Поверхности с осями, лежащими в одной плоскости

Поверхности с осями, лежащими в одной плоскости [c.123]

При осуществлении вращательного движения нагружённого переменными нагрузками тела для соблюдения точной оси вращения практически необходимы по крайней мере одна круглая цилиндрическая поверхность и для удержания её на оси две плоские кольцевые поверхности и восемь опорных точек, а при замене цилиндрической и плоской кольцевой поверхности конусной или сферической — шесть опорных точек. При осуществлении прямолинейного движения тела в заданном направлении необходимы, по крайней мере, шесть опорных точек и одна цилиндрическая поверхность (на движущемся теле или же в его опоре), образующая в сечении форму многоугольника или круга с пазом, позволяющую удержать движение в заданной плоскости. При действии значительных поперечных сил к основной направляющей поверхности добавляется вторая, а иногда третья и четвёртая с осью, лежащей в заданной плоскости. [c.12]

Поверхность, образованная кривой, лежащей в одной плоскости с осью резьбы (п. 3) и перемещающейся относительно оси таким образом, что каждая точка кривой движется по винтовой линии, и все винтовые линии, образованные точками кривой, имеют одни и те же параметры а и е. [c.7]

Винтовая поверхность резьбы — поверхность, образованная кривой, лежащей в одной плоскости с осью и перемещающейся относительно оси так, что каждая точка кривой движется по винтовой линии резьбы и все возможные винтовые линии от точек кривой имеют одинаковые параметры осевое перемещение и соответствующее ему угловое перемещение. [c.315]

Поверхность резьбы образует плоский контур, лежащий в одной плоскости с осью резьбы, при винтовом движении по цилиндрической или конической поверхности. Резьбу соответственно называют цилиндрической (рис. 316, 317, 318) или конической (рис. 319). [c.183]

Как уже отмечалось, при чистом изгибе балки нанесенные на ее боковой поверхности линии аЬ, сё, е[ и т. д. наклоняются одна к другой (см. рис. 127, б). Это указывает на то, что поперечные сечения поворачиваются одно относительно другого вокруг некоторых осей, лежащих в их плоскостях. Каждое поперечное сечение поворачивается вокруг линии его пересечения с нейтральным слоем. Эта линия называется нейтральной осью поперечного сечения балки (см. рис. 127, в). [c.198]

Траектория любого луча, проходящего через оптическую систему, представленную набором преломляющих поверхностей, состоит из отрезков прямых линий. В приближении гауссовой оптики каждый меридиональный луч, то есть луч, лежащий в одной плоскости с главной оптической осью системы I, можно задать [c.68]

Резьба является сложным присоединительным элементом деталей машин и приборов, воспринимает внешние усилия от другой детали, передает движение другой детали или обеспечивает герметичное соединение деталей. Поверхность резьбы образует плоский контур, лежащий в одной плоскости с осью резьбы, при винтовом движении по цилиндрической или конической поверхности. Соответственно резьбу называют цилиндрической или конической. [c.97]

Движение точек частицы параллельно плоскости, не изменяющей направления, определяется по движению точек, лежащих в этой плоскости. Разлагаем это последнее движение на удлинение радиуса и девиацию. Удлинение радиуса будет зависеть от кривой сечения, по которой не изменяющая направления плоскость пересечет поверхность удлинения, а девиация сложится из внутренней девиации радиуса в этой плоскости и из угловой скорости, равной проложению скорости вращения частицы на нормаль к плоскости, не изменяющей направления. Если наибольшая внутренняя девиация радиуса в не изменяющей направления-плоскости будет менее проложения вращения частицы на нормаль к этой плоскости, то мы будем иметь только одну не изменяющую направления плоскость и одну не изменяющую направления линию в противном случае два радиуса, лежащие в данной не изменяющей направления плоскости и имеющие девиации, равные угловой скорости вращения частицы около нормали к плоскости, но направленные в сторону, обратную этому вращению, будут две новые не изменяющие направлений линии. По 9 эти не изменяющие направления линии должны лежать обе в одном и том же прямом углу, образуемом главными осями сечения не изменяющей направления плоскости с поверхностью удлинения, и должны быть равно наклонены к биссектору этого угла. Когда в данной не изменяющей направления плоскости не существует неподвижных линий, то девиация всех радиусов, лежащих в этой плоскости, совершается в сторону вращения частицы около нормали к плоскости в противном [c.56]

Из поверхностей вращения упомянем еще катеноид ). Эта поверхность образуется при полном обороте цепной линии вокруг лежащей с ней в одной плоскости горизонтальной оси. [c.211]

Величина поверхности У, образованной вращением какой-либо плоской кривой около оси, лежащей с ней в одной плоскости и ее не пересекающей, равна произведению длины Ь этой образующей линии на длину дуги, пройденной ее ц. т. Обозначая через расстояние ц. т. образующей линии до оси вращения, получим для всей поверхности тела вращения [c.93]

Поверхность, образованная вращением прямой линии, наклонной к оси вращения и лежащей с ней в одной плоскости [c.59]

Для получения двух семейств линий деформированной сетки необходимо испытывать две модели тела, изготовленные таким образом, чтобы при одинаковой их установке до испытания волокна одной из них были перпендикулярными волокнам второй модели. Па поверхности моделей на части контура рассматриваемого сечения, где волокна пересекают поверхность тела, через равные промежутки наносят метки. Если, например, исследуется процесс осесимметричной осадки цилиндра то изготовляют два цилиндрических образца. У одного из них волокна ориентируют вдоль оси, а у второго — в перпендикулярном к оси направлении. У первого образца метки наносят в различных точках радиуса торца, а у второго —в различных точках образующей, лежащей в плоскости, в которой волокна совпадают с радиусом цилиндра. [c.48]

Уравнения (6.8.1) и (6.8.2) описывают две оболочки нормальной поверхности в плоскости Кку. Одна поверхность (6.8.1) относится к ТЕ-волне и представляет собой сферу, а другая нормальная поверхность (6.8.2) отвечает ТМ-волне и является эллипсоидом вращения. Таким образом, ТЕ-волны формально аналогичны так называемым обыкновенным волнам в одноосном кристалле, а ТМ-волны — необыкновенным волнам. При более высоких частотах нормальная поверхность имеет более сложную форму. Она состоит из двух овальных поверхностей, соприкасающихся друг с другом при пересечении с осью К, когда частота попадает в область ниже первой запрещенной зоны. Для частот, лежащих выше запрещенной зоны, овальные поверхности разрываются на несколько участков. Точки, в которых происходит разрыв, имеют место при условии [c.224]

Н (по крайней мере, по модулю направления вектора намагниченности в сварных соединениях с усилением шва могут быть различны в разных точках, лежащих на одной и той же прямой, параллельной оси у в сечении сварного шва). Поэтому, если измерить тангенциальную составляющую поля на поверхности образца с одной его стороны, можно по магнитной характеристике материала определить значение индукции в соответствующем сечении изделия. Следует также отметить, что так как размагничивающий фактор в плоскости ЛЛД во много раз меньше размагничивающего фактора в направлении, перпендикулярном к ней, на ЛЛД оказывается записанной фактически только тангенциальная составляющая поля, наблюдаемого на поверхности исследуемого изделия. [c.64]

Тело, безотрывно движущееся по неподвижному телу (рис. 148), имеет пять степеней свободы из шести виртуальных перемещений связь отнимает одно — перемещение вдоль общей нормали к поверхностям если же, кроме того, подвижное тело должно двигаться по неподвижному без скольжения, то эта. неголономная связь, наложенная на скорости, отнимает еще две степени свободы, ибо две проекции скорости точки контакта А на две взаимно перпендикулярные оси Ах и Ау, лежащие в плоскости, касательной к поверхности, должны равняться нулю тело имеет три степени свободы" ). Если выбрать полюс в точке А, то три бесконечно малых поступательных перемещения тела вместе с полюсом невозможны, следовательно, виртуальные перемещения будут такими же, как у тела с неподвижной точкой— два бесконечно малых поворота вокруг осей Ах и Ау (что соответствует качению тела) и один бесконечно малый [c.333]

Канавка винтовая левая (рис. II, а) —канавка, направленная по винтовой линии с подъемом справа налево. Канавка винтовая правая (рис. 11, б)—канавка, направленная по "винтовой линии с подъемом слева направо. Шаг винтовой канавки — расстояние между двумя последовательными точками на режущей кромке фрезы, лежащими на одной образующей цилиндрической поверхности. Профиль канавки в нормальном сечении — линия пересечения поверхности канавки с плоскостью, нормальной к режущей кромке. Профиль канавки в поперечном сечении — линия пересечения поверхности канавки с плоскостью, перпендикулярной к оси фрезы (торцовой плоскостью). [c.10]

Если одна из поверхностей — проецирующая, то построение линии ее пересечения с другой поверхностью упрощается — одна проекция линии пересечения становится известной. В примере, приведенном на рис. 373, проецирующей является призматическая поверхность, ее грани перпендикулярны плоскости П1. Опорными являются точки А и В — крайние правая и левая точки линии пересечения, С и Д, в которых линия пересечения переходит от видимой к невидимой части, а также Е и Р пересечения ребра призматической поверхности с цилиндрической. Фронтальные проекции этих точек, в равной мере как и промежуточных, обычных, точек, можно построить, проведя через них вертикальные вспомогательные плоскости (см. /134/). Действительно, проведем плоскость О с цилиндрической поверхностью она пересечется по образующим а и 6, с призматической — по образующей (вообще говоря, по двум образующим) с. Чтобы провести фронтальные проекции образующих цилиндрической поверхности, построим половину нормального сечения поверхности (проекцию на плоскость П4) и отметим на нем образующую (а или Ь). Расстояние е от нее до оси сечения равно расстоянию от фронтальной проекции оси цилиндра до фронтальных проекций образующих а и 6. В пересечении фронтальных проекций образующих обеих поверхностей, лежащих в плоскости О, отметим точки Мч и Кг. принадлежащие линии их пересечения. [c.253]

Пусть в теле стойки элемент шарнира ведущего кулачка 2 повернулся из идеального положения на угол Дуо вокруг прямой , — Z ,, проходящей через точку О, а элемент шарнира ведомого кулачка 3 повернулся на угол вокруг прямой — ], проходящей через точку С, С и О — точки, определяющие положения осей элементов шарниров С и О в теле стойки, неточность расстояния между ними есть ошибка длшгы стойки. Примем точки лежащими в одной плоскости, перпендикулярной осям шарниров и делящей образующие поверхностей кулачков пополам [c.107]

Понятие о транстропных материалах. Транстропными называют материалы, у которых все оси, лежащие в одной из плоскостей симметрии, эквивалентны друг другу. Плоскость, проходящая через эти оси, является плоскостью изотропии. Такие материалы называются поперечно (аксиально) изотропными или транстропными. Если в древесине пренебречь различиями в величине механических характеристик по направлениям, перпендикулярным направлению волокон, то ее можно рассматривать как транс-тропный материал. На рис. 1.1 сечение поверхности координатной плоскостью уг при таком предположении должно превратиться в круг. Ось х, совпадающая с направлением волокон, в таком случае будет осью симметрии бесконечного порядка, так как поворот фигуры вокруг оси X на любой угол (бесконечное число углов) приведет к совмещению всех точек. Плоскость уг считается при этом плоскостью изотропии, так как все оси, лежащие в этой плоскости, эквивалентны друг другу. [c.11]

Для передачи вращения между осями, не лежащими в одной плоскости, могут быть построены зубчатые колёса по гиперболоидаль-ным аксоидам (фиг. 312). Такие колёса могут быть названы г и п е р-б о л о и д а л ь н ы м и. Построение поверхности зубьев их сопряжено с трудностями тем более затруднительно их нарезание. Поэтому на практике пояса гиперболоидов, предназначенные для размещения зубьев, заменяются поясами цилиндров или конусов касательных гиперболоидам (фиг. 313). При достаточно большом кратчайшем расстоянии между осями вращения можно взять цилиндрические пояса, построенные на горловых кругах зти цилиндры, касающиеся между собой в одной точке кратчайшего расстояния, называются начальными. [c.232]

I, Ь, к — длина, ширина и глубина сварочной ванны /ь 1г — длина передней и задней (кристаллизующейся) части сварочной ванны 1з—длина задней части сварочной ванны от оси электрода Л—точка начала плавления металла Б, В — точки начала кристаллизации металла сварочной ванны на ее поверхности и в корне шва (в вертикальной плоскости, проходящей через ось шва) Г —точки начала кристаллизации металла на боковых поверхностях сварочной ванны Д —точка в корне шва, лежащая в одной плоскости поперечного сечения с точкой Б Е — боковые точки шва, лежащие в одной плоскости поперечного сечения с точками В к Д- С — изоконцентрационные линии содержания РЭ [c.32]

В оптической системе сферические (и плоские) поверхности служат границами раздела различных однородных сред (материал линз и промежутки между ними). Траектория луча состоит из отрезков прямых линий. Будем рассматривать только меридиональные лучи, т. е. лучи, лежащие в одной плоскости с главной оптической осью (ось г на рис. 7.6). Пусть это будет плоскость уг. Выберем некоторую плоскость 2=сопз1, перпендикулярную оптической оси, и назовем ее опорной плоскостью (ОП). Любой меридиональный луч можно определить заданием двух параметров координаты у точки его пересечения с опорной плоскостью и угла а, который он составляет с осью г (рис. 7.6). Однако в дальнейшем для характеристики направления луча удобно вместо а использовать параметр У=па, т. е. произведение показателя преломления среды на угол а. [c.337]

Если геометрическую фигуру (треугольник, прямоугольник, трапецию, еегмент и . д.), лежащую в одной плоскости с осью цилиндра, вроде вокруг его оси так, чтобы любая из точек основания фигуры скользила по винтовой линии (рис. 88), то контурные линии заданной> фигуры опишут винтовую поверхность. [c.132]

Тяжелая, однородная или неоднородная цепочка, концы которой закреплены или могут скользить по неподвижным кривым или поверхностям, занимает положение равновесия, являющееся тем из возможных положений, этой цепочки, при котором высота ее центра тяжести имеет максимум или минимум. Например, из всех однородных кривых заданной длины I, проходящих через две неподвижные точки, та из них, центр тяжести которой занимает самое низкое положение, является найденной ранее (п. 140) цепной линией. Отсюда следует, что если на плоскости взять неподвижную ось Ох и две неподвижные точки А н В, го из всех кривых заданной длины I, лежащих в этой плоскости и проходящих через эти точки, цепная линия опишет при вращении вокруг оси Ох поверхность наименьшей площади. В этом убеждаемся на основании теоремы Гюльдена, так как описания площадь, равная I 2яОО, обращается в минимум одновременно С (70 . Можно оставить в стороне условие относительно длины и вновь установить, по крайней мере частично, один полученный ранее результат, 14з всех кривых, лежащих в плоскости и проходящих через А В, та, которая описывает наиХ(еньшую площадь, является некоторой цепной линией. В самом деле, пусть С — эта кривая. Она является, в частности, одной из всех кривых такой же длины, что и сама кривая С, описывающих наименьшую площадь. Следовательно, она действительно является цепной линией, имеющей основание, параллельное оси Ох. Остается среди всего этого бесчисленного множества цепных линий найти ту, которая описывает наименьшую площадь. Последняя, как мы видели (п. 148, пример 1), является той, которая имеет основанием ось Ох. [c.232]

Из теоремы Лапласа вытекает одно весьма важное следствие. Пользуясь этой теоремой, можно составить компоненты по осям координат силы притяжения бесконечно тонким эллиптическим слоем точки лежащей на его внешней поверхности. Будем рассматривать слой относительно прямоугольных осей Oxyz (фиг. 471), имеющих Качалов центре эллипсоида. Замечаем, что толщина Е слоя может быть выражена с помощью длины перпендикуляра, опущенного из центра эллипсоида на касательную к нему плоскость в точке М. Проведем через М касательную плоскость к внешней поверхности слоя и опустим из начала координат О перпендикуляр О А на эту плоскость, длину которого назовем через h. Этот перпендикуляр будет лежать в одной плоскости с нормалью так как обе прямые параллельны. Вследствие этого легко убедиться в подобии прямоугольных треугольников ОАМ и N KMf имеющих по равному острому углу. Из их подобия следует соотношение МК MN = ОА ОЖ, откуда [c.761]

Действительно, пусть АЕВЕ (фиг. 20) какое угодно коническое сечение, и СВ любая прямая, лежащая в его плоскости пусть кривая вращается вокруг одной из своих осей АВ, образуя поверхность вращения проведем через прямую СВ две касательные плоскости к этой поверхности каждая из них будет иметь свою точку касания. Если, приняв за вершину некоторую точку Н прямой СВ, построим коническую поверхность, описанную около поверхности вращения и касательную к ней, она коснется этой последней поверхности по кривой, по необходимости проходящей через обе точки касания с касательными плоскостями. Эта кривая будет плоская ее плоскость, перпендикулярная плоскости данного кониче- [c.74]

Наконец, для двух поверхностей вращения, оси которых лежат в одной плоскости, но все параллельны друг другу, опять-таки наиболее подходящей будет не система плоскостей,, а система сферических поверхностей, общий центр которых лежит в точке перечечения обеих осей каждая из сферических поверхностей пересечет обе поверхности вращения по окружностям двух кругов с центрами на соответствующих осях и лежащих в плоскостях, перпендикулярных плоскости проходящей через обе оси точки пересечения этих двух окружностей, лежащие одновременно и на сферической поверхности и на обеих поверхностях вращения, будут принадлежать искомой линии пересечения. Таким образом, точки, принадлежащие проекции линии пересечения, будут построены как точки пэресечения кругов с прямыми. В этом случае наиболее выгодным положением плоскостей проекций будет такое, при котором одна перпендикулярна к одной ив осей, а другая параллельна им обеим. [c.98]

Вывод формулы тонкой линзы. Выведем формулу тонкой линзы, исходя из формулы сферической поверхности. Показатель преломления материала лнизы обозначим через п. Показатели преломления сред справа и слева от линзы обозначим соответственно через и Г/.2- Построим изображение точки М, лежащей на главной оптической оси на расстоянии от линзы. Построение изображения точки А на тоик ой Л1итзе произведем следующим образом построим сперва изображение точки на од1юй поверхности, затем, рассматривая это изображение как источник, построим его изображение на второй поверхности. Будем пользоваться правилом, согласно которому лучн, идущие параллельно данно) оптической оси, после преломления в линзе пересекутся в одной точке, лежащей на фокальной плоскости. Соответствующее построение показывает, что изображение точки уИ на первой сферической поверхности, разграничивающей среды с показателями преломления слева (п ) и справа (гц), находится на расстоянии М А — а от этой поверхности. Тогда, согласно [c.180]

Начнем с разреза лучевой поверхности, нормального к оси XX, т. е. лежащего в плоскости 01. С помощью построения Френеля найдем, что вдоль 0Z лучи распространяются со скоростями, определяемыми длиной а и Ь (рис. 26.6, а). Вдоль 0 соответствующие скорости будут равны а и с. Поворачивая сечение эллипсоида Френеля около оси ОХ, мы заставим нормаль этого сечения пройти все положения между 01 и ОУ, и таким образом получим значения всех пар лучевых скоростей рассматриваемого разреза поскольку одна из осей френелева сечения все время есть ОХ, то, следовательно, одна из этих лучевых скоростей во всем разрезе У02 есть а, другая же пробегает все значения между Ь и с. Так получается разрез, [c.503]

При использовании карусельного плоскомера за базу принимаются три точки поверхности, по которым прибор устанавливают на нуль. Начало координат, в которых будут строиться графики, совмещается с одной из этих точек, причем лучше выбрать точку, лежащую в левом углу поверхности, чтобы график строить вправо (рис. 8). Оси абсцисс и ординат лежат в плоскости указанных трех точек. Все отсчеты ведутся по оси аппликат. Масштаб построения по осям X и У выбирается с уменьшением, например, 1/10, а по оси Z наоборот, со значительным увеличением, например, 1000/1. Найдя высоты (аппликаты) наиболее выступающих и самых низких точек поверхности, определим их расположение на поверхности, т. е. найдем координату XY. Для этого удобно поверхность разбить прямыми линиями в виде-сетки, как показано на рис. 8. Прямые, параллельные оси абсцисс, назовем, ,направлениями и обозначим их цифрами I, II, III и т. д., прямые же, параллельные оси ординат, назовем, .сечениями и обозначим — 0, 1, 2 и т. д. Точка начала координат обозначается, в соответствии с этим, 1—0, а, например, точка А (рис. 8)—IV-3. [c.360]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

Следовательно, в меридиональной плоскости кривые г) = onst являются дугами окружностей, начинающимися на оси z и оканчивающимися в плоскости 2 = 0. Вращая эти дуги вокруг оси 2, получаем координатные поверхности т) = onst в виде линз или сферических сегментов с центрами на оси 2. Типичный сегмент изображен на рис. А.20.1в. Это семейство сферических сегментов пересекается вдоль одной окружности р = с, лежащей в плоскости 2 = 0. При О < Ло < /2 сегмент больше полусферы и лежит над плоскостью 2 = 0. Аналогично, для значений я/2 < Ло < сегмент меньше полусферы и имеет форму искривленной диафрагмы. Значение Ло = /2 соответствует точно полусфере. В общем случае, если Л = Ло = onst < я, то поверхность сегмента расположена над плоскостью 2 = 0 при л + Ло сферический сегмент располагается под этой плоскостью. Значение л = О дает те точки плоскости 2 = 0, которые лежат снаружи окружности р = с, ал= — точки, расположенные в плоскости 2 = 0 внутри этой окружности. [c.595]

Ч го1<ы получить геометрическую связь между углом закручивания 9 и углоы изгиба малый угол р, так что оси симметрии меридиональных сечений, первоначально лежавшие в плоскости кольца, будут теперь образующими конической поверхности, вершина которой будет расположена на оси г, причем угол между образующими и осью Z будет равен 90°—р. Радиус кривизны этой конической поверхности в точках оси кольца будет так что в этом случае [c.379]

Задача на рис, 601 решена способом обратного луча. Строим падающие на П, тени от конуса и пирамиды, предположив, что пирамида не имеет граней и состоит из одних ребер, Определяе.м точки (] ), (2 ), (4 ), (5 ),, ,. пересечения границы падающей на П, тени от конуса с тенями от ребер пирамиды. Обратными лучами находим точки У, 2, и 5 на ребрах пирамиды. В точках 6 и 7 тень от конуса пересекается с ребром ТЕ, лежащим в плоскости П, и совпадающим поэтому со своей тенью. Чтобы определить тень от верщины 5 на поверхности пирамиды, проводим через точку (5 ) прямую Г, —3, и, проведя обратный луч, найдем точку 3 на ребре АВ соединим ее с вершиной Т. На прямой Т—3 отметим тень 5 от вершины 5 на грани АВТ (в пересечении прямой Т— с лучом, проходящим через точ Соединив последовательно точки б, 4, 2, 5, , 5 и 7, получим дадающую на пирамиду тень от конуса. Для определения освещенности граней пирамиды воспользуемся /236/, Граница падающей тени состоит из теней от ребер ЕЕ, ЕА, А В и ВС. Следовательно, эти ребра определяют границу собственной тени пирамиды. Когда нужно определить тень, падающую от одного тела на поверхность другого, часто вначале строят собственную тень тела, от которого падает тень. Проводя через ее границу лучевую поверхность, находят линию ее пересечения с поверхностью тела, на которое падает тень. Покажем построение собственной тени некоторых тел вращения, оси которых вертикальны. [c.242]

На рис. 49 показана схема тензометрического контроля прямолинейности оси отверстия. Выступы щупа 3 находятся Б одной плоскости, перпендикулярной плоскости тензодатчика 1, и вписаны в окружность,- диаметр которой заведомо больше контролируемого отверстия детали 4. В процессе замера выступы щупа 2, введенного в контролируемое отверстие до упора, контактируют своими вершинами с поверхностью отверстия, так что упругая пластина с тензодат-чиком выгибается соответственно геометрии сечения отверстия, лежащего в плоскости вершины выступов измерительного щупа. При этом в контактных зонах возникает измери- [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...