ЧАСТИЦЫ ДРУГИХ ФОРМ

Формула выведена в предположении, что частицы сферические II твердые. Точные расчеты показывают, что влияние частиц другой формы при том же значении объемного заполнения ф будет больше влияния сферических частиц. Формула (18) сохранит свой вид, но численный коэффициент 2,5 увеличится и будет зависеть от степени вытянутости частиц. Это и понятно, так как при более вытянутой форме частиц нарушения, вносимые ими в движение отдельных частиц жидкости, будут больше. Измеряя вязкость коллоидных растворов и зная долю объема, занимаемого взвешенными частицами, можно сделать определенные выводы о том, насколько эти частицы отклоняются по форме от шарообразной. Точно так же [c.61]

Взаимодействие частицы со стенками будет зависеть как от формы частицы, ее положения и ориентации, так и от геометрии стенок. Как будет установлено ниже, в случаях разбавленных систем эти эффекты можно разделить, так что результаты, определяющие влияние стенок на сферические частицы, можно применить для частиц другой формы при сохранении соответствующей внешней геометрии. В основе исследования снова будут лежать уравнения медленного течения в квазистационарной форме. [c.329]

Способы нахождения средних поперечников II характерных размеров в системах частиц другой формы рассмотрены в работах [3, 4, 25, 29]. [c.84]

В случае более крупных частиц, т. е, при или / > 1, расчет факторов эффективности более труден. Для сферических частиц приходится суммировать ряды по бесселевым функциям. Чем больше 5, тем больше слагаемых в разложениях необходимо просуммировать. Теория рассеяния на шарах произвольного размера и само это рассеяние по традиции связываются с именем одного из первых создателей этой теории Г. Ми. Массовые расчеты для рассеяния Ми оказалось возможным производить только после создания быстродействующих электронных вычислительных машин. Для частиц другой формы расчеты еще сложнее. [c.27]

Хотя этот закон выведен применительно к сферическим частицам, его можно использовать и для оценки поведения частиц других форм. В этом случае используют так называемый коэффициент формы, или эквивалентный диаметр частиц, равный диаметру шарообразной частицы, падающей с такой же скоростью, как и реальная частица. Небольшие отклонения от сферичности практически не вносят погрешности при использовании закона Стокса. При большой разнице поперечных размеров частиц (пластинчатая или игольчатая формы) [c.67]

Полностью отражающие частицы с гладкой поверхностью. Отражение является зеркальным и полным. В разд. 12.44 показано, что для шаров рассеяние путем отражения изотропно и что естественный падающий свет дает естественный рассеянный свет. В силу только что доказанной теоремы то же самое сохраняется для выпуклых частиц других форм. Интенсивность рассеянного света в расчете на одну частицу на расстоянии г равна [c.134]

Металлические частицы с гладкой поверхностью. Отражение является зеркальным, но частичным. Преломленный свет поглощается, так что он не искажает диаграммы рассеяния. В разд. 12.44 показано, что для шаров отраженный свет имеет плоский максимум в направлении вперед, т. е. 0 = 0° (дифрагированный свет имеет очень резкий максимум в том же направлении). Имеют место эффекты поляризации. Все результаты непосредственно применимы к выпуклым частицам других форм. [c.134]

Можно видеть, что дифрагированный свет дает нулевой эффект. Это и понятно фактически процесс дифракции не передает шару (или частице другой формы) никакого импульса. Однако рассеянный свет дает [c.262]

ЧАСТИЦЫ ДРУГИХ ФОРМ [c.382]

ЧАСТИЦЫ ДРУГИХ форм [c.384]

Экстракционная реплика. По сравнению с микрофотографией 439/2 цепочки карбидов содержат частицы другой формы плоские и часто шестигранные. В перпендикулярном сечении эти частицы имеют вид мелких коротких стержней. Кроме того, встречаются длинные нитевидные частицы, растущие от цепочек. [c.95]

И слагаемые с объемными силами обращаются в нуль, если другие величины, входящие в их выражение, остаются конечными во всех точках тетраэдра. В (5 ) входят напряжения (после перехода к пределу) З же не средние, а те, которые действуют в точке О. Условие (5 ) для поверхностных сил показывает, что главный вектор поверхностных сил для элементарного тетраэдра в пределе (при стягивании тетраэдра в точку) равен нулю. Это справедливо для частицы любой формы, так как отношение ее объема к площади поверхности в пределе стремится к нулю. [c.545]

Симметрия законов природы относительно частиц и античастиц, т. е. относительно изменения знака заряда частицы, называется принципом зарядового сопряжения. Согласно этому принципу, все частицы природы существуют парами. Каждой частице с положительным (отрицательным) зарядом соответствует античастица с отрицательным (положительным) зарядом и противоположным по знаку магнитным моментом. Частица и античастица имеют тождественные значения массы, спина и времени жизни. При встрече частицы со своей античастицей происходит их аннигиляция, сопровождающаяся образованием новых частиц и преобразованием энергии покоя обеих аннигилирующих частиц в другую форму энергии. [c.546]

Впоследствии резонансы (в несколько другой форме) были обнаружены для многих элементарных частиц (см. 85). В настоящее время исследование резонансов является одной из наиболее важных задач ядерной физики, так как оно позволяет изучать взаимодействие между собой таких элементарных частиц (например, двух я-мезонов), для которых невозможно осуществить прямой процесс рассеяния. [c.590]

ОДНОЙ из частиц с или d. С другими формами дифференциальных сечений мы встретимся в гл. VII, 7, 8. [c.29]

Эжектирующий высоконапорный поток с параметрами, обозначенными индексом 1, вытекает через сопло с площадью 51 в камеру смешения — канал постоянного (или изменяющегося по длине) круглого (или другой формы) сечения и увлекает частицы эжектируемой жидкости или газа, поступающие в камеру смешения через сечение с площадью 8 . Параметры этого потока отмечены индексом 2. Между струями происходит смешение, которое приводит к практически равномерному потоку на расстоянии 8—10 диаметров камеры в сечении 5з. Характер выравнивания профиля скорости показан на рис. 53. [c.113]

Этот знаменитый результат Эйнштейна представляет собой одно из наиболее важных открытий теоретической физики. В ньютоновой физике кинетическая энергия частицы фигурировала в виде ти /2 это означало, что масса приобретает энергию только при движении. Новое уравнение (9.5.13) ставит рядом с ньютоновым членом огромную величину тс демонстрируя тем самым, что масса является носителем громадного количества энергии, связанной лишь с фактом самого суш,ествования этой массы. По сравнению с ней обычная кинетическая энергия в большинстве случаев пренебрежимо мала. В связи с тем что различные формы энергии могут довольно легко переходить одна в другую, на горизонтах науки появилась возможность перевода и этой новой формы энергии в другие формы. Успех в деле создания атомной бомбы трагически подтвердил этот вывод теории относительности. [c.359]

Выраженному уравнениями (16) и (17) предложению мы дадим еще другую форму. Вообразим в некоторый момент исходящую из некоторой точки жидкости линию, направление которой всюду совпадает с направлением оси вращения частиц, через которые она проходит такую линию мы будем называть вместе с Гельмгольцем вихревой линией. Тогда уравнения (16) показывают, что все частицы жидкости, которые в некоторый момент лежат на вихревой линии, в каждый другой момент также находятся на ней. Поэтому мы можем говорить об изменении, которое получает вихревая линия со временем, причем мы устанавливаем, что вихревая линия всегда проходит через одни и те же частицы жидкости. Чтобы выразить иначе доказанное уравнением (17) предложение, введем новое определение. Мы будем понимать под вихревой нитью бесконечно тонкую нить, которая будет вырезана из жидкости вихревыми линиями, проходящими через точки контура бесконечно малой площади. Мы можем говорить об изменениях, которые испытывает вихревая нить со временем, установив, что вихревая нить всегда содержит одни и те же частицы жидкости. Рассмотрим бесконечно короткий отрезок вихревой нити и обозначим через I его длину, а через у — его поперечное сечение тогда есть его масса, которая не изменяется со временем. Но, по (17), скорость вращения этого отрезка пропорциональна р.1, откуда следует, что ук постоянно, т. е. что произведение скорости вращения на поперечное сечение бесконечно короткого отрезка вихревой нити не изменяется с течением времени. [c.144]

Сохранение энергии. Формула (3.4.5), выражающая классический интеграл энергии, играет важную роль во всей механике. Ее значение не ограничивается рамками классической механики и распространяется буквально на все области физических наук. Например, работа, затрачиваемая на растяжение струны, переходит в энергию натянутой струны. Если один конец струны закреплен, а другой соединен с частицей, то при освобождении струны запасенная в ней энергия переходит в кинетическую энергию частицы. Общий закон о сохранении энергии занимает столь важное место в нашем представлении о физическом мире, что, даже встречаясь с динамической задачей, в которой энергия не сохраняется, мы предпочитаем говорить, что энергия не уничтожается, а переходит в другую форму, отличную от кинетической или потенциальной энергии механической системы (например, в тепло). Тем не менее, несмотря на всеобъемлющий характер этого принципа для физики в целом, не следует придавать уравнению (3.4.5) большее значение, чем оно имеет в действительности. Мы будем рассматривать его как чрезвычайно простой первый интеграл уравнений движения. [c.47]

Наконец, наблюдения над электромагнитными и электродинамическими дальнодействиями замкнутых электрических токов привели к выражениям для пондеромоторных и электромоторных сил, которые во всяком случае примыкают к выражениям, которые Лагранж дал для механики весомых тел. Первым, кто дал такую формулировку для законов электродинамики, был Ф. Нейман ) (старший). Электрические токи, т. е. количество электричества, которое в единицу времени проходит через элемент поверхности, ограниченный материальными частицами проводника, рассматриваются им как скорости. Позже В. Вебер и Клаузиус дали другие формы, в которых вместо скоростей тока фигурируют относительная или абсолютная скорости количеств электричества в пространстве. Для замкнутых токов следствия из этих разных формулировок во всем совпадают. Они оказываются различными для незамкнутых токов. Накопленные в этой области факты показывают, что закон Неймана недостаточен, если, применяя его, принимать в расчет только движение электричества, происходящее в проводнике. Нужно, кроме того, принять во внимание также рассмотренные Фарадеем и Максвеллом движения электричества в изоляторах, которые имеют место при возникновении или при исчезновении в них диэлектрической поляризации. Если таким путем расширить закон Неймана, то под него подойдут и экспериментально изученные до сего времени действия незамкнутых токов. [c.433]

Закону изменения кинетического момента тоже часто дают другую форму. Заметим, что кинетический момент частицы равен удвоенному произведению её массы на секторную скорость [ср. формулу (6.32) на стр. 62] [c.159]

Отсюда следует зависимость коэффициентов сопротивления от размера частиц исходного порошка. Эта зависимость качественно сохраняется и для металлов из частиц другой формы [ 4]. В то же время пористые металлы из сферических частиц обладают минимальным сопротивлением по сравнению с другими порошковыми металлами. Поэтому выражения (2.8) позволяют оценить предельную минимально возможную величину коэффициентов сопрЬтивления проницаемых металлов из порошка различной формы с известным средним размером частиц. Усложнение ( р-мы частиц сопровождается увеличением коэффициентов гидравлическо- [c.22]

Более сложные методы стереологической реконструкции размеров частиц другой формы рассмотрены в работах [3, 4, 25, 26]. [c.82]

Интерес представляют не только прямо- и противо-точные потоки, но и перекрестные. Для теплообмена в плотном движущемся слое перекрестный и многоходовой ток газа может создать особые преимущества перед противотоком в связи с большой равномерностью распределения газового потока в слое. Очевидно, что могут быть получены и другие формы существования дисперсных потоков (здесь и в дальнейшем слово сквозных для краткости опускается). В противоточной газовзвеси, часто называемой по предложению 3. Ф. Чуханова падающим слоем , торможение падающих частиц создается встречным потоком газа (аэродинамическое торможение). В ряде случаев все большее значение приобретает противоточная газовзвесь с механическим торможением твердого компонента (с помощью сетчатых и тому подобных вставок). Увеличивающееся при этом время контакта компонентов потока (время теплообмена, химического реагирования и т. п.) позволяет при несколько усложненной конструкции увеличить компактность устройства. В отличие от механически торможенной газовзвеси пульсирующая газовзвесь, исследуемая в ИТиМО АН БССР, характеризуется периодически изменяемой скоростью несущей фазы. Весьма перспективен принцип встречных струй , предложенный и исследованный И. Т. Эльпериным Л. 212, 337, 338]. Повторяющееся столкновение двух прямоточных потоков газовзвеси позволяет резко увеличить местную относительную скорость, концентрацию и, как следствие, интенсифицировать теплообмен. Можно также указать на циклонные и др. потоки, формирующиеся под действием различных искусственно налагаемых полей (электромагнитных, ультразвуковых и др.). В дальнейшем криволинейные и усложненные различными дополнительными устройствами и силами дисперсные потоки, как правило, рассмат- [c.14]

В работах ]141, 201, 596, 597], не посвященных специально системе газ — твердые частицы, исследовался совместный вклад из.чучения и конвекции в теплоотдачу от непрерывной фазы к внутренней поверхности трубы. Ирвайн [374] рассмотрел те же эффекты в каналах с другой формой сечения. Подробный анализ этих вопросов можно найти в гл. 5. [c.177]

Другие используемые в литературе эквивалентные названия составные части гомогенной массы (Гиббс), компоненты (массы), элементарные частицы вещества, виды частиц, химические формы, стехиометрические единицы, spe ies (англ.). [c.16]

Так как пробег и энергия а-частицы связаны степенной функцией, то закон Гейгера — Нэттола может быть записан в другой форме [c.112]

Все виды взаимодействий (сильные, электромагнитные и слабые) по характеру их цротекания можно разделить на упругие и неупругие. Упругое взаимодействие, т. е. упругое рассеяние одной частицы на другой, характеризуется сохранением суммарной кинетической энергии обеих частиц и может быть описано (для всех видов взаимодействий) при помош,и простой геометрической схемы, называемой импульсной диаграммой (для высоких энергий должен быть рассмотрен релятивистский вариант диаграммы). Неупругие процессы характеризуются переходом (полным или частичным) кинетической энергии движущейся частицы в другие формы, например в энергию возбуждения атома, в энергию излучения, в энергию покоя образующихся частиц. [c.254]

Полученные уравнения движения фаз несколько упрощаются для случая не очень концентрированной газовзвеси, когда осг С , Pi/Pa l (плотность газа много меньше плотностп вещества капель или частиц), и составляющей fa из-за изменения радиуса частицы Б силу малости скорости этого изменения можно пренебречь. Тогда имеем уравнение импульсов фаз и, аналогично силе Архимеда (1.3.41) и (1.3.45а), другую форму представления межфазиой сплы ирисоедипенных масс в газовзвеси [c.77]

В электротехнике весьма широко применяются волокнистые материалы, т. е. материалы, которые состоят преимущественио (или целиком) из частиц удлиненной формы —волокон. В некоторых материалах, а именно в текстильных, волокнистое строение совершенно очевидно. В других волокнистых материалах, таких, как дерево, бумага, картон, волокнистое строение может быть изучено с помощью микроскопа при небольшом увеличении. [c.140]

В реальных условиях трения очень часто одновременно mojkho наблюдать частицы износа самой разной формы и размера. Результаты их исследования при трении стальных образцов в вакууме 10 торр и на воздухе приведены в [133]. Продукты износа, образовавшиеся на воздухе, представляют собой совокупность темных, почти черных частиц разнообразной формы от длинной тонкой стружки до очень мелких частиц осколочной формы. Частицы, образующиеся в вакууме, имеют осколочную форму. Как правило, одна сторона частицы гладкая и блестящая, а другая имеет следы вырывов. [c.83]

В качестве исходного материала для изготовления металлокерамических фильтров используют бронзовую луженую дробь (ТУ 601—62) с частицами различной сферической формы диаметром до 0,3 мм (в зависимости от требуемой тонкости фильтрования). Химический состав бронзы медь 90,5—92,5%, олово 7,5— 9,5%. Форма фильтров в виде цилиндрических стаканов (может быть и любая другая форма). Бронзовый порошок насыпают в пресс-форму и спекают. Спекание производится в пресс-формах, изготовленных из стали 1X13, качество обработки внутренних поверхностей — 9-й класс шероховатости. [c.282]

Критериальные условия и вероятность пробоя. Критериальный параметр Ak=U/t (см. раздел 1.1), соответствующий равновероятности пробоя в параллельной системе сред и численно равный крутизне фронта косоугольного импульса напряжения, в значительной степени определяется тремя главными факторами видом горной породы, видом oкpyжiaющeй частицу разрушаемого материала внешней среды, формой импульса напряжения. В меньшей степени Ак зависит от геометрии электродов, величины разрядного промежутка и соотношения размеров разрядного промежутка и разрушаемого твердого тела. Особо отметим роль внешней среды. Важнейшей функцией среды является ограничение возможности развития разряда по поверхности материала, чем создаются благоприятные возможности для внедрения разряда в толщу твердого тела. Чем выше диэлектрические свойства внешней среды, тем проще реализуется процесс внедрения разряда в твердое тело. Наиболее предпочтительными в этом отношении являются минеральные масла и наиболее доступным является дизельное топливо как наиболее дешевое. В меньшей степени, но все же достаточно эффективно процесс реализуется и в воде. При более жестких условиях внедрение разряда в твердое тело достижимо также в вакууме, газовой или парогазовой среде. С ухудшением диэлектрических свойств точка равнопрочности сравниваемых сред смещается влево и численное значение критериального параметра Ак увеличивается. На импульсах с линейным нарастанием напря)кения (импульсы косоугольной формы) критериальный параметр Ак тождественен крутизне фронта импульса напряжения, и на основе обширного материала по электрической прочности различных горных пород оценка Ак имеет значения 200-500 кВ/мкс для системы горная порода - минеральные масла и 2000-3000 кВ/мкс для системы горная порода - вода . Применение данного критерия правомочно в достаточно широком диапазоне разрядных промежутков 10" -10 м и для геометрии электродов, свойственных технологическим устройствам разрушения пород. При другой форме импульсов напряжения параметр Ак корректируется коэффициентом, учитывающим форму импульса, в частности, на импульсах напряжения прямоугольной формы с наносекундным фронтом снижается на 20-30%. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...