Времени постоянная, излучение

В 14 указывалось, что волны, испускаемые атомами, сохраняют регулярность лишь в течение ограниченного интервала времени. Другими словами, в течение этого интервала времени амплитуда и фаза колебаний приблизительно постоянны, тогда как за больший промежуток времени и фаза, и амплитуда существенно изменяются. Часть последовательности колебаний, на протяжении которой сохраняется их регулярность, называется цугом волн или волновым цугом. Время испускания цуга волн называется длительностью цуга или временем когерентности. Пространственная протяженность цуга L длина цуга волн) и время когерентности Т связаны очевидным соотношением Ь = Тс, где с —скорость света. Если, например, средняя длина цугов волн, излучаемых некоторым источником света, равна по порядку величины 1 см, то время когерентности для этого источника света составляет величину порядка 0,3-10" с. Следовательно, в среднем через такие промежутки времени прекращается излучение одной регулярной последовательности волн, испускаемой источником света, и начинается излучение нового цуга волн с амплитудами, фазами и поляризацией, не связанными закономерно с соответствующими параметрами предшествующего волнового цуга. [c.93]

Постоянная излучения тела ех при данной температуре Т есть количество лучистой энергии с длиной волны между X и X-f-dX, испускаемое в. вакууме в единицу времени единицей массы тела, отнесенное к dX. [c.119]

Временной ход излучения показан на рис. 18.2 (получен из решения системы уравнений (18.1) при постоянной накачке, включаемой в момент времени т = 0). Существует некоторый период времени, в течение которого излучение отсутствует — от т = О до т — т , так как инверсная населенность еще не достигла порогового уровня. На рис. 18.1 этому соответствует траектория m = О, выхо- [c.166]

Влияние флуктуаций скорости ветра на временные характеристики излучения теоретически исследовалось в [4, 17, 51, 57, 65— 67, 75, 86, 87]. В этих работах используется два способа перехода от пространственных характеристик флуктуаций к временным посредством гипотезы замороженной турбулентности. В одном случае [4, 51, 67] вслед за [86] предполагается, что скорость ветра постоянна вдоль трассы и изменяется лишь во времени. Вычис- [c.109]

В проблемах теплового излучения особо важное значение имеет понятие так называемого равновесного излучения. Для установления этого понятия рассмотрим полость с неподвижными и непрозрачными стенками, температура которых поддерживается постоянной. Атомы и молекулы стенок переходят в возбужденные состояния за счет энергии теплового движения и при обратных переходах в невозбужденные состояния дают излучение, заполняющее полость. Падая на стенки полости, лучистая энергия частично отражается, частично поглощается. Происходит изменение направления распространения, спектрального состава, поляризации, интенсивности излучения. В результате всех этих процессов, как это следует из общего начала термодинамики, в полости в конце концов устанавливается макроскопически вполне определенное состояние излучения, при котором за каждый промежуток времени количество излученной лучистой энергии определенного цвета, направления распространения и поляризации в среднем равно количеству поглощенной энергии того же цвета, направления распространения и поляризации. Как и всякое равновесное состояние, оно характеризуется тем, что каждому микропроцессу, происходящему в системе, с той же вероятностью соответствует микропроцесс, идущий в обратном направлении (принцип детального равновесия). Благодаря этому состояние излучения в полости и остается макроскопически неизменным во времени. Переход в равновесное состояние, как и всякий статистический процесс, управляется вероятностными законами. В полости устанавливается хаотическое состояние излучения, которому соответствует наибольшая вероятность. Оно и называется равновесным излучением. [c.675]

Успех такого эксперимента зависел, прежде всего, от достижения в дейтерии высоких темпе-рат ф, в контексте чего важное значение имеют потоки излучения. Рассматривалась серия из трех экспериментов А , В и С . Испытание В использовало в термоядерном топливе только дейтерий испытание С использовало как дейтерий, так и тритий. В обоих испытаниях термоядерное топливо должно было хорошо обжиматься. Испытание С было существенно менее чувствительно, чем испытание В , и сравнение выходов 14-МэВ-ных нейтронов в них дало бы информацию о достигнутых температурах. Испытание А (возможно, без термоядерных процессов) было необходимо для контроля. Расчеты были проведены для ядра из 8-фазы плутония, что не только упростило задачу по сравнению с композитным ядром, но и позволило увеличить временную постоянную а (скорость размножения). [c.92]

Мы получили для средней интенсивности значение, не зависящее от 6. Формулы (10.5), (10.6) означают следующее. Если мы будем снимать диаграмму направленности, расположив по разным направлениям 6 радиоприемники, у которых временная постоянная демодулятора мала по сравнению с X (малоинерционное исследование интенсивности излучения, ср. гл. IV, 8), мы получим трепещущую лепестковую диаграмму [c.417]

Если считать, что излучение происходит в единичный интервал времени, то, перенеся постоянные множители в левую часть и обозначив их О, имеем [c.68]

Под люминесценцией при стационарном режиме понимается люминесцентное излучение, происходящее с постоянной энергией в единицу времени в течение достаточно конечного промежутка времени. [c.368]

Учитывая, что приведенные выше расчеты основаны на предположении о непрерывном облучении, следует оценить справедливость результатов этих расчетов по отношению к радиационному воздействию солнечных вспышек. При длительных космических полетах доза радиационного воздействия определяется в основном постоянно действующим галактическим космическим излучением и совокупностью солнечных вспышек, что практически соответствует условиям непрерывного облучения. При полетах длительностью несколько месяцев основной вклад в дозу оправданного риска дают одна-две случайно распределенные во времени вспышки. В этом случае величина эффективной дозы на конец полета существенно зависит от момента возникновения вспышки, так что вопрос о дозе оправданного риска для полетов указанной продолжительности требует дальнейшего изучения. [c.278]

Важное отличие матового стекла от самосветящегося источника света состоит в следующем фазовые соотношения между световыми колебаниями в разных точках матового стекла нерегулярны, но неизменны во времени. Поэтому зернистая структура освещенности экрана также постоянна во времени. В случае же самосветящегося источника разность фаз колебаний в двух каких-либо точках его поверхности будет быстро изменяться, что приведет, очевидно, к хаотическому движению зерен и исчезновению зернистой структуры при экспонировании в течение достаточно большого интервала времени. Поэтому при использовании самосветящихся объектов в обычных условиях, с инерционными приемниками излучения, мы не наблюдаем зернистой структуры. Можно сказать, что фотографии, полученные с помощью матового стекла, отвечают мгновенному распределению освещенности, возникающей в случае самосветящихся источников. [c.110]

Пусть процессы возбуждения обеспечивают неизменную во времени заселенность возбужденных состояний. Это означает, что на смену атомам, испытавшим спонтанные переходы, приходят новые, и газ в целом создает излучение с некоторой постоянной средней мощностью. Для перехода между какими-нибудь определенными уровнями тип средняя мощность спонтанного испускания пропорциональна энергии соответствующего фотона [c.732]

В случае однородной среды рядом расположенные малые объемы среды становятся при воздействии электромагнитной волны источниками вторичных волн одинаковой интенсивности. Это означает, что они приобретают под действием переменного поля электромагнитной волны равные между собой электрические моменты, изменением которых во времени и вызывается вторичное излучение. Но величина суммарного электрического момента определяет собой диэлектрическую проницаемость и показатель преломления среды. Таким образом, если показатель преломления для разных участков среды имеет одинаковое значение, такая среда является оптически однородной. Отсюда следует, что при постоянном [c.111]

Таким образом, в формуле (36.8) содержатся три члена. Первый член представляет собой волну поляризован-ности, колеблющуюся на частоте падающей волны. Второй член не зависит от времени. С ним связано так называемое оптическое детектирование, т. е. возникновение в нелинейной среде постоянной поляризованности при прохождении через нее мощной световой волны. Это явление аналогично выпрямлению синусоидального электрического тока. Схема опыта, в котором обнаруживается оптическое детектирование, показана на рис. 36.1. Лазерное излучение / большой интенсивности падает на кристалл кварца 3, помещенный между обкладками конденсатора 2. Световой поток подается отдельными импульсами длительностью т. Вследствие детектирования световой импульс лазера возбуждает импульс электрического тока в цепи конденсатора с той же длительностью т, который и наблюдается на экране осциллографа 4. [c.301]

В отличие от всех перечисленных излучений люминесцентное излучение является собственным излучением вещества оно обладает известной самостоятельностью по отношению к возбуждающим факторам. Это проявляется не только в том, что люминесцентное излучение можно наблюдать в течение более или менее длительного времени после того, как возбуждение прекратилось. Спектральный состав излучения определяется прежде всего свойствами данного люминофора и может оставаться постоянным при изменении тех или иных характеристик возбуждающих факторов. Например, при возбуждении светом спектр люминесценции во многих случаях сохраняется при изменении (в определенных пределах) частоты фотонов в исходном световом пучке. [c.183]

СИЯ температура тела постоянна, и, следовательно, в единицу времени оно и поглощает, и испускает одинаковую энергию излучения. [c.69]

Здесь /(й) —полная интенсивность излучения (т. е. количество лучистой энергии, протекающей в единицу времени через единичную площадку, помещенную перпендикулярно к направлениям, лежащим внутри телесного угла dQ около вектора J2), В — полная интенсивность равновесного излучения, а = = 5,670 10 кг/ (с К ) — постоянная Стефана — Больцмана. [c.406]

Мы уже говорили, что радиоактивный распад — явление принципиально статистическое. Нельзя предсказать, когда именно распадется данное нестабильное ядро. Для описания статистических закономерностей используются вероятности тех или иных событий. Естественной статистической величиной, описывающей радиоактивный распад, является вероятность Х распада ядра за единицу времени. Смысл величины 1, называемой также постоянной распада, состоит в том, что если взять большое число N одинаковых нестабильных ядер, то за единицу времени в среднем будет распадаться XN ядер. Величина XN называется активностью. Активность характеризует интенсивность излучения препарата в целом, а не отдельного ядра. В отношении единиц активности сейчас имеется некоторый разнобой. Старейшей и до сих пор наиболее употребительной является внесистемная единица кюри [c.208]

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами (серыми телами) неограниченных размеров 1 и 2 с постоянными во времени температурами и и поглощающими способностями и а , разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды толщиной I. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения pi. от пластины 1 к пластине 2 [85]. [c.295]

Рассмотрим простой случай теплообмена излучением между двумя неограниченными параллельными пластинами 1 и 2, когда угловой коэффициент равен единице. Температуры и постоянны во времени, поглощательные способности—и а . Пластины 1 и 2 разделены прозрачной средой, которая полностью пропускает любое падающее на нее излучение. Допустим, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. [c.415]

Теплообмен излучением между параллельными пластинами, разделенными поглощающей средой. Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами 1 w 2 (серыми телами) неограниченных размеров с постоянными во времени температурами Тх к Т, (7 j > Т ) и поглощающими способностями а, и а,, разделенными слоем неподвижной поглощающей серой среды а,, толщиной /. Будем считать, что переноса теплоты теплопроводностью и конвекцией не происходит. Выведем формулу для определения поверхностной плотности результирующего потока излучения 1-2 от пластины 1 к пластине 2. [c.422]

Измерение частот линий СКР смеси осуществляют по спектру сравнения хорошо изученного вещества. В качестве спектра сравнения можно использовать либо спектр электрической дуги постоянного тока с железными электродами, либо спектр гелий-арго-новой лампы. Гелий-аргоновая лампа (стабилетрон СГ-4С, питаемый от сети переменного тока через балластное сопротивление) особенно удобна ввиду стабильности ее работы (интенсивность ее спектра не изменяется во времени). Спектр излучения этой лампы имеется в лаборатории. [c.131]

Заметим, что временная зависимость излучения является экспоненциальной с постоянной времени т, а не Тспонт, как могло бы показаться с первого взгляда. Принято определять квантовый выход люминесценции ф как отнощение числа излученных фотонов к полному числу атомов, первоначально переведенных на уровень 2. Следовательно, используя (2.125), имеем [c.71]

Представим себе неограниченную среду с постоянной плотностью, первоначально холодную, так что излучения нет. Пусть в начальный момент t = О вещество мгновенно было нагрето до постоянной температуры Т, которая затем поддерживается неизменной во времени. Посмотрим, как меняется со временем интенсивность излучения. Очевидно, пространственные градиенты в этом случае равны нулю, = onst, / р = onst. Решение уравнения (2.28) в этом случае имеет вид [c.115]

Поскольку амплитуда и фаза па волновом фронте поперечной моды полностью определены, то весь волновой фронт является когерентным (т. е. площадью когерентности, введенной в п. 2.2, является как раз площадь волнового фронта моды). В гл. 10, 9 мы покажем в более общем виде, что процесс распространения и дифракции (который происходит в открытом резонаторе) ведет к пространственной когерентности излучения в результате отфиль-тровыванпя из первоначально некогерентного поля. Временная когерентность излучения, выходящего из пассивного резонатора, определяется шириной линий его мод. Время когерентности есть просто обратная ширина линии резонатора (т. е. постоянная времени излучеимя в резонаторе) [c.24]

Приближение сильного сигнала. Рассмотрение, проведенное нами в пп. 3.3 и 3.4, основывалось на приближении слабого сигиала постольку, поскольку предполагалось, что вероятность обнаружения атома па верхнем уровне остается постоянной в течение времени взаимодействия излучения с атомной системой. Б основе аппроксимации п. 3.3 лежало предположение, что временная зависимость коэффициента, описывающего верхний уро-лень, определяется только мнимой экспонентой (см. уравнение (3.78)). Далее вычислялась вероятность нахождения атома на нижнем уровне и для случая широкополосного излучения было найдено, что с переходом с верхнего на нижний уровень можно связать не зависящую от времени вероятность перехода. В п. 3.4 влияние атома на монохроматическое поле излучения было проанализировано в рамках представления о наведенной поляризации [c.89]

Геометрическое свойство гиперболы состоит в том, что разность расстояний от любой точки гиперболы до ее фокусов есть величина постоянная. Наземные станции являются фокусами гиперболы. Одну и ту же временную разность имеют две гиперболы, расположенЕЕые симметрично относительно средней точки базовой линии. Это создает неопределенность в нахождении нужной линии положения. Чтобы устранить ее, импульсы посылается станциями неодновременно. Ведущая станция работает самостоятельно, посылая импульсы во все стороны. Ведомая станция излучает импульсы с определенной задержкой, которая строго согласована по времени с излучением импульсов ведущей станцией. Задержка излучения импульса на ведомой станции обеспечивает во всей рабочей области системы наличие только одной гиперболы, соответствующей полученной разности времени между моментами прихода сигналов. Это дает возможность однозначно определять на приемоиндикаторе линию положения самолета. Если использовать другую пару станций, то можно определить и вторую линию положения, а в пересечении их найти место самолета. [c.80]

Особенно тщательно контролировали уровень радиации во время перехода космонавтов в корабль Союз-4 , так как в этот момент их защита была минимальной. Астрофизические данные о вспыщках обрабатывали немедленно после их получения. Продолжительность солнечного патруля составила в этот день около 13 ч. Постоянное измерение космического излучения в стратосфере в полярных областях и контроль радиационной обстановки в кораблях проводили по той же программе, как при полете корабля Союз-3 . Результаты измерений интегральных параметров (доза, поток) характеризовались линейным изменением во времени. [c.284]

Реальные условия работы активной зоны таковы, что распределение мощности источников у-квантон и нейтронов внутри ее неравномерное и изменяется во времени. Принимаем распределение источников в зоне равномерным и постоянным. Это приводит к решению задачи с некоторым завышением величины утечки излучений. [c.299]

Применяя какое-либо поляризационное устройство, можно выделить из неполяризованного света колебания вполне определенного направления и затем оперировать ( таким линейно поляризованным излучением. Из 1.1 следует, что можно рассматривать неполяризованный свет как сумму двух взаимно перпендикулярных линейно поляризованных колебаний, у которых сдвиг фаз 6 за время наблюдения хаотически меняется. Эллиптическая поляризация, излучения возникает в тех случаях, когда этот сдвиг фаз Л искусственно м(лж,но сделать постоянным во времени. При 6 -- О эллиптическая поляризация вырождается в линейную. В 5.2 мы вернемся к рассмотрению этих явлений, которые могут быть хорошо проил-июстрированы на опыте. [c.37]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

Своеобразную особенность излучения Черенкова — Вавилова — его угловое распределе11ие — можно получить из следующих общих соображений. Допустим, что в прозрачной однородной среде с показателем преломления п движется электрон с постоянной скоростью V. Своим полем движущийся электрон возбуждает атомы и молекулы среды, которые становятся центрами излучения электромагнитных волн. При равномерном движении электрона эти волны когерентны и могут интерферировать между собой. Если скорость электрона V больше фазовой скорости света в среде с-=Со1п (со — скорость света в вакууме), то волны, исходящие от электрона в различные моменты времени, при определенных условиях могут приходить в точку наблюдения одновременно. [c.264]

Микротрон — это циклический резонансный ускоритель электронов постоянным во времени и однородным магнитным полем (рис. 6.14, в) Электроны, запущенные в вакуумную камеру 2, движутся по окружности различного радиуса, ускоряясь магнитным полем, попадают на мишень 3, в которой возникает тормозное рентгеновское излучение. Основное преимущество микротрона заключается в высокой интенсивности излучения и малой расходимости пучка. Эффективное фо1д/сное пятно составляет 2...3 мм. В промьшшенности применяют микротроны МТ-10, МТ-20, МР-30, РМД-1 ОТи др. Цифры обозначают энергию ускоренных электронов в МэВ. Мощность экспозиционной дозы излучения составляет от 2000 до 16 ООО Р/мин на расстоянии [c.161]

Если задержка детектирования фотонов больше времени задержки в излучении фотонов пары (в pa Mai-риваемом случае около 5 не), то в схеме совпадения детектируются фотоны, испускаемые разными атомами. Эти совпадения чисто случайны и дают постоянный фон совпадений, не зависящий от задержки (рис. 154). При уменьшении задержки и приближении ее к значению времени жизни промежуточного состояния каскадного перехода начинают детектироваться пары фотонов, испускаемых одним атомом, и число детектируемых в единицу времени пар фотонов резко возрастает (рис. 154). В качестве истинного значения, характеризующего счет пар фотонов на совпадение, принимается его значение в максимуме за вычетом фона. [c.424]

Если отвлечься от искажающего влияния магнитных полей Земли и межпланетного пространства, то в месте нахождения Солнечной системы первичное космическое излучение изотропно по направлению и постоянно во времени. Интенсивность его равняется 2—4 частиц/(см -с). Пространственная и временная изотропия являются, по-видимому, результатом длительного блуждания частиц, в процессе которого стерлась всякая пространственная и временная выделенность источников космических частиц по отношению к Земле. [c.635]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Излучение лазера происходит на строго фиксированной частоте v, которая, однако, подвержена незначительным изменениям на величину Av за счет флуктуаций процесса излучения. Отрезок времени At, в течение которого это изменение не сменится другим, принято называть временной когерентностью. За время меньше At лазер генерирует практически монохроматическое излучение с постоянной фазой колебаний. Расстояние, которое проходит излучаемая ОКГ последовательность волн (цуг) за это время L = = сА1 (с — скорость света), принято называть длиной когерентности. Для большинства серийных многомодовых ОКГ L sO,l. .. 0,5 м. Для лучших одномодовых ОКГ L л 10ч- 100 м. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...