Нагрев нестационарный

Нагрев нестационарный — Напряжения 303—312 [c.634]

Неравномерный и несимметричный нагрев, нестационарность термического цикла при сварке часто вызывают деформации и коробления сварной конструкции, приводящие к их забракованию или требующие сложных работ по исправлению возникших дефектов. Под влиянием перечисленных деформаций в сварной конструкции могут возникать напряжения, снижающие ее конструктивную прочность и устойчивость. [c.469]

Нагрев нестационарный 262 Нагружение длительное 302 — Эмпирические критерии прочности 302 [c.390]

Анализ термической нагруженности конструктивных элементов показЫ)Вает, что при моделировании в качестве базового можно принять термический цикл ( трапеция ), включающий нестационарную (нагрев—охлаждение) и стационарную (выдержка при температуре max) части и отражающий принципиальные особенности нагрева в реальных условиях, либо частный вариант цикла — пила , воспроизводящий чисто циклический нагрев. Включение выдержки при max в термический цикл (рис. 7, В/) важно в связи с тем, что на этом этапе представляется возможным воспроизвести реологические процессы (релаксация напряжений, ползучесть), протекающие в реальных условиях и существенно снижающие сопротивление термической усталости. [c.14]

Полученное значение установившейся температуры, превышающее допускаемую температуру нагрева для заданного фрикционного материала (см. гл. 10), еще не означает, что тормоз не может обеспечить надежного торможения. Нагрев поверхности трения определяется режимом и продолжительностью работы механизма, В зависимости от графика работы механизм может прекращать действие раньше, чем будет достигнуто вычисленное значение установившейся температуры. Поэтому следует определить значение температуры поверхности трения при заданной (определенной по графику) продолжительности работы механизма г. Для этого случая температура поверхности трения определяется по уравнениям (173)—(179), выведенным для нестационарного процесса нагрева при заданной продолжительности работы. Для обеспечения надежной работы тормозного устройства эта температура не должна превышать допускаемую температуру нагрева для данного фрикционного материала. В противном случае установленный тормоз будет непригоден для данных условий эксплуатации. Анализ критериев, входящих в уравнение, ясно показывает, изменение какого фактора приведет к желаемым результатам. При практическом использовании выведенных расчетных уравнений следует иметь в виду, что они, как и любые другие 42 659 [c.659]

При этом возникает ряд интересных задач, связанных с обеспечением переноса необходимого количества энергии ( нагр и с разработкой и расчетом новых систем теплоснабжения, обеспечивающих необходимый уровень процессов переработки и перенос тепловой энергии в стационарных и нестационарных процессах переработки. [c.99]

Первое, третье и четвертое уравнения характеризуют нестационарный нагрев тела шаровой формы при соответствующих краевых условиях. Второе представляет собой баланс тепла в газовом потоке. Пятое уравнение получается потому, что нагрев, материала происходит в противотоке и изменение температуры газа связано с изменением температуры материала. [c.297]

При исследовании нестационарного перемешивания теплоносителя в пучке витых труб использовался метод диффузии от системы линейных источников тепла, впервые примененный для исследования стационарного перемешивания в таких пучках [9]. Этот метод заключается в исследовании процесса диффузии тепла от группы нагретых труб вниз по потоку. Для экспериментальных установок и участков различного масштаба обычно нагревались группы из 7 и 37 витых труб [39]. При исследовании нестационарного тепломассопереноса на пучках с 127 трубами нагревалась центральная зона из 37 витых труб. Нагрев труб осуществлялся благодаря их омическому сопротивлению при пропускании электрического тока. Создаваемая при этом неравномерность тепловыделения по радиусу пучка формирует неравномерность полей температуры теплоносителя, в качестве которого использовался воздух. Неравномерность температур частично выравнивается благодаря межканальному поперечному перемешиванию теплоносителя. Этот процесс характеризуется эффективным коэффициентом диффузии который определяется путем сопоставления экспериментально измеренных и теоретически рассчитанных полей температур в рамках принятой модели течения гомогенизированной среды, которая заменяет течение теплоносителя в реальном пучке витых труб. [c.56]

При расчете нестационарных режимов работы теплообменных аппаратов необходимо учитывать, что во времени меняется и температура стенки, а следовательно, стенка либо аккумулирует часть тепла, идущего от горячего теплоносителя, й идет ее нагрев, либо отдает дополнительное тепло хо- [c.229]

НЕСТАЦИОНАРНЫЙ АЭРОДИНАМИЧЕСКИЙ НАГРЕВ ПЛАСТИНЫ [c.329]

Отсюда видно, что нестационарный аэродинамический нагрев (или охлаждение) пластины зависит только от одного физического параметра Р, включающего в себя ряд расчетных физических параметров число Прандтля, число Рейнольдса, отношение коэффициентов теплопроводности и отношение длины к толщине. [c.334]

Исследования нестационарного теплообмена показали, что единственным способом введения произвольно заданного теплового потока через поверхность тела является электронный нагрев. Это послужило основой для разработки универсального электронного калориметра , при помощи которого можно измерять теплоемкость и теплопроводность твердого и жидкого тел, проводника или диэлектрика при неста-ционарнО М теплообмене. [c.13]

Типичным для этих испытаний является нагрев элемента потоком газа с высокой температурой и охлаждение потоком более холодного сжатого воздуха. Как правило, целью таких испытаний является определение конструктивной прочности, т. е. получение непосредственных данных о работоспособности того или иного элемента при нестационарных температурных режимах, что в конечном итоге дает возможность оптимизировать выбор материала и формы детали. [c.30]

Нестационарный нагрев плоским источником постоянной мощности Х5 [c.8]

Многочисленные исследования нагру-женности самолетных конструкций в эксплуатации показали, что перегрузки, обусловленные воздушными потоками, связаны с налетом (в километрах) зависимостью, близкой к экспоненциальной. При этом для бомбардировщиков эти перегрузки в 1,5-2, а для истребителей в 4-5 раз выше, чем для транспортных самолетов наибольшие перегрузки для военных самолетов, как правило, связаны с маневрами. Перегрузки, возникающие в полете, сочетаются с перегрузками при взлетах и посадках, число которых в зависимости от типа самолета может изменяться в пределах от нескольких сотен до нескольких тысяч. Существенное нестационарное механическое и тепловое нагружение испытывают при взлетах и посадках элементы шасси. [c.71]

Процесс нестационарной теплопроводности (нагрев и охлаждение) описывается дифференциальным уравнением дТ 1д Т, д Т, д Т [c.240]

Импульсный нагрев излучениями. Часть И Нестационарные температурные поля при импульсном лучистом нагреве. Григорьев Б.А. "Наука", 1974. [c.2]

Основными нагрузками, действующими на диски, являются центробежные силы, возникающие при вращении. Определение напряжений и деформаций от центробежных сил — главный этап расчета дисков на прочность. Неравномерный нагрев приводит к возникновению температурных напряжений, которые могут оказаться существенными, особенно при нестационарных режимах работы машин. Равномерно нагретые по толщине, симметричные относительно плоской срединной поверхности диски достаточно рассчитывать только на растяжение. Для дисков сложной формы с изогнутой срединной поверхностью при неравномерном нагреве по толщине или осевых нагрузках и моментах во время расчета следует учитывать изгиб. [c.5]

Методика расчетов элементов конструкций на усталость получила развитие в связи с теоретическими и экспериментальными исследованиями вероятностных условий циклического разрушения с учетом влияния конструктивных факторов и режима нагружения. Для стационарного и нестационарного переменного нагружения предложена в работе [41] статистическая трактовка запасов прочности от изменчивости несуш,ей способности и условий нагру-женности элементов конструкций. При этом используются нормальные логарифмические кривые распределения для характеристик усталости, в том числе для накопленного повреждения. В работах [42, 43] для таких же условий нагруженности осуществлен вероятностный расчет на прочность на основе закономерностей подобия и линейного суммирования повреждения с поправ- [c.256]

Во всех предыдущих главах мы имели дело со стационарными системами, т. е. с такими, в которых ни искомые переменные, ни граничные условия не изменялись со временем. Однако очень многие практически важные задачи в действительности включают переходные (или нестационарные) явления, простейшими из которых являются многочисленные процессы, описываемые линейным уравнением диффузии . Помимо классической диффузии газов и жидкостей наибольший интерес для инженера-исследова-теля могут представлять такие процессы, как нагрев и охлаждение тел, консолидация материалов типа грунтов под нагрузкой, а также электрические и гидравлические диффузионные явления. [c.245]

Точные расчеты потерь теплоты на нагрев ограждений и в окружающую среду необходимо выполнять с учетом нестационарности режима протекания этих процессов [49, 70]. [c.251]

Эти явления в печах протекают гораздо сложнее, чем в котельных установках. Кроме того, они отличаются большим разнообразием. Они различны в нагревательных и плавильных печах. Нагрев материала может происходить в стационарных и нестационарных условиях. В большинстве случаев температура поверхности нагрева меняется в объеме печи. В секционных печах нагрев осуществляется в виде ступенчатого процесса. Большое различие в процессе нагрева получается при изменении массы заготовок. Все это пока исключает создание универ-, сального метода расчета лучистого теплообмена печей. [c.9]

Нагрев металла представляет собой нестационарный тепловой процесс, к которому применимы закономерности, рассмотренные при анализе нестационарной теплопроводности. [c.122]

Скорость сверления отдельным лазерным импульсом зависит от его длительности и интенсивности. При этом выделяются четыре этапа сверления только нагрев, нестационарное сверление, стационарное сверление и ограниченное плазмой сверление. Поскольку интенсивность в начале импульса увеличивается, то скорость сверления растет до определенного предела. Эта предельная скорость во многом зависит и от состояния материала в зоне воздействия излучения (твердое, жидкое, газообразное, плазма). Затем устанавливается стационарный режим сверления, а в конце импульса скорость падает. Глубина высверленного отверстия в одноимпульсном режиме для различных материалов при одном и том же уровне плотности мощности различна. Например, за время одного импульса в алюминии высверливается отверстие глубиной до 8 мкм, а в керамике 51зМ4 — не более 1 мкм. [c.238]

Термоакустический эффект основан на возбуждении акустических волн изменяющимися во времени термомеханическими напряжениями в результате неравномерного нестационарного распределения температур. Тело можно нагревать бесконтактно (индукционный нагрев) и даже дистанционно (нагрев лучом лазера). [c.223]

Величина сопротивления вычислялась как среднее арифметическое из шести замеров, каждый из которых состоял в свою очередь из двух измерений, выполненных при взаимно противоположных направлениях тока. Такая методика необходима для исключения возможного влияния термотоков, возникающих в схеме в местах контактов разнородных металлов. Так как во время измерений при прохождении тока возможен нагрев образца, вызывающий дополнительное изменение электросопротивления за счет температурной составляющей, то были проведены измерения температуры образца во время длительного пребывания его под током. Оказалось, что температура повышалась в продолжение 10—15 мин на 0,1°, оставаясь затем постоянной во все время пребывания образца под током. Следовательно, устанавливался стационарный режим теплообмена между внутренними частями образца и поверхностью. Критерием стационарности процесса может служить устойчивость баланса мостовой схемы, которая отсутствует при нестационарном режиме (показания гальванометра измерительной схемы сползают с нулевой отметки). Замеры производились только после стабилизации схемы при устойчивых нулевых показаниях гальванометра. Во время измерений тщательно контролировалась температура (до 0,1°), затем в результаты измерений вносилась соответствующая поправка, чтобы привести все замеры к 20 °С. [c.44]

Этот эффект можно использовать в случае прогнозирования долговечности конкретных конструктивных элементов при нестационарном режиме нагруя ения [18]. Из приведенных выше данных видно, что величина неупругой деформации за цикл Ае является характеристикой интенсивности накопления усталостного повреждения в конкретном металле при заданных условиях нагружения й может исполь- [c.8]

В практике программных испытаний в качестве моделей процессов второго типа применяются режимы, основанные на однопараметрической схематизации условий нестационарной нагру-женности по методу максимумов [10], а также режимы двухпараметрического и двухк омпонентного составов [36]. [c.31]

На практике распространенным случаем также является нагрев материала удлиненной формы с неподвижной поверхностью нагрева в камерной печи. В этом случае различные части поверхности нагрева имеют разную температуру, меняющуюся во времени, т. е. имеет место нестационарный режим нагрева материала, что оказывает влияние и на температурный режим теплоот-даюшей среды. Задача эта, применительно к материалу, который ведет себя как тонкое тело, рассмотрена А. А. Неуструевым [162L [c.278]

Из данных табл. 8-5 следует, что доля температурного напора, сохраняющаяся после первого ряда частиц в агрегате, зачастую чрезвычайно мала. Для частиц порядка 500 мк и мельче происходит практически полное охлаждение (нагрев) газов агрегата до температуры материала. С учетом аконв и тепловой нестационарности следовало бы распространить это заключение и иа более крупные частицы. [c.299]

Несомненным достижением в этом направлении является работа Г. А. Варшавского, в которой излагается сравнительно простой метод расчета выгорания капли заданного в данный момент размера. Для определения полного времени жизни капли необходимо еще. учесть нагрев ее до температуры, при которой происходит испарение в условиях квазистационар-ного процесса горения. Эта температура близка к температуре-мокрого термометра. Принимая во внимание экспоненциальную зависимость давления пара от температуры, можно пренебречь испарением за время прогрева и рассчитать последнее по общеизвестным графикам для нестационарного нагрева шара, определив его как время прогрева поверхности капли до температуры мокрого термометра. Последняя при горении капли мало отличается от температуры кипения при данном давлении. [c.57]

Линейный ход зависимости 1п r = f(T) ограничен образованием свободного течения жидкости, когда под влиянием добавочной конвекции тепло отдается жидкости с повышенной интенсивностью. При оценке результатов измерений следовало вводить поправки на добавочное влияние теплоемкости подогревателя и на инерцию устройства для съема температур подогреваемой жидкости (термопара, гальванометр). Конструктивное выполнение прибора приведено на схеме (рис. 6). Для создания нестационарного температурного поля в качестве источника тепла применялась тонкая проволока из каптала диаметром 0,3 мм, изолированная от серебряной трубки диаметром 0,55 мм слоем эмали. Нестационарный нагрев жидкости фиксировался при помощи медь-константановой термопары, припаянной к серебряной трубке. Электродвижущая сила термопары измерялась при помощи зеркального гальванометра. Движение светового луча, прерываемого стробоскопически в равные промежутки времени, регистрировалось на фотопятно фиксировалось кинока- [c.38]

Единственным путем произвольного, принудительного введения тепла через поверхность твердого тела является бомбардировка его электронами (электронный нагрев), при которой могут быть обеспечены граничные условия второго рода, заданные любой функцией времени. Если к этому добавить широкие пределы возможного увеличения интенсивности тепловых потоков (недоступные при других способах нагрева твердого тела при поверхностном подведении тепла), то становится очевидной необходимость точного количественного изучения метода электронного нагрева с целью превра[цения его в метод эталонирования теплового потока. Это позволило бы по-новому подойти к решению ряда старых задач и поставить много других. Например, в теплотехнических экспериментах обеспечивается исследование моделей произвольной формы при любых тепловых потоках, вводимых через поверхность в метрологии могут быть исследованы тепловые характеристики различных материалов в предельно возможном диапазоне температур и тепловых потоков в теории нестационарного теплообмена могут быть опробованы любые аналитические методы расчета температурных полей по заданным условиям на границе и, что еще важнее, могут быть развиты методы отыскания краевых функций по известному пространственно-временному температурному полю. Особенно трудной последняя задача становится в условиях фазовых превращений и при наличии химических источников тепла, участвующих в процессе теплообмена. В этом случае, помимо перемещения границ, становятся существенно непостоянными физические параметры тела и возникает необходимость отделить тепловые потоки, поступающие в тело со стороны среды, от независимых источников тепла (скрытой теплоты, теплоты химических реакций и т. д.). [c.140]

При работе двигателя имеются кондуктивные потери тепла в стенки цилиндра, насадку регенератора и соединительные трубопроводы. В системе двигателя Стирлинга приходится ре-щать задачи нестационарной теплопроводности, а анализ подобных задач теплообмена весьма затруднителен. Однако можно получить приемлемые результаты, применяя упрощенный подход с использованием стандартного уравнения теплопроводности Фурье. Рассматривая эту задачу для регенератора, следует обратиться к работам Ромье [34, 35]. В первой из них, кроме того, предлагается оригинальный подход к расчету потерь на повторный нагрев. Уравнение Фурье, определяющее кондуктив-ный тепловой поток, записывается следующим образом [c.333]

Переход к мощным фемтосекундным импульсам привел к возникновению нового направления в лазерно-плазменных исследованиях, к изучению быстрых нестационарных процессов нагрева и распада плотной плазмы. В поле фгмтосекундных импульсов можно заведомо пренебречь разлетом нагрев электронной плазмы в металле происходит при плотности частиц порядка 10 —10 см В этих условиях удается нагреть плазму до температур 1—10 кэВ импульсами длительностью т 100 фс со сравнительно небольшой энергией Г 10- Дж [3], [c.295]

С целью получения данных об эффективности жаропрочнь х покрытий в условиях ползучести при нестационарном силовом и температурном режимах авторами были проведены испытания на ползучесть образцов с покрытием и без него в режиме пуск - останов. Характер изменения температуры и напряжения показан на рис, 4.12. Испьиания проводились при температуре 570 Си напряжении 78,4 МПа. После снятия нагрузки образец охлаждался вместе с печью, после чего производились последующий нагрев и нагружение образца. Длительность каждого цикла составляла 100—150 ч. Каждый образец подвергался 10—15 циклам. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...