Измерение энергии

Как указывалось ранее в СИ все виды энергии, в том числе работа и теплота, измеряются в джоулях. Единица мощности ватт вт) соответствует работе 1 дж в1 сек дж/сек). В табл. 5-1 даются соотношения между единицами измерения энергии. [c.53]

К сожалению, система СИ полностью игнорирует тот факт, что кельвин есть просто одна из единиц энергии. Конечно, температура и энергия—это разные величины, но количественная мера у них одинакова. Поэтому выделение в этой системе особой единицы температуры —не просто как единицы, удобной для ее измерения, а как единицы, принципиально отличной от единицы измерения энергии, объясняется стремлением не порывать полностью с исторической традицией. [c.88]

Если тело выделяет энергию е в форме излучения, его масса уменьшается на е/(Я. Тот факт, что энергия, отдаваемая телом, становится энергией излучения, ничего не меняет, так что мы вправе сделать более общее заключение о том, что масса тела является мерой его энергии если энергия изменяется на е, то масса изменяется в том же направлении на е/Э-Ю при измерении энергии в эргах и массы в граммах. [c.397]

Одновременное измерение энергии ё (например, подлине трека, описанного частицей) и импульса р (например, по искривлению трека при движении частицы в магнитном поле) позволяет найти собственную массу /По- [c.341]

Воздействие света на глаз или какой-либо другой приемный аппарат состоит прежде всего в передаче этому регистрирующему аппарату энергии, переносимой световой волной. Поэтому, прежде чем рассматривать законы оптических явлений, мы должны составить себе представление об измерении света — фотометрии, которая сводится к измерению энергии, приносимой световой волной, или [c.43]

Сравнение результатов таких вычислений с данными непосредственных измерений энергии ионизации приводит к весьма удовлетворительному совпадению. Так как электрон, отделенный от атома, может обладать произвольной кинетической энергией кин. то при его захвате ионом должна освобождаться энергия + кин-Следовательно, согласно второму постулату Бора будет излучаться частота [c.726]

Измерение энергии излучения л-мезоатома свинца и сравнение полученного значения с расчетом дают для радиуса этого ядра значение [c.54]

Специфический характер фотоэлектрического поглощения (наличие резких селективных полос) находит практическое применение при измерении энергии у-лучей. В этом методе энергия [c.244]

Измерение энергии протона и л-мезона для большого числа аналогичных случаев дало для Q значение 37,56 Мэе, откуда для массы Л°-частицы получается величина = 2182,8 [c.601]

Измерение энергии протона и я -мезона для большого числа аналогичных случаев дало для Q значение 37,76 Мэе, откуда для массы Л -частицы получается значение 2183,17 г [c.174]

При необходимости осуществлять абсолютные измерения энергии, соответствующие порогу зрительного восприятия глаза, зеркало Mq и пластинка Рг убирались, а диафрагма О освещалась эталонным источником света 3 (абсолютно черным телом). [c.166]

Измерительная аппаратура. Термоэлемент 10 (рис. 116), соединенный с чувствительным гальванометром 11, используют для измерения энергии излучения лазера. Энергию импульса в джоулях определяют по показаниям гальванометра с помощью градуировочной кривой. [c.300]

Упражнение 1. Определение порога генерации и измерение энергии излучения ОКГ. Первоначально проведите наблюдение за появлением генерации на белом экране 14 (рис. 116). После установки экрана на рельс включите ОКГ и подайте на конденсаторы напряжение, заведомо меньшее порогового (800 В). На экране наблюдается люминесценция рубина в виде широкого пятна. Постепенно повышая напряжение, фиксируйте момент появления генерации, когда на экране возникает яркое красное пятно диаметром 5 мм. Энергию импульсов генерации измерьте при нескольких значениях напряжения на батарее конденсаторов от порогового до 1000 В. По результатам измерений постройте кривую зависимости энергии излучения лазера от энергии накачки рубинового стержня. Энергия накачки берется равной электрической энергии батареи конденсаторов. Определите пороговую энергию накачки. Рассчитайте к.п.д. рубинового ОКГ. [c.301]

В табл. 1.1 приводятся основные единицы измерения энергии и мощности. [c.8]

Единицы измерения энергии и мощности [c.9]

Частотный спектр пульсаций также является важной характеристикой турбулентного потока. Поскольку в турбулентном потоке существуют вихри различного масштаба и энергии, то в потоке имеет место широкий спектр частот пульсаций. Для крупных вихрей характерны низкие частоты, для мелких — более высокие. Экспериментальное определение частотного спектра состоит в измерении энергии сигнала, соответствующей данной частоте пульсаций или некоторому диапазону частот. [c.265]

Наиболее точный метод измерения энергии связи электронов во внутренних оболочках атомов (погрешность 0,1 эВ) основан на рентгеновской фотоэлектронной спектроскопии газообразных веществ. Кроме того, искомые энергии определяют методами фотопоглощения, рентгеновской эмиссии, оже-спектроскопии и т. д. 19]. [c.420]

Для измерения энергии рентгеновского излучения согласно РД 50-454—84 рекомендуется применять внесистемную единицу электрон-вольт. В соответствии с ГОСТ 8.417 81 единица электрон-вольт и десятичные кратные ей единицы допускаются к применению без ограничения срока наравне с единицами СИ [c.959]

Одновременное измерение энергии и В невозможно, за исключением случая, когда а = 1, Р = у = 0. [c.141]

Очевидно, что при работе с полным импульсом разрешающее время определяется временем дрейфа ионов к катоду. Это время, как мы только что видели, по порядку величины равняется 10 с. Его можно значительно уменьшить, если воспользоваться нелинейностью нарастания импульса. Оказывается, что скорость нарастания импульса является наибольшей в первые моменты отхода ионов от нити. Поэтому, работая на начальном участке импульса, можно достичь разрешающих времен 10" — 10" с при не очень малом выходном импульсе В. Пропорциональные счетчики обладают практически стопроцентной эффективностью по отношению к заряженным частицам. Пропорциональные счетчики дешевы, просты в обращении. Однако область их применимости ограничивается тем, что треки длиннопробежных частиц не уменьшаются в счетчике, что препятствует измерению энергии этих частиц. Поэтому пропорциональные счетчики применяются только для регистрации и измерения энергии частиц весьма низких энергий. Пропорциональные счетчики применяют и для регистрации нейтронов (см. 5, п. 2). [c.498]

Но в области низких энергий (электроны до 2 МэВ, протоны до 20 МэВ) полупроводниковые счетчики обладают практически стопроцентной эффективностью, хорошим разрешением по времени и превосходят счетчики других типов по компактности и точности измерения энергии. [c.505]

Магнитные v-спектрометры предназначены для измерения энергии Y-квантов. Они бывают разных типов. В комптоновском спектрометре у-кванты выбивают комптон-электроны, которые фокусируются и регистрируются примерно так же, как в р-спектрометре. [c.526]

ЕДИНИЦЫ ИЗМЕРЕНИЯ ЭНЕРГИИ И РАБОТЫ [c.37]

Таблица 1-4 Перевод одних единиц измерения энергии в другие

Основные параметры дефектоскопов и толщиномеров — чувствительность, производительность, точность определения размеров дефекта, разрешающая способность, стабильность работы. Размеры окна коллиматора, время измерения, энергия и активность источника относятся к конструктивным параметрам. Обычно задаются материал и толщина изделия, минимальный объем и конфигурация выявляемого дефекта, производительность и вероятностные характеристики обнаружения. [c.376]

Последнюю единицу часто обозначают Бэв, 1 Гэв = 1 Бэв = = 10 эв. Полезно запомнить, что одной атомной единице массы соответствует энергия 931 Мэе, а одной массе электрона — 0,511 Мэе. При измерении энергии в мегаэлектронвольтах импульс измеряется в единицах Мэв1с. [c.28]

В настоящее время для точных измерений энергии а-частиц иопользуется метод магнитного анализа, в котором сравнивается энергия исследуемых а-частиц с энергией а-частиц, выбранных в качестве стандарта . [c.111]

Использование точных методов измерения энергии а-частиц привело к открытию так называемой тонкой структуры а-спект-ров. Оказалось, что обычно ядра испускают а-частицы не с одним, а с несколькими близкими значениями кинетической энергии. Примером может служить ядро Th (saBi i ), имеющее следующий состав спектра испускаемых а-частиц (табл. 5). Было замечено, что наибольшее число линий тонкой структуры встречается у а-спектров таких ядер, дочерние ядра которых обладают ярко выраженной несферичностью, и что при прочих равных условиях а-частицы с меньшей энергией испускаются с меньшей интенсивностью. [c.113]

Опыт должен заключаться в измерении энергии ядра отдачи и сравнении Гэксп с ее расчетным значением. Этот опыт из-за начавшейся войны не был поставлен. Совершенно аналогичный опыт провел в 1942 г. американский ученый Аллен (рис. 52). Препарат лВе наносился тонким слоем на платиновую пластину S (источник). В результате /(-захвата атомы 4Ве превращаются в атомы aLi , которые в виде нонов вылетают из платины за счет энергии отдачи. Положительные ионы sLi ускоряются между электродами S и В потенциалом V ЮО—200 в и тормозятся переменным задерживаюш,им потенциалом в области между сетками В и С. Подсчет ионов с определенной энергией производился при помощи фотоумножителя А с присоединенным на выходе счетчиком Гейгера (ускоряющий потенциал между С и А равен 3,6 кв). [c.147]

Измерение энергии микрообъекта в этом состоянии приводит либо к результату Ei, либо к результату Е2, как если бы микрообъект находился и на уровне Ei, и на уровне (специфически квантовая ситуация, которую бесполезно пытаться представить буквально, наглядно). Первый результат реализуется с вероятностью 1<11/>Р, а второй — [c.109]

Комбинация формул (2.47) и (2.48) позволяет вычислить L/полв с использованием двух надежно определенных экспериментально величин Ra и В. Помимо этого f/полн можно найти и с помощью прямого эксперимента (например, по измерениям энергии сублимации). Результаты сравнения рассчитанных по (2.47), (2.48) и измеренных величин для ряда кристаллов приведены в табл. 2.6 [4]. [c.34]

Эффект Мёссбауэра интересен и уникален тем, что с его помощью измерение энергии можно производить с колоссальной относительной точностью (до 15—17 порядков). Такая рекордная точность позволила, например, измерить столь тонкий эффект, как зависимость энергии (т. е. частоты) фотона от высоты источника за счет силы тяжести. Оценим порядок этого изменения. Если источник находится на Н метров ниже поглотителя, то резонансные линии источника и поглотителя будут смещены относительно друг друга на потенциальную энергию U фотона в поле силы тяжести. Эта потенциальная энергия определяется формулой [c.270]

Преимущества сцинтилляционных счетчиков таковы. Во-первых, у них высока эффективность регистрации, равная почти 100% для заряженных частиц и 30% для у-квантов. Во-вторых, у сцинтилляционных счетчиков очень мало разрешающее время, предел которого определяется длительностью люминесцентной вспышки. Продолжительность вспышки зависит от вещества сцинтиллятора. Для неорганических кристаллов, таких как Nal, это время имеет порядок 10" с, для органических кристаллов (антрацен, нафталин) — примерно 10" с, для пластических сцинтилляторов доходит до 10"° с. Поэтому неорганические и особенно пластические сцинтилляторы особенно хороши там, где требуется высокое разрешение по времени. Третьим преимуществом люминесцентного счетчика является возможность измерения энергии как заряженных частиц, так и у-квантов. Для измерения энергии более пригодны неорганические кристаллы, так как в органических кристаллах и пластиках плохо выполняется линейность зависимости интенсивности вспышки от энергии первичной частицы. Но даже и в счетчиках с неорганическими кристаллами энергия измеряется с точностью порядка 10% в области энергий от сотен кэВ и выше и с точностью порядка 50% в области десятков кэВ. Сцинтилляционным счетчиком можно измерять не только энергию, но и скорость тяжелых заряженных частиц с энергиями в области десятков МэВ. Для этого используется тонкий кристалл. В таком кристалле измеряется не вся энергия частицы, а лишь потеря энергии на расстоянии толщины кристалла, т. е. —dE/dx. А это и есть измерение скорости (см. гл. VIII, 2, формула (8.24)). Если же на пути частиц поставить комбинацию из тонкого и толстого кристаллов, то можно измерить энергию и скорость, т. е. энергию и массу. Таким путем можно легко отделять, например, протоны от дейтронов, измеряя в то же время энергии и тех, и других частиц. Как недостаток сцинтилляционных счетчиков отметим то, что с ними труднее работать, чем с газоразрядными. Например, кристалл Nal очень гигроскопичен и боится больших потоков света. Поэтому этот кристалл приходится тщательно герметизировать и экранировать от наружного освещения. Сцин-тилляционный счетчик сейчас является одним из основных типов детекторов как в самой ядерной физике, так и в ее технических приложениях. В сцинтилляционных счетчиках в качестве рабочего вещества иногда используются жидкие прозрачные сцинтилляторы, которые могут иметь неограниченно большой эффективный объем (вырастить большой кристалл трудно). [c.501]

Из пропорциональных нейтронных счетчиков наиболее распространен борный. Типичный борный счетчик — это обычный пропорциональный счетчик, наполненный газом BFg. Попадающий в счетчик нейтрон производит реакцию (9.26), а ее продукты gLi и <х-частн-ца, ионизируя газ, дают в конечном, итоге импульсы напряжения, которые и регистрируются. Такой счетчик, конечно, не может измерять энергию нейтрона, поскольку точность измерения энергии заряженных частиц пропорциональным счетчиком не превышает нескольких процентов, в то время как энергии не только тепловых, но даже киловольтных нейтронов на три порядка ниже энергетического выхода реакции (9.26). Зато борный счетчик легко можно сделать нечувствительным к фону v и 3-излучения с энергиями до нескольких МэВ. Для этого надо регистрировать лишь достаточно большие импульсы, поскольку импульсы от электронов значительно меньше импульсов от а-частиц (см. 4, п. 4). Эффективность регистрации а-частицы внутри пропорционального счетчика практически стопроцентная. Поэтому эффективность борного счетчика определяется процентом нейтронов, вызвавших реакцию (9.26) при прохождении через счетчик. Вероятность этой реакции пропорциональна ее сечению, т. е. =(см. закон 1/у , гл. IV, 4). Поэтому эффективность борного счетчика падает с ростом энергии нейтрона и становится слишком малой при Е > 100 кэВ. Но борный счетчик используют и для нейтронов более высоких энергий, окружая его слоем замедлителя (например, парафина, см. гл. X, 4). Естественный бор содержит лишь 20% изотопа В (остальное — эВ ). Поэтому эффективность (и стоимость) борного счетчика можно увеличить в несколько раз использованием бора, обогащенного изотопом jB . Чувствительность счетчика на обогащенном боре по отношению к тепловым нейтронам может достигать десятков процентов. Аналогично борному устроен пропорциональный счетчик, наполненный газом аНе . Сравнительно небольшой энергетический выход реакции (9.28) позволяет использовать аНе -счетчик для измерения энергий нейтронов в области 0,5—2 МэВ. [c.518]

В технической литературе встречаются и другие единицы измерения энергии, не рекомендуемые ГОСТ килограмм— сила—метр кгс м, или кГ-м), лошадиный силочас [л. с. ч.) переводные коэффициенты между различными единицами измерения приведены в табл. 1-4. Среди ш х следует обратить внимание на широко используемый коэффициент Е == 860 ккал/квт ч, называемый в литературе термическим эквивалентом ки.човатт-часа. [c.38]

Герцберг предпринял работы для весьма точного измерения энергий нормальных состояний Не1 и Lill с целью сравнить экспериментальные и теоретические данные Им были весьма точно измерены длины волн [c.153]

Результаты приведенных измерений энергий нормальных состояний Не1 и Lill, так же как сдвигов уровней у водорода и сходных с ним ионов ( 27 и 97), надо рассматривать, как прямое подтверждение выводов из квантовой электродинамики. [c.154]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...