Импульс скорости

Спутник движется по круговой орбите радиуса г, делая один оборот за время Г. В результате получения радиального импульса скорости величины и он переходит на эллиптическую орбиту. Определить период обращения по эллиптической орбите. [c.394]

Спутник движется по круговой околоземной орбите радиуса г. Определить величину радиального импульса скорости, в результате которого спутник перейдет на эллиптическую орбиту с перигеем Г]. [c.394]

Космический корабль движется со скоростью 0=30 км/с по орбите Земли, имеющей радиус Г1 = 150-10 км. Какой касательный импульс скорости и он должен получить, чтобы в афелии своей новой орбиты он достиг орбиты Марса (гг = = 228-10 км) [c.394]

Космический корабль, движущийся по круговой спутниковой орбите, должен стартовать с нее путем получения касательного импульса скорости и выйти на гиперболическую орбиту с заданным значением скорости на бесконечности Voo. При каком радиусе го начальной круговой орбиты величина необходимого импульса и будет наименьшей [c.395]

Определим, пользуясь теоремой импульсов, скорости этих тел после удара. От момента t соприкосновения тел происходит смятие тел до тех пор, пока их скорости не сравняются между собой. Общую скорость тел в момент наибольшей деформации ti = t + Xi [c.263]

Запуск спутника Молния на эллиптическую орбиту с апогеем Га = + 40 000 км и перигеем rp = R+ 5Q0 км происходит в два этапа. Сначала его выводят на промежуточную орбиту с Лр1 = / + 200 км, Го1 = / + 500 км, а затем в апогее сообщают тангенциальный импульс скорости Ди. Найти величину Av, необходимую для этого маневра, и отклонение апогейного расстояния рабочей орбиты при ошибке в величине Ау, равной 1 м/с [28] (рис. 5.10). [c.57]

При выведении КЛ на эллиптическую орбиту с параметром р и эксцентриситетом е направление большой оси отклонилось от расчетного положения на угол 6<С1- Показать, что в результате двойной коррекции с помощью тангенциального импульса скорости положение орбиты можно совместить с расчетным положением. [c.64]

Придать определенный смысл понятию скорости можно и атом случае, когда форма импульса изменяется, но этого нельзя сделать однозначно например, можно ввести скорость фронта импульса, скорость его центра тяжести и т, п., [все эти скорости будут различны и их определения могут не совпадать с определением скорости движения импульса неизменной формы. [c.488]

Если это условие не соблюдается, т. е. скорость частиц в газе сравнима с Ср, то определить р из выражения (16.25) уже нельзя, так как в него войдет неизвестная нам скорость распространения импульса с, отличная от Ср. Представление о том, как ведет себя скорость распространения импульса при большом сжатии, дает выражение (16.22), в котором еш,е не сделано предположение о том, что р pQ. Из (16.20) и (16.22) следует, что с ростом р, т. е. величины сжатия в импульсе, скорость распространения импульса возрастает. Обусловлено это тем, что при сильном сжатии газа температура его заметно возрастает, т. е. растет модуль сжатия газа, а значит, и скорость распространения импульса. [c.582]

Так как при отражении от левого конца стержня (также свободного) импульс растяжения снова превратится в импульс сжатия, то через время после удара характер деформации в стержне будет такой же, как и в момент удара. Наряду с импульсом деформации по стержню распространяется с той же скоростью и импульс скоростей ), причем, как было показано в 113, этот последний отражается от свободных концов стержня без изменения знака скорости. Поэтому через время после удара характер не только деформации, но и скоростей будет таким же, как в момент удара. Если потерями энергии при распространении импульсов в стержне и отражении от его концов можно пренебречь, то через время должны повторяться не только характер деформации и скоростей, но и их величины. [c.659]

Последовательность во времени импульсов скоростей, также для среднего сечения стержня (рис. 434, б), отличается от последовательности импульсов деформации (рис. 434, а) тем, что все импульсы скоростей направлены одинаково вправо. (Напомним, что в сжатии, возникшем после удара, импульс скорости направлен в ту же сторону, куда распространяется импульс, а при отражении импульса скоростей от свободного конца стержня знак импульса скоростей не изменяется.) Таким образом, в одном том же сечении стержня законы изменения деформаций и скоростей Ф различаются между собой. [c.661]

С другой стороны, различной оказывается форма одних и тех же колебаний (колебаний деформации или колебаний скоростей) в различных сечениях стержня. Чтобы убедиться в этом, рассмотрим последовательность во времени импульсов скоростей для двух различных сечений стержня, напри.мер крайнего левого (л 0) и сечения, лежащего на расстоянии х — НА от левого края стержня. Импульсы скоростей, как уже было показано, все лежат выше оси времени. Для крайнего левого сечения первый импульс скоростей появится в момент удара (/ = 0), второй — в момент Т , третий — в момент 27 и т. д. (рнс. 435, а). Через сечение, лежащее на расстоянии ж = //4 от левого конца, импульс скоростей первый раз пройдет в момент t = TJS, второй раз (после отражения от правого конца) — в момент t 7Т /8 и третий раз (после второго отражения от левого конца) — в момент t = 9Г,/8, после чего последовательность импульсов будет повторяться (рис. 435, б). Рассмотрение всех графиков показывает, что в каждом сечении стержня картина появления деформаций н скоростей повторяется через одно и то же время Т . [c.661]

Как было показано в 113, при отражении от закрепленных концов в импульсе скоростей направление скорости изменяется на обратное, а в импульсе деформаций характер деформации остается неизменным. Положим для определенности, что на левый конец стержня через закрепление действует кратковременная сила, направленная вправо и создающая импульс сжатия. [c.668]

Этот импульс деформаций и сопутствующий ему импульс скоростей будут распространяться по стержню с такой же скоростью, как и в стержне со свободными концами. Однако в отношении поведения прн отражении от закрепленного конца импульс деформации и импульс скорости меняются ролями по сравнению с тем, как они ведут себя при отражении от свободного конца. Чтобы от рассмотренной выше картины колебаний в стержне со свободными концами перейти к картине колебаний в стержне с закрепленными концами, нужно в этой картине поменять местами импульсы скоростей и импульсы деформаций ). [c.668]

Строго говоря, нужно поменять местами все рассуждения, касающиеся импульсов скоростей и импульсов деформаций, но, проведя эти рассуждения, нетрудно убедиться, что меняются местами результаты полученные для скоростей и для деформаций. [c.668]

Такой механизм изображается диаграммой рис. 7.7. Кстати, можно без особых вычислений сказать, какой из процессов будет преобладать при энергиях фотона, близких к порогу. Поглощение или излучение света зарядом пропорционально квадрату его скорости. А при одинаковых импульсах скорость нуклона в шесть с лишним раз меньше скорости пиона за счет различия их масс. Поэтому процесс (7.78) (диаграмма рис. 7.7) будет примерно в 40 раз более интенсивным, чем описываемый диаграммой рис. 7.6 процесс (7.77) (А. М. Балдин и В. В. Михайлов, 1952). Кружки (а не точки) в вершинах диаграмм рис. 7.6 и 7.7 означают, что эти вершины сами имеют сложную структуру. [c.319]

Формирование ЗТВ в условиях относительного перемещения луча и детали. При использовании рассмотренных схем контурно-лучевая обработка происходит в процессе относительного перемещения луча ОКГ и обрабатываемой поверхности детали. Это перемещение может быть дискретным (за время между подачей двух последовательных импульсов) или непрерывным, причем, в последнем случае скорость перемещения должна быть намного меньше скорости образования элементарного отверстия или скорости изменения свойств материала под действием единичного импульса (скорости нагрева, расплавления). При средней скорости процессов разрушения или изменения свойств материала под действием импульсов миллисекундной длительности 100—300 см/с, скорость перемещения поверхности детали намного меньше этого значения. [c.68]

Согласно теореме импульсов скорости обеих масс до и после соударения связаны следующими соотношениями [c.325]

О соотношении средней скорости развития разряда по поверхности и в твердом теле можно судить по следующим данным. При пробое органического стекла в трансформаторном масле по схеме рис. 1.1 Ой (при положительной полярности импульса напряжения с крутизной фронта А = 300 кВ/мкс) значения скорости развития разряда по поверхности и в твердом теле соответственно составили (8.3-9.5)-10 и (14.1-26.7)-10 > см/с. При отрицательной полярности импульса скорости развития разряда по поверхности соответственно составили у высоковольтного электрода 7.2-10 см/с, у заземленного - 7.0-10 см/с. [c.29]

В результате действия очередного импульса скорость мгновенно изменится на величину Stm (где S —значение импульса). Поэтому непосредственно после следующего импульса (мгновение ij) [c.211]

На плоскости < , (р (энергия, фаза) среди обширных областей неустойчивого движения выделяются ограниченные сепаратрисами островки устойчивости, расположенные вокруг равновесных значений и ф, этих величин (индекс s указывает на равновесные — синхронные — значения энергии, импульса, скорости и фазы). Энергия и импульс частиц при ускорении возрастают поэтому и р являются ф-циями времени. Равновесная фаза в зависимости от режима ускорения может либо изменяться, либо оставаться неизменной. Подобные области устойчивости образуются на плоскостях р, ф и г, ф. [c.533]

В действительности мы всегда имеем более или менее сложный импульс, ограниченный во времени и в пространстве. При наблюдении такого импульса мы можем выделять какое-нибудь определенное его место, например, место максимальной напряженности того электрического или магнитного поля, которое представляет собой электромагнитный импульс. Скорость импульса можно отождествить со скоростью распространения какой-либо его точки, например, точки максимальной напряженности поля. При этом, однако, надо предполагать, что импульс нащ сохраняет при распространении свою форму или во всяком случае деформируется достаточно медленно или периодически восстанавливается. Для выяснения этого обстоятельства мы можем представить импульс как наложение бесконечно большого числа близких по частоте монохроматических волн (представление импульса в виде интеграла Фурье). Если, например, все эти монохроматические волны разной длины распространяются с одной и той же фазовой скоростью (среда не имёет дисперсии), то с той же скоростью перемещается и импульс как целое, сохраняя неизменной свою форму. [c.428]

В обоих экспериментах излучатель и приемник состояли из пленочных угольных сопротивлений. Де-Клерк, Хадсон и Пеллам иснользовали прямоугольные импульсы с несущей частотой 22,5 кгц. Ежесекундно генерировалось 88 импульсов длительностью 80—100 мксек каждый. С целью уменьшения подвода тепла Крамере и др. пользовались одиночными импульсами длительностью 20 мксек. Приемник в обоих случаях был присоединен к осциллографу. На экране наблюдались одновременно и передаваемый, и принимаемый импульсы. Скорость второго звука могла быть определена по сдвигу этих импульсов во времени. Картина регистрировалась фотографически. [c.570]

Скорость движения частиц в иьшульсе и скорость распространения самого нмпульса следует четко различать. Это различие станет особенно наглядным, если мы отдадим себе отчет в том, какова величина движущихся масс в обоих случаях — при движении частиц и при распространении деформации. Положим, что при распространении импульса скорости и деформации локализованы в тонком слое стержня толщиной кх (сечение стержня S) и во всем этом слое скорости частиц одинаковы, а деформация однородна (сжатие е во всех точках слоя одно и то же), иначе говоря, что импульс имеет столообразную форму. Тогда при движении частиц в импульсе масса всех движу-1ЦИХСЯ частиц ) [c.484]

После того как найдено распределение амплитуд различных гармоник скоростей и деформаций вдоль стержня, можно конкретными примерами пояснить высказанное выше общее соображение о том, что амплитуды гармоник в разных сечениях стержня оказываются различными вследствие того, что форма колебаний в этих сечениях различна. Сопоставим для этого амплитуды гармоник скоростей и деформаций в среднем сечении стержня с формой колебаний в среднем сечении. Последовательность импульсов скоростей в среднем сечегп и стержня (рис. 434, б) такова, что вся картина повторяется через промежутки времени Ti/2, т. е. в этом сечении период колебаний вдвое короче, чем в других сечегн1ях, и соответственно угловая частота (наинизшей гармоники) со -== 2ojj, где j — угловая частота наиниз-шей гармоники в других сечениях. [c.665]

Для упрочнения может быть также использована установка Квант-12 . Она создана на базе лазера на алюмоиттриевом гранате. Установка работает в импульсном режиме с достаточно высокой частотой следования импульсов и большим диапазоном изменения длительности лазерного импульса. Скорость линейного лазерного упрочнения может достигать 200 мм/мин при коэффициенте перекрытия зон лазерного воздействия 0,7. Установка снабжена устройством [c.38]

На рис. 4-4 приведены четыре обобщенные схемы современных систем регулирования скорости, применяемых на турбинах рассматриваемого типа. Эти схемы показывают регулирование только по одному импульсу — скорости. С настройки по этому импульсу начинают наладку турбин с противодавлением, и после обеспечения работы регулирования по скорости переходят к настройке регулирования по скорости и давлению. Что касается турбин с регулируемым отборо.м пара, то многие рассмотренные здесь вопросы позволяют понять их гораздо более сложную настройку ( 4-6). [c.89]

В спец, теории относительности энергия, импульс, скорость и М. связаны между собой соотношениями, отличающимися от соотношений нерелятивистской механики, но переходящими в последние при о/с < 1. Важную роль в релятивистской механике играет понятие полной энергии f, равной для свободного тела сумме его энергии покоя и кицетич. энергии, Т. [c.51]

Здесь F — еЕ (е/с)[ В1 — внеш. сила, действующая на заряж. частицу П., а член f) учитывает взаимные столкновения частиц. При рассмотрении быстрых движений П. столкновениями часто можно пренебречь, полагая f) = 0. Тогда кинетич. ур-ние наз. б е с-столкновительным ур-нием Власов а с самосогласов. полями и В, к-рые сами определяются движением заряж. частиц (см. Кинетические уравнения ДЛЯ плазмы). Если П. полностью ионизована, т. е. в ней присутствуют только заряж. частицы, то их столкновения ввиду преобладающей роли далёких пролётов (см. выше) эквивалентны процессу диффузии в пространстве импульсов (скоростей). Выражение С /) для такой П. было получено Л, Д. Ландау и может быть записано в виде [c.597]

При межзонном поглощении линейно поляризованного света в полупроводниках электроны проводимости оказываются выстроенными по импульсам (скоростям) с преимуществ, направлением импульсов перпендикулярно вектору поляризации возбуждающего света. При рекомбинации таких анизотропно выстроенных электронов с дырками возникающая люминесценция частично линейно поляризована. Уменьшение степени поляризации в магн. поле позволяет следить за процессами энер-гетич. и импульсной релаксации злектронов. [c.70]

Импульсы радиоизлучения П. состоят из одного или более субимпульсов. У большинства П. субимпульсы появляются хаотически в пределах усреднённого импульса. Однако у нек-рых П. субимпульсы в последо-ват. импульсах систематически дрейфуют через профиль усреднённого импульса. Скорость дрейфа субимпульсов такова, что через время (2—20)Р расположение субимпульсов периодически повторяется. Субимпульсы также имеют сложную временную структуру и состоят из отд. микроимпульсов. Так, напр., потоки радиоизлучения PSR 0950 08 и PSR 1133 16 яв- [c.180]

Одно из осн. назначений Ч. с.—разделение релятивистских частиц с разл. скоростями. Пусть имеется пучок, содержащий пи-мезоны я + и протоны с равными импульсами. Скорости этих частиц различны р, > Pp. Если поместить в пучок Ч. с. с таким радиатором, что Р, >1/и>Рр, то пионы будут испускать черенковское излучение, а протоны не будут. Счётчик будет регистрировать только п. Если включить Ч, с. в схему совпадений или антисовпадений (см. Совпадений метод) с неск. сцинтилляционными счётчиками, к-рые не реагируют на скорость частиц, то можно получить систему, к-рая может считать либо только ялибо только протоны. [c.450]

В последние годы интерес к основам механики, к ее исходным, наиболее общим понятиям значительно возрос. К основам механики приковано внимание не только инженеров, физиков, математиков, но также (особенно в связи с кибернетикой) представителей более отдаленкых областей науки и практики. В книге рассматриваются классические понятия массы, силы, импульса, скорости, ускорения и т. fl. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...