Ферми возраст

Вообще говоря, явление антиферромагнетизма трудно объяснить с позиции простой зонной теории, основанной на периодичности решетки. И в этом отношении кластерные модели, принимающие во внимание локальное магнитное упорядочение, более предпочтительны. Вместе с тем сама концепция ферромагнетизма применительно к кластерам требует уточнения. Речь идет о сильной зависимости спонтанной намагниченности от параметра решетки а (см. [355]). Когда атомы массивного тела удаляются друг от друга, то ширина -зоны уменьшается и плотность состояний на уровне Ферми возрастает, вследствие чего при определенном критическом значении параметра решетки устанавливается ферромагнитное состояние. Это состояние, разумеется, исчезает, если а<С а . [c.247]

Фактор проницаемости 314 Ферми возраст 165 Ферми псевдопотенциал 266, 267 Фика закон 70, 103, 104 [c.484]

Строительная сталь предназначается для изготовления строительных конструкций — мостов, газе- и нефтепроводов, ферм, котлов и т. д. Все строительные конструкции, как правило, являются сварными, и свариваемость — одно из основных свойств строительной стали. Поэтому в соответствии со сказанным в предыдущем параграфе строительная сталь — это низкоуглеродистая сталь с С<0,22—0,25%. Повышение прочности достигается легированием обычно дешевыми элементами — марганцем и кремнием. В этом случае и при низком содержании углерода предел текучести возрастает до 40— 45 кгс/мм (предел прочности до 50—60 кгс/мм"), а при использовании термической обработки и выше. [c.400]

На рис. 19.10 показано распределение электрического потенциала в пространстве между катодом и анодом у работающего термоэмиссионного преобразователя ( — энергетический уровень Ферми металла катода, а Ео — энергетический уровень Ферми металла анода). На поверхности катода потенциал скачком увеличивается на (р/ (работу выхода). В межэлектродном пространстве из-за наличия пространственного отрицательного заряда потенциал вблизи катода возрастает, а потом по мере приближения к аноду убывает. Между электродами достигается наибольшее значение потенциала, которое равно ф р. На поверхности анода потенциал скачком [c.607]

Отсюда видно, что ПЭ зависит от электрического поля так же, как ТЭ зависит от температуры ln(j/S2) = = f(l/ ё) (рис. 25.47). При высоких температурах плотность тока ПЭ возрастает с Т, особенно сильно в области малых (но уже вызывающих ПЭ) электрических полей. Распределение по энергиям электронов, эмитируемых из металла, при ПЭ при низких температурах эмиттера начинается от энергии, соответствующей уровню Ферми в металле (принимаемому за нуль), и простирается в область отрицательных энергий. Ширина распределения на половине высоты составляет около 0,5 эБ (рис. 25.48). При возрастании температуры энергетический спектр эмитируемых электронов расширяется в сторону положительных энергий. ПЭ полупроводников обладает рядом особенностей, связанных с распределением электронов по энергиям в них, с проникновением внешнего электрического поля в полупроводник и с сильной термо- и фоточувствительностью полупроводников, оказывающей влияние на ток ПЭ (рис. 25.49) [28, 29]. Токи ПЭ с большой плотностью удается получать с эмиттеров, имеющих форму острия. Предельная плотность тока, еще не разрушающего острие, /кр возрастает с увеличением угла при вершине эмитирующего конуса, так как с увеличением этого угла улучшается отвод теплоты от острия (табл. 25.27, рис. 25.50). В очень сильных электрических полях, когда плотность тока ПЭ достигает 10 —10 А/см локальные участки катода, из которых происходит эмиссия, (острия) в результате сильного разогрева взрываются, образуя плотную плазму, расширяющуюся со скоростью t = 10 см/с. Этот процесс сопровождается возникновением интенсивной эмиссии (взрывная электронная эмиссия, рис. 25.51) [30]. Ток /, А, взрывной электронной эмиссии при взрыве одиночного острия [c.588]

Область II начинается с момента, когда уровень Ферми приближается к уровням ловушек. Дальнейшее повышение температуры здесь приводит к непрерывному понижению уровня Ферми и выключению из работы все большего числа ловушек. Поэтому скорость рекомбинации носителей уменьшается, а время жизни возрастает. Максимального значения т достигает при температуре перехода полупроводника к собственной проводимости Г . [c.178]

Положение уровня Ферми в примесных полупроводниках зависит как от концентрации примеси, так и от того, является ли примесь донорной или акцепторной. В случае донорной примеси (я-полупроводник) имеет место переход электронов донорных атомов в зону проводимости при этом концентрация электронов возрастает, что приводит к возрастанию энергии Ферми Wp и смещению уровня Ферми вверх, к зоне проводимости. Чем больше концентрация доноров, тем большее количество электронов переходит в зону проводимости и тем на большую величину смещается уровень Ферми. В случае введения в полупроводник акцепторных примесей (р-полупроводник) наблюдается обеднение электро- [c.58]

Опрокидывающие котел усилия во много раз возрастают при землетрясении. Поэтому в местности, подверженной землетрясениям, каркасы котлов укрепляют добавочными фермами и растяжками. Иногда жестко связывают между собой каркасы рядом стоящих котлов. [c.221]

Прочность и устойчивость каркасов значительно возрастают вследствие того, что все фермы и диагональные связи, а также больщинство горизонтальных балок жестко приварены к колоннам. Лишь немногие балки прикреплены к каркасу болтами, проходящими через удлиненные отверстия, и могут при нагревании несколько смещаться относительно сопряженных с ними других элементов. Так крепят, например, потолочную балку БП-1 большого сечения (рис. 9-5, а), удлинение которой при растопке котла может значительно отличаться от удлинения соседних балок. [c.218]

ГИИ Ферми St. Коэф. Аэ при этом порядка kTj f, т. е. мал. При смешанной проводимости возникает биполярный вклад в Э. э., связанный с совместным движением электронов и дырок, и Аэ сильно возрастает S,jkT, где [c.644]

При энергии Ферми (х = 0) значение не меняется для электронов, движущихся в обоих направлениях, так что кривые при наличии градиента и без него пересекаются в этих точках. Вдали от Ер (когда х велико) также не возникает изменений 5 (это происходит из-за экспонент в числителе и знаменателе, которые наиболее существенны при больших отрицательных и положительных х соответственно). Вблизи Ер для электронов, движущихся вправо, возрастает, если х положительно, и уменьшается, если х отрицательно. Для электронов, движущихся влево, справедливо обратное, как это показано на фиг. 10.5,6. [c.188]

До настоящего времени все эксперименты по лазерной генерации сверхкоротких импульсов деформации были выполнены при комнатных температурах, что фактически позволяло исследовать распространение акустических волн с частотами Va slO ГГц лишь на микроскопические расстояния. Использование оптически возбуждаемых пикосекундных акустических импульсов для диагностики макроскопических образцов возможно только при низких (гелиевых) температурах. Как теоретически показано в [88], переход к столь низким температурам вносит качественные изменения в процесс термоупругой генерации звука. С одной стороны, исключается возможность генерации сверхкоротких импульсов деформации на поверхности макроскопических металлических образцов. Действительно, с понижением температуры электронная теплопроводность металлов сильно возрастает [89], а при гелиевых температурах электроны могут распространяться, не рассеиваясь в течение интервалов времени, значительно превышающих т [90]. В этом случае характерный размер нагреваемой за время воздействия области (Оф — скорость Ферми электронов проводимости) и [c.165]

При инжекций избыточных носителей действительные концентрации носителей возрастают п>По ир>ро- Квазиуровни Ферми для электронов и дырок, и можно найти из выражений, аналогичных (14.1.1) и (14.1.2) [c.364]

Таким образом, нагрузка на ферму может возрастать до тех пор, пока хотя бы в одном из ее стержней напряжения не достигнут предела текучести Стт, т.е. пока выполняются условия [c.429]

Коэн и Хейне рассмотрели следующие возможные случаи. При легировании ширина запрещенной зоны уменьшается, тогда как электронная концентрация е/а возрастает. Следовательно, существует равновесие между тенденцией к уменьшению площади соприкосновения между поверхностью Ферми и зоной Бриллюэна, обусловленной тем, что поверхность Ферми становится более сферической, и тенденцией к увеличению этой площади за счет роста электронной концентрации. При этом на начальной стадии легирования, по-видимому, возможно нарушение контакта поверхности Ферми с гранями 111 зоны Бриллюэна, [c.161]

Было установлено, что в кластерах железа всех рассматриваемых размеров, как и в массивных образцах, доминирует эффект спиновой поляризации, причем для с/-полос обменное расщепление энергии между уровнями преобладающего и противоположного направлений спинов имеет такой же порядок величины, как и в зонной теории. Отсюда сделан вывод обменное расщепление, по-видимому, является локальным свойством, не слишком чувствительным к изменению размера кластера. С другой стороны, ширина заполненной части d-полосы ниже уровня Ферми возрастает при переходе от Fe4 к Fejj. В случае Fe s эта ширина составляет 94 и 85% от значений ширины заполненной зоны у массивного образца для систем электронов с преобладающим и противоположным направлениями спинов соответственно. Характерной особенностью кластеров является наличие энергетической щели между заполненными и незаполненными состояниями, которая в случае доминирующего направления спинов уменьшается от 0,2 до 0,14 Ry (ридберг) с увеличением размера кластера от Fe4 до Fe s. [c.248]

Прежде всего при абсолютном нуле температуры внутренняя энергия системы должна быть минимальной, поскольку при повышении температуры она может только возрастать. Поэтому, если бы электронам не запрещалось скапливаться в одном состоянии, все они при нулевой температуре должны были бы находиться в состоянии с минимальной энергией. Бозоны—те так и поступают, но для фермионов это невозможно. Поэтому при 7 = 0 электроны вынуждены заполнять поодному все возможные свои состояния, начиная от самого нижнего, с наименьшей энергией, до состояния с какой-то максимальной энергией, которая будет тем больше, чем больше частиц в системе. Эту максимальную энергию называют энергией Ферми и обозначают [c.181]

Изложенная термодинамическая картина возбуждения и распада возбужденного ядра должна быть уточнена в то>1 смысле, что нуклоны в ядре образуют не обычный газ, а вырожденный ферми-газ, о чем указывалось в 30. В таком вырожденном ферми-газе часть нуклонов заморожена . Поэтому энергия возбуждения распределяется не между всеми нуклонами ядра, как мы принимали выше, а лишь между незамороженными нуклонами. Чем меньше в ядре таких незамороженных нуклонов, тем выше будет температура. Однако по мере ув еличения энергии возбуждения происходит размораживание нуклонов ядра, т. е. нуклоны с заполненных уровней подымаются на более высокие пустые энергетические уровни. Поэтому число нуклонов Л/, между которыми происходит распределение энергии возбуждения, возрастает пропорционально ]/S- Внутриядерная температура пропорциональна средней энер- [c.279]

Нейтроны с энергией Ткт° < < (10- 100) кэв называются медленными. Исследование свойств медленных нейтронов, проведенное Ферми с сотрудниками, показало, что сечение их взаимодействия с ядрами в области малых энергий подчиняется закону /v, резко возрастает при достижении нейтронами резонансной энергии То и затем снова спадает. Формулы для описания хода сечения взаимодействия медленных нейтронов с ядрами были получены Брейтом и Вигнером на основе представления Бора о протекании реакции через промежуточную стадиЕО образования составного ядра [c.356]

По мере уменьшения степени легирования полупроводника р-типа уровень Ферми опускаетсй (рис. 6.10, а), число электронов в зоте проводимости уменьшается и степень заполнения ловушек электронами падает (рис. 6.11, б). Когда уровень Ферми опускается ниже уровйя ловушек Е , многие из них оказываются пустыми. Уменьшение числа мест для дырок на уровне ловушек приводит к тому, что время жизни дырок возрастает, вследствие чего возрастает и время жизни электронно-дырочных пар — область II. [c.177]

При пролетах до 64 м применялись фермы с параллельными поясами. Для больших пролетов Шухов использовал фермы попупарабопического очертания, например двухпролетный мост с длиной пролета 77 м (рис. 278). В этом случае решающим условием также являлся минимальный расход материала. Несмотря на полуторакратное увеличение пролета, по расчетам Шухова, собственный вес фермы полупараболическо-го очертания по сравнению с фермами с параллельными поясами возрастал лишь до 10%. Известно, что с увеличением длины пролета увеличивается собствен-, ный вес моста, в то время как нагрузка от транспорта остается постоянной. При больших пролетах собственный вес конструкции воспринимается криволинейным верхним поясом. Поскольку ферма с таким поясом имеет большую высоту только в средней части, то по сравнению с фермами с параллельными поясами здесь расход материала меньше. Сохранившиеся фотоснимки строительства мостов такого типа показывают, что метод их возведения схож с современным поточным методом строительства. Пролетные строения мостов собирались (на заклепках) полностью из отдельных ферм на дамбах, которые позже образовывали въездной пандус к мосту. В качестве подъемного механизма для стальных частей использовался портальный кран, который мог передвигаться вдоль ферм. Изготовление ферм осуществлялось одновременно с возведением оснований, опорных быков и подпорных стен в летнее время. На образовавшейся зимой на реке несущей корке льда между двумя быками устанавливали деревянные леса, по которым отдельные блоки моста могли быть перетянуты с берега на свое окончательное проектное положение. Сроки установки и разборки деревянных лесов были четко определены в календарном плане строительства, так как эти работы должны были быть завершены до таяния льдов и первого ледохода. [c.140]

В работе [174] исследовались энергетические спектры автоэлектронов и вольт-амперные характеристики автокатода из углеродного волокна. Исследования проводились в диапазоне токов катода от 5 нА до 50 нА, что соответствовало увеличению анодного напряжения от 950 В до 1100 В. При минимальном значении тока была измерена A q,5 = эВ. При токе около 20 нА в спектре появлялся второй, высокоэнергетический максимум, который с ростом тока катода возрастал и при максимальном значении тока даже превосходил по величине основной максимум. При этом расстояние между максимумами оставалось приблизительно постоянным — около 0,3 эВ. Одновременно ширина энергетического спектра на полувы-соте возрастала от 0,24 эВ до 0,5 эВ. Кроме того, энергетический спектр эмиттированных электронов смещался относительно уровня Ферми основного материала катода в сторону более низких энергий, и величина смещения зависела от приложенного к вакуумному промежутку напряжения. При возрастании полного тока от 0,1 нА до 100 нА сдвиг спектра от E , составлял 0,3—0,6 эВ. Вертикальное и горизонтальное смещение эмиттера в пределах 50 мкм изменяло полную величину электронного сигнала, но не искажало формы и положения энергетического спектра относительно р основного материала. Вольт-амперная характеристика в диапазоне токов 5—50 нА была прямолинейна. Была зарегистрирована фоточувствительность тока автокатода с нижним порогом чувствительности 470 нм, наблюдалось электролюминесцентное свечение острия катода. [c.113]

Прочность и устойчивость каркаса значительно возрастают вследствие того, что все фермы и диагональные связи, а также большинст- [c.154]

При ф=4,4 эВ и Ig / от О до 7а варьируется от 0,08 до 0,2 эВ, Величина о с повышением Т возрастает, в частности при 300 К (в том же диапазоне ) а изменяется от 0,17 до 0,3 эВ. Форма спектра отклоняется от теоретической (в модели свободных электронов) при сложной конфигурации ферми-поверхпоети или при наличии адсорбир. молекул и атомов на поверхности, особенно если они неметаллич. происхождения (нанр., нек-рых органич, молекул, к-рые играют роль волноводов для электронных волн). [c.23]

Фазовый переход в неупорядоченной среде, при к-ром уровень Ферми проходит через порог подвижности, наз, нереходом Андерсона. В точке перехода L обращается в бесконечность, а при сколь угодно малом смещении уровня Ферми в сторону подвижных состояний появляется отличная от О статич. ироводи-мость. Дискуссия о том, появляется ли проводимость скачком (фазовый переход первого рода) или возрастает непрерывно (фазовый переход второго рода), пока не закончилась, но вторая точка зрения является более аргументированной. При описании поведения электронов в реальных неупорядоченных системах (аморфных твёрдых телах или кристаллич. полупроводниках с [c.83]

UOB в 1 M , пересекающих за I данное значение энергии при движении по энергетич. шкале q связана с простраистветю-энергетич. плотностью нейтронов п (числом нейтронов в 1 см в единичном энергетич. интервале) соотношеиием q nvtjl и удовлетворяет т. н. уравнению возраста Ферми (в случае среды без поглощения) [c.45]

Соответственно с понижением темп-ры возрастает затухание звука, так что при Г=0 распространение обычного звука невозможно. Возможно, однако, распространение колебаний особого рода — нулевого звука, в к-ром происходит сложная деформация ф-ции распределения ква.1нчастнц. Закон дисперсии этих колебаний, как и у обычного звука, линейный (n=U(J (где ш — частота колебаний, к волновое число), но скорость их распространения 1/(, не выражается непосредственно через сжимаемость (8), а требует для своего определения решения кинетич. ур-ния. Затухание нулевого звука нропорц. большей из величин (Асс) и и при низких темп-рах мало. Нулевой звук представляет собой бозевскую ветвь спектра возбуждений ферми-жидкости. [c.270]

В действительности М. с. имеет более сложную природу, и методы её расчёта основаны на зонной теории твёрдого тела. В наиб, простом варианте характер М. с. определяется двумя факторами. С одной стороны, при сближении металлич. атомов волновые ф-ции электронов перекрываются и электрон имеет возможность перемещаться в более широкой области пространства (чем в изолированном атоме), где он имеет более низкую потенциальную анергию. С др. стороны, при сжатии электронного газа возрастает энергия Ферми i F, а с ней ср. кинетлч. анергия электронов Равновесная плотность электронов соответствует минимуму полной энергии. Расстояние между ионами, при к-ром это условие реализуется, можно считать атомным радиусом металла (рис.). [c.107]

Вода для нужд сельского хозяйства (птице- и зоофермы, орошение, мелиорация и др.) по своему качеству должна соответствовать целевому использованию. Согласно СНиП, для водопоя птиц, зверей и сельскохозяйственных животных на фермах надлежит подавать воду питьевого качества. Допускается водопой животных водой с повышенным минеральным составом (сульфаты — (0,5—2,4) 10 , сухой остаток (1—5)10 , хлориды до (0,4—2)10 мг/л, общая жесткость до 14—45 мг-экв/л), а также водопой водой с повышенной цветностью, с привкусом и запахами, при температуре 8—15 °С. При этом нормы качества воды принимаются в зависимости от вида и возраста животных. Водопой зверей и птиц водой непитьевого качества в [c.42]

Журнал Poultry (Птицеводство) сообщает о фермах Филлис в Блэкберри и др., где индюшат в возрасте 10 дней помещают в оборудованные инфракрасным облучением птичники, в которых они остаются до 3-месячного воз-раста, после чего их помещают в обычные птичники. Индюки для стола выращиваются таким способом быстрее, привес у них больше, а смертность меньше. [c.404]

Основной вклад в плотность состояний вносят d-орбитали, а s-и / -орбитали образуют широкую полосу, полностью перекрывающую при д > 13 d-полосу. Наивысшая занятая орбиталь (HOMO) либо располагается вне области самой большой плотности d-состояний, имея более высокую энергию (Ag, Au, Gu), либо попадает внутрь этой области (Rh, Ru, Pd). Во всех случаях по мере роста размера кластера кривая плотности состояний весьма медленно сближается с таковой для безграничного металла. При этом ширина d-полосы возрастает, составляя, однако, при п = 79 только 86% от ширины d-полосы массивного кристалла. В табл. 22 представлена размерная зависимость энергии Ферми (HOMO) для кластеров Ag, Au, Ru и Pd [7291. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...