Главная оптическая ось

Если толщина линзы пренебрежимо мала, то можно считать, что главная оптическая ось пере- [c.269]

Гидравлическая машина 36 Главная оптическая ось 296 [c.359]

Главная оптическая ось объектива 5 совпадает с направлением светового пучка нулевого порядка, а точка расщепления дифрагированных пучков расположена в переднем фокусе. Поэтому на выходе объектива 5 дифрагированные световые пучки параллельны. Объектив 6 установлен так, что его главная оптическая ось равноотстоит от входных световых пучков нулевого, первого и второго порядков. Расщепленные пучки направляются в движущуюся среду, где пересекаются в исследуемой области. Дифрагированные световые пучки первого и второго порядков выпол- [c.301]

Конкурентоспособными с интерферометром Фабри—Перо оказываются пластины, сделанные из кристаллического кварца, благодаря их прозрачности в далекой ультрафиолетовой области. Кварцевая пластина вырезается так, чтобы главная оптическая ось кварца была ориентирована параллельно короткой ее грани. Перед пластиной устанавливается поляризатор для получения поляризованного света с ориентацией плоскости поляризации, совпадающей с плоскостью поляризации необыкновенного луча в кварцево пластине. [c.208]

Угломерный окуляр (фиг. 90, а) содержит в кожухе 1 круглую штриховую пластинку, на которой нанесены пунктирное перекрестие, параллельные прямые и прямые под углом 60°, проходящие через ось вращения пластинки и главную оптическую ось микроскопа 2. [c.315]

Рассмотрим теперь случай, когда точечный источник Р не лежит на главной оптической оси (рис. 41). Проведем прямую РС, соединяющую точку Р с центром кривизны преломляющей поверхности, Такую прямую можно рассматривать как оптическую ось, сведя тем самым разбираемый случай к предыдущему. Для параксиальных лучей О Р л 0Q, О Р 0Q (здесь Q и (3 — проекции точек Р и Р на главную оптическую ось). Абсцисса х точки Р определится из уравнения (10.2), а ордината у — из соотношения [c.72]

Гигантские импульсы 720 Главная оптическая ось 70 Главное зеркало 174 [c.745]

Me говоря о том, что луч, падающий вдоль главной оптической осп, ввиду его нормальности к любой преломляющей поверхности системы проходит через систему без преломления. [c.186]

В необыкновенном луче электрический вектор расположен в главном сечении (плоскости, проходящей через оптическую ось кристалла и падающий луч). В результате этого в зависимости от направления распространения необыкновенной волны угол между электрическим вектором и оптической осью меняется от О до 90 , что приводит к изменению скорости распространения необыкновенного луча = Vg от некоторого максимального или минимального (в зависимости от знака кристалла) значения скорости Ve до значения скорости обыкновенного луча t o- Соответственно показатель преломления для необыкновенного луча в зависимости от направления распространения в кристалле принимает значения между и п . Например, для исландского шпата (отрицательный кристалл) По — 1,658 п, = 1,486. [c.260]

Таким образом, оптическая ось представляет собой определенное направление в кристалле, а не какую-то избранную линию, что вполне понятно, ибо отдельные участки кристалла должны обладать идентичными свойствами. Итак, через любую точку исландского шпата можно провести оптическую ось. Плоскость, проходящая через оптическую ось и волновую нормаль распространяющихся волн, носит название плоскости главного сечения или, короче, главной плоскости. [c.382]

Рис. 26.13 иллюстрирует этот случай. Пусть кристалл вырезан так, что оптическая ось расположена в плоскости грани кристалла, а МК — одно из главных направлений эллипсоида Френеля. [c.512]

Рубиновый лазер может давать линейно-поляризованное излучение без помощи какого-либо поляризатора. Если рубиновый стержень лазера вырезан из кристалла рубина таким образом, что оптическая ось кристалла перпендикулярна к оси стержня или составляет с ней угол 60 , то излучение линейно-поляризовано, причем вектор индукции О перпендикулярен плоскости главного сечения кристалла. [c.788]

Различие между поведением обыкновенного и необыкновенного лучей внутри кристалла соответствует различию направления электрического вектора в этих лучах по отношению к оптической оси. Для обыкновенного луча вектор Е всегда расположен перпендикулярно к оптической оси, так как он направлен перпендикулярно к главной плоскости, в которой лежит оптическая ось. Поэтому при любом направлении обыкновенного луча его электрический вектор ориентирован одинаково по отношению к оптической оси, а его скорость не зависит от направления. Электрический вектор необыкновенного луча лежит в главной плоскости, т. е. в той же плоскости, что и оптическая ось. Поэтому его направление может составлять в зависимости от направления луча некоторый угол с осью (в пределах от О до 90°). Отсюда и скорость будет зависеть от направления. [c.47]

В простейшем случае, когда оптическая ось пластинки, вырезанной из одноосного кристалла, совпадает с осью конуса лучей, геометрическим местом одинаковой разности фаз будут концентрические окружности с центрами на оптической оси. Интерференционная картина получается в виде темных и светлых (или цветных) концентрических колец (рис. 18.11). Характерной чертой картины является темный или светлый крест, пересекающий эти кольца по двум взаимно перпендикулярным направлениям, определяемым главной плоскостью поляризатора П] и плоскостью, к ней перпендикулярной. В этих направлениях получается темный крест при скрещенных поляризаторах и светлый при параллельных. [c.61]

Поскольку внешнее электрическое поле является осью симметрии, то диэлектрическая проницаемость вдоль поля будет отличаться от диэлектрической проницаемости в перпендикулярном направлении. Но так как все направления, перпендикулярные к направлению поля, равноправны, то, выбрав оси координат вдоль поля (2) и в двух взаимно перпендикулярных направлениях, например вдоль луча у) и перпендикулярно к нему (х), получим три главных направления со значениями диэлектрической проницаемости и гх = у. Таким образом, эллипсоид Френеля в этом случае есть эллипсоид вращения и среда подобна одноосному кристаллу, причем направление электрического поля представляет собой оптическую ось. [c.67]

Оптическую анизотропию среды можно охарактеризовать (фиг. 1.12) эллипсоидом показателей преломления (эллипсоидом Френеля). Направления главных осей ОА, ОВ и ОС закреплены по отношению к среде. Радиус ON характеризует направление распространения света. Плоскость, перпендикулярная ON и про- [c.27]

Большинство прозрачных материалов, первоначально изотропных, под действием деформации или напряжений становится дву-преломляющим (оптически активные материалы, явление искусственной анизотропии [2]). В обычно используемых материалах, при напряжениях в пределах пропорциональности, направления главных напряжений совпадают с главными осями оптической симметрии и величины главных напряжений О], 03 линейно [c.253]

Сферическая аберрация. В случае тонкой линзы параксиальный пучок, исходящий из точки S, после преломления в линзе пересекает оптическую ось в одной точке. Если же пучок света, исходяншй из источника 5, составляет больнюй угол с главной оптической осью, то лучи, составляющие разные углы, пересекают оптическую ось не в одной точке, а в разных точках, например точки s , s.2, на рис. 7.18. Лучи, более удаленные от центра линзы, сильнее преломляются и пересекают главную оптическую ось на сравии- [c.186]

На рисунке 292 показана главная оптическая ось линзы О1О2. Линза дает изображение точки А в точке В. Найдите построением хода лучей положение оптического центра линзы и ее главных фокусов. [c.293]

Астигматизм. При сохранении гомоцентричности каждая точка источника света дает одну точку изображения. Такие изображения называются точечными или стигматическими. Хорошо корригированная система собирает в одну точку лишь лучи такого пучка, осью которого служит главная оптическая ось. Если осью пучка служит побочная ось, составляющая конечный угол с главной оптической осью, то после преломления предмета точка изображается кружком рассеяния, форма которого зависит от положения экрана, на который она проектируется. Такое неточечное изображение называется астигматическим. Вследствие астигматизма невозможно, например, получение одновременно отчетливого изображения перекрестия, один из штрихов которого пересекает главную оптическую ось. [c.14]

ОСИ К лучу. Если это направление противоположно направлению вращения часовой стрелки, то угол считается гГоложительным в противоположном случае его следует считать отрицательным (яа рис. 41 угол а положительный, угол а отрицательный). Опустим из точки А перпендикуляр АА на главную оптическую ось. В приближении параксиальной оптики его длину можно представить в виде А А = —ха = —х а. (Следовательно, ха = х а. Но из формул (10.4) следует [c.73]

Отсюда видно, что при наличии только рассматриваемой аберрации каждая точка изображается резко в виде точки, каковы бы ни были размеры диафрагмы. Однако отклонение изображения точки от соответствующего параксиального фокуса пропорционально кубу ее расстояния г от главной оптической оси. Поэтому происходит искажение дисторсия) изображения. Прямые линии, проходящие через главную оптическую ось, изображаются в виде прямых. Все прочие прямые при изображении искривляются. При положительном Р изображения тоад к смещаются относительно соответствующих параксиальных фокусов наружу, т. е. от главной оптической оси. Такая дисторсия называется подушкосбразной (рис. б). При отрицательном Р смещения происходят внутрь — к главной оптической оси. Соответствующая дисторсия называется бочкообразной (рис, 59, в). [c.106]

Вывод формулы тонкой линзы. Выведем формулу тонкой линзы, исходя из формулы сферической поверхности. Показатель преломления материала лнизы обозначим через п. Показатели преломления сред справа и слева от линзы обозначим соответственно через и Г/.2- Построим изображение точки М, лежащей на главной оптической оси на расстоянии от линзы. Построение изображения точки А на тоик ой Л1итзе произведем следующим образом построим сперва изображение точки на од1юй поверхности, затем, рассматривая это изображение как источник, построим его изображение на второй поверхности. Будем пользоваться правилом, согласно которому лучн, идущие параллельно данно) оптической оси, после преломления в линзе пересекутся в одной точке, лежащей на фокальной плоскости. Соответствующее построение показывает, что изображение точки уИ на первой сферической поверхности, разграничивающей среды с показателями преломления слева (п ) и справа (гц), находится на расстоянии М А — а от этой поверхности. Тогда, согласно [c.180]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

При прохождении через линзу один из всех лучен, выходящих из точки А, попадает в точку В по прямо - без изменения направления распространения. Это луч, проходяишй черсг оптический центр линзы. Следовательно, оптический центр лежит на главной оптической оси 0 02 и на прямой АВ, поэтому точка О пересечения прямой АВ и главной оптической оси 0,0.. н является оптическим центром линзы о (рис. 293). [c.293]

Чтобы найти положение глав]1ых фокусов линзы, проведем через точку О прямую, перпендикулярную главной оптической оси и отмечающую положение линзы. Так как предмет и его изображение находятся по разные стороны от линзы, изображение дейстритель-ное. Следовательно, линза собирающая. [c.293]

Линия, соединяющая центры с( )ерических поверхностей, представляет собой ось симметрии центрированной системы и называется главной оптической осью системы. Теория Гаусса устанавливает ряд так называемых кардинальных точек и плоскостей, задание которых полностью описывает все свойства оптической системы и позволяет пользоваться ею, не рассматривая реального хода лучей в системе. [c.294]

Любой эллипсоид имеет два круговых сечения (рис. 17.15). Наиравлсиия, перпендикулярные к таким круговым сечениям, являются оптическими осями кристалла, которых в общем случае будет две (оси О О и 0"0"), т. е. кристалл должен быть двуосиым. Если две главные диэлектрические проницаемости одинаковы, например Ех = Еу, то эллипсоид Фрснсля вырождастся в эллипсоид вращения, характеризующий одноосный кристалл, единственная оптическая ось которого совпадает с осью х. [c.41]

Оптическая ось О О" лежит в плоскости падения под некоторым углом к преломляющей поверхности кристалла (рис. 17.21, а). Пусть на преломляющую поверхность кристалла падает плоский фронт волны АВ. Угол падения равен I. За время, в течение которого свет от точки В достигнет О на границе двух сред, в кристалле около А возникнут две волновые поверхности — сферическая и эллиптическая, соприкасающиеся друг с другом в направлении оптической оси АО. На рис. 17.21, а эллиптическая поверхность лежит внутри сферической, что соответствует случаю положительного кристалла. Около всех точек между А п О возникнут такие же волновые поверхности. По принципу Гюйгенса необходимо провести две плоскости, касательные к сфере (ОР) и эллипсоиду (ОЕ). Первая плоскость дает фронт преломленной обыкновенной волны, вторая — необыкновенной. Обыкновенные преломленные лучи Л , Со, Оо получим, проведя линии к точкам касания сферических поверхностей с плоскостью ОЕ. Колебания электрического вектора в этих лучах происходят перпендикулярно к плоскости главного сечения кристалла, которая совпадает с плоскостью чертежа (на рис. 17.21, а они отмечены точками). Необыкновенные преломленные лучи Ае, Се, Ое получим, проведя ЛИНИИ К точкзм касания эллиптических поверхностей с плоскостью ОЕ. В рассматриваемом случае они лежат в плоскости падения, но они не нормальны к волновому фронту. Колебания электрического вектора в необыкновенных лучах происходят в плоскости главного сечения кристалла (на рис. 17.21, а они отмечены стрелками). Таким образом, из рис. 17.21, а видно образование двух систем лучей — обыкновенных и необыкновенных, идущих в кристалле в разных направлениях. [c.48]

Будем рассматривать одноосные кристаллы (точнее, отрицательные одноосные кристаллы). Напомним, что в одноосном кристалле существует особое направление, называемое оптической осью, оптические свойства кристалла одинаковы для всех направлений, составляющих с этой осью один и тот же угол. Плоскость, проходящую через оптическую ось и направление волнового вектора световой волны, называют плоскостью главного сечения. Попадая в кристалл, световая волна превращается в две волны обыкновенную и необыкновенную. Первая линейно поляризована перпендикулярно плоскости главного сечения, а вторая линейно поляризована в этой плоскости. Показатель преломления для обыкновенной волны не зависит от направления ее волнового вектора обозначим этот показатель преломления /г" (индекс о есть начальная буква английского слова ordinary — обыкновенный). У необыкновенной волны показатель преломления зависит от угла 0 между направлением волнового вектора и оптической осью кристалла обозначим его через п (9) (индекс е есть начальная буква слова exiraordinary — необыкновенный). Графически зависимость п (0) имеет вид эллипса (рис. 9.11, а) здесь О А — оптическая ось кристалла, длина отрезка ОД1 есть значение п (0) для угла 0. Там же изображена окружность радиуса п° (для обыкновенной волны). Видно, что в наиравлении оптической оси показатели преломления обыкновенной и необыкновенной волн совпадают п 0) = п°. В направлении же, перпендикулярном оптической оси (9=90°), показатели преломления указанных волн различаются наиболее скльно. [c.233]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

В так называемых одноосных кристаллах существует только одно выделенное направление, называемое оптической осью, вдоль которого световые волны одинаковой длины распространяются с одной и той же скоростью независимо от направления колебаний их электрических полей. Величина этой скорости зависит только от частоты световых колебаний (явление дис-нерсии). При распространении световой волны по какому-либо направлению, не совпадающему с оптической осью, она распадается на две волны (обыкновенную и необыкновенную) со взаимно перпендикулярной направлениями колебаний их электрических полей. Вектор Еа обыкновенной волны колеблется перпендикулярно к главной плоскости кристалла, проходящей через луч и оптическую ось. Вектор необыкновенной волны колеблется в главной плоскости. Скорость распространения обыкновенной волны (Уо), а значит, и коэффициент преломления обыкновенного луча (по), одинаковы по всем направлениям в кристалле. Скорость распространения необыкновенной волны (Уе), а значит, и коэффициент преломления необыкновенного луча (ле), зависят от направления. [c.232]

До сих пор мы рассматривали однородно деформированную пластинку. В случае же сложным образом деформированной плоской модели каждая ее частица ведет себя как двоякопре-ломляющий кристаллик, оптическая ось которого параллельна одному из главных напряжений этой частицы, а вся модель в целом может рассматриваться как мозаичная совокупность таких кристалликов с различной ориентацией оптических осей. Различным частицам соответствуют, вообще говоря, различные а и б, а значит, и различные интенсивности прошедшего через них света, наблюдаемого через анализатор. [c.237]

Трехмерное напряженное состояние в точке можно полностью определить, измерив три главных показателя преломления и три направления главных оптических осей. Из-за трудностей измерения этих величин исследование фотоупругости обычно ограничивается плоскими или квазиплоскими задачами напряженного состояния. Если положить аз= О, то получается плоское напряженное состояние, для которого уравнения (3.2) запишутся в сяе- [c.62]

Кристаллы — Главное двупреломлепие 3 — 252 Главное сечение 3 — 252 Оптическая ось [c.124]

КРИСТАЛЛЫ валентные (атомные) содержат в узлах кристаллической решетки нейтральные атомы (С, Ge, Те и др.), между которыми осуществляется гомеополярная связь, обусловленная квантово-механическим взаимодействием глобулярные представляют собой частный случай молекулярных кристаллов и имеют вид клубка полимеров жидкие обладают свойствами как жидкости (текучестью), так и твердого кристалла (анизотропией свойств) внутри малых объемов идеальные не имеют дефектов структуры иопные обладают гетерополярной связью между правильно чередующимися в узлах кристаллической решетки положительными и отрицательными ионами квантовые характеризуются большой амплитудой нулевых колебаний атомов, сравнимой с межатомным расстоянием металлические образуются благодаря специфической химической связи, возникающей между ионами кристаллической решетки и электронным газом (Си, А1 и др.) молекулярные (Лг, СН , парафин и др.) формируются силами Ван-дер-Вальса, главным образом дисперсионными нитевидные вытянуты в одном направлении во много раз больше, чем в остальных оптические [активные поворачивают плоскость поляризации света вокруг падающего линейно поляризованного луча анизотропные обладают двойным лучепреломлением, состоящим в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча двуосные имеют две оптические оси, вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления одноосные (имеющие одну оптическую ось отрицательные, в которых скорость обыкновенного светового луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча положительные, в которых скорость распространения обьпсновенного светового луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча))] КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ— образование кристаллов из паров, растворов, расплавов веществ, находящихся в твердом состоянии в процессе электролиза и при химических реакциях [c.244]

Главным сечением, называется плоскость, проходящая через оптическую ось. Обычно рассматривают главное сечение, проходящее через световой луч. Луч, поляризованный в плоскости главного сечения, называется обык-новенны.и. Он подчиняется законам преломления геометрической оптики. Луч, поляризованный в плоскости, перпендикулярной главному сечению, называется необыкновенным его показатель преломления зависит от угла падения плоскости, построенные на нормали к поверхности в точке падения и падающем и преломленном лучах, могут не совпадать. [c.223]

Пусть падающий пучок образует с оптической осью системы угол ю (рис. IV. 16, а). Повернем всю систему вокруг оси, перпендикулярной меридиональной плоскости и. проходящей через общий центр кривизны С, на угол w таким образом, чтобы главный луч наклонного пучка 00 шел горизонтально (рис. IV. 16, б) оптическая ось ПП наклонится на угол w, и коррекционная пластинка ВА примет наклонное положение. Ось 00 будем считать за основную ось координат Ох. Будем рассматривать только пучки, падающие на систему параллельно этой оси 00, . и выясним, как влияет наклон коррекционной пластиики на аберрации всей системы. Когда угол w равен нулю, пластинка стоит перпендикулярно вспомогательной оси 00 и компенсирует сферическую аберрацию всей остальной части системы (концен- [c.361]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...