Обмен мезонами

В основе всех трех групп взаимодействий, по современным представлениям, лежит один и тот же процесс — обмен мезонами между двумя нуклонами. [c.135]

Таким образом, псевдоскалярная мезонная теория дает 1) объяснение короткодействующего характера ядерных сил, так как эти силы обусловливаются обменом мезонов конечной массы ф 0 [c.168]

Нейтроны и протоны взаимодействуют благодаря существованию ядерных сил, имеющих неэлектрическую природу. Своим происхождением ядерные силы обязаны обмену мезонами. Если изобразить зависимость потенциальной энергии взаимодействия протона и нейтрона малых энергий и от расстояния между ними г, то приближенно она будет иметь вид графика, представленного на рис. 5, а, т. е. имеет форму потенциальной ямы. Такая зависимость [c.30]

На расстояниях, меньших 0,2 фм, потенциал становится отталкивающим. Такое поведение потенциала объясняется тем, что происходит обмен мезонными резонансами р (с массой 770 МэВ/с ) и (О (с массой 785 МэВ/с ), спин которых равен единице. При значении массы 785 МэВ/с формула (2.9) дает радиус взаимодействия, равный 0,25 фм. [c.62]

Для объяснения насыщения и короткодействующего характера ядерных сил было принято (впервые В. Гейзенбергом) положение о том, что ядерные силы являются обменными силами , подобно силам химической связи в обычных молекулах. Это означает, что ядерные силы между двумя нуклонами возникают благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, по современным представлениям, является один из л-мезонов (п , я°, я ), а может быть, и другие тяжелые мезоны. Какие типы обменного взаимодействия и какими видами я-мезонов они могут осуществляться между двумя нуклонами, мы рассмотрим ниже, в 27. [c.136]

В 22 отмечалось, что ядерные силы имеют характер короткодействующих сил и обладают свойством насыщения. Для объяснения этих свойств ядерных сил было сделано предположение о том, что они являются квантовомеханическими обменными силами, т. е. они возникают между двумя частицами благодаря обмену третьей частицей. Такой частицей, выполняющей роль переносчика нук-лонного взаимодействия, является, по-видимому, мезон (я , л -мезоны и, быть может, другие более тяжелые мезоны). Все, я-мезоны следует считать различными зарядовыми состояниями одной л-частицы. Радиус действия ядерных сил, возникающих при таком обмене л-мезонами (как указывалось выше, 10), должен зависеть лишь от массы частиц-переносчиков и мировых констант h и с. Из указанных выше величин можно составить только одну постоянную с размерностью длины — комптоновскую длину волны л-мезона [c.158]

Характер обменного взаимодействия между нуклонами зависит от вида л-мезонов, которыми обмениваются эти нуклоны. Рассмотрим имеющиеся возможности. [c.159]

Однако этот скалярный вариант теории оказывается не в состоянии объяснить большое число свойств ядерных сил, таких, как спиновую зависимость, обменный характер ядерных сил (силы Майорана и Гейзенберга, 26), т. е. обмен заряженными меЗонами, наличие нецентральных сил. Поэтому потребовалась дальнейшая разработка и дальнейшее усложнение мезонной теории по сравнению с упрош,енным скалярным вариантом. [c.166]

В 22, 26, 27 отмечалось, что взаимодействие частиц друг с другом, проявляющееся в их притяжении или отталкивании, описывается как виртуальный обмен частиц квантами поля, соответствующими данному виду взаимодействия. Такими квантами поля, переносчиками взаимодействия, считаются при сильных взаимодействиях — я-мезоны, при электромагнитных взаимодействиях — фотоны, при слабых взаимодействиях — электроны и антинейтрино (позитроны и нейтрино), при гравитационных взаимодействиях — гравитоны. [c.362]

Эта гипотетическая частица может быть после своего виртуального (на время М сек) образования захвачена другим нуклоном, если он окажется на расстоянии примерно 10- см. В передаче мезона от одного нуклона к другому и заключается механизм ядерного взаимодействия. При этом обменная часть взаимодействия нейтрона с протоном осуществляется при помощи заряженных мезонов, а обычная часть взаимодействия нейтрона с протоном и взаимодействие однотипных нуклонов (п—п) и (р—р) — при помощи нейтральных мезонов. [c.550]

Второй этап изучения элементарных частиц начался одновременно с опытами- по исследованию ядерных сил. Как известно (см. 5 и 6), в этих опытах были установлены такие существенные свойства ядерных сил, как малый радиус их действия, большая эффективность, насыщение, обменный характер и др. В 1 указывалось, что возможны два пути построения теории ядерных сил. Первый путь заключается в феноменологическом подборе подходящего потенциала взаимодействия, который должен удовлетворять найденным из эксперимента свойствам ядерных сил ( 3—6). Второй — во введении мезонного поля и квантов этого поля, которые должны переносить ядерное взаимодействие. Развитие этого пути привело Юкаву к предсказанию существования в качестве ядерного кванта мезона — частицы с массой 200—ЗОО/Пе (см. 2). [c.107]

Иногда взаимодействия вида (13.32) с участием я -мезонов называют обменными, а взаимодействия вида (13.30) и (13.31) [c.146]

Возможные диаграммы изображены на рис. 121 (обмен двумя я-мезонами или одним Л"-мезоном). Таким образом, радиус [c.197]

Внутриядерные силы связаны с обменом электронами и позитронами. Этот обмен происходит в две стадии сперва нейтрон расщепляется на протон и отрицательный мезон (частицу с зарядом, равным заряду электрона, [c.585]

Согласно представлениям о природе сильных взаимодействий, основанным на квантовой хромодинамике (КХД), нуклоны в нормальном ядерном веществе в значительной степени сохраняют свою индивидуальность, а эффекты КХД существенны лишь на малых расстояниях между нуклонами. Задача вычисления потенциала NN-взаимодей-ствия в рамках КХД пока не решена. Под большим вопросом с точки зрения КХД оказывается статус мезонов (за исключением пионов). Обмен тяжёлыми мезонами между нуклонами происходит на столь малых расстояниях, что их кварк-глюонная природа становится существенной. [c.656]

Этим было доказано существование частицы со свойствами, теоретически предсказанными за 12 лет до этого Юкава. я-мезон осуществляет роль агента связи в ядерных взаимодействиях. При (п, р) взаимодействиях происходит обмен я -мезонами и я°-мезо-иами, а при (р, р) и (п, п) взаимодействиях главным образом обмен только я°-мезонами. Например, на не очень малых расстояниях обмен мезонами символически можно записать следующим образом [c.82]

К 3, п. 3. Потенциал Юкавы впервые был введен им в работе [933] в качестве модели нуклон-нуклонного взаимодействия. Он получается в первом приближении, если считать, что нуклон-нуклониое взаимодействие обусловлено обменом мезонами массы (с/ ) (с — скорость света) по аналогии с электромагнитным взаимодействием, которое обусловлено обменом фотонами. [c.278]

Обмен мезонами 16 Оже-электроны 172 Октетная симметрия 315 Ортоводород 41—42 Остаточный пробег 210 Осцилляции / -мезонов 301, 302 —нейтрино 162—168, 202 Очарование 332, 359 Очарованные частицы 333, 339 П "-гиперон 272, 277, 318 [c.385]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Иногда взаимодействия вида (79.26) с участием я°-мезонов называют обменными, а взаимодействия вида (79.Й4) и (79.25) с участием я -мезонов — зарядсвообменными. Заметим, что обычные силы можно объяснить и без привлечения нейтрального я-мезона, если рассматривать одновременный обмен двумя заряженными п-мезонами. [c.575]

С участием л -мезонов — зарядовообменными. Заметим, что обычные силы можно объяснить и без привлечения нейтрального л-мезона, если рассматривать одновременный обмен двумя заря- [c.146]

Т. к. сильные взаимодействия кварков описываются квантовой хромодинамикой, то речь идёт об учёте обменов как 1У-бозонами, так и глюонами. Не исключено, что наблюдаемое на опыте усиление переходов с = проистекает от комбинации зеск. факторов. Наиб, вклад вносят, по-видимому, диаграммы, представленные на рис. 1 (А. И. Вайнштейн, В. И. Захаров, М. А. Шифмаа, 1976). В литературе они получили название пингвины . Поскольку существенна область, в к-роп константа связи кварков с глюонами ве- лика, то вряд ли удастся решить вопрос о цронсхож-дении правила отбора Д/= /2 ДО конца аналитич. образом. Делаются попытки вычислений амплитуд нелептон-ных распадов К-мезонов на машинах, в рамках решёточной формулировки квантовой хромодинамики. Расчёты подтверждают выделенную роль диаграмм типа пингвинов , хотя точность расчётов пока недостаточна для однозначных выводов. [c.387]

Рис. 1. Графини, описывающие вклад реджеона (Н) в мнимую часть амплитуды упругого мезон-нуклонного (М — N1 рассеяния о — обмен реджеоном б — соответствующее сечение (квадрат модуля амплитуды) процесса множественного рождения адронов, отвечающее разрыву одной струны в — соответствующая плоская топологическая кварковая диаграмма.

До 1930-х гг. для описания наблюдаемых фиэ. явлений достаточно было рассматривать гравитац. и зя,-магн. взаимодействия. Первые играют решающую роль в явлениях космич. масштабов, а вторые ответственны за строение атомов, молекул и за всё многообразие внутр. свойств твёрдых тел, жидкостей и газов. Наличие С. в. проявилось, когда была открыта сложная структура атомных ядер, состоящих из протонов и нейтронов (нуклонов). Эксперимент показывал, что взаимодействие между нуклонами гораздо сильнее электромагнитного, поскольку типичные анергии связи нуклонов в ядрах порядка неск. МэВ, в то время как энергии связи в атомах порядка неск, зВ, Кроме того, эти силы, в отличие от электромагнитных и гравитационных, обладают малым радиусом действия см. В квантовой теории радиус действия сил обратно пропорционален массе частиц, обмен к-рыми обусловливает взаимодействие. Поэтому X. Юкава (Н. Yukawa) в 1935 высказал предположение о существовании тяжёлых квантов — мезонов, переносчиков С. в. В 1947 в космических лучах были открыты первые, ваиб. лёгкие из таких частиц — л-мезоны. [c.497]

Кроме упругого и неупругого рассеяний важный тип Я. р. представляют квазиупругие процессы (р, р ), ( Не, t) и др., когда вылетевшая частица по своим характеристикам (в т. ч. и энергии) мало отличается от падающей. Если настающая и вылетающая частицы обмениваются заря-д<йй, то в квазиупругих реакциях при энергиях 100 МэВ на нуклон наблюдаются т. н. зарядово-обменные резонансы. Исследования этих процессов дают информацию о взаимодействии нуклонов в ядрах и свойствах ядерных мезонных полей (см. Мезоны). При теоретич. описании квазиупругих процессов часто используют понятия оптики. В этом случае рассеяние частицы на ядре, состоящем из мн. нуклонов, трактуют как прохождение падающей волны через среду, оптич. свойства к-рой определяются потенциалом, параметры к-рого подбираются из условия соответствия расчётных и эксперим. данных. Аналоги таких оптич. явлений, как дифракция, также обнару- [c.668]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...