Магнитные превращения — Температур

Как следует из диаграммы (рис. 28) с уменьшением содержания марганца Tn резко снижается, а Тх несколько повышается температурный интервал между этими превращениями сужается. При содержании марганца, близком к 13%, данные кривые должны пересечься и в этом сплаве может протекать только одно магнитное превращение при температуре ( —90)°С. Найденная экстраполяцией кривых TN=f (% Мп) и Tx f (% Мп) критическая концентрация марганца [119] хорошо согласуется с экспериментальными данными [122]. Авторы [122] показали что на кривых температурной зависимости удельного электросопротивления (р) и магнитной проницаемости (х) сплава с 13% Мп и 1,16% С наблюдаются аномалии только в одной точке,— при — 100°С. Для сравнения на магнитную диаграмму были нанесены кривые (% Мп) и 7 = /(%Мп), полученные в работе [122] при исследовании железомарганцевых сплавов в том же интервале концентраций, что и в работе [119], но стабилизированных добавкой углерода. Углерод, понижая температуру точки Нееля (Т ), слабо влияет на температурное положение точки Тх (рис. 28). [c.75]

При температуре 768° железо испытывает магнитное превращение при температуре выше 768° железо становится немагнитным. Об этом превращении говорилось выше, в гл. И, 7. [c.111]

Переход через точку магнитного превращения (Лг) приводит к резкому уменьшению значения магнитной проницаемости ( ы), поэтому величина б возрастает и скорость нагрева уменьшается (рис. 253). Следовательно, скорость нагрева при температурах ниже и выше точки магнитных превращений различна, что необходимо учитывать при установлении режима иагрева. [c.315]

Для чистых металлов температуры магнитного и полиморфного превращений не идентичны. Так, у Ре магнитное превращение а-> 5 осуществляется при 768° С, тогда как полиморфное превращение — при 911° С (при полиморфном превращении структура К8 переходит в К12, а при магнитном превращении эта структура сохраняется). У Со точка Кюри к>1000° С и полиморфное превращение проходит при 420° С (с переходом структуры Г12 в К12). [c.15]

Зависимость удельного сопротивления от температуры для стали с содержанием углерода 0,4—0,5 % приведена на том же рис. 1-6. Из кривой видно, что в промежутке 15—800 °С удельное сопротивление возрастает примерно в 5 раз. В дальнейшем рост удельного сопротивления замедляется, причем значения его для разных сортов стали становятся почти равными. В среднем можно принять, что в интервале температур 800—900 С удельное сопротивление равно 10 Ом-м. В результате падения магнитной проницаемости и роста удельного сопротивления в процессе нагрева глубина проникновения тока возрастает в 8—10 раз. Для определения глубины проникновения тока в сталь, нагретую выше точки магнитных превращений, можно написать простую формулу, подставив в (1-15) значения р = Рк 1 Ом-м и р = 1. Тогда [c.20]

При рассмотрении индукционного нагрева стали до температуры, превышающей точку магнитных превращений, целесообразно ввести понятия о стадиях нагрева, характеризующих режим работы системы. Выделим три основные стадии нагрева. [c.22]

В настоящей главе рассмотрим первые две стадии нагрева, не разделяя их. Эти стадии имеют также и самостоятельное значение, если по условиям технологии конечная температура поверхности ниже точки магнитных превращений. [c.23]

Магнитная проницаемость в области температур, близких к точке магнитных превращений, изменяется очень резко, и приближенно это изменение можно считать скачкообразным. [c.36]

Если предположить, что напряженность магнитного поля постоянна или, что почти то же самое, постоянен ток в индукторе, то при постоянной частоте мощность зависит от произведения рр. Поэтому Крр часто называют фактором поглощения [1]. При температурах ниже точки магнитных превращений фактор поглощения возрастает с течением времени вследствие роста удельного сопротивления, тогда как магнитная проницаемость остается почти неизменной. По достижении поверхностью температуры магнитных превращений магнитная проницаемость, а вместе с ней и мощность быстро падают. В дальнейшем удельная мощность снова начинает слабо возрастать за счет медленного роста удельного сопротивления, оставаясь много меньшей не только своего максимального, но и начального значения. [c.99]

При содержании в стали 35—40% Со температура а— Y-превращения (точка А ) повышается почти до 1000° G, а температура Кюри возрастает еще в большей степени, так что при содержании более 20% Со температура магнитного превращения совпадает с температурой а—у-превра-щения (рис. 125). В присутствии углерода кобальт смещает эвтектоидную точку в направлении более высоких температур и меньших содержаний углерода. В сплаве, содержащем 50% Со, эвтектоидная точка расположена при —850° С и 0,7% С. [c.216]

Температура магнитного превращения в С..... [c.251]

На фиг. 26 приведены данные температуру магнитного превращения [c.261]

Фиг. 26. Влияние различных элементов на температуру магнитного превращения (точку Кюри) никеля.

Для нагрева под поверхностную закалку наиболее характерной является промежуточная стадия нагрева. В этой стадии слой некоторой глубины нагрет выще температуры магнитного превращения и плотность тока в нем (кривая 5) спадает полого. Сердцевина еще сохранила магнитные свойства, плотность тока в пей спадает круто, соответственно холодной стадии нагрева (кривая 1). [c.11]

Промежуточный режим. Температура поверхности нагреваемого объекта ниже точки магнитных превращений, но выше исходной. Для температуры магнитных превращений примем среднее значение = 750° С. Эта стадия нагрева отличается от первой зависимостью удельного сопротивления от координаты, так как функцией координаты является температура. [c.48]

Горячий режим. У поверхности слой некоторой толщины х прогрет выше точки магнитных превращений. Остальное сечение имеет более низкую температуру, постепенно спадающую по мере удаления от поверхности. Переменными являются р и р, причем р изменяется почти скачком на границе прогретого слоя. [c.48]

Начало горячего режима соответствует образованию у поверхности слоя глубиной Х1 , нагретого выще точки магнитных превращений, в то время как остальная часть сечения, имеющая более низкую температуру, остается ферромагнитной. Здесь переменными величинами являются р и р, причем последняя изменяется почти скачком на границе нагретого слоя. Металл становится как бы двухслойным. [c.60]

При нагреве тонкого листового ферромагнитного материала внешним полем прямолинейного индуктора с магнитопроводом нагрев почти прекращается по достижении температуры магнитных превращений. [c.161]

I Выбор частоты при сквозном нагреве определяют два основных фактора 1) электрический к. п. д. индуктора, который не должен сильно отличаться от предельного 2) время нагрева, которое должно быть минимальным (с уменьшением времени нагрева резко i снижается рост окалины и увеличивается производительность). - Очевидно, что наибольшая глубина проникновения тока соответствует прогреву сечения стального цилиндра выше точки магнитных превращений. Поэтому целесообразно при выборе частоты принимать р. = 1 и Рз = 10 ом-м, что примерно соответствует температуре 800—850° С. Тогда можно считать р и р, постоянными по всему сечению, что позволяет воспользоваться формулами (11-19) — (11-21). [c.175]

При нагреве ферромагнитной ленты ниже точки магнитных превращений расширяются возможности выбора частоты. Обычно для расчета задаются производительность или, что то же самое, скорость V движения ленты и требуемая конечная температура. Из теплового расчета определяются время нагрева и мощность Р , передаваемая в ленту. Тогда минимальная длина индуктора а — а удельная мощность = Р Ь а. [c.220]

Магнитное превращение протекает в значительном интервале температур и магнитные свойства исчезают постепенно по мере прибли- [c.319]

С повышением температуры а увеличивается, но с некоторой задержкой в области точки Кюри (магнитное превращение цементита). [c.4]

Верхний предел означает, что глубина прогретого до сверхкритической температуры слоя должна быть меньше глубины проникновения тока Дй в сталь, нагретую выше точки магнитных превращений. Нижний предел определяется ростом мощности и потерь в индукторе до значений, при которых эксплуатация индуктора затруднена, В этом диапазоне может быть выделена оптимальная частота тока, обеспечивающая наивысший КПД процесса и коэффициент мощности индуктора [c.159]

Анализ спонтанной намагниченности наночастиц, выполненный в [347] в приближении молекулярного поля, показал наличие размерной зависимости температуры Кюри. Согласно [347], понижение температуры Кюри становится заметно для частиц с размером J < 10 нм для наночастиц с < / = 2 нм снижение Тс в сравнении с массивным металлом не превышает 10 %. Напротив, из результатов изучения термодинамики суперпара-магнитных частиц методом Монте-Карло [348] следует, что из-за отсутствия в них явно выраженного магнитного перехода нельзя говорить о каком-либо смещении температуры Кюри в зависимости от размера частиц. Действительно, переход наночастиц из суперпарамагнитного состояния в парамагнитное происходит плавно, без явно видимой резкой точки магнитного превращения. Измерения температуры Кюри наночастиц Ni d = = 2,1—6,8 нм) [349], намагниченности насыщения и температуры Кюри пленок Fe толщиной >1,5 нм [350], намагниченности насыщения наночастиц Fe d - 1,5 нм) [351] и Со (t/ = 0,8 нм) [352] показали, что эти величины в пределах погрешности измерений совпадают с таковыми для массивных металлов. Согласно [10, И], температура Кюри ферромагнитных частиц при уменьшении их размера до 2 нм не отличается от массивных металлов. Однако в [353] обнаружено понижение на 7 и 12 % для наночастиц Ni диаметром 6,0 и 4,8 нм соответственно. Следует отметить, что явление суперпарамагнетизма существенно затрудняет исследование размерных зависимостей коэрцитивной силы, намагниченности насыщения и температуры Кюри ферромагнитных наночастиц. [c.99]

Как указывалось выше, широкая гамма сплавов различается главным образом содержанием кобальта и титана (сплавы ЮНДК и ЮНДКТ). Содержание этих компонентов в большой степени определяет соотношение температур магнитного превращения и начала (а + - -а )-распада. Экспериментальный анализ зависимостей температуры магнитного превращения от температуры отжига сплава или температуры переохлаждения в диапазоне, охватывающем а- и (а + а +а")-области, показывает (результаты этого анализа приведены в 172 [c.172]

Во-первых, магнитные свойства постепенно падают по мере приближения к точке превращения, и эта точка не отвечает скачкообразному изменению свойств. Во-вторых, магнитное превращение не имеет температурного гистерезиса. Увеличение скорости охлал<дения не снижает температуры превращения. В-третьих, механические и некоторые физические свойства при превращении не изменяются (изменяются многие электрические магнитные и тепловые свойства). Наконец, в-четвертых, самое важное магнитное превращение не сопровождается перекристаллизацией— образованием новых зерен, и изменением решетки. [c.59]

Кристаллическая решетка а-железа — объемноцеп грнрованный куб с периодом решетки 0,28606 нм. До температуры 768 "С а-железо магнитно (ферромагнитно). Критическую точку (768 С), соответствующую магнитному превращению, т. е. переходу из ферромагнитного состояния в парамагнитное называют точкой Кюри и обозначают А,,. [c.117]

При 768° С горизонтальная площадка не является следствием полиморфного превращения, поскольку кристаллическая решетка при этой температуре не перестраивается, но при 768° С npoii xoAHT магнитное превращение железа. При температуре выше 768° С железо становится немагнитным таким обргзом, для железа температура 768° С является точкой Кюри, Температуры, соответствующие превращениям з равновесных условиях, отвечают критическим точкам, обозначаемым А2, А , А . [c.51]

В реальных условиях нагрева и охлаждения превращение совершается не при постоянной температуре, а в некотором интервале температур, который оказывается тем шире, чем больше скорость нагрева или охлаждения. Для полиморфного превэащения характерно наличие теплового гистерезиса в отличие от магнитного превращения, у которого он отсутствует. [c.51]

Платина — кобальт. Платина с кобальтом образует непрерывный ряд твердых растворов. Минимум кривой плавкости соответствует примерно 50% Со при 1450° С (фиг. 26). При охлаждении неупорядоченного твердого раствора с кубической гранецентрированной решеткой в области 10—30% весовых Со наблюдается образование неупорядоченной фазы с тетрагональной гранецентрированной решеткой.. Максимум температуры перехода 825° С соответствует составу соединения Pt o (23,18% Со). При дальнейшем охлаждении ниже 510° С происходит упорядочение этой фазы. В сплавах, содержащих более 70% весовых Со, при охлаждении ниже 600—400° С образуется твердый раствор с гексагональной плотиоупакованной решеткой на основе а-кобальта. Температура магнитного превращения кобальта 1115° С плавно падает с увеличением содержания платины. Сплав с 23,2% Со, закале1И1ый с 1000°С, имеет коэрцитивную силу 0,5 э и является магнитномягким материалом. После отпуска в течение 30 мин. при 650° С коэрцитивная сила возрастает до 2000 э, а после отпуска при 700° С — до 3700 э. Сплав с 23,2% Со применяется для постоянных магнитов малогабаритных инструментов. Сплавы, содержащие малые количества Со и Rh, применяются в качестве катализатора при окислении аммиака. [c.415]

Примерная зависимость относительной магнитной проницаемости от температуры также приведена на рис. 1-4. Исходное значение магнитной проницаемости принято равным 16, что объясняется применением при индукционном нагреве чрезвычайно сильных магнитных полей. Нередко ее исходное значение составляет 5—6. Поэтому глубина проникновения тока в сталь возрастает при нагреве в 8—10 раз. Значения ее при Т = 800° Сданы в табл. 1-1. Для определения глубины проникновения тока в сталь, нагретую выше точки магнитных превращений, можно написать простую формулу, подстайив в формулу (1-10) значения р = =10 ом-м и х. = . Тогда [c.15]

Индекс к указываеТГ что значение соответствующих величии относится к температуре выше точки магнитных превращений. Глубину проникновения тока в этом случае будем для краткости называть горячей глубиной проникновения тока. [c.15]

По-видимому, величина изменения ферромагнитных свойств связана с разницей между температурой испытания и точкой Кюри или температурой магнитного превращения материала. Так, в аустенитных сплавах с относительно низкой точкой Кюри наблюдаются более резкие изменения, чем у ферритных сплавов, имеющих более высокую точку Кюри. В технически чистом железе уменьшение проницаемости частично связано с временем запаздывания индукции (магнитное последействие). Фактически никаких изменений не наблюдается в сплаве 2 Vanadium—Permendur, имеющем самую высокую точку Кюри из всех исследованных сплавов. Температурные изменения магнитных свойств обратимы. [c.357]

Применяемые в настоящее время элинвары ферромагнитны. Малый температурный коэффгщиеит модуля упругости у них сохраняется до температуры магнитного превращения —точки Кюри "(2]. Современные элинвары —это сплавы на железоникелевой основе с высокими прочностными и упругими свойствами, с точкой Кюри не выше 200° С, Для упрочнения сплавы легируют Сг, Мо, W, V, Ti, А1, Be, С и др. По способу упрочнения элинвары делят на дисперспоино- и деформациопио-твердеющие. [c.289]

Направление перехода электронов от жидкого металла к металлу стенки или обратно (на горячем и охлаждаемом участках) зависит от характера термо-э.д. с. (величины, знака), возникающей в цепи, составленной из этих металлов. Термо-э.д. с. жидких металлов является линейной функцией температуры. В зависимости от сопряженного металла пары, она может быть возрастающей и убывающей. Для лития она заметно увеличивается, тогда как для остальных щелочных металлов уменьшается с повышением температуры, причем особенно сильно у рубидия и цезия [108]. Абсолютная термо-э.д. с. металла стенки в большой степени зависит от состава стали, фазовых и магнитных превращений и характера предварительной механической и термической обработки. Необходимые данные по этим вопросам отсутствуют в справочной и периодической литературе. Однако, интерполируя данные по другим сталям [21, 109], можно принять, что абсолютная термо-э. д. с., например, углеродистой стали (0,50% С) и стали типа 18-8Т, равна соответственно —4,6 и —3,4 MKejapad при 100° С и —6,4 и —4,8 MKejapad при 300° С. Значит, в теплообменниках с литием (Е- — ст>1) облегчается переход электронов от жидкого металла к стали и улучшается передача тепла, тогда как в натриевых, калиевых и особенно в рубидиевых и цезиевых теплообменниках контактное термическое сопротивление, вызываемое термо-э. д. с., должно быть большим и возрастать с повышением температуры. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...