствующих им представлений и моделей. В то же время внутри стандартной модели находится место для множества новых фактов и она способна к дальнейшему развитию. Некоторые из предположений, положенных в ее основу, были впоследствии экспериментально подтверждены (об этом будет рассказано в 11.2 и 11.3). Однако среди принципиальных положений стандартной модели есть и такое, которое пока является гипотезой, и проверка этой гипотезы — важнейшая задача предстоящих экспериментальных исследований (этому посвящен параграф 11.4). [c.193]

Эти положения были реализованы нами при выполнении проекта переоборудования мощного промышленного котлоагрегата одной из ГРЭС Мосэнерго, результаты экспериментального исследования которого представлены на фиг. 6-12. На фиг. 6-19 приведена общая схема установки ступенчатого испарения с выносными циклонами на этом котле. Для выбранной паропроизводительности соленых отсеков недостаточно было одного циклона и потребовалась установка двух. Включение циклонов осуществлено параллельным по пару и последовательным по воде из барабана котла вода поступает в водяной объем циклона 2 второй ступени испарения по линии 1. Скорость воды в этой линии принята значительной — 1,5 ж/сек, сопротивление ее составляет около 400 /сг/ж . В связи с этим предотвращена возможность переброса котловой воды из циклона второй ступени испарения в барабан котла даже при резких набросах нагрузки. [c.104]

Здесь мы рассмотрим применение изложенной в т. 1, 107, теории критических точек в колебательных спектрах к кристаллам с пространственной группой алмаза. Систематически исследуя этот вопрос, мы прежде всего установим и классифицируем симметрический набор критических точек, определяемых только из свойств симметрии. После этого можно использовать несколько подходов. Если имеются точные данные по неупругому рассеянию нейтронов, то из них можно определить дополнительные критические точки. Эти динамические критические точки необходимо классифицировать в соответствии с общей теорией. Если экспериментальные данные по неупругому рассеянию нейтронов отсутствуют, но имеются рассчитанные дисперсионные кривые, то дополнительные критические точки можно установить на основании этих расчетов. Наконец, можно использовать теорию Морзе, чтобы определить, выполнены ли топологические условия, связывающие число и тип критических точек на каждой ветви. Если условия Морзе не выполнены, то данная ветвь должна содержать дополнительные критические точки. Однако их положение остается при этом неопределенным. Теорию Морзе молено использовать скорее как ориентир для поиска таких точек, чем для установления их точного положения, которое следует искать путем интерполяции или экстраполяции имеющихся результатов. Насколько известно автору, за исключением нескольких модельных расчетов с произвольными силовыми постоянными [89—90], теория Морзе до сих пор не нашла [c.159]

Обоснование других (еще строго не доказанных) результатов асимптотической теории дифракции во многом напоминает обоснование теоретических положений в экспериментальных науках. Анализируя явное решение эталонной задачи дифракции, часто бывает возможно прийти с помощью некоторых построений к асимптотической формуле, относящейся к общему случаю. Эта более общая асимптотическая формула проверяется на других задачах, допускающих явное решение. В экспериментальных науках аналогом явных решений является опыт. [c.19]

Эти общие положения хорошо подтверждаются экспериментально. Наглядное представление о смещении Ас в сталях с различным исходным состоянием дают металлографические исследования. Закаленный, отожженный и деформированный на 50 % холодной прокаткой образцы стали 20 нагревались в совершенно идентичных условиях (одновременно) до различных температур от 725°С (равновесная точка i) и ниже через каждые 10° и после 10-мин вьщержки охлаждались. Средняя скорость нагрева составляла 250 - 300°С/мин. Для облегчения идентификации исходной и вновь сформировавшейся при нагреве структур для разных состояний применялись различные условия охлаждения. Образцы с ферритоперлитной структурой после нагрева до соответствующей температуры подвергались закалке, в результате которой образовавшиеся участки аустенита превращались в мартенсит, легко обнаруживаемый в исходной матрице. Предварительно закаленная сталь охлаждалась на воздухе. При этом аустенит распадался на феррито-кар-бидную смесь, которая выглядела темными участками на фоне исходной структуры и тоже легко идентифицировалась. Количественные определения степени развития а 7-превращения осуществлялись на основании статистических подсчетов. [c.47]

Таким образом, анализ литературных данных показывает, что взаимодействие поверхностей при внешнем трении твердых тел приводит к упругопластическим деформациям поверхностных слоев, способствующим возникновению и развитию вторичных процессов. В поверхностных слоях трущихся тел пластические деформации могут достигать предельных значений, изменяя физические и механические свойства материалов, их структуру и характер протекания процессов. Процесс пластической деформации поверхностных слоев при трении сложен и многообразен, поэтому на данном этапе развития науки о хрении и изнашивании нельзя выявить ее закономерности. Приведенные результаты войдут в общий комплекс экспериментальных исследований для создания основных положений теории формоизменения на контакте и разработки физических основ антифрикционности. [c.37]

В разд. 15.2.6 была в общих чертах описана концепция состояния предразрушения [381, 382], т. е. Ьостояния повреждения, при достижении которого начинают активно взаимодействовать различные формы повреждений в объемах макроскопических размеров. Концепцию состояния предразрушения подтверждают многочисленные экспериментальные результаты [381, 382], особенно существование инкубационного периода, в течение которого исходная трещина не расширяется. Инкубацюнный период, как показывает металлографический анализ, представляет собой время, необходимое для достижения состояния предразрушения (разд. 15.3.2.6). Однако следует отметить, что инкубационный период уже подвергался анализу [427 - 429] и также в пред положении, что трещина расширяется не путем разрыва среды перед ее вершиной. Дальнейшему развитию представлений о распространении магистральной трещины, таким образом, могут способствовать исследования распространения спепиально введенной трещины (в образцах без надрезов, которые "ведут" трещину) вместе с результатами количественного металлографического анализа состояния повреждений [ 382, 461]. [c.273]

В работе [37] общие положения теории применены к расчету течения перед донным срезом тела и донной областью отрыва. Для решения задачи о локально невязком течении использован метод интегральных соотношений Дородницына [38]. Как показывает сравнение результатов расчета [37] с экспериментальными данными [39] (проведенное в работе [40]), уже для первого приближения распределение давления вдоль поверхности тела определяется достаточно точно (фиг. 9). В работе [40] также в рамках асимптотической теории рассмотрено течение перед донным срезом, но только при гиперзвуковой скорости внешнего невязкого потока. Взаимодействие гиперзвукового потока с пограничным слоем на основной части тела предполагается слабым (Мсх>т 1, где т — характерный наклон эффективной границы, образованной толщиной вытеснения пограничного слоя). В этом случае изменение давления на порядок величины происходит на длинах порядка МооТ, однако область с большими поперечными перепадами давления имеет характерную длину порядка т, как и при умеренных сверхзвуковых скоростях. [c.250]

Следствия теории Колмогорова, в первую очередь сформулированные выше закон двух третей и закон пяти третей , в 40-х и 50-х годах неоднократно проверялись на материалах измерений статистических характеристик конкретных турбулентных течений. При этом, однако, в конце концов выяснилось, что в лабораторных экспериментах (производившихся обычно в аэродинамических трубах) числа Рейнольдса недостаточно велики для существования заметного инерционного интервала в спектре турбулентности и, следовательно, результаты таких измерений в аэродинамических трубах, собранные за 20 лет, не годятся для проверки указанных законов. Измерения же в природе, где числа Рейнольдса, как правило, имеют гораздо большие значения, чем, в лабораторных течениях, до последнего времени давали результаты со значительным статистическим разбросом поэтому, хотя общая совокупность экспериментальных данных несомненно свидетельствовала в пользу теории, ее подтверждение все же оказывалось не совсем непосредственным и не позволяло надежно оценить входящие в теорию числовые параметры. Лишь в самые последние несколько лет положение в этом отношении кардинально изменилось — за этот период несколькими экспериментаторами были проведены очень точные измерения характеристик турбулентности в различных природных и искусственных турбулентных течениях с очень большим числом Рейнольдса, результаты которых прекрасно совпали друг с другрм, окончательно подтвердили справедливость теории и позволили, наконец, с достаточной точностью определить постоянные С и [c.25]

Часто предполагается, хотя это не оговаривается специально, что пропускная способность при абсолютном оценивании одинакова для всех одномерных стимулов и что предельные величины информации, передаваемой высотой звука, положением указателя, цветом, громкостью, измеряют одну и ту же общую способность к оцениванию и классификации. Различия в экспериментальных результатах относили за счет эффекта установки, различия материальных носителей и экспериментальных методов. Например, Гарнер [35] предположил, что существует фундаментальная величина 2,3 бит для любого одномерного стимула. Мюллер и др. [75] получили более 4,5 бит для угла наклона линии и Гарнер приписал расхождение в 2 бита внутреннему представлению испытуемых о горизонтали и вертикали. Аналогично различие в один бит между переданной информацией о положении указателя, измеренной Хейком и Гарнером [39], и о высоте звука согласно Поллаку [88 ] можно объяснить наличием меток на концах интервала допустимых положений. Однако Поллак [90] применил в качестве метки тон стандартной высоты, чередовавшийся со стимулами, и вместо предполагавшегося увеличения информации на один бит обнаружил улучшение лишь на 0,5 бита, хотя в ка- [c.97]

Несмотря на незавершенность общей теории сильных взаимодействий, в ней удалось получить несколько точных количественных результатов, допускающих экспериментальную проверку и опирающихся только на основные требования теории релятивистская инвариантность, справедливость исходных положений квантовой теории, причинность, положительность энергии. Примером может служить приведенное в п. 8 ограничение (7.124) на возможную степень роста полного сечения о<. Главным экспериментально проверяемым точным результатом теории сильных взаимодействий следует считать дисперсионные соотношения, предложенные М.Гелл-Манном, М. Гольдбергом и В. Тиррингом (1954) и строго доказанные Н. Н. Боголюбовым (1956) для рассеяния пион—нуклон. Боголюбовские дисперсионные соотношения имеют вид [c.396]

Было предложено несколько моделей для расчета линейного члена в теплоемкости, но большинство недавних сравнений экспериментальных и теоретических результатов было основано на модели Андерсона, Гальперина и Варма [9]. Они предположили, что атомы или группы атомов туннелируют между равновесными положениями с почти одинаковой энергией, причем имеется плавное распределение в зависимости от разности энергии уровней, между которыми возможно туннелирование. Эту модель можно применить к неупорядоченным системам в общем случае и получить линейный вклад в теплоемкость. Зависимость Р в теплопроводности тогда происходит вследствие рассеяния фононов на этих туннельных модах. [c.166]

Современное с-эстояние общей теории пластических деформаций и накопленный экспериментальный материал не обеспечивают возможности точного однозначного установления этих величин. Поэтому их с некоторым ущербом для точности результатов приходится выбирать, лишь руководствуясь основ-ными положениями общей теории пластических деформаций, элсперименталь-иыми материалами со сравнительно вероятными результатами, анализом проведенных силовых. расчетов по их сходимости с фактическими величинами, а также чисто логическими предположениями. [c.210]

Математическая теория упругости стремится, с одной стороны, найти количественные соотношения, характеризующие деформацию или внутрен 1ие относительные смещения в твердом теле, которое подвергается дей ствию статически уравновешенной системы сил или находится в состоя НИИ малого внутреннего относительного движения, а с другой стороны получить результаты, имеющие практическое значение для архитектуры инженерного дела и других прикладных областей, где приходится иметь дело с конструкциями, материалом для которых служат твердые тела. Ее история должна проследить прогресс в экспериментальном исследовании поведения деформированных тел, поскольку этот прогресс отразился на математической теории, развитие взглядов на физические принципы, лежащие в основе теории, рост той ветви математического анализа, которая применяется при вычислениях, и постепенное накопление практических правил, получаемых путем истолкования математических результатов. В хорошо разработанной теории прогресс есть развитие от меньшего к большему, — во всех отношениях, кроме положенных в основу физических принципов, где, мы могли бы сказать, прогресс заключается в переходе от большего к меньшему. Таким же образом в области экспериментального исследования и математических методов ни один результат, полученный когда-либо, не теряет своего значения и не должен быть отброшен но физические принципы заменяются другими, более общими, так что число их уменьшается, и данная область приводится во все более тесную связь с другими отделами физики, причем одни и те же физические принципы служат в последнем счете основой их всех. В областл теории упругости, несмотря на то, что иногда приходится встречаться с регрессом в области эксперимента и ошибками в математической теории, состоящими главным образом в принятии неясных или уже скомпрометированных гипотез, в злоупотреблении приближенными методами, в поспешных обобщениях и в неправильном понимании физических принципов, мы имеем во всей истории науки, от первых исследований Галилея до заключительных работ Сен-Венана и Кельвина, непрерывный прогресс во всех указанных отношениях. [c.15]

Рациональная.механика есть часть математики, которая поставляет и исследует логические модели для описания изменений положения и формы, претерпеваемых повседневно наблюдаемыми нами вещами. Она описывает также многое из того, что наблюдается в лабораториях, где профессионалы-ученые ставят эксперименты, или о чем судят по результатам таких наблюдений., Например, всегда предполагается, что она служит основой, и притом единственной, для проектирования и управления научными приборами, относительно которых физики считают, что они дают решающие экспериментальные данные о том, что сама механика является лишь приближенной теорией природы. К числу объектов, представляемых механико при помощи математических моделей, относятся животные и растения, горы и атмосфера, океаны и недра, вся среда, в которой мы живем, небесные тела, старые и новые, и те четыре элемента , из которых, как считали древние, состоит все на свете земля, вода, воздух и огонь. Как показывает ее название, механика представляет также механические устройства, изобретенные человеком фонтаны и автомобили, мосты и фабрики, музыкальные инструменты и пушки, канализационные трубы и ракеты. Все это моделируется механикой, но моделируется грубо. Подобно любой другой ветви математики, механика выделяет и исследует общие черты представляемых ею явлений, отвлекаясь от большинства деталей. Как необходимо в любой науке, ставящей целью не только описывать, но и предсказывать, она пытается из всего многообразия и неодолимой сложности природы ото брать простые вещи и установить связь между ними. Простота хотя и не гарантирует успеха в некоторых областях механики необходима. Сложная теория в механике, хотя и >южет ока заться на какой-то момент полезной для чего-то и для кого-то не ведет к ясности и поэтому не выживает. Наконец, поскольку [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...