Кундта постоянная

Таким образом, до тех пор, пока / постоянно, зависимость теплопроводности от плотности и температуры такая же, как и коэффициента трения. Действительно, поскольку для плохо сжимаемых газов при постоянной температуре во всяком случае лишь очень мало зависит от плотности, теплопроводность также независима от плотности, что было подтверждено опытами Стефана и Кундта [c.116]

С этим аппаратом Кундту удалось произвести сравнение длин волн одного и того же звука в различных газах, откуда сразу же получаются относительные скорости распространения результаты, однако, не были полностью удовлетворительными. Было найдено, что интервалы повторяемости пыльных фигур не равны строго друг другу и, что еще хуже, что высота звука не была постоянной от одного опыта к другому. Удалось обнаружить, что эти недостатки обязаны передаче движения волновой трубе через пробку, вносившую возмущения в пыльные фигуры, высота же была непостоянной из-за неизбежных вариаций в установке аппарата. Чтобы устранить их, Кундт заменил пробку, которая давала слишком жесткое соединение между трубами, слоями листовой резины, обмотанными шелком он получил этим путем гибкое и совершенно воздухонепроницаемое соединение, а чтобы избежать риска неточного сравнения длин волн благодаря возможному изменению высоты, он перестроил аппарат так, чтобы в нем можно было возбуждать две системы пыльных фигур одновременно при помощи одного и того же звука. Другое преимущество нового метода состояло в исключении температурных поправок. [c.64]

В ферромагнитных материалах напряженность магнитного поля в выражении для ф заменяется намагниченностью М, Тл, а постоянная Верде — постоянной Кундта К, град/(Тл-см). В таблицах обычно приводят характерное для ферромагнетиков значение параметра вращения при насыщенной намагниченности Ms, Тл, определяемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации Ms для света, распространяющегося вдоль вектора намагниченности Ms, т. е. [c.866]

В ферромагнитных материалах магнитное поле в выражении для <рр заменяется на намагниченность М, а постоянная Верде на постоянную Кундта К- В таблицах обычно приводится характерное для ферромагнетиков значение вращения при насыщенной намагниченности Ms, определлемое как удельное фарадеевское вращение плоскости поляризации для света, распространяющегося вдоль Mg, т. е. [c.767]

Таким образом, коэффициент трения не зависит от плотности газа и пропорционален квадратному корню из абсолютной температуры. Независимость от плотности, имеющая место, разумеется, только пока выполняется сделанное в наших вычислениях предположение о том, что средняя длина пути мала по сравнению с расстоянием между основанием и крышкой, была подтверждена экспериментально, в особенности опытами Кундта и Варбурга. Что касается зависимости от температуры, то опыты Максвелла дали коэффициент трения, пропорциональный ее первой степени (цит. выше), что подтвердилось только для легко сжимаемых газов, в особенности для углекислоты. У наименее сжимаемых газов некоторые более поздние исследователи получили для температурного коэффициента постоянной трения близкое совпадение с выведенной здесь формулой большей частью получалось значение, лежащее примерно посередине между вычисленным здесь и экспериментально найденным Максвеллом ). [c.113]

Более тщательное исследование зависимости характера взаимодействия частиц от их размера, а также интенсивности и частоты звука было проведено Сташевским [44] (частицы поперек поля) и Адамчуком и Ста-шевским [45] (частицы вдоль поля). К трубке Кундта шириной 4 см подвешивалась одна из сфер на тонкой стеклянной нити. Другая сфера прикреплялась к более толстой стеклянной нити, связанной с микроманипулятором, и могла устанавливаться в любом положении по отношению к первой. Положение сфер фиксировалось с помощью микроскопа. В первой работе получены следующие результаты. В звуковом поле частотой 384 гц при постоянном напряжении на динамике между частицами радиусом 2,5—1 мм при любых расстояниях между ними действуют силы притяжения. У частиц меньшего размера (а=0,7—0,6 мм) нри расстоянии между поверхностями частиц порядка 0,1 мм сила притяжения заменяется силой отталкивания, возрастающей по мере сближения сфер. Между частицами радиусом 0,15—0,2 мм наблюдалось отталкивание, начиная с расстояний порядка 1 мм. Оценка числа Рейнольдса для больших частиц, между которыми наблюдалось только притяжение, дает значение Кеда 100, тогда как для частиц, между которыми наблюдалось только отталкивание. Не да 10. Увеличение интенсивности звука при одной и той же частоте вызывает тот же эффект, что и уменьшение размеров сфер, а увеличение частоты при постоянном напряжении на динамике — эффект, равносильный увеличению размеров сфер. Такое влияние изменения интенсивности непонятно с точки зрения изменения числа Рейнольдса. Аналогичные зависимости были прослежены для расположения частиц вдоль поля. [c.657]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...