Сирены 745, XII

Совершенные ионные растворы (СИР) предполагают, что анионы равноценны при взаимодействии с катионами, а все катионы равноценны между собой при взаимодействии с анионами. [c.291]

В/7 — Л сир — сР — Q4) == 0-Решая это квадратное уравнение, находим частоты [c.611]

Из диаграммы Максвелла—Кремоны видно, что усилие в стержне 5 равно нулю (нулевой стержень). Поэтому на этой диаграмме точки сир совпадают (ср=0). Однако стержень 5 выкинуть нельзя, так как в данной ферме точно обеспечивается условие к= =2п—3 и, следовательно, при отсутствии этого стержня ферма превратилась бы в механизм. Дело в том, что стержень 5 не работает лишь при действии на ферму сил р1, Rl и Мц, но в случае действия на эту ферму другой плоской системы сил он будет работать, т. е. усилие этого стержня будет отлично от нуля. [c.153]

Решение, Первый шаг. Внешней связью по отношению к грузу служит наклонная плоскость, со стороны которой на груз действуют две силы нормальная реакция и сира трения Ртр (рис. 1.74, б). [c.78]

На ином принципе работают сирены, применяемые для получения звуков большой интенсивности и ультразвуков в воздухе. Двигатель приводит во вращение диск (ротор) с прорезями по краям в виде зубцов. В неподвижном диске (статоре) также имеются отверстия, несколько меньшие по диаметру, чем зубец ротора. Струя сжатого воздуха, подводимого к сирене, периодически прерывается вращающимся диском. В результате этого в выходных отверстиях неподвижного диска происходят периодические изменения давления воздуха, порождающие мощный ультразвук. [c.242]

По формулам (12.7) с использованием (12.8) получим следующие асимптотические выражения для напряжений и перемещений, сира- [c.374]

Сопоставление этой формулы с формулой (13.12), в которой С 2 = Сир, показывает, что постановка экрана с таким же коэффициентом излучения, как у стенок, приводит к уменьшению теплового потока в два раза. Аналогичным анализом можно показать, что при двух параллельных экранах тепловой поток уменьшится в 3 раза, а при п экранах в (п + 1) раз. Таким образом, при одинаковых коэффициентах излучения [c.433]

Так как система твердое тело — пар существует только при давлениях р<рт , а давление в тройной точке для большинства веществ достаточно мало, то для нее сира-ведливы перечисленные выше допущения. Поэтому, проводя те же рассуждения, что и для системы жидкость — пар, получим уравнение кривой сублимации в виде [c.40]

Критерии подобия процессов теплоотдачи были выведены в предположении, что физические свойства среды постоянны. В действительности величины X, ц, сир зависят от температуры и давления, и их изменение влияет на интенсивность теплоотдачи. При переменных свойствах жидкости система уравнений, описывающих процессы теплоотдачи, (2.52) —(2.56) становится более сложной. Влияние на процесс теплоотдачи изменения физических свойств жидкости при изменении ее температуры может быть учтено введением в критериальное уравнение безразмерных отношений [c.101]

Аналогично ведет себя АЬОз, и в обычном шлаковом растворе из трех компонентов СаО — AI2O3 — Si02 будем иметь различные двойные и тройные соли, наличие которых определяют по диаграммам плавкости. Для ионных растворов существуют две теории СИР и РИР. [c.291]

При различных массовых соотношениях одних и тех же компонентов шлак может быть или основным, или кислым. Если основной шлак содержит до 10% Si02, то можно пренебречь ком-плексообразованием SuOJ и ограничиться только расчетом энергий взаимодействия ионов между собой. В этом случае получаем совершенный ионный раствор (СИР). Но если шлак кислый и содержит много комплексных ионов SLO/ , то нужно также учитывать энергию и энтропию образовавшихся комплексов, т. е. рассматривать шлак как регулярный ионный раствор (РИР). [c.355]

Полученная формула пока еще не дает закона изменения силы, так как она включает произвольные постоянные Сир, которые, как указывалось при рассмотрении общей задачи об определении з 11шна силы по уравнениям движения, должны быть исключены. [c.150]

Излучающий атом можно представить в виде затухающего осциллятора, излучение которого поляризовано (см. 1.5). Поместим этот осциллирующий диполь, состоящий из положительно заряженного ядра и электрона Мяд/гил 1), во внешнее постоянное магнитное поле Нвнеш Такой диполь будет прецес-сировать в плоскости, перпендикулярной Нвнеш- Если бы можно было следить за поляризацией излучения одного диполя в направлении внешнего магнитного поля, то мы заметили бы, что плоскость поляризации со временем поворачивается. Осциллятор затухающий, поэтому одновременно с поворотом плоскости поляризации будет убывать и интенсивность излучения. Естественно, что чем быстрее затухает излучение (т.е. чем меньше время жизни возбужденного состояния), тем на меньший угол успеет повернуться плоскость поляризации. На опыте наблюдгштся излучение когерентно возбужденного ансамбля атомов и измеряются его поляризационные характеристики как функции внешнего магнитного поля. После несложной математической обработки результатов наблюдения можно определить среднее время жизни атома в возбужденном состоянии. [c.229]

Выражение для потока энергии (14.30), полученное на.ми для случая однородной и неизменной во времени деформации, остается сира-ведливым и для деформации, распространяюидейся в теле. [c.494]

Из источника О атомы испускаются не только параллельно оси, но и под небольшими углами к оси. В отсутствие магнитных полей через диафрагму S проходят лишь атомы, испущенные источником вдоль оси. При включении магнитных полей атомы, испущенные из О вдоль оси, не могут пройти диафрагму S, поскольку под действием силы взаимодействия их магнитных моментов с неоднородным магнитнь(м полем они отклоняются от первоначального направления. Однако другие атомы, которые источником О были испущены под некоторым углом, пройдут через диафрагму S (рис. 75). После этого атомы попадают в однородное магнитное поле с индукцией В , в кою-ром ИХ магнитные моменты прецес-сируют вокруг направления с частотами [c.226]

И. Если масса звезды на конечной стадии ее эволюции окажется больше предельной М р (см. (12.45)), то концом эволюции является бесконечное гравитационное сжатие (гравитационный коллапс) квантовомеханическое внутреннее давление вещества не может противостоять силам давления, вызываемым гравитацией. В рамках дорелятивистской классической теории в этом случае получалось, что звезда должна сжиматься в точку. В общей теории относительности показывается, что для удаленного от коллап-сирующей звезды (т. е, находящегося вне ее гравитационного поля) наблюдателя радиус звезды асимптотически стремится к гравитационному радиусу [c.614]

Прием средекия к СиР ариоя смеси состоит в том, что совокупность Есех Компонентов разбивают на две группы, в рамках которых массы молекул различаются мало, в то время как масса иоле- [c.328]

Увеличение Во приводит к умвньшен ию Сир, а уменьшение 1 —к уменьшению ъи1 и соответственно Д/г1 Р. Оптимальное значение угла р1 с точки зрения улучшения кавитационных качеств насоса лежит в пределах р1 = = 18- -20°. Для уменьшения ДА] необходимо также обеспечить рав.номер1НОе распределение скоростей на входе в рабочее колесо. [c.159]

Входные элементы лопастей рабочего колеса могут быть спроектированы таким образом, что они будут создавать вторичные токи на входе, которые подкручивают основной поток непосредственно перед входом на лопасть. Предварительное закручивание потока за счет внутренней энергии снижает ДА1 р. Для предотвращения закрутки всего потока, что связано с большой затратой энергии, устанавливаются неподвижные лопасти (рис. 7.12,а). Применение такой конструкции позволяет получить колеса с Сир =1200- 1500. Закрутка потока внешними силами (направляющий аппарат) приводит к увеличению AhfP, [c.159]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...