Фаза (хим Фазовая плотность

Цель, поставленная нами в настоящей главе, часто будет заставлять нас употреблять термины фаза, фазовая плотность, статистическое равновесие и другие соответственные термины при предположении, что фазы не изменяются при обмене местами подобных друг другу частиц. Некоторые из наиболее важных интересующих нас вопросов связаны с фазами, определенными таким образом. Мы будем называть их фазами, заданными при помощи родовых определений ), или, коротко, фазами рода. Но нам придется также иметь дело с фазами, определенными более узко (так что обмен положениями между одинаковыми частицами рассматривается как изменение фазы) мы будем называть их фазами, заданными при помощи видовых ) определений, или, коротко, фазами вида. Ибо аналитическое описание фазы вида более просто, чем описание фазы рода. К тому же проще распространить кратный интеграл по всем возможным фазам вида, нежели распространить его без повторения по всем возможным фазам рода. [c.186]

Неустойчивость границы раздела фаз возникает и при определенной скорости их относительного движения. Когда скорость относительного движения верхней фазы равна Uq (нижняя фаза с плотностью р неподвижна), при учете влияния поверхностного натяжения выражение (1.188) для фазовой скорости прогрессивной волны приобретает вид [c.89]

Очень полезным является случай амплитудной и фазовой модуляции, когда желаемое изменение амплитуды волны создается амплитудной модуляцией, а изменение фазы — фазовой модуляцией. ого можно достичь с помощью толстых (объемных) голограмм. Рассмотрим голограмму В на рис. 1. Максимумы в распределении энергии вызывают осаждение серебра вдоль поверхностей, указанных линиями. Волна, освещающая голограмму, отражается от поверхностей осажденного серебра. Плотность осажденного серебра связана с амплитудой объектной волны. Коэффициент отражения поверхности определяется плотностью осажденного серебра. Следовательно, амплитуда волны, отраженной от голограммы, изменяется пропорционально изменению амплитуды исходной объектной волны. Форма поверхности осажденного серебра зависит от относительной разности фаз интерферирующих волн. Таким образом, при отражении освещающей волны от голограммы ее фаза модулируется пропорционально фазе исходной волны от объекта. Если голограмма освещается по направлению исходной опорной волны, то ее и амплитудное, и фазовое распределения по отдельности модулируют освещающую волну, и восстанавливается только одна волна, а именно исходная волна от объекта. [c.144]

Теперь поставим себе задачу связать принцип, который мы доказали в предыдущей главе и который в его различных применениях и при рассмотрении с различных точек зрения обозначался соответственно как сохранение фазовой плотности, фазового объема или вероятности фазы, с теми приближенными соотношениями, которые вообще употребительны в теории ошибок . [c.32]

При Г < Гк выделение новой фазы (фазовый распад системы) препятствует наблюдению больших у. Если же принять во внимание структуру физической границы раздела между жидкостью и паром как проявление устойчивых пространственных кор-//7 реляций плотности, то равно- [c.290]

Напряжения второго рода возникают главным образом вследствие неоднородности кристаллического строения и различия физико-механических свойств фаз и структур сплавов. Фазы (например, в черных металлах феррит, аустенит, цементит, графит), обладают различной кристаллической решеткой их плотность, прочность и упругость, теплопроводность, теплоемкость, характеристики теплового расширения различны. Структуры, представляющие собой смесь фаз (например, перлит в сталях), а также закалочные структуры, в свою очередь, обладают отличными от смежных структур свойствами. Различие кристаллической ориентации зерен металла, обусловливает анизотропию физико-механических свойств микрообъемов металла. В результате совместного действия этих факторов возникают внутризеренные и межзеренные напряжения еще в процессе первичной кристаллизации и при последующих превращениях во время остывания. При высоких температурах напряжения уравновешиваются в силу пластичности материала. Однако они проявляются в низкотемпературной области, возникая при фазовой перекристаллизации и выпадении вторичных фаз (фазовый наклеп), при каждом общем или местном повышении температуры (в силу различия теплопроводности и коэффициентов линейного расширения структурных составляющих), приложении внешних нагрузок (в силу различия и анизотропии механических свойств), а также при наклепе, наступающем в результате общего или местного перехода напряжений за предел текучести материала. [c.153]

Уравнение Ван-дер-Ваальса дает хорошее качественное описание фазового перехода жидкость — пар, причем в простой алгебраической форме. Более того, можно усмотреть близкую аналогию между этим уравнением и приближением среднего поля ( 5.2) для беспорядка замещения. Как показали Янг и Ли [7], гамильтониан Изинга можно рассматривать как энергию решеточного газа ( 1.5), в котором состояния спин вверх отвечают атомам, а спин вниз — вакансиям в узлах правильной решетки. Параметр порядка of описывает конденсацию в фазу с плотностью атомов [c.256]

Для упрощения выкладок рассмотрим это уравнение для случая отсутствия фазовых переходов, малых флуктуаций плотностей фаз II отсутствия поверхностных эффектов [c.80]

Величина вылетающего потока определяется лишь температурой. Поэтому равновесная плотность частиц в паре и создаваемое ими равновесное давление не будут меняться при изотермическом увеличении объема системы. Но полная масса пара будет, конечно, при этом увеличиваться, а масса тела —уменьшаться. Иначе говоря, тело будет возгоняться. При уменьшении же объема часть пара будет, наоборот, конденсироваться. В обоих случаях говорят, что в системе происходит фазовый переход или фазовое превращение, потому что различные агрегатные состояния вещества называют его фазами. [c.120]

Фазовым переходом называется изменение состояния вещества. В школьно.м курсе изучаются три основных агрегатных состояния твердое, жидкое и газообразное. При более близком рассмотрении обнаруживается множество других состояний (фаз). Так, например, многие твердые тела способны изменять свою кристаллическую струк-гуру при изменении температуры или давления. При очень больших температурах или малых плотностях вещество ионизируется и становится плазмой - четвертым агрегатным состоянием вещества - и обладает свойствами, редкими на Земле, но обычными в космосе. [c.83]

Из системы уравнений (4.1.1)-(4.1.44) при давлении Р , температуре 7 , компонентном составе С, , массовом расходе F и коэффициенте = 1 рассчитываются фазовое состояние и параметры среды, полученной в результате процесса охлаждения, а именно массовые расходы жидкой L и газовой С фаз, их компонентные составы X,, К,, удельные энтальпии . а, удельные теплоемкости С,, С.,, С ,, число Пуассона к, плотности и Pf , а также удельная / и полная //. энтальпии всей среды, ее удельная С и полная V теплоемкости, плотность р, уточненная температура Т , получившаяся при фазовых переходах. [c.181]

Давление и температура жидкости и пара при равновесном фазовом переходе не изменяются полный объем, занимаемый паром и жидкостью, растет по мере перехода из состояния в точке 1 в состояние, соответствующее точке 2, вследствие меньшей плотности паровой фазы по сравнению с жидкой. Вылетающие из жидкости молекулы заполняют свободное пространство над поверхностью жидкости их совокупность и образует насыщенный пар Часть вылетевших молекул вследствие теплового движения снова возвращается в жидкость. Между переходом молекул из жидкости в пар и обратным переходом молекул из пара в жидкость устанавливается динамическое равновесие, в результате которого плотность молекул над жидкостью, а следовательно, и давление насыщенного пара принимают при данной температуре вполне определенные величины. С изменением температуры равновесие смещается, вызывая соответствующие изменения плотности и давления насыщенного пара. [c.222]

Из (3.12) и (3.13) достаточно ясен смысл второго названия длинных волн — гравитационные, ибо все характеристики этих волн определяются плотностями фаз и ускорением свободного падения. Для системы воздух—вода область гравитационных волн при g = 9,81 м/с определятся неравенством А, > 10 см. Это, в частности, морские волны. Их фазовая скорость С = — = — определяется выражением [c.137]

Имеются дискретные хорошо сформировавшиеся пузыри с очень малой плотностью (т. е. содержащие мало частиц). В этих условиях слой состоит из эмульсионной фазы, через которую течет фаза меньшей плотности (называемая иногда фазой пузырей ). При дальнейшем увеличении скорости начинается разрушение пузырей и наблюдаются более мелкие пузыри с повышенной плотностью (содержащие больше частиц). При достаточно высоких скоростях газа в интервале 3—5 фут/с достигаются условия для более однородного псевдоожижения. Наступление этих условий сопровождается быстрым выносом частиц из слоя, так что общая картина движения приближается к характерной для пневмотранспорта, а не для псевдоожиженного слоя..Более высокая устойчивость разбавленной фазы важна при конструировании аппаратуры для проведения реакций в этой фазе, а также для пневматического транспорта свободных частиц. Зенз [108] предложил фазовую диаграмму состояний смеси жидкости с частицами, которая описывает с качественной стороны некоторые из сложных явлений, связанных с распределением частиц и устойчивостью таких систем. [c.494]

В процессе длительной эксплуатации при ползучести в стали 15Х1М1Ф происходят структурные изменения, характеризующиеся обеднением твердого раствора, изменением фазового состава карбидов с коагуляцией карбидных частиц, типичные процессы сфероидизации продуктов распада упрочняющей фазы, изменение плотности дислокаций. Одновременно развивается микроповреждаемость металла, которая может быть схожа с характером повреждаемости стали 12Х1МФ для структуры отпущенного бейнита (линия 2, см. рис. 1.6). [c.26]

ОСНОВНЫМ уравнением статистической механики. Частный случай этого уравнения дает условие статистического равновесия, т. е. условие, которому должно удовлетворять распределение систем по фазам для того, чтобы распределение было постоянным. В общем случае основное уравнение допускает интегрирование, в результате которого мы получаем принцип, который, в зависимости от точки зрения, с какой он рассматривается, можно выражать различно — как принцип сохррнения фазовой плотности, фазового объема или вероятности фазы. [c.15]

Поскольку система координат, употреблявшаяся в предыдущих рассуждениях, совершенно произвольна, значения коор-дийат, ошосящиеся к какой-либо определенной конфигурации и непосредственно соседним с ней, не накладывают никаких ограничений на значения, относящиеся к другим конфигурациям. Из того факта, что величина, которую мы назвали фазовой плотностью, постоянна во времени для любой данной системы, следует, что ее значение независимо от координат, использованных для ее вычисления. В самом деле, пусть для одного и того же момента времени и одной и той же фазы Di фазовая плотность, вычисленная в одной и D —в другой системе координат. Система, которая обладает в этот момент этой фазой, будет иметь в Другое время другую фазу. Пусть плотность, вычисленная для этой второй фазы и второго момента в третьей координатной системе есть Мы можем [c.24]

Значения коэф )яцяентов и показатель вероятности фазы, подобно тем же величинам для фазовой плотности, независимы от системы координат, в кохорой выражено распределение по фазам данного ансамбля. [c.31]

Мы можем подразделить данный фазовый объем на части следующим образом. В объеме могут существовать такие части, что заключенные в них системы никогда из них не выйдут. Эти части могут составлять весь данный объем. Но, если этот объем очень мал, то такие части будут, вообще говоря, несущественными. Могут существовать и такие части, что содержащиеся в них системы все покидают данный объем и все в него возвращаются. Весь данный фазовый объем состоит из частей этих двух видов. Этим не исключена возможность существования на границах этих частей таких фаз, что системы, отправляющиеся от этих фаз, покидают фазовый объем и никогда в него не возвращаются. Однако, при предположенном распределении ансамбля систем с равномерной фазовой плотностью такие системы не образуют сколтько-нибудь заметной доли полного их числа. [c.142]

Аналогия между движением ансамбля систем в фазовом пространстве или стационарным потоком в несжимаемой жидкости и графическим изображением случая одной степени свободы, апеллирующим к нашей геометрической интуиции,, достаточна для того, чтобы показать, каким образом сохранение фазовой плотности, требующее сохранения среднего значения показате.тгя вероятности фазы, может оказаться совместимым с приблия ением к предельным условиям, в которых [c.148]

Мы определяем траекторию как последовательность фаз, через которые система проходит с течением времени при фиксированных значениях внешних координат. При изменении внешних координат траектории также изменяются.Траектория фазы сть траектория, к которой принадлежит эта фаза. Для какого-либо ансамбля систем мы обозначихм через Dp среднее значение фазовой плотности на траектории. При этом предполагается, что мы имеем меру для сравнения различных участков трактории. Мы допустим, что время, требующееся для прохождения какого-либо участка траектории, является его мерой при определении этого среднего. [c.156]

Смектическая Л-фаза оказалась необычайно сложной. В самом деле, мы до сих пор не имеем адекватного теоретического описания ни ее структуры, ни соответствующих фазовых переходов. Наиболее успеш(-ной является феноменологическая модель, аналогичная теории Ландау—Гинзбурга для заряженной сверхтекучей жидкости. Параметр порядка — комплексная величина, амплитуда и фаза которой соответствует амплитуде и фазе волны плотности смектика. [c.29]

Встречающиеся в практике режимы течения дисперсных смесей чрезвычайно многообразны. Они определяются большим числом факторов, таких как вид смеси (гааовавесь, суспензия, Жидкость с пузырьками и т. д.), объемная концентрация фаз, плотности, вязкости и другие физические характеристики материалов фаз, размеры и форма дисперсных частиц, характерные скорости и линейные размеры аппаратов, наличие химических реакций и фазовых переходов и т. д. Главная задача данной главы на основе представлений, изложенных в предыдущих главах, вывести замкнутые системы уравнений, описывающие течения дисперсных смесей в наиболее важных и прин-щшиальных случаях. [c.185]

ГазиЕ/ю фазу будем рассматривать состояш ей из двух компонент. Первая, или пассивная, с плотностью p i не претерпевает фазовых переходов, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом 1 внизу. Вторая, с плотностью Pg2, являюш аяся паром конденсированной или жидкой фазы, может претерпевать фазовые переходы на межфазной поверхности, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом g2 внизу. Плотность газа и концентрации компонент определяются формулами [c.266]

Мартенсит — метастабильная фаза, для которой характерна высокая плотность дефектов кристаллической решетки, особенно дислокаций. Практически сразу после образования мартенсит начинает претерпевать превращения в направлении достижения более равновесного состояния. Этот процесс называется отпуском. Отпуск представляет собой совокупность фазовых и структурных превращений, которая включает перераспределение растворенных компонентов, распад с выделением метастабильных и стабильных фаз и перегруппировку дефектов кристаллической решетки. В зависимости от диффузионной подвижности атомов растворенного компонента отпуск может протекать при комнатной температуре и особенно ускоряется при нагреве. Отпуск возможен также в период завершения охлаждения в случае, когда скорость охлаждения замедляется. Этот процесс называется самоот-пуском. [c.496]

Иными словами, по мере дальнейшего роста частиц конденсированной фазы часть энергии, выделяющейся при образовании связей между атомами, не уносится, а аккумулируется в кластерах [68]. Данный факт является одной из причин стабилизации температуры во время фазовых переходов первого рода. Это снижает тенденцию активного присоединения атомов расплава к фрактальным частицам новой фазы. За счет этого, в свою очередь, снижается плотность расположения атомов в кластерах по мере их роста, увеличиваются размеры и количество пор на периферии растущих фрактальных кластеров. Итак, непрерывный рост фрактальных кчастеров в системе кристаллизующегося жиокого расплава не может продолжаться бесконечно. [c.88]

Масштаб наблюдения является критическим размером аморфной структуры (зоны П переходного слоя) предразрушения, в пределах которой функция плотности энергии деформации сохраняет свое постоянное значение, равное В пределах га процессь[ диссипации энергии связаны с неравновесными фазовыми переходами кристаллштеской фазы в квазиаморф-ную (зону 1 переходного слоя) и аморфную (зона П) и далее - в деструктивную (достижение в пористой зоне максимального уровня растягивающих напряжений) - при одном и том же уровне плотности энергии деформации [c.133]

С помощью описанного метода расчета при известных величинах количества многокомпонентной среды F, ее давления Р, температуры Т и компонентного состава с, и коэффициентов ,1,, определяются следующие параметры количества жидкой и газовой , С фаз, их компонентные составы X,, К,, удельные энтальпии. / иУ , удельные теплоемкости Ср,СуаС[, плотности р и р , коэффициенты сжимаемости и 2( , коэффициенты фугитивности ф , и показатель адиабаты к газовой фазы, газовая постоянная Рд, плотность двухфазной среды р, энтальпия последней Jp, ее теплоемкость Ср и температура Тр после фазовых превращений. [c.98]

Кроме того, высоконапорная среда в сечении 0-0 потенциального ядра может иметь жидкую фазу с массовым расходом L , газовую фазу с массовым расходом С о. у которых, соответственно компонентные составы Х,ао и К,в0, плотности р во и рсно> удельные энтальпии / во и Св0> удельные теплоемкости С о, Ср о и Сцво> число Пуассона Кво, а также плотность двухфазного потока р о, его удельную /во и полную /рво энтальпии, удельную Сдо и полную Срво теплоемкости, величины которых находятся из системы уравнений (4.1.1)-(4.1.44), описывающих фазовые превращения в струйных течениях в разделе 4.1. [c.105]

При известных величинах температуры Тд, расхода компонентного состава С,во и давления P из системы уравнений (4.1.2)-(4.1.44) рассчитываются фазовые превращения в потенциальном ядре струи и параметры среды в последнем, а именно массовый расход жидкой и газовой Goo фзз, их компонентные составы Xj и Г,во, удельные энтальпии и удельные теплоемкости С/во, Срво. G o. число Пуассона во для газовой фазы, плотности р во и р во. а также удельные и полные энтальпии /во, [c.120]

При температуре давлении Р , компонентном составе С , массовом расходе F и коэффициенте = 1 из уравнений (4.1.2) - (4.1.44) по алгоритму на рис. 4.1 рассчитываются фазовое состояние охлажденного потока и его параметры массовые расходы жидкой Е и газовой С фаз, их компонентные составы X, и К,, удельные энтальпии / , /д, удельные теплоемкости Ср к, число Пуассона к, плотности р , рц, а также удельная I и полная //г энтальпии всего охлажденного потока его удельная С и полная Ср теплоемкости, плотность р, уточненная тегипература Т , получившаяся в результате фазовых превращений. [c.255]

Изотермы упорядоченной и однородной фаз различаются на 10%. Поэтому переход между ними возможен. Для того чтобы провести линию сосуществования двух фаз, необходимо использовать термодинамическое рассмотрение. При сосуществовании двух фаз их химические потенциалы должны быть равны, а так--же должны быть равны давления. Для однородной фазы известно абсолютное значение энтропии, а значит, и химического потенциала, а также выражение для давления с. высокой точностью 1%. Для периодической же структуры энтропия определяется путем интегрирования с. точностью до аддитивной постоянной. Для ее определения рассматривается система, в которой не может происходить фазовый переход. Предполагается, что центр частицы не может выходить за пределы элементарной ячейки объемом п=1//Л при всех плотностях. При этом частицы при достаточно больщих V будут сталкиваться как с соседними частицами, так и со стенками ячейки. При больших плотностях частица в основном будет сталкиваться с соседними частицами, а при малых — в основном со стенками ячейки. Наличие стенок будет препятствовать разрушению упорядоченной структуры при малых плотностях. Для малых плотностей можно точно рассчитать термодинамические свойства искусственной ячеечной системы, а также однородной системы. При высоких плотностях введение ячеек не играет роли, так как оно не дает дополнительного вклада в коллективную энтропию. В настоящее время считается неправомерной существовавшая ранее точка зрения, чго коллективная энтропия появляется при плавлении. Экстраполяция упорядоченной структуры через область метастабильности в область малой плотности позволила определить абсолютное зна- чение энтропии во всем диапазоне плотностей. [c.201]

В процессах ударноволнового нагружения (во всяком случае, на начальном этане) при давлениях порядка 1 — 10 ГПа играют роль кинетические, или релаксационные эффекты перехода упругих деформаций в пластические, которые иногда называют эффектами запаздывания текучести. Процессы перехода упругих деформаций в пластические и обратно, вообще говоря, могут рассматриваться как фазовые переходы 2-го рода, когда в точке равновесия фаз (в данном случае в точке Гюгоиио па ударной адиабате) меняется сжимаемость или модуль сопротивления сдвигу, но пе величины внутренней энергии и плотности, как в случае фазовых переходов 1-го рода. Модели, учитывающие релаксацию во времени упругих деформации в пластические (в отличие от упругопластических схем типа (1.10.19)), должны включать дополнительные независимые параметры и дифференциальное уравнение кинетики релаксации упругих деформаций. Это [c.148]

Газовую фазу будем рассматривать состоящей из двух компонент. Первая, илп пассивная, с плотностью Р.(11 пе претерпевает фазовых переходов, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом g (l) внизу. Вторая — с плотностью являюгцаяся паром конденсированной пли жидко фазы, мон ет претерпевать фазовые переходы на межфазной поверхности, соответствующие ей параметры будут снабжаться индексом g(2) внизу. Плотность газа и концентрации компопеит определяются формулами [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...