Качественное описание фазовых переходов

Качественное описание фазовых переходов [c.322]

КАЧЕСТВЕННОЕ ОПИСАНИЕ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ 323 [c.323]

КАЧЕСТВЕННОЕ ОПИСАНИЕ ФАЗОВЫХ ПЕРЕХОДОВ 325 [c.325]

Уравнение Ван-дер-Ваальса дает хорошее качественное описание фазового перехода жидкость — пар, причем в простой алгебраической форме. Более того, можно усмотреть близкую аналогию между этим уравнением и приближением среднего поля ( 5.2) для беспорядка замещения. Как показали Янг и Ли [7], гамильтониан Изинга можно рассматривать как энергию решеточного газа ( 1.5), в котором состояния спин вверх отвечают атомам, а спин вниз — вакансиям в узлах правильной решетки. Параметр порядка of описывает конденсацию в фазу с плотностью атомов [c.256]

Уравнения движения многокомпонентных сред при условии отсутствия фазовых переходов детально проанализированы X. А. Рахмату-линым, а позже Я. X. Клейманом. Взаимопроникающее движение двух или нескольких сред рассматривалось ими как движение в пористой среде. Можно назвать и другие работы, посвященные уравнениям гидродинамики двухфазных сред, учитывающие, в частности, распределение частиц по размерам (Л. 89]. Л. И. Селезневым выбран вероятностный характер описания модели двухфазной среды. Полученная им система уравнений для среды в целом пригодна лишь для качественного анализа, в то время как уравнения для составляющих фаз могут быть использованы как для качественных, так и для количественных исследований движения фаз и косвенно среды Л. 37]. [c.8]

Следует отметить, что возможность такого разложения отнюдь не является очевидной. Точка перехода является особой точкой для термодинамических функций веш ества, и разложение, вероятно, идет по каким-то дробным степеням ф р. Тем не менее ввиду отсутствия в настояш ее время полной теории фазовых переходов второго рода мы будем пользоваться разложением (6.6) как даюш им качественно правильное описание явлений вблизи точки перехода. [c.684]

Березинский [6], а позднее Костерлиц и Таулес [116] показали, что ниже этой температуры начинается спаривание вихревых возбуждений систем, при котором образуется связанное состояние вихрь — антивихрь. Выше Гс все такие пары диссоциируют, однако, существование самих вихрей проявляется в корреляции спинов на конечной длине, которая медленно падает с возрастанием температуры. Ниже на основе детального анализа статистической суммы системы будет получена описанная качественно картина фазового перехода [109, 159]. [c.165]

Наличие сильного коллективного взаимодействия затрудняет последовательное теоретическое описание вещества в этом этом диа пазоне параметров, и здесь предложен ряд эвристических моделей, описывающих отдельные эффекты в относительно узких частях фазовой диаграммы. Основным качественным результатом большинства моделей является указание на возможность потери термодинамической устойчивости и расслоения сильнонеидеальной плазмы на новые экзотические фазы, что существенно исказило бы привычный вид фазовой диаграммы металлов. Проведенные эксперименты показали отсутствие заметных скачков термодинамических функций или каких-либо гидродинамических аномалий, которые можно было бы интерпретировать как специфические плазменные фазовые превращения. Подчеркнем, что обсуждаемые в литературе плазменные фазовые переходы наиболее вероятны именно в исследованном диапазоне параметров, так как увеличение температуры и уменьшение плотности больцмановской плазмы, а также увеличение давления вырожденной плазмы приводит к относительному уменьшению эффектов неидеальности. К такому же выводу относительно плазменных фазовых переходов пришли недавно и американские исследователи [62, 63]. [c.371]

К описанному методу самосогласования близок метод расчета, который естественно назвать дифференциальным самосогласова-нием. Согласно этому методу, впервые развитому Д. Бруггеманом [39], самосогласование проводится при внесении в среду, наделенную искомыми эффективными свойствами, малых порций включений для установления связи между приращениями эффективных параметров и приращением концентрации. Интегрируя полученное таким образом обыкновенное дифференциальное уравнение, находят искомую зависимость эффективных параметров от концентрации. Следует отметить, что процедура дифференциального самосогласования обладает свойством сильного перемешивания и потому непригодна даже для качественной оценки явлений типа фазового перехода проводник — изолятор . [c.106]

После того как создана достаточно подробная качественная модель различных листов поверхности Ферми и произведена проверка этой модели по зависимости Р от ориентации в разных плоскостях вращения, модель должна быть задана в более точном количественном виде и должны быть определены ее параметры. Лучше всего, если поверхность может быть задана аналитическим выражением, з итывающим симметрию кристалла и содержащим только несколько параметров, которые находятся эмпирически При подгонке этого выражения к экспериментальным данным по частотам. Задать поверхность таким образом оказывается возможным только для нескольких металлов (например, с помощью разложения по кубическим гармоникам для щелочных металлов, разлоясения в ряды Фурье для благородных металлов или аппроксимации эллипсоидами в случае Ы). Преимущество такого способа заключается в том, что он дает простое объективное описание поверхности, не связанное с какой бы то ни было теорией зонной структуры. Правда, в последние годы расчеты зонных структур становятся эсе более надежными и возможен также иной подход (в некоторых случаях единственно применимый) — сопоставление измеренных значений Р с предсказаниями параметризованного расчета зонной структуры, параметры которого [например, фазовые сдвиги и энергия Ферми в методе Корринги — Кона — Ростокера (ККР) или набор коэффициентов псевдопотенциала] используются как подгоно ые при аппроксимации экспериментальных данных. Этот подход требует более сложных вычислений, так как переход к -спектру от принятых [c.225]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...