Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Скорость изменения количества движения

Другими словами, скорость изменения количества движения материальной точки равна вектору силы, действующей на точку.  [c.190]

Закон сохранения импульса. Выделим в движущемся теле произвольную подобласть Qi с границей Si = 5Qi. Постулируется, что к деформируемому телу, занимающему область Qi, в любой момент времени применим закон сохранения импульса (этот постулат называют принципом затвердевания), который гласит скорость изменения количества движения тела Qj равна импульсу приложенных к нему сил.  [c.22]


Пусть произвольная фиксированная замкнутая поверхность з ограничивает объем V. Применим к жидкости, протекающей через этот объем, закон количества движения скорость изменения количества движения, возникающего внутри объема, равна действующей на объем силе.  [c.16]

Найдем сначала скорость изменения количества движения жидкости в выделенном объеме.  [c.16]

Сумма выражений (2.12) и (2.13) дает полную скорость изменения количества движения выделенного объема жидкости и должна быть равна действующей на объем силе  [c.17]

Для любого объема V сплошной среды можно написать уравнение закона сохранения количества движения, в соответствии с которым скорость изменения количества движения равна сумме всех действующих на тело внешних поверхностных и объемных сил, т.е. [36, 47, 74, 7]  [c.182]

Поскольку pdV = dm — элемент массы, интеграл в правой части интегрального равенства (2.28) — это скорость изменения количества движения выделенного материального объема. Левая же часть (2.28) является главным вектором массовых и поверхностных сил, приложенных к тому же объему. Равенство обеих частей и есть баланс количества движения. Другими словами, действующие на выделенную часть тела внешние силы уравновешиваются силами инерции в случае движения или равны нулю при равновесии.  [c.25]

Вычислим скорость изменения количества движения жидкости, заключающейся между шаром и концентрической с ним сферой, радиус которой велик по сравнению с Первичные волны дают  [c.831]

Приравнивая общую скорость изменения количества движения резуль тирующему давлению, получим  [c.832]

В п. 3.40 будет показано, что если движение установившееся, то поток измеряет скорость изменения количества движения  [c.31]

Скорость изменения количества движения. Рассмотрим жидкость, которая в момент времени t находится внутри (рис. 53) замкнутой поверхности 5. В момент времени + эта масса жидкости переместится и займет внутренность замкнутой поверхности 5.  [c.81]

Таким образом, искомая скорость изменения количества движения определяется формулой  [c.82]

Итак, полученный результат мы можем рассматривать следующим образом скорость изменения количества движения жидкости внутри поверхности 5, когда 5 движется вместе с жидкостью, определяется равенством  [c.82]

Уравнение движения невязкой жидкости. Рассмотрим жидкость, которая в момент времени t занимает область, ограниченную фиксированной замкнутой поверхностью 5. Согласно второму закону движения, полная сила, действующая на массу жидкости, равна скорости изменения количества движения.  [c.82]

Приравнивая эту величину скорости изменения количества движения, вычис-ленной по формуле (2) п. 3.40, находим уравнение  [c.83]

Теорема Эйлера о количестве движения. Выведем теперь общую форму теоремы, установленной в п. 1.90. Из формулы (1) п. 3.40 мы имеем следующее выражение для скорости изменения количества движения жидкости внутри замкнутой поверхности 5  [c.83]


Уравнение количества движения. При анализе турбулентного потока обычно удобнее пользоваться интегральной формой уравнения Рейнольдса, применяя для перехода от объемных интегралов к поверхностным теорему Грина. Например, скорость изменения количества движения внутри произвольного объема W составляет  [c.252]

Для изображения осесимметричного потока, параллельного двухмерному, компоненты скорости и и и до конца главы будут отсчитываться в осевом х и радиальном г направлениях. Интегральная зависимость (см. пп. 26 и 71) между силовым воздействием тела радиусом а и скоростью изменения количества движения в коаксиальной цилиндрической области радиусом г (рис. 123) принимает вид  [c.345]

Мы сформулируем теперь основной принцип динамики движения жидкости, носящий название принципа сохранения количества движения скорость изменения количества движения жидкости, заключенной в движущемся объеме аз, равна результирующей сил, действующих на эту жидкость ). Аналитическим выражением этого  [c.20]

Материал входит в переходную зону со скоростью Ув и покидает ее со скоростью Уа- Приравнивая скорость изменения количества движения действующей силе, получим  [c.165]

Для вычисления скорости изменения количества движения жидкого объема (левая часть (2.9)) перейдем от интегрирования по объему V к интегрированию по массе т. Так как полная масса М подвижного объема V фиксирована, получим  [c.17]

Закон изменения ко- Скорость изменения количества движения личества движения произвольного материального объема сплош-  [c.298]

Скорость изменения количества движения материального объема сплошной среды переменной массы рае на реактивному импульсу истекающей (поглощаемой) в этом объеме массы, сложенному с главным вектором всех приложенных внешних сил. Тогда имеем  [c.337]

Задача 13.4. Для плоскопараллельного потока несжимаемой жидкости V = Хз), О, 0) вычислить скорость изменения количества движения в материальном круге радиуса К и геометрическом круге того же радиуса, движущимся со скоростью w(i).  [c.349]

Теорема. Скорость изменения количества движения системы равна сумме всех внешних сил, действующих на точки системы Доказательство.  [c.45]

Каждая из этих величин равна скорости изменения количества движения (в соответствующем координатном направлении) массы жидкости pdj d dz, находящейся в данный момент в точке х,.у, г.  [c.181]

Определим скорость изменения количества движения элемеета (см. рис. 19.2) в направлении оси х. Скорость изменения количества движения равна массе, умноженной на скорость изменения w . Скорость Шд. может изменяться по следующим причинам из-за изменения скоростного уровня всего поля потока dwj i из-за того, что элемент массы движется в поле переменной скорости, мгновенные градиенты которого в направлении w , обо-значае]мые dwjdx, dwjdy, dw /dz, не равны нулю.  [c.181]

Рассмотрим теперь другой вывод уравнения движения. На этот раз мы не будем пользоваться физической теорией, выходящей за рамки механики, а просто определим силу как скорость изменения количества движения в лоренцовой системе. Тогда будем иметь  [c.226]

ВНИЗ по потоку. Течение будем считать плавным, а скорости v и W — постоянными по поперечным сечениям следа. Энергией вращения, обусловленной крутящим моментом несущего винта, пренебрегаем. Воздух считаем идеальной и несжимаемой жидкостью. Массовый расход жидкости через диск равен th = pAv, и по закону сохранения массы он постоянен по всему следу. По теореме импульсов сила, создаваемая несущим винтом, равна скорости изменения количества движения фиксирован ного объема жидкости и в установившемся течении вычисляется как разность между количеством движения жидкости, вытекающей в единицу времени через сечение 3 (рис. 2.1), и количеством движения жидкости, втекающей в единицу времени через сечение О (рис. 2.1). На висении далеко перед винтом жидкость находится в состоянии покоя, так что Т = thw. По закону сохранения энергии затрачиваемая несущим винтом мощность равна скорости изменения энергии жидкости и вычи-  [c.44]

Уравнение (3.1) впоследствии трактовалось многими исследователями не всегда правильно. Об этом хорошо сказано в вьшуш енной в США в 1947 г. монографии Лж. Россера, Р. Ньютона и Лж. Гросса Математическая теория полета ракет . Излагая обилие теоремы механики применительно к реактивному движению ракет, авторы сформулировали следуюш ий принцип Обитая сумма внешних и реактивных сил, действуюш их на ракету, равна произведению массы ракеты на ускорение ракеты . Относительно этого принципа они сделали следуюш ее замечание Это звучит подозрительно похоже на закон Ньютона о том, что сила равна произведению массы на ускорение. Но этой причине этот принцип был одно время источником суш ественного недоразумения, поскольку множество исследователей формулировало этот принцип в форме, где обитая сила, действуюш ая на ракету, равна скорости изменения количества движения ракеты . Относительно недоразумения см. комментарии в конце 1.4 по поводу уравнений (1.28) и (1.29) и понятия силы.  [c.80]


Сила иперции, действующая на элемент жидкости, равняется скорости изменения количества движения в единицу времени. Масштаб длины всей картины можно охарактеризовать ироизвольпо выбранной длиной Ь, нанример диаметром сферы. Если II является характерной скоростью, такой как скорость движения, то масштаб времени явления задается Ь/и. Наконец, пусть р является плотностью, а р коэффициентом вязкости жидкости. Тогда массы двух подобных элементов жидкости в обеих картинах течения будут соотноситься как рЬ , относительные значения количества движения — как рЬ П и скорости изменения количества движения — как рЬ и II/Ь или рЬ П . Мы могли бы начать с этого выражения, доказывая, что сила инерции должна быть  [c.82]

Результирующая сила, действующая на гидрокрыло, равна векторной сумме составляющей, перпендикулярной направлению невозмущенного потока, называемой подъемной силой, и составляющей, параллельной потоку, называемой сопротивлением. Эти две силы равны двум составляющим суммарной скорости изменения количества движения жидкости при обтекании гидрокрыла. Они равны также сумме соответствующих составляющих сил давления и касательных сил, действующих на все элементы, образующие поверхность гидрокрыла. Для определения подъемной силы и сопротивления используются два обычных метода.  [c.340]

В соотношении (12.196) использованы тензорные обозначения 1 = и, 2 = V, 3 = 2У, 5] = с1ус1г, (182 = йгйх, 5з = йхс1у] Чтобы вывести приведенные формулы, нужно только объяснить все члены, входящие в выражение для скорости изменения количества движения. Этими членами являются осевое давление О, обусловленное препятствием давление и вязкое касательное напряжение жидкости поток количества движения в направлении оси х вследствие конвекции. Некоторые упрощения можно сделать, используя закон сохранения массы, например,  [c.346]


Смотреть страницы где упоминается термин Скорость изменения количества движения : [c.112]    [c.463]    [c.15]    [c.54]    [c.9]    [c.43]    [c.171]    [c.173]    [c.832]    [c.852]    [c.28]    [c.53]    [c.67]    [c.25]    [c.47]    [c.57]   
Смотреть главы в:

Теоретическая гидродинамика  -> Скорость изменения количества движения



ПОИСК



Задание Д.5. Применение теоремы об изменении количества движения к определению скорости материальной точки

Изменение движения

Изменение количества движения

Количество движения

Скорость Изменение

Скорость движения

Скорость изменения (производная по времени момента количеств движения

Случай сохранения скорости центра масс материальной систеТеорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте