Переходы каскадные

Если захват нейтрона происходит в резонансной области энергий или в области больших энергий, то часто спектры образующегося при этом у-излучения существенно отличаются от спектров у-излучения, сопровождающего захват тепловых нейтронов. Для примера в табл. 9.5 приведены спектры у-излучения, образующегося при захвате нейтронов различных энергий ядрами железа. Эти спектры рассчитаны по статистической теории ядра с учетом спиновой зависимости каскадных переходов между отдельными уровнями [20]. Как видно, спектры захватного у-излучения заметно зависят от энергии нейтронов. Например, выход у-квантов с энергией при захвате [c.28]

V (J = 0), т. е. в результате излучения двух фотонов полный момент атома остается неизменным и, следовательно, суммарный момент двух фотонов равен нулю. Этот каскадный переход очень удобен для анализа поляризаций испущенных пар фотонов в схемах счета совпадений, потому что время жизни атома в промежуточном состоянии очень малое и составляет примерно 5 не. [c.419]

Для анализа поляризации полученных в каскадном переходе фотонов необходимо рассмотреть свойства промежуточного состояния с J = 1. Проекция полного момента J = 1 на произвольную ось может принимать значения ntj = I, О, 1 [см. (37.31)]. Таким образом, переход (J = 0) [c.419]

Возбуждение источника каскадного излучения пар фотонов. Перевод атомов кальция на верхний возбужденный уровень (см. рис. 152) осуществлялся прямым двухфотонным возбуждением посредством двух лазеров криптонового лазера с А, = = 406 нм и перестраиваемого лазера с А, = 581 нм, настроенного на резонанс для двухфотонного процесса. Излучение лазеров имеет параллельную поляризацию и фокусируется на пучок атомов кальция. Мощность каждого лазера составляла несколько десятков милливатт, а их излучение фокусировалось на площадь менее 0,01 мм атомного пучка с концентрацией примерно 10 ° атомов/см . При этих условиях частота каскадных переходов, при которых излучаются пары фотонов, превосходит 10 каскадов/с. Была обеспечена также высокая стабильность частоты каскадных переходов (лучше чем 1% в течение нескольких часов). [c.423]

С помощью корреляционных экспериментов удалось измерить магнитные моменты возбужденных состояний некоторых ядер. Идея этих экспериментов состоит в том, что в промежутке между двумя каскадными переходами спин возбужденного ядра опрокидывался резонансным высокочастотным полем (ср. гл. И, 5). В частности, этим методом был измерен магнитный момент первого возбужденного уровня ядра кадмия оказавшийся равным —0,78. Наряду с у—7 измеряются р— -корреляции, а—у-корреляции, корреляции спинов и т. д. [c.267]

Развиваются экспрессные методы активационного анализа без разрушения, опирающиеся на измерение короткоживущих активностей и даже просто продуктов ядерных реакций. Эти методы используются, в частности, для непрерывного автоматического контроля за ходом различных технологических процессов. Идентификация проводится по Р-распадным электронам, по у-квантам радиационного захвата (п, у), по нейтронам и другим частицам, вылетающим в результате ядерных реакций. Используются и у-кванты, возникающие при возвращении ядра в основное состояние после неупругого столкновения с нейтроном. Для повышения селективности анализа обычно измеряется энергия у-квантов, а для каскадных процессов часто используется регистрация на совпадения. Примером экспрессного анализа по короткоживущей активности может служить определение содержания кислорода посредством активации быстрыми нейтронами, вызывающими реакцию вО (п, p)7N . Период полураспада изотопа составляет всего лишь 7,3 с. Регистрируются обычно не 3-электроны, а жесткие у-кванты с энергиями 6,1, 6,9 и 7,1 МэВ, возникающие при переходе продукта распада — изотопа — в основное состояние. Примером использования ядерных реакций для элементного анализа может служить использование ракции 4Ве (у, п)4Ве для анализа на бериллий. Эта реакция имеет на редкость низкий порог 1,66 МэВ (обычно порог реакции (у, п) лежит в области 10 МэВ). Регистрируются вылетающие нейтроны. Малость порога, во-первых, делает метод исключительно селективным, а во-вторых, дает возможность использовать для активации дешевые и простые в обращении изотопные источники у-излучения. [c.688]

При больших значениях Re велики также и значения Re крупномасштабных пульсаций. Однако большие числа Рейнольдса эквивалентны малым вязкостям. Следовательно, вязкость жидкости становится существенной только для мелкомасштабных пульсаций, где значения Re, имеют порядок, равный приблизительно 1. Именно, в этих мелкомасштабных пульсациях, незначительных с точки зрения обш,ей картины движения в турбулентном потоке, и происходит диссипация энергии. Поэтому пульсации, входящие в формулу (186), относятся к мелкомасштабным. Большие завихрения, которые образуются за препятствием (см.,, например, рис. 81 и рис. 102), являются крупномасштабными пульсациями. Их кинетическая энергия переходит в пульсации меньшего масштаба практически бе рассеивания энергии, пока они не станут достаточно малыми. Так возникает своеобразный каскадный процесс, при котором энергия осредненного движения последовательно передается все меньшим пульсациям вплоть до движений минимального масштаба, где превалирует влияние вязкости. [c.155]

Спонтанные и индуцированные переходы с более высоких уровней каскадные переходы). [c.429]

Здесь первый член в левой части соответствует заселению /е-го уровня за счет возбуждения атома электронными ударами, а второй — за счет спонтанных переходов с более высоких уровней (каскадные переходы). В правой части формулы (13) отдельные члены последовательно соответствуют спонтанным переходам на более низкие уровни, переходам на более высокие уровни за счет электронных ударов и переходам на более низкие уровни за счет ударов 2-го рода с электронами. [c.432]

Роль каскадных переходов, в зависимости от электронной температуры а также от значений Q i и A j , может быть различной. В ряде случаев она велика. Однако для того чтобы более явно вскрыть роль эффективных [c.433]

Т. е. определяется только числом актов возбуждения за счет ударов 1-го рода (учитывая каскадные переходы). Относительная интенсивность линии становится большой, что, действительно, наблюдается для запрещенных линий в небесных туманностях ( 50). [c.438]

Роль каскадных переходов при возбуждении спектральных линий, как мы указывали в предыдущем параграфе, может быть большой. Интенсивность резонансной линии /ю, выражаемая формулой (16) 77, зависит не только от эффективного сечения ее верхнего уровня Qqj, по и от эффективных сечений Qqi всех вышележащих уровней. Однако вместо того, чтобы учитывать роль каждого возбужденного уровня, можно заменить в указанной формуле все стоящие слева члены одним членом вида [c.438]

Функция (7q] ( у) носит название эффективного сечения возбуждения спектральной линии. Первоначально, когда роль каскадных переходов была недостаточно выяснена, полагали, что экспериментально определенное эффективное сечение возбуждения спектральной линии совпадает (вплоть до постоянного множителя) с эффективным сечением уровня, при переходе с которого данная линия испускается. [c.438]

Пренебрежем ролью каскадных переходов и предположим, что возбуждение k-ro уровня происходит, кроме нормального, еще только с одного возбужденного уровня (г-го). Тогда получим [c.442]

Наличие, как правило, у оптических функций возбуждения одного максимума и их плавный ход объяснялись тем, что в условиях проведенных опытов отсутствовали каскадные переходы. В самом деле, возбуждение какого-либо более высокого уровня (7 > А) и спонтанный переход с него на /г-й уровень должны были бы повести к возрастанию интенсивности линии 7 , -, для которой k-Vi уровень является исходным. В результате, на кривой, изображающей оптическую функцию возбуждения линии должен был бы появиться добавочный максимум или, по крайней мере, излом. Из отсут- ствия таких вторичных максимумов был сделан вывод, что вид оптической функции возбуждения спектральной линии непосредственно воспроизводит вид функции возбуждения энергетического уровня атома, являющегося исходным при излучении данной спектральной линии. Другими словами, считалось, что по измерениям интенсивностей спектральной линии, возбуждаемой пучком электронов, можно непосредственно определить относительные значения [c.444]

Случаи появления двух максимумов некоторые авторы объясняли спонтанными переходами с более высоких уровней (каскадные переходы). Были сделаны попытки разложить кривую, имеющую два максимума, на две кривые, одна из которых учитывала бы возбуждение уровня, являющегося исходным для данной линии, а другая — возбуждение более высоких уровней [c.445]

Отсутствие вторичных максимумов и изломов у оптических функций возбуждения следует объяснять не отсутствием каскадных переходов, а дефектами экспериментов, которые давали грубые, сглаженные кривые. [c.446]

Наличие вторичных максимумов на оптических функциях возбуждения спектральных линий может иметь двоякое происхождение во-первых, они могут вызываться каскадными переходами, во-вторых, они могут быть присущи и самим функциям возбуждения энергетических уровней. Это затрудняет анализ экспериментальных кривых. [c.447]

В случае ртути роль каскадных переходов, по-видимому, велика. Так как для каждого уровня известен его потенциал возбуждения и наблюдаемые максимумы достаточно резки, то вблизи потенциала возбуждения можно с достаточной степенью вероятности разложить экспериментальную кривую на кривые, представляющие собой функции возбуждения отдельных энергетических уровней атома ртути. Неоднозначность имеет место лишь при относительно больших энергиях возбуждения, где экспериментальные кривые идут плавно. На рис. 238 приведены наблюденные оптические функции [c.447]

Для ртути не обнаруживается заметной разницы в положении этих максимумов у функций возбуждения триплет-ных и одиночных уровней. Наличие каскадных переходов может быть проверено непосредственными наблюдениями. Возбуждение уровня 7 Р должно сопровождаться излучением инфракрасного триплета )Л1 282 13 673 [c.449]

По измерениям В. Е. Яхонтовой роль каскадных переходов при [c.451]

Большая роль каскадных переходов для уровней, лежащих далеко от уровня ртути б Р , становится особенно ясной, если обратить внимание на [c.464]

Анализ проводят также с помощью многокристальных сцинтилляционных у-спектрометров, применение которых в режиме суммирования при совпадениях позволяет выделить из общего спектра излучения линии изотопов с каскадными у-переходами. [c.212]

Вспомогательные регулируемые параметры применяют в качестве дополнительных сигналов, подаваемых на вход регулятора. Это позволяет регулятору начать регулирующее воздействие на объект раньше, чем наступит отклонение параметров воздуха от заданных значений в основном объекте регулирования, т. е. тогда, когда возмущения в цепи регулирования только создают предпосылки для отклонения параметров воздуха в объекте. Для этого переходят от одноконтурной к многоконтурной схеме регулирования (рис. 15), которая реализуется с помощью одного импульсного или группы регуляторов, включенных по схеме каскадно связанного регулирования. Регулируемый объект состоит из двух последовательно соединенных участков / и 2, при этом каждый регулируемый участок состоит из нескольких емкостей. Технологический режим нарушается в результате изменения нагрузки на стороне притока или на стороне потребления Q , а также при других возмущающих воздействиях (Xj и X,), что вызывает отклонение промежуточной ф и главной ф регулируемых величин. [c.484]

При переходе к СД более четко, чем при ПД, выявляется неодинаковая роль внешней и внутренней регулируемых величин блока — мощности и давления свежего пара. Соответственно этому поддерживающие их регуляторы имеют разный ранг, а общая структура управления блоком становится иерархической (каскадной). Командным органом блока в целом является регулятор электрической мощности генератора или механической (паровой) мощности турбины, а в схемах, где такого регулятора нет — задатчик мощности блока (механизм управления турбины или котлоагрегата), В некоторых схемах применение регулятора мощности становится обязательным для нормальной [c.165]

Гамма-излучение при неупругом рассеянии нейтронов. Составное ядро в возбужденном состоянии, образующееся при поглощении нейтрона, может избавиться от энергии возбул<-дения не только высвечиванием у-кванта (радиационный захват), но и испусканием нейтрона с последующим выходом одного или нескольких у-квантов. Этот процессе пороговый, поскольку кинетическая энергия нейтрона (в системе центра инерции) должна быть достаточной для возбуж.дения ядра по меньшей мере до первого уровня выше основного состояния. Отсюда также следует, что максимальная энергия у-кванта меньше или равна энергии нейтрона, претерпевшего неупругое рассеяние. Как только энергия нейтрона становится больше энергии нескольких уровней возбуждения, переход в основное состояние часто происходит через каскадный процесс, при этом энергия одного у-кванта не равна энергии, потерянной нейтроном. [c.30]

Если задержка детектирования фотонов больше времени задержки в излучении фотонов пары (в pa Mai-риваемом случае около 5 не), то в схеме совпадения детектируются фотоны, испускаемые разными атомами. Эти совпадения чисто случайны и дают постоянный фон совпадений, не зависящий от задержки (рис. 154). При уменьшении задержки и приближении ее к значению времени жизни промежуточного состояния каскадного перехода начинают детектироваться пары фотонов, испускаемых одним атомом, и число детектируемых в единицу времени пар фотонов резко возрастает (рис. 154). В качестве истинного значения, характеризующего счет пар фотонов на совпадение, принимается его значение в максимуме за вычетом фона. [c.424]

Времена жизни у-активных ядер в среднем значительно меньше времен жизни по отношению к сс- и Р- распадам, так как интенсивность электромагнитных взаимодействий всего лишь на три порядка слабее ядерных. Зависимость времени жизни от энергии перехода у v-aKTiiBHbix ядер менее резкая, чем у Р-активных, из-за того, что испускается одна, а не две частицы. Поэтому подобные приведенным на схеме рис. 6.22 каскадные переходы из возбужденного состояния ядра в основное являются скорее правилом, чем исключением. [c.260]

Условия, при которых формула (14) применима, могут быть с достаточной степенью приближения осуш,ествлены. Они реализуются в положительном столбе тлеюш,его разряда в одноатомном газе при малом давлении и малой плотности разрядного тока. Как видно, в этих условиях интенсивность линии определяется суммой двух членов, из которых первый, зависящий от эффективного сечения Qqa учитывает роль прямых возбуждений электронными ударами, а второй — роль каскадных переходов. Последние, в свою очередь, определяются эффективными сечениями Qq 1 = , xd). [c.433]

В опытах Ганле и других авторов одноатомный газ низкого давления при невысокой температуре пронизывался электронным пучком, причем число электронов, пролетающих через единицу поперечного сечения в единицу времени, было не очень велико. В таком случае из всех процессов, ведущих к возбуждению k ro уровня, остаются 1) возбуждения электронным ударом с нормального уровня 2) каскадные переходы. Из всех процессов, ведущих к опустошению k-vo уровня, остаются лишь спонтанные переходы на более низкие уровни. Поэтому интенсивность линии может быть выражена формулой (14) 77, в которой только под знаком интеграла следует исключить скорость v, а заменить через где —число электронов, пролетающих через единицу поперечного сечения пучка в единицу времени F (v) будет тогда функцией распределения по скоростям электронов в пучке. Таким образом, получаем [c.445]

Из приведенных результатов видно, что в оптических функциях возбуждения ртути роль каскадных переходов велика. Это вызвано особенностями в расположении энергетических уровней ртути (см, рис. 43 стр. 73). Например, с уровней 7р Ру, 8р Ру и т. д. единственными (если не считать относительно слабые интеркомбинационные переходы) являются переходы на уровень 7s который служит исходным при излучении триплета ртути [c.451]

Х5461 4358 и 4047 А). Поэтому на оптических функциях возбуждения линий этого триплета (см. рис. 238) сильно выражены максимумы, обусловленные каскадными переходами. У других атомов таких выгодных для каскадных переходов условий может и не встретиться, и тогда оптические функции возбуждения спектральной линии и ее верхнего уровня мало отличаются. Кроме того, у большинства атомов возбужденные уровни настолько тесно расположены друг к другу, что экспериментальное разделение их роли в процессе возбуждения линии затруднительно. [c.451]

D-линии натрия, X5896/90 А. В спектре сенсибилизированной флуоресценции паров натрия эти линии являются наиболее яркими. Вместе с тем эффективное сечение ударов второго рода уровня 3 не может быть значительным. Очевидно, эти линии в основном возбуждаются за счет каскадных переходов. Тогда условие стационарности (2а) примет вид [c.464]

Послеаварийный режим системы обычно является утяжеленным. Однако в ряде случаев он может быть и нормальным, если обеспечивается поддержание заданных параметров режима работы и степени резервирования в установленных пределах. Послеаварийный режим может соответствовать не только рабочему, но и нерабочему состоянию системы, если переход к нему характеризуется полным прекращением выполнения заданных системе функций (например, полным погашением всех потребителей в результате каскадного развития первичного возмущения). Случай этот, однако, является крайне редким, и поэтому послеаварийный режим на рис. 1.9 отнесен к рабочему состоянию, а связь его с нерабочим состоянием указана пунктиром. [c.55]

Экономические ступени скорости осуществляются переключением числа полюсов и каскадным включением двух двигателей. Число ступеней две-три, редко больше трёх. Наличие нескольких ступеней позволяет в известной степени приблизиться к свойствам сериесного двигателя путём перехода на тяжёлых участках пути на низшие ступени. Однако малое число ступеней ограничивает эту возможность, в связи с чем при равных средних скоростях движения мощность асинхронных двигателей должна быть на 20—ЗОО/д больше, чем сериес-ных двигателей. [c.456]

Конфигурация топливных рукавов от бункеров к угольному ящику топки или к предтопку выбирается с учетом влажности и сыпучести топлива. Результаты опытной проверки различных рукавов топливоподачи [Л. 57] для влажных и малосыпучих топлив (фрезерный торф, древесные отходы, бурые угли и т. п.) показали, что топливные рукава целесообразно выполнять каскадно-лоткового типа с плавными переходами. [c.204]

Метод, основанный на последовательном понижении температуры, называется каскадным методом. Рассмотрение каскада начнем с хлористого метила. Хлористый метил можно привести в жидкое состояние посредством сжатия при обыкновенной температуре. Критическая температура хлорметила равна416,2°К- Если дать возможность хлорметилу испаряться, то температура его при этом понижается. Точка кипения хлорметила при нормальном давлении—249,2° К. Температура, которая достигается при испарении хлорметила, вполне достаточна, чтобы произвести сжижение этилена. Критическая температура этилена равна 182,7° К. Если жидкий хлорметил заставить циркулировать в системе охлаждения компрессора, то этилен переходит в жидкое состояние при соответствующем давлении. Температура кипения этилена при нормальном давлении равна 169,5° К, ион остается в жидком состоянии до 104,4° К- Кипящий под пониженным давлением этилен используется для охлаждения компрессора, сжимающего кислород до температуры, при которой он переходит в жидкое состояние. Нормальная точка кипения кислорода равна [c.223]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...