Барионный заряд

Через указанные значения проекции изотопического спина Т, и барионный заряд В легко выражается электрический заряд Qle частицы в единицах элементарного заряда по следующей формуле [c.363]

ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ЗАРЯДА И ЧИСЛА НУКЛОНОВ (БАРИОННОГО ЗАРЯДА) [c.259]

Кроме закона сохранения полной энергии в ядерных реакциях выполняется еще целый ряд законов сохранения законы сохранения электрического заряда и числа нуклонов (т. е. барионного заряда) , законы сохранения импульса, момента количества движения и четности, а также закон сохранения изотопического спина. Последний закон сохранения является следствием зарядовой независимости (изотопической инвариантности ) ядерных сил все три элементарные, чисто ядерные (т. е. без учета электромагнитного) взаимодействия нуклонов тождественны р — р = п — п = п — р), если нуклоны находятся в одинаковых пространственных и спиновых состояниях. [c.282]

Барионный заряд называют также нуклонным или ядерным зарядом. [c.282]

Но электрический и ядерный (барионный) заряды сохраняются во всех видах взаимодействий, в том числе и в сильном. Поэтому сохранение проекции изотопического спина является простым следствием этих законов сохранения и уравнения (70.12) . [c.516]

Считая закон сохранения барионного заряда выполняющимся при х- и л-распадах, легко распространить понятие барионного заряда на ц- и л-мезоны. В самом деле, из схемы д,-распада [c.567]

Предполагая, что закон сохранения барионного заряда должен выполняться в процессе рождения я -мезонов, и используя закон сохранения электрического заряда, легко записать схемы ядерных реакций, в которых могут рождаться л -мезоны под действием быстрых протонов [c.567]

Нетрудно заметить, что при написании этих реакций, кроме законов сохранения барионного и злектрического зарядов, в неявной форме были использованы также и законы сохранения энергии и импульса. Действительно, в правой части всех реакций стоит по одному я-мезону, хотя законы сохранения электрического и барионного зарядов допускают и большее число я-мезо-нов. Это означает, что мы ограничиваемся такими значениями кинетических энергий, при которых в соответствии с законом сохранения энергии возможно рождение только одного я-мезона. Использование закона сохранения импульса очевидно из отсутствия процессов вида [c.568]

Нетрудно убедиться в том, что для я-мезонов, так же как и для нуклонов, справедливо соотношение (70. 12), связываюш,ее между собой электрический заряд 2, барионный заряд В и проекцию изотопического спина Тс [c.585]

Внутренняя четность К-мезонов отрицательна, т. е. они, так же как я-мезоны, являются псевдоскалярами . Барионный заряд /С-мезонов, как это следует из схемы распада, равен нулю. [c.601]

Из схем распада гиперонов следует, что все они имеют единичный барионный заряд (S= 1) и полуцелый спин. Величина спина Л-, S- и З-гиперонов была определена из анализа углового распределения продуктов их распада и оказалась равной /а-Спин Q -гиперона предположительно равен /г. Внутренняя [c.603]

Новый ядерный процесс должен подчиняться законам, которые описывают рассмотренные ранее ядерные процессы, в частности закону сохранения барионного заряда. Так как при аннигиляции антинуклона возникают частицы с барионным зарядом, равным нулю, то для обобщения этого закона на процесс аннигиляции надо приписать антинуклону барионный заряд В = [c.622]

Таким образом, обобщенный закон сохранения барионного заряда гласит в ядерных процессах с участием нуклонов и антинуклонов сохраняется разность их количества. [c.622]

Классификация элементарных частиц по характеру взаимодействия с другими частицами также указывает на их связь между собой. Так как гравитационные силы между частицами очень малы, то в ядерной физике рассматриваются три вида взаимодействий сильные, электромагнитные и слабые. Все они характеризуются сохранением электрического и барионного зарядов. Многие элементарные частицы могут взаимодействовать всеми тремя способами, некоторые двумя (электрон и jx-мезон) или даже одним (нейтрино, -квант). Сильные взаимодействия происходят за ядерные времена (10 сек), с большим сечением (- 10 2 см ), характеризуются сохранением четности, изотопического спина и его проекции, сохранением странности. Константа сильного взаимодействия g имеет наибольшую величину среди констант подобного рода g jh 15. [c.663]

Все мезонные адроны имеют барионный заряд В= о, т. е. совпадающие значения странности S и гиперзаряда К = В + S х= S. Анти- [c.668]

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (х сек) и слабого (t lO сек) процессов распада, в настоящее время открыто несколько десятков весьма короткоживущих (t 10 сек) квазичастиц, или резонансов, нестабильных относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и барионов) является очень малое время жизни из-за быстрого распада. Если сравнение резонансов с обычными частицами производить в преде- [c.703]

Барионный заряд 259, 607, 622 Барьер деления 370 [c.714]

Закон радиоактивного распада 105 Закон сохранения барионного заряда 259, 622 [c.715]

Диаграммную технику Фейнмана можно использовать и для описания (на этот раз скорее качественного) сильного ядерного взаимодействия. При этом диаграммы строятся по прежней схеме, только теперь внешними изломанными линиями изображаются взаимодействующие нуклоны, а внутренней пунктирной — виртуальный я-мезон. Внешние линии по-прежнему приходят из —СХ5, уходят в 4-00 и по дороге нигде не обрываются (закон сохранения барионного заряда) Вершина по-прежнему описывает сам процесс взаимодействия, но на этот раз его сила характеризуется не электрическим зарядом е, а мезонным зарядом нуклона gN- [c.17]

Но электрический и ядерный (барионный) заряды сохраняются во всех видах взаимодействий, в том числе и в сильном. Поэто- [c.57]

Резюмируя, можно сказать, что свойства лептонного заряда аналогичны свойствам электрического и барионного зарядов. Он аддитивен заряд античастицы противоположен заряду частицы правила обращения с ним находятся в соответствии [c.116]

Начнем с закона сохранения барионного заряда. Как нам известно (см. т. I, 29), закон сохранения барионного заряда проявляется в том, что в процессе всех ядерных реакций обычного типа число нуклонов остается неизменным. Например, в первой реакции, открытой в 1919 г. Резерфордом ( N + jHe gO-(-- - Н), число нуклонов до и после реакции равно 18. Аналогичным образом дело обстоит в других реакциях, а также при а-и 3-распадах. Этот результат может быть сформулирован в виде закона сохранения барионного заряда В, если считать, чта барионный заряд для нуклонов равен единице, а для электрона, позитрона, нейтрино и -кванта — нулю. [c.136]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Антинейтрон п—античастица по отношению к нейтрону. Массы спнп, абсолютная величина магнитного момента и время их жизни равны, но знаки у магнитных моментов п и п противоположны. У антинейтронов магнитный момент совпадает с направлением снина. Барионный заряд для нейтрона В =-1- 1, для антинейтрона В — 1. Нейтрон и антинейтрон могут рождаться в паре (пп) и аннигилируют с испусканием я-мезонов. [c.374]

Закон сохранения числа нуклонов применительно к рассмотренным простейшим ядерным реакциям означает сохранение в них массового числа А. Поэтому можно ввесхи понятие нуклон-ного (ядерного) заряда, численное значение которого для нейтрона и для протона равно единице, а для атомного ядра совпадает с его массовым числом А. Однако, как мы увидим в 80, нуклонный заряд для всех тяжелых частиц (барионов) также равен единице. Поэтому в настоящее время более принято называть его барионным зарядом и обозначать буквой В(Вп = fip = 1). [c.260]

Рассмотрим в качестве примера построение из р, п, А и р, п, А унитарного октета известных восьми псевдоскалярных мезонов я+, я°, я , /С+, /С", /С , К° и г)° (см. рис. 278). Все эти мезоны имеют спин s = О, четность Р = —1, барионный заряд 5 = 0. В связи с этим ясно, что для формирования каждого из них надо взять комбинацию бариона с антибарионом в s-состоя-нии (/ = 0) при противоположно направленных спинах. [c.676]

Таким триплетом могла бы быть сакатовская тройка р , п и Л , если бы при этом не возникала трудность с барионным зарядом (подробнее см. п. 5). [c.682]

Такие свойства Q-гиперона, как барионный заряд, спин, четность, заряд, изотопический спин и странность, вытекают из его принадлежности к декуплету и конкретного места в нем (третья вершина треугольника). Величина массы следует из эквидистантности изотопических мультиплетов в декуплете Время жизни следует из того, что 2 -гиперону с 5 = —3 и массой 1676 Мзв не на что распадаться сильным образом, так как М + rrii > Мд. Схема распада следует из законов сохранения. [c.684]

Одновременно с /(-мезонами была обнаружена другая большая группа частиц с аналогичными странными свойствами — гипероны. На них, как и на /(-мезоны, был распростанен принцип изотопической инвариантности, в соответствии с которым гипероны группируются в зарядовые мультиплеты. Гипероны относятся к классу барионов, т. е. их барионный заряд В = -f-1 все они имеют массу больше массы нуклона. К настоящему моменту [c.701]

Модель кварков является минимальным вариантом SU 3)-симметрии. По этой модели в основе классификации адронов лежат три кварка, т. е. гипотетические частицы (поля) с дробными электрическим и барионным зарядами, причем одна из частиц имеет странность 5 = —1. Тогда любой адрон можно построить из трех кварков и трех антикварков, причем в соответствии с лравилами St/(3)-симметрии совокупности адронов с одинаковыми спином и четностью образуют мультиплеты нужной размерности. В настоящее время предпринимаются попытки обнаружить кварки в природе. [c.704]

История открытия ядерных квантов очень интересна и поучительна. Вначале было сделано неправильное заключение о том, что ими являются обнаруженные в 1938 г. в составе космических лучей 11-мезоны (мюоны)—частицы с массой т = 207 т е. Однако вскоре выяснилось, что мюоны не участвуют в сильном ядерном взаимодействии (подробнее о свойствах мюонов см. 11). Позднее (1947—1950 гг.) сначала в составе космических лучей, а затем и на ускорителях были обнаружены пионы, или я-мезоны (я+, п и я ) — оильновзаимодействующие частицы из класса мезонов с барионным зарядом В = 0, массой т 270т е, изоспином Т=1, спином 8 = 0 и отрицательной внутренней четностью Р =—1. [c.11]

Из существования сильного ядерного взаимодействия я-ме-зонов с веществом, выражающегося в захвате остановившегося я -мезона ядром, следует, что с большой вероятностью должен идти также и обратный процесс рождения я-мезонов при ядер-ных взаимодействиях. В каких ядерных реакциях может происходить такой процесс и какая энергия должна быть у бомбардирующих частиц Для ответа на эти вопросы необходимо рассмотреть процесс рождения я+-мезонов с помощью известных нам законов сохранения энергии, импульса, электрического и ядерного (барионного) зарядов . [c.135]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...