Скорость изменения количества движения

Другими словами, скорость изменения количества движения материальной точки равна вектору силы, действующей на точку. [c.190]

Закон сохранения импульса. Выделим в движущемся теле произвольную подобласть Qi с границей Si = 5Qi. Постулируется, что к деформируемому телу, занимающему область Qi, в любой момент времени применим закон сохранения импульса (этот постулат называют принципом затвердевания), который гласит скорость изменения количества движения тела Qj равна импульсу приложенных к нему сил. [c.22]

Пусть произвольная фиксированная замкнутая поверхность з ограничивает объем V. Применим к жидкости, протекающей через этот объем, закон количества движения скорость изменения количества движения, возникающего внутри объема, равна действующей на объем силе. [c.16]

Найдем сначала скорость изменения количества движения жидкости в выделенном объеме. [c.16]

Сумма выражений (2.12) и (2.13) дает полную скорость изменения количества движения выделенного объема жидкости и должна быть равна действующей на объем силе [c.17]

Для любого объема V сплошной среды можно написать уравнение закона сохранения количества движения, в соответствии с которым скорость изменения количества движения равна сумме всех действующих на тело внешних поверхностных и объемных сил, т.е. [36, 47, 74, 7] [c.182]

Поскольку pdV = dm — элемент массы, интеграл в правой части интегрального равенства (2.28) — это скорость изменения количества движения выделенного материального объема. Левая же часть (2.28) является главным вектором массовых и поверхностных сил, приложенных к тому же объему. Равенство обеих частей и есть баланс количества движения. Другими словами, действующие на выделенную часть тела внешние силы уравновешиваются силами инерции в случае движения или равны нулю при равновесии. [c.25]

Вычислим скорость изменения количества движения жидкости, заключающейся между шаром и концентрической с ним сферой, радиус которой велик по сравнению с Первичные волны дают [c.831]

Приравнивая общую скорость изменения количества движения резуль тирующему давлению, получим [c.832]

В п. 3.40 будет показано, что если движение установившееся, то поток измеряет скорость изменения количества движения [c.31]

Скорость изменения количества движения. Рассмотрим жидкость, которая в момент времени t находится внутри (рис. 53) замкнутой поверхности 5. В момент времени + эта масса жидкости переместится и займет внутренность замкнутой поверхности 5. [c.81]

Таким образом, искомая скорость изменения количества движения определяется формулой [c.82]

Итак, полученный результат мы можем рассматривать следующим образом скорость изменения количества движения жидкости внутри поверхности 5, когда 5 движется вместе с жидкостью, определяется равенством [c.82]

Уравнение движения невязкой жидкости. Рассмотрим жидкость, которая в момент времени t занимает область, ограниченную фиксированной замкнутой поверхностью 5. Согласно второму закону движения, полная сила, действующая на массу жидкости, равна скорости изменения количества движения. [c.82]

Приравнивая эту величину скорости изменения количества движения, вычис-ленной по формуле (2) п. 3.40, находим уравнение [c.83]

Теорема Эйлера о количестве движения. Выведем теперь общую форму теоремы, установленной в п. 1.90. Из формулы (1) п. 3.40 мы имеем следующее выражение для скорости изменения количества движения жидкости внутри замкнутой поверхности 5 [c.83]

Уравнение количества движения. При анализе турбулентного потока обычно удобнее пользоваться интегральной формой уравнения Рейнольдса, применяя для перехода от объемных интегралов к поверхностным теорему Грина. Например, скорость изменения количества движения внутри произвольного объема W составляет [c.252]

Для изображения осесимметричного потока, параллельного двухмерному, компоненты скорости и и и до конца главы будут отсчитываться в осевом х и радиальном г направлениях. Интегральная зависимость (см. пп. 26 и 71) между силовым воздействием тела радиусом а и скоростью изменения количества движения в коаксиальной цилиндрической области радиусом г (рис. 123) принимает вид [c.345]

Мы сформулируем теперь основной принцип динамики движения жидкости, носящий название принципа сохранения количества движения скорость изменения количества движения жидкости, заключенной в движущемся объеме аз, равна результирующей сил, действующих на эту жидкость ). Аналитическим выражением этого [c.20]

Материал входит в переходную зону со скоростью Ув и покидает ее со скоростью Уа- Приравнивая скорость изменения количества движения действующей силе, получим [c.165]

Для вычисления скорости изменения количества движения жидкого объема (левая часть (2.9)) перейдем от интегрирования по объему V к интегрированию по массе т. Так как полная масса М подвижного объема V фиксирована, получим [c.17]

Закон изменения ко- Скорость изменения количества движения личества движения произвольного материального объема сплош- [c.298]

Скорость изменения количества движения материального объема сплошной среды переменной массы рае на реактивному импульсу истекающей (поглощаемой) в этом объеме массы, сложенному с главным вектором всех приложенных внешних сил. Тогда имеем [c.337]

Задача 13.4. Для плоскопараллельного потока несжимаемой жидкости V = Хз), О, 0) вычислить скорость изменения количества движения в материальном круге радиуса К и геометрическом круге того же радиуса, движущимся со скоростью w(i). [c.349]

Теорема. Скорость изменения количества движения системы равна сумме всех внешних сил, действующих на точки системы Доказательство. [c.45]

Каждая из этих величин равна скорости изменения количества движения (в соответствующем координатном направлении) массы жидкости pdj d dz, находящейся в данный момент в точке х,.у, г. [c.181]

Определим скорость изменения количества движения элемеета (см. рис. 19.2) в направлении оси х. Скорость изменения количества движения равна массе, умноженной на скорость изменения w . Скорость Шд. может изменяться по следующим причинам из-за изменения скоростного уровня всего поля потока dwj i из-за того, что элемент массы движется в поле переменной скорости, мгновенные градиенты которого в направлении w , обо-значае]мые dwjdx, dwjdy, dw /dz, не равны нулю. [c.181]

Рассмотрим теперь другой вывод уравнения движения. На этот раз мы не будем пользоваться физической теорией, выходящей за рамки механики, а просто определим силу как скорость изменения количества движения в лоренцовой системе. Тогда будем иметь [c.226]

ВНИЗ по потоку. Течение будем считать плавным, а скорости v и W — постоянными по поперечным сечениям следа. Энергией вращения, обусловленной крутящим моментом несущего винта, пренебрегаем. Воздух считаем идеальной и несжимаемой жидкостью. Массовый расход жидкости через диск равен th = pAv, и по закону сохранения массы он постоянен по всему следу. По теореме импульсов сила, создаваемая несущим винтом, равна скорости изменения количества движения фиксирован ного объема жидкости и в установившемся течении вычисляется как разность между количеством движения жидкости, вытекающей в единицу времени через сечение 3 (рис. 2.1), и количеством движения жидкости, втекающей в единицу времени через сечение О (рис. 2.1). На висении далеко перед винтом жидкость находится в состоянии покоя, так что Т = thw. По закону сохранения энергии затрачиваемая несущим винтом мощность равна скорости изменения энергии жидкости и вычи- [c.44]

Уравнение (3.1) впоследствии трактовалось многими исследователями не всегда правильно. Об этом хорошо сказано в вьшуш енной в США в 1947 г. монографии Лж. Россера, Р. Ньютона и Лж. Гросса Математическая теория полета ракет . Излагая обилие теоремы механики применительно к реактивному движению ракет, авторы сформулировали следуюш ий принцип Обитая сумма внешних и реактивных сил, действуюш их на ракету, равна произведению массы ракеты на ускорение ракеты . Относительно этого принципа они сделали следуюш ее замечание Это звучит подозрительно похоже на закон Ньютона о том, что сила равна произведению массы на ускорение. Но этой причине этот принцип был одно время источником суш ественного недоразумения, поскольку множество исследователей формулировало этот принцип в форме, где обитая сила, действуюш ая на ракету, равна скорости изменения количества движения ракеты . Относительно недоразумения см. комментарии в конце 1.4 по поводу уравнений (1.28) и (1.29) и понятия силы. [c.80]

Сила иперции, действующая на элемент жидкости, равняется скорости изменения количества движения в единицу времени. Масштаб длины всей картины можно охарактеризовать ироизвольпо выбранной длиной Ь, нанример диаметром сферы. Если II является характерной скоростью, такой как скорость движения, то масштаб времени явления задается Ь/и. Наконец, пусть р является плотностью, а р коэффициентом вязкости жидкости. Тогда массы двух подобных элементов жидкости в обеих картинах течения будут соотноситься как рЬ , относительные значения количества движения — как рЬ П и скорости изменения количества движения — как рЬ и II/Ь или рЬ П . Мы могли бы начать с этого выражения, доказывая, что сила инерции должна быть [c.82]

Результирующая сила, действующая на гидрокрыло, равна векторной сумме составляющей, перпендикулярной направлению невозмущенного потока, называемой подъемной силой, и составляющей, параллельной потоку, называемой сопротивлением. Эти две силы равны двум составляющим суммарной скорости изменения количества движения жидкости при обтекании гидрокрыла. Они равны также сумме соответствующих составляющих сил давления и касательных сил, действующих на все элементы, образующие поверхность гидрокрыла. Для определения подъемной силы и сопротивления используются два обычных метода. [c.340]

В соотношении (12.196) использованы тензорные обозначения 1 = и, 2 = V, 3 = 2У, 5] = с1ус1г, (182 = йгйх, 5з = йхс1у] Чтобы вывести приведенные формулы, нужно только объяснить все члены, входящие в выражение для скорости изменения количества движения. Этими членами являются осевое давление О, обусловленное препятствием давление и вязкое касательное напряжение жидкости поток количества движения в направлении оси х вследствие конвекции. Некоторые упрощения можно сделать, используя закон сохранения массы, например, [c.346]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...