Магнитные параметры ферромагнитных

Магнитные параметры ферромагнитных тел [c.138]

Концентрационная зависимость статических магнитных параметров ферромагнитных сплавов [c.132]

Магнитные параметры ферромагнитных сплавов зависят от химического и фазового состава, структуры (за исключением намагниченности насыщения и температуры Кюри), напряженного состояния и температуры. Зная эти зависимости, можно, определив те или иные магнитные параметры, получить определенное представление о фазовом составе и структуре сплава, а в некоторых случаях - и о химическом составе отдельных фаз. Эти задачи решаются путем фазового магнитного анализа. [c.147]

Таким образом, в работе изложен нелинейный расчет гармонических составляющих э.д.с накладного датчика. Показано, что гармоники э.д.с. связаны с магнитными параметрами контролируемого ферромагнитного материала — коэрцитивной силой, остаточной и максимальной магнитными индукциями, а характер их изменения зависит от соотношения неоднородных постоянного подмагничивающего и переменного магнитных полей, воздействующих на преобразователь. По выведенным формулам можно рассчитать любую гармонику в зависимости от указанных выше параметров. В частности, дан расчет второй гармоники э.д.с. датчика при контроле изделий из стали 45Х после закалки и отпуска. [c.22]

Параметры ферромагнитной пластины определялись методом цепных схем и методом конечных разностей. В результате расчетов показано, что в сильных магнитных полях С и Q практически не зависят от и их можно считать функциями двух переменных d/8e и показателя параболы кривой намагничивания а (см. стр. 53). Здесь — глубина проникновения, вычисленная при на [c.122]

Краевой эффект ферромагнитного цилиндра. Магнитная проницаемость ферромагнитного цилиндра непостоянна по длине, поэтому в качестве определяющих параметров примем относительный радиус Шое, вычисленный при х = 1, и поверхностную магнитную проницаемость в регулярной зоне и , зависящую от напряженности исходного поля Н,. Эти два параметра и связанный с ними относительный радиус [c.167]

Измерение магнитных параметров материалов нередко используется как метод исследования фазовых превращений и структурных изменений при пагреве и охлаждении ферромагнитных металлов и сплавов, а также при других воздействиях на них. [c.140]

Изложенный Б предыдущем параграфе метод поэтапного рассмотрения, как указывалось, не накладывает никаких ограничений на нелинейность исследуемой колебательной системы и пригоден для любых законов затухания. Однако этот метод обычно приводит к громоздким вычислениям или сложным графическим построениям, причем полученные результаты относятся только к одному виду движения при заданных начальных условиях и не позволяют наглядно представлять общие особенности движений системы при различных условиях и разных значениях ее параметров. Поэтому весьма важно рассмотреть те приближенные методы, которые хотя бы для ограниченного класса колебательных систем могли бы дать единое решение для любого момента колебательного процесса при произвольных начальных условиях. Такого рода приближенный метод был в свое время предложен Ван дер Полем и получил в дальнейшем название метода медленно меняющихся амплитуд. Он позволяет весьма успешно исследовать класс колебательных систем с малой нелинейностью и малым затуханием. Электрические контуры с ферромагнитным сердечником при малых потерях на гистерезис в области значений амплитуд магнитного поля, далеких от насыщения, контуры с нелинейными емкостями при аналогичных ограничениях, линейные контуры с постоянными Ь и С при малых затуханиях (независимо от их линейности или нелинейности), многочисленные механические аналоги указанных выше высокодобротных линейных и нелинейных систем составляют тот класс систем, в которых движения можно приближенно рассчитывать методом медленно меняющихся амплитуд. Условия малой нелинейности подобных систем [c.70]

Для полного моделирования устройств индукционного нагрева необходим расчет взаимосвязанных тепловых и электромагнитных полей. Электромагнитное поле определяет источники тепла, создающие температурное поле. В свою очередь с изменением температуры меняется удельное сопротивление р, а для ферромагнитных тел и магнитная проницаемость р, падающая до единицы в точке Кюри. Поскольку тепловая постоянная времени системы на несколько порядков больше, чем электромагнитная, зависимость р, р = f (Т) можно заменить кусочно-постоянной зависимостью указанных параметров от времени t и решать электромагнитную задачу отдельно от тепловой в каждом из интервалов постоянства свойств. [c.120]

Кран слива отстоя выполняется заодно с магнитной пробкой, которая улавливает механические примеси на ферромагнитной основе, прочно удерживает их и тем самым защищает гидрооборудование от повышенного износа. Иногда используют магнитные полосы, которые устанавливают в крышке бака на всю глубину жидкости. В нижней части бака скапливаются тяжелые механические примеси, абразив и вода, проникающая в гидросистему через штоки гидроцилиндров и с воздухом через воздушный фильтр. Периодически открывая кран и сливая отстой, можно существенно повысить долговечность гидрооборудования и многие параметры гидропривода. [c.245]

По расположению датчиков относительно объекта контроля различают три основных варианта одностороннее расположение, двустороннее и под прямым углом оптических оСей друг к другу (способ фиксации параметров рассеянного излучения). Резонансные СВЧ методы делятся по виду резонансного эффекта (электронный парамагнитный, ядерный магнитный, ферромагнитный и др.). [c.217]

Накладные преобразователи выполняют с ферромагнитными сердечниками или без них. Благодаря ферромагнитному сердечнику (обычно феррито-вому) несколько повышается абсолютная чувствительность преобразователя и уменьшается зона контроля за счет локализации магнитного потока. На рис. 2 приведены некоторые типы преобразователей с сердечниками. Здесь 2R — эквивалентный геометрический параметр ВТП,входящий в формулу для определения обобщенного параметра контроля р. [c.83]

К числу основных параметров контроля относится местная толщина покрытия. Для ее определения используют неразрушающие магнитные, электромагнитные методы, методы вихревых токов или изотопные. Магнитные и электромагнитные методы целесообразны для измерения толщины покрытий, полученных электрохимическим, химическим путем, погружением в расплавленный металл и т. д., толщины керамических и эмалевых, лакокрасочных и полимерных покрытий, а также покрытий нанесенных способом металлизации на ферромагнитные стали. Изотопным методом измеряют толщину металлических и неметаллических покрытий на металлических и неметаллических основных материалах. [c.88]

К геометрическим параметрам следует отнести также влияние шероховатости поверхности на показания прибора. Погрешность от шероховатости поверхности покрытия на погрешность измерения оказывается значительной, особенно при малых толщинах покрытия (до 5 мкм). На показания прибора влияет также толщина подложки, когда она оказывается небольшой. Если же толщина подложки более —2мм [2, 3 ], то этот фактор не влияет на показания приборов. Физические свойства подложки и покрытия также оказывают значительное влияние при измерении толщины магнитных покрытий на ферромагнитной подложке. Сюда следует отнести влияние химического состава на магнитные свойства подложки, влияние всех видов термической обработки (закалка, отпуск, отжиг), а также влияние наклепа в поверхностном слое после некоторых видов механической обработки. [c.5]

В АМС различают два типа упорядоченного расположения атомов различных компонентов - композиционный, или химический и геометрический, или физический ближний порядок, который включает в себя как топологический ближний порядок, так и геометрические искажения. Экспериментальное установление параметров упорядочения в АМС является очень сложной задачей, однако несомненно, что изменения некоторых свойств, связанные с термической обработкой или пластической деформацией, обусловлены изменением ближнего порядка. В частности, чувствительность температуры Кюри ферромагнитных АМС к термической обработке, и в особенности к термической обработке в магнитном поле, указывает на происходящие изменения в структуре ближнего порядка. Наведенная с помощью магнитного поля структурная анизотропия очень важна для практического использования, поскольку она определяет магнитную проницаемость, эффекты магнитного последействия, магнитные потери в ферромагнитных АМС. [c.401]

Вообще говоря, явление антиферромагнетизма трудно объяснить с позиции простой зонной теории, основанной на периодичности решетки. И в этом отношении кластерные модели, принимающие во внимание локальное магнитное упорядочение, более предпочтительны. Вместе с тем сама концепция ферромагнетизма применительно к кластерам требует уточнения. Речь идет о сильной зависимости спонтанной намагниченности от параметра решетки а (см. [355]). Когда атомы массивного тела удаляются друг от друга, то ширина -зоны уменьшается и плотность состояний на уровне Ферми возрастает, вследствие чего при определенном критическом значении параметра решетки устанавливается ферромагнитное состояние. Это состояние, разумеется, исчезает, если а<С а . [c.247]

Магнитный вид неразрушающего контроля применяют в основном для изделий из ферромагнитных материалов. Магнитные характеристики таких материалов являются информативными параметрами, так как зависят от их физико-механических свойств, химического состава, вида механической и термической обработки, а также от размеров и сплошности изделий. [c.98]

Запись электрических импульсов (числовых кодов) на магнитную ленту 1 (фиг. 307) производится в результате местного намагничивания отдельных участков ферромагнитного слоя ленты при перемещении ее мимо записывающей головки, сердечник которой состоит из двух полуколец 2 я 3, а через катушки 4 пропускают переменный ток. Магнитная головка изготовляется из пакета пермаллоя с намотанными на нем катушками. Импульс тока, поданный в катушку 4 записывающей магнитной головки, создает в рабочем зазоре Д поле, пропорциональное намагничивающим ампер-виткам. Участки ферромагнитного слоя ленты, проходящие в эти моменты времени над рабочим зазором головки, намагничиваются, при этом электрические импульсы фиксируются в виде магнитных отпечатков определенных параметров. [c.325]

Магнитные свойства магнитодиэлектриков в значительной степени определяются особенностями намагничивания совокупности отдельных ферромагнитных частиц, а следовательно, их размерами и формой, взаимным расположением, соотношением между количествами ферромагнетика и диэлектрика. Магнитные свойства исходного ферромагнетика (наполнителя) влияют на параметры магнитодиэлектрика сравнительно мало. [c.301]

При нагреве железо испытывает аллотропические превращения. До 911° С железо имеет о. ц. к. решетку (К8) с параметром при комнатной температуре а = 0,286 нм (2,86 А), его обозначают Peтемпературы плавления. Эту модификацию обозначают Peg. При 768° С на кривой нагрева железа появляется перегиб, отвечающий изменению магнитных свойств железа (точка Кюри для железа). До 768° С Ре ферромагнитно, выше этой температуры — парамагнитно. Пока не было установлено, что магнитные превращения не связаны с аллотропией, немагнитное Ре обозначали как модификацию Ре , существовавшую от 768 до 911°С. [c.153]

Принцип действия магнитного усилителя основан на использовании свойства насыщения ферромагнитного сердечника. Уровнем насыщения сердечника можно управлять, изменяя подмагничивание его постоянным током /у. При этом будут изменяться выходные параметры ток /р и напряжение U . Покажем это на статической характеристике простого МУ, представляющей собой зависимость тока в рабочей обмотке /р от тока в обмотке управления /у (рис. 139, в). Известно, что ток в рабочей цепи определяется по формуле [c.163]

Для неразрушающего контроля качества ферромагнитных изделий и в измерительной технике часто возникает необходимость применения наряду с переменным полем заданной частоты двух переменных магнитных полей различной частоты. Новые результаты получаются, если учитывать нелинейность кривой пере-магничивания материала, т. е. аттестовывать объект не по суммарному эффекту, а по высшим гармоническим составляющим. Так, в работе [1] даны теоретические основы статического метода контроля качества магнитных изделий по высшим гармоникам эдс измерительного преобразователя проходного типа. В рассмотренной задаче учитываются подмагничивание постоянным полем и статическая гистерезисная петля ферромагнетика, перемагничиваемого переменным магнитным полем синусоидальной формы. Установлены количественные закономерности связи гармоник эдс датчика с магнитными параметрами коэрцитивной силой, остаточной и максимальной магнитной индукцией материала. [c.5]

Описываются метод угловых колебаний измерения статических магнитных характеристик ферромагнитных материалов и магнитометр, основанный на этом методе. Определены оптимальные параметры измерительного преобразователя магнитного момента, приведены формулы, учитывающие ловооот вектора намагниченности испытуемого образца. Иллюстраций 3. Библиография — 10 названий. [c.237]

В связи с тем что магнитные свойства твердых тел существенно зависят от расстояния между атомами, естественно предположить, что намагниченность насыщения / , температура Кюри Тс и другие параметры ферромагнитного состояния наноматериалов будут меняться по сравнению с обычными крупнокристаллическими объектами. Так, значение для нанокристаллического Ре (Т = 6 нм) на 40 % ниже, чем в случае обычных поликристаллов Ре. Для нанокристаллического N1 это снижение было существенно меньще — всего лищь 5 % при уменьщении размера зерна от 1000 до 10 нм [5]. Трактовка экспериментальных результатов часто затруднительна в связи с ограниченностью сведений о характере и свойствах поверхностей раздела в наноматериалах, содержании примесей и т.д. Вполне возможно, что различие в данных по влиянию размера зерна на связано с неодинаковым характером границ и разным содержанием примесей, что контролировалось недостаточно детально. На примере нанокристаллического никеля, полученного методами интенсивной пластической деформации и импульсного электроосаждения, многими исследователями зафиксировано снижение Гс на 10 —30 К с уменьщением размера кристаллитов. [c.75]

В связи с критичностью некоторых магнитных параметров к химической однородности феррита возникает вопрос о методах ее проверки. Обычные методы контроля гомогенности, основанные на использовании химического, рентгеновского и кристаллооптического анализа, не способны уловить остаточную химическую неоднородность материалов. Резницкий [2] предложил использовать для этой цели метод истинной теплоемкости. Измеряя истинную теплоемкость феррита магния, он обнаружил, что характер изменения Ср вблизи точки Кюри существенно зависит от способа синтеза феррита. Для образца, приготовленного из соосажденных гидроокисей, ферромагнитное превращение оказалось размытым на 30—40°, тогда как образцы, полученные из [c.19]

Барсуков В, К., Ломаев Г, В,, Парзняков Ю, М. Контроль параметров ферромагнитных материалов методом магнитных шумов.— Дефектоскопия, 1973, № 6, с. 117—119. [c.329]

Известно, что переход от упорядоченного к разупорядо-ченному состоянию в монокристаллах литиевого феррита с малыми добавками кобальта приводит к уменьшению вклада ионов кобальта в такие магнитные параметры, как константы магнитной анизотропии К и Кг ширина линии ферромагнитного резонанса [2] и спин-волновая ширина линии [3]. В работах [1—3] было установлено, что это уменьшение эффективности ионов кобальта связно с изменением внутрикри-сталлических полей низкой симметрии при переходе порядок — беспорядок. [c.48]

С целью повышения живучести Л А за счет нанесения специальных защитных неотражающих покрытий используются новые композиционные материалы. Для отработки технологии их производства, контроля показателей качества готовой продукции возникает необходимость определения электрофизических параметров дисперсных жидких сред, важнейшими из которых являются диэлектрическая 8а и магнитная ц проницаемости и удельная проводимость у. Эти параметры связаны с другими физикохимическими и механическими характеристиками, определяющими состав и свойства жидких сред. Примером таких специальных жидкостей, как уже ранее отмечалось, являются гетерогенные жидкие смеси с ферромагнитными частицами - ферромагнитные жидкости, применяемые в технологиях специальных покрытий летательных аппаратов и изделий СВЧ техники локации и навигации. Важнейшим параметром ферромагнитной жидкости является концентрация частиц твердой фазы. К примеру, оптимальная концентрация СВЧ-феррита радиопоглощающих и переотражающих покрытий ЛА обеспечивает согласование со свободным пространством и нужную степень поглощения электромагнитной волны, что обеспечивает повышение боевой живучести ЛА в воздухе. [c.179]

В ферромагнитных материалах напряженность магнитного поля в выражении для ф заменяется намагниченностью М, Тл, а постоянная Верде — постоянной Кундта К, град/(Тл-см). В таблицах обычно приводят характерное для ферромагнетиков значение параметра вращения при насыщенной намагниченности Ms, Тл, определяемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации Ms для света, распространяющегося вдоль вектора намагниченности Ms, т. е. [c.866]

При температуре выше определенного значения, называемого точкой Кюри, происходит разрушение доменной структуры и магнитные материалы теряют свои ферромагнитные свойства. Для разных материалов точка Кюри имеет раЗНЫб значения, являясь параметром магнитнго материала. [c.292]

Сигналы от дефектов в ферромагнитных объектах могут быть определены по диаграммам для неферромагнитных объектов только в том случае, когда магнитную проницаемость материала можно считать постоянной. Это спра> ведливо для области слабых полей, когда [Ха —11а нач (Fa нач— начальная магнитная проницаемость). В этом случае сигналы, определяемые по диаграммам, должны быть увеличены по модулю в Иг нач раз фг нач — относительная начальная магнитная проницаемость). Кроме того, следует иметь в виду, что сигналы должны быть определены при тех же значениях параметра х , что и для неферромаг- [c.120]

Аномальность магнитообъемного эффекта определяется двумя параметрами зависимостью параметра молекулярного поля от объема и отношением удельной намагниченности к температуре магнитного превращения. В среднемарганцевых сплавах характер магнито-объемной аномалии подобен ферромагнитным железоникелевым сплавам типа инвар. Однако в сплавах системы Fe—Ni в отличие от Fe—Мп наблюдается значительно большая зависимость коэффициента спонтанной магнитострикции и температурного интервала проявления магнито-объемного эффекта от состава. Минимальное значение Гк железоникелевых сплавов соответствует температуре жидкого гелия, а железомарганцевых сплавов — температуре — 100°С, то есть среднемарганцевые сплавы можно отнести к сплавам со слабым проявлением инвар-ного эффекта [117]. [c.84]

Интересную нестабильность магнитного поведения демонстрируют тонкие пленки y-Fe, эпитаксиально выращенные на разных гранях монокристалла меди [1074]. Так, эпитаксиальные пленки y-Fe на u(llO) и u(lll) являются ферромагнитными, а на u(lOO) — антиферромагнитными. Чтобы показать зависимость магнетизма пленки от ее растяжения, Градман и Исберт [1074] эпитаксиально выращивали ГЦК-пленку y-Fe (111) толщиной в 2—3 атомных слоя на подложке из сплава ui- Au (111) переменного состава, параметр решетки которого возрастает по правилу Вегарда с увеличением концентрации золота. В результате пленки изменяли свое состояние от слабого ферромагнетизма (0,6 Хв/атом), когда они приготавливались на u(lll), к сильному ферромагнетизму (2,6 Хв/атом) при выращивании в растянутом состоянии на подложке Си— (14 ат. %) Аи. Для двух- и трехслойных пленок температура Кюри Гк соответственно равнялась 300+50 и 420 60 К. Трехслойные пленки, возможно, были островковыми. [c.322]

В заключение отметим, что собственное атомное разупорядо-чение существенным образом влияет на магнитные свойства ферритов и это обстоятельство надо учитывать, когда надо получить материал со строго повторяющимися параметрами. В качестве технологического приема, стабилизирующего магнитную индукцию и квадратность термостабильной петли гистерезиса, иногда рекомендуют дополнительные к основной термообработке отжиги при температурах 700—800°С в течение времени, достаточном для равновесного перераспределения ионов по подрешеткам (продолжительность отжига зависит от природы феррита 2]). Примером значительного влияния собственно атомного разупорядочения на магнитные свойства является поведение феррита никеля, резко закаленного с высоких температур и обладающего определенной концентрацией ионов Ni + в Л-узлах решетки (при 1300°С в формуле Fe " [Ni Fe2ij ]04 JT = 0,9955). Как показали измерения [142], появление Ni + в тетраэдрических узлах шпинельной структуры приводит к изменению анизотропии кристалла и ширины линии ферромагнитного резонанса. [c.116]

Наиболее общей характеристикой магнитных свойств металла при заданном напряженно-деформированном состоянии является предельная петля гистерезиса (см. рис. 7.2), параметры которой определяются индукцией и напряженностью магнжного поля насыщения, остаточной индукцией В, и коэрцитивной силой Я,. Однозначно установить функциональную зависимость между каким-то отдельным параметром петли гистерезиса и напряженно-деформи-рованным состоянием конструкции, изготовленной из ферромагнитного материала, как показывает теория магнитного контроля, не удается. Связь между этими параметрами определяется корреляционными зависимостями с определенной достоверностью. [c.127]

При дальнейшем изложении материала, говоря о воде, мы будем иметь в виду техническую воду, применяемую для теплосиловых установок. Вместе с тем будут отмечаться ее разновидности в зависимости от назначения и происхождения. Говоря о явлениях, связанных с действием магнитного поля, мы будем именовать этот процесс обработкой магнитным полем, хотя такое (общепринятое) понятие не является строго научным, так как при существующих параметрах магнитное поле практически работы не производит. Не научно также встречающееся в литературе выражение омагниченная вода . Вода и ее не ферромагнитные примеси не намагничиваются в магнитном поле, вследствие присущей им отрицательной магнитной восприимчивости. Напряженность магнитного поля нами выражается в двух единицах измерения в системе СИ — в амперах на метр (А/м) и распространенной в технике системе СГСМ — [c.9]

Величина индуктивности катущки с ферромагнитны.м сердечником определяется числом витков катущки, геометрическими размерами катущки и сердечника, а также. магнитной проницаемостью материала сердечника. Из перечисленных параметров изменяется лищь магнитная проницаемость. Приращение магнитного потока в сердечнике в результате действия магнитного потока ленты в зазоре можно выразить введением дополнительной. магнитной прони-цае.мости материала. Допустим, что полная магнитная проницаемость состоит из суммы собственной магнитной проницаемости .1 материала сердечника и дополнительной магнитной проницаемости Цдоп, обусловленной добавочным магнитным потоком сигнала, который необходимо регистрировать [c.188]

В предыдущих трех главах мы рассмотрели влияние на конвективную устойчивость жидкости магнитного поля, вращения, неоднородности состава и модуляции параметра. В последние годы появляется большое число работ, в которых исследуется устойчивость при наличии целого ряда других осложняющих факторов. Некоторые из относящихся к этому кругу вопросов обсуждаются в данной главе. Мы оставляем в стороне немногочисленные исследования конвективной устойчивости неньюто-новских сред р-- ], а также поляризующихся жидкостей (жидкий диэлектрик в электрическом поле р ] и ферромагнитная жидкость в магнитном поле [ ]), отсылая читателя к цитированным статьям. Мы не останавливаемся также на рассмотрении эффектов сжимаемости [б1-бз]. эти эффекты в лабораторных -условиях оказываются существенными вблизи критической точки-жидкость — пар [ ]. [c.268]

Для очень сильных линз необходимы высокие значения магнитной индукции. Это с неизбежностью ведет к уровням возбуждающих токов и размерам полюсных наконечников, попадающим в область режима насыщения. При Л />1000з (зазор выражен в миллиметрах) следует быть готовым к учету насыщения. Если большая катушка практически полностью экранируется массивной ферромагнитной системой, аксиальная составляющая магнитной индукции будет почти полностью определяться намагниченностью полюсных наконечников. Однако когда относительная проницаемость падает ниже 100, в вычислениях следует строго учитывать геометрию магнитной системы и обмоток. Железные поверхности не являются более эквипотенциальными, и падения магнитного потенциала в различных частях материала следует аккуратно вычислять. Если только малые области полюсных наконечников достигают насыщения, линза может хорошо работать [85], даже с некоторым улучшением по сравнению с ненасыщенным режимом [89]. В этом случае удобно характеризовать распределение магнитной индукции ее максимальным значением и полушириной (расстоянием, на котором индукция уменьшается вдвое по сравнению с максимумом). Эти величины могут быть выражены через уровни возбуждающих токов и геометрические параметры полюсных наконечников. Этот подход делает возможным использование простых моделей магнитных линз (см. гл. 8) для анализа электронно-оптических свойств при не очень высоких значениях магнитной индукции. [c.120]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...