Дислокации в общем случае

Таким образом, увеличение плотности дислокаций в общем случае может происходить не только в результате работы уже имеющихся A/Ljv потенциальных источников (Л — общая длина дислокаций в единице объема), но и вследствие образования новых. Предположим, что каждый источник в среднем генерирует одинаковое количество единичных дислокаций, пропорциональное амплитуде пластической деформации епл или амплитуде Оа знакопеременного напряжения [18]. Тогда на основании этих предположений приращение dU плотности единичных дислокаций за dN циклов нагружения в общем случае [c.178]

Наличие этих циклических перемещений может быть физически представлено как результат известной дислокации в общем случае так же, как это было показано в случае кругового кольца. Мы можем провести произвольную кривую PQR (фиг. 6.08), соединяющую отверстие Н с внешним контуром. Пусть путем небольшого перемещения как целого переведем кривую PQR в положение P Q R при этом точка Q переходит благодаря этому перемещению в соответствующую точку Q. Пусть первоначально ненапряженная пластинка будет разрезана по линиям PQR и P Q P и затем оба края разреза вновь склеены так, чтобы совпали соответствующие точки Q и Q. Таким образом, имеем дислокацию, при которой все кон- [c.442]

Точечные дефекты. Вакансии и междоузельные ионы каждого сорта частиц электрически заряжены, но они могут проникать в нейтральные дислокации. В общем случае имеются четыре различных типа вакансий, роль которых в высокотемпературной диффузии может быть различной [c.144]

Построим контур Бюргерса вокруг винтовой дислокации (рис. 13.6, а и б) в этом случае невязка и вектор Бюргерса параллельны линии дислокации в отличие от случая краевой дислокации (см. рис. 13.5), вектор Бюргерса которой ей перпендикулярен. На рис. 13.4, 13.5 и 13.6 были изображены прямолинейные дислокации. В общем случае дислокация представляет собой произвольную пространственную кривую, вдоль [c.421]

В случае винтовой дислокации (рис. 10.10) один оборот дает отклонение от исходной точки на величину трансляции, которая соответствует вектору Бюргерса и направление которой проходит параллельно линии дислокации (определение винтовой дислокации). В общем случае линия дислокации искривлена и различают одновременно краевую и винтовую компоненты дислокации. [c.221]

Поля напряжений от растворенных элементов внедрения взаимодействуют как с краевыми, так и с винтовыми дислокациями. В общем случае концентрация элементов внедрения сравнительно невысока, так что дислокации могут выгибаться между центрами локализации высоких напряжений. В этом случае приложенное внешнее напряжение должно инициировать преодоление дислокациями пиков напряжений. Таким образом, легирование элементами внедрения вызывает более высокое упрочнение твердого раствора. При смешанном легировании каждый из указанных механизмов дает свой вклад в увеличение сопротивления высокотемпературной ползучести, поскольку они легко термически активируются. [c.302]

Иногда полагают, что после достаточно продолжительного старения все атомы азота и углерода- собираются у дислокаций. В общем случае это неверно, так как по мере обогащения района дислокации примесными атомами возникает градиент концентраций который противоположен градиенту напряжений (потенциала) и вызывает эффект обратной диффузии примесных атомов из района дислокации [50]. Поэтому процесс сегрегации заканчивается при установлении своеобразного динамического равновесия, когда скорость подвода примесных атомов к дислокации благодаря градиенту напряжений (скорость дрейфа) становится равной скорости обратной диффузии, обусловленной градиентом концентраций. Интересным следствием этого явления является то обстоятельство, что если ка-ким-либо образом (например, легированием) уменьшить градиент напряжений (потенциала), то динамическое равновесие должно установиться при меньшем градиенте концентрации, т. е. при меньшей плотности сегрегации. [c.30]

Между растворенными атомами и дислокациями в общем случае может быть взаимодействие трех видов упругое, химическое и электрическое [48, 51]. [c.32]

Движение дислокации в плоскости скольжения, связанное в общем случае с искривлением дислокационной линии, подчиняется условию сохранения энергии и условию неразрывности. Из первого условия получаются уравнения механики, определяющие движение дислокации, из второго условия — соответствующие геометрические соотношения. Так как скорость движения дислокации в общем случае может приближаться к скорости распространения упругих волн сдвига, то оба условия должны быть сформулированы с учетом релятивистской точки зрения. Если обозначить через V скорость дислокации и через предельную скорость [c.122]

В соответствии с проведенным выше анализом скорость дислокаций в общем случае пропорциональна действующему напряже- [c.123]

На основе многочисленных экспериментальных и теоретических исследований 45, 53—57] сформулирован дислокационный механизм внутреннего трения, объясняющий явление рассеяния механической энергии с позиций теории дислокаций. В общем случае для исследованного частотного интервала измерений декремента колебаний (2—3 кгц) при фиксированной амплитуде колебаний процессы, приводящие к увеличению плотности подвижных дислокаций, должны вызывать возрастание фона внутреннего трения, а процессы, связанные с блокированием порождаемых и движущихся дислокаций,— должны снижать уровень внутреннего трения. Таким образом, при анализе структурных изменений, вызываемых циклическим нагружением, необходимо учитывать не только чисто количественные факторы (увеличение плотности дефектов), но и взаимодействие дислокаций с атомами примесей и вакансиями, перераспределение дислокаций и возможность их взаимной блокировки при образовании скоплений достаточно высокой плотности. На процессы рассеяния механической энергии будут оказывать влияние также процессы [c.107]

Теперь можно дать определение простых дислокаций через вектор Бюргерса. Краевой дислокацией называют дислокацию, вектор Бюргерса Ь которой перпендикулярен линии краевой дислокации. Винтовой дислокацией называют дислокацию, вектор Бюргерса Ь которой параллелен линии винтовой дислокации. В общем случае смешанной дислокации вектор Бюргерса может иметь иные направления относительно линии дислокации. [c.100]

Таким образом, из приведенных рассуждений следует, что факт зарождения какой-либо несплошности (например, при а, = От) вовсе не гарантирует дальнейшего ее развития по хрупкому механизму. Для возможной реализации хрупкого разрушения необходим такой механизм зарождения микротрещины, который делает ее устойчивой к эмиссии дислокаций из ее вершины. Ясно, что реализация такого механизма в общем случае может происходить при условиях, отличных от условия (2.3). [c.69]

Величина объема активации в общем случае при термоактивационных актах движения дислокаций определяется следующим образом [c.195]

В общем случае дислокация является кривой линией, вдоль которой угол между т и Ь меняется. Самый же вектор Бюргерса Ь неизбежно постоянен вдоль всей линии дислокации. Очевидно также, что линия дислокации не может просто окончиться внутри [c.150]

При т, превышающих Ткр, конфигурация становится нестабильной и дислокация самопроизвольно расширяется, занимая положения 2, 3, 4. В положении 4 части дислокационной петли С п С имеют винтовые компоненты противоположного знака, т. е. они движутся навстречу друг другу в одной и той же плоскости скольжения и взаимно уничтожаются. В результате этого происходит разделение дислокации на две внешнюю и внутреннюю (положение 5). Внешняя дислокация разрастается-до поверхности кристалла, а внутренняя занимает исходное состояние. После этого весь процесс начинается сначала и будет продолжаться до тех пор, пока приложены внешние напряжения. Число дислокаций, генерируемых источником Франка — Рида, неограниченно, но в общем случае не все внешние дислокационные петли покидают кристалл. Число дислокаций увеличивается до тех пор, пока в результате взаимодействия упругих полей дислокаций суммарное обратное напряжение не сбалансирует критическое напряжение сдвига Ткр, необходимое для действия источника. После этого источник становится неактивным. [c.111]

В общем случае при прочих равных условиях уменьшение числа систем скольжения в поликристаллах приводит к менее однородному наклепу, к большему локальному избытку дислокаций одного знака, а значит к облегчению рекристаллизации. [c.343]

В зависимости от того, перпендикулярен вектор Бюргерса к оси дислокации или параллелен ей, различают краевые (прямолинейные) и винтовые дислокации. Из-за наличия линейного натяжения дислокации не могут обрываться внутри кристалла, они выходят обоими концами на боковые поверхности кристалла или закрепляются внутри кристалла на атомах примесей или других включениях. В общем случае дислокации внутри кристалла представляют собой замкнутые кривые, называемые дислокационными петлями. Механические напряжения в области, охватываемой дислокационной петлей, больше, чем вне ее. Дислокации под действием механического напряжения перемещаются внутри кристалла. Внешне движение их аналогично движению в среде с трением. Чтобы вызвать перемещение дислокаций необходимо приложить некоторое начальное усилие для снятия дислокации с барьера, на котором она обычно закреплена. [c.369]

На дислокации, двигающиеся к поверхности раздела при приложении внешней силы, действует результирующая сила, которая состоит из ряда составляющих [4]. В общем случае эта сила способствует оттеснению дислокаций в глубь основы от покрытия или диффузионного слоя, что сопровождается упрочнением материала. [c.104]

При отклонении разориентировки соседних зерен от ориентации, точно соответствующей специальной, особые свойства специальных границ изменяются не резко, а постепенно. Структура таких границ может быть представлена как специальная, но с наложенной сеткой структурных зернограничных дислокаций, компенсирующей отклонение от идеальной ориентировки. В общем случае для описания структуры границ, близких к специальным, требуются три сетки параллельных ЗГД, величина вектора Бюргерса которых обратно пропорционально Согласно геометриче- [c.88]

Упрочнение. Возрастающая в процессе деформации плотность дислокаций приводит к росту внутренних упругих полей, которые служат барьерами для подвижных дислокаций, причем не только скопления, но даже случайно распределенные одиночные дислокации создают сложную систему разновысоких барьеров [11]. Встретив такой барьер, дислокация остановится, если его высота W>aa (а — действующее на дислокацию напряжение). Дальнейшее движение дислокации возможно в двух случаях при соответствующем повышении действующего напряжения а и за счет тепловых флуктуаций. Поэтому в общем случае можно говорить о термической и атермической активации движения дислокаций и записать [c.153]

Наблюдаемое различие кинетических характеристик процесса пытаются связать [ill с изменением природы замедленной и предшествующих ей стадий при изменении активности поверхностных атомов железа, определяемой субструктурой металла (в частности, концентрацией дислокаций). При этом было высказано предположение [12] что вследствие неоднородности поверхности железа даже на одном и том же образце в общем случае возможно протекание растворения по двум различным механизмам. [c.8]

Таким образом, перенос водорода может происходить путем диффузии в решетке с движением дислокаций, или же посредством короткозамкнутой диффузии по границам зерен или дислокациям. Однако диффузия водорода по короткозамкнутым путям в общем случае вряд ли протекает намного быстрее решеточной диффузии. Возможны также случаи, когда дальний перенос водорода незначителен и процессы, изображенные на рис. 49, непосредственно доставляют достаточное количество водорода. Но в большинстве случаев определенный перенос по рассмотренным механизмам обязательно происходит. Рассмотрим его назначение. [c.130]

Очевидно, причины отказов могут быть установлены только с точки зрения истинной природы, прочности деталей, которая в общем случае меняется со временем. Однако до настоящего времени отсутствует строгая количественная теория прочности. Теория дислокаций, представляющая собой раздел физики твердого тела, пока только качественно объясняет многие (далеко не все) закономерности, связанные с прочностью и пластичностью. Поэтому целесообразно при выявлении причин отказов применять функциональный подход. [c.4]

Предел усталости зависит в общем случае от чистоты металла (наличия примесей), его однородности (наличия вакансий, дислокаций, искажения кристаллитов), характера и однородности термической обработки, характера механической обработки (холодный наклеп, состояние поверхностного слоя и чистота поверхности), окружающей среды, температуры и размеров образца. Как правило, усталостная прочность элементов конструкции или детали всегда ниже усталостной прочности гладкого стандартного образца при одинаковых прочих условиях, Это объясняется наличием разного вида концентраторов и масштабным фактором. При знакопеременных или повторяющихся напряжениях в кон-20 [c.20]

В общем случае в трехкомпонентных сплавах на основе Си — 2п напряжение начала движения дислокаций низкое, позтому деформация скольжением осуществляется легко. Однако в сплавах Си — А1 — N1 напряжение сдвига почти в три раза превышает таковое в сплавах Си — 2п — А1. Можно считать, что из-за этого сплавы Си — А1 — N1 являются стабильными по отношению к циклической деформации. На рис. 2.5В показаны кривые напряжение — деформация при циклическом нагружении поликристаллических образцов из сплава Си — А1 — N1 [58] при Т > М . Отклонение от упругого поведения характеризует деформацию, сопровождающую возникновение напряжений мартенситной фазы. Остаточная деформация, появляющаяся при снятии нагрузки, полностью исчезает в результате нагрева, затем осуществляется последующая деформация. Изменение кривых напряжение — деформация незначительно по сравнению с соответствующим изменением у сплава Си — 2п — 5п. Свойства сплава Си — А1 — N1 стабильны. Это обусловлено тем, что деформация скольжением в сплавах Си — А1 — N1 затруднена. Однако образцы из этого сплава разрушались при 9-кратном нагружении. Это обусловлено тем, что релаксация поля упругих напряжений, возникающих для обеспечения аккомодации деформации на границах зерен путем деформации скольжением, затруднена. На границах [c.114]

В общем случае при перемещении атома примеси из удаленной точки кристалла в точку, расположенную непосредственно у дислокации, энергия взаимодействия U меняется от нуля до минимального (отрицательного) значения t/min. Величина t/mm — энергия связи примеси с дислокацией. [c.299]

В общем случае под d следует понимать расстояние, которое проходит дислокация, не встречая сопротивления, и, следовательно, в чистом металле это может быть величиной как зерна,. так и субзерна. [c.322]

В чистых металлах (медь) частичные дислокации расходятся всего на несколько межатомных расстояний и поперечное скольжение легко реализуется. В сплавах, вследствие того, что легирующие элементы, как правило, понижают у, расстояние между частичными дислокациями больше (например, в а-латуни, Си — Si ив нержавеющей стали в десятки раз) и поперечное скольжение обычно не наблюдается [288]. Поэтому сплавы на основе металлов с г. ц. к. решеткой с сильно расщепленными дислокациями, поперечное скольжение которых затруднено даже при высокой температуре, с точки зрения деформационного упрочнения в общем случае должны иметь преимущество по сравнению с о. ц. к. металлами. [c.324]

На фиг. 24 показан пример подобного рода границы, состоящей из краевых дислокаций. При движении границы вверх область AB D верхнего кристалла превращается в структуру, соответствующую нижней части D BA. Это макроскопическое изменение формы является деформацией с инвариантной плоскостью, получающейся в результате комбинации изменения формы элементарной ячейки с одноосным сжатием, возникающим в результате переползания дислокаций. В общем случае граница подобного типа содержит на поверхности раздела две или более системы [c.339]

Эти области взаимно разделены вторичными или граничными дислокациями. Вторичные или граничные дислокации "корректируют отклонения разориентации зерен от взаимного положения, для которого можно определить решетку совпадений. Вектор Бюргерса граничной дислокации в общем случае отличается от вектора Бюргерса решеточной дислокащ1и и зависит от условий совмещения в областях границы, которые граничная дислокация разделяет. [c.216]

Анализ, подобный приведенному выше, можно выполнить для любой конкретной системы винтовых и краевых дислокаций в общем случае упругоанизотропных кристаллов. При этом Ва(х, Та) зависит также от набора возможных векторов Бюргерса и упругих постоянных материала сц, и ее расчет необходимо вести численными методами на ЭВМ. [c.249]

Плотность дислокаций есть тензор 2-го ранга, связанный с ротором упругой дттсторсии. Перемещение дислокаций в общем случае описывается тензором 3-го ранга, симметричная часть которого описывает пластическую деформацию, а антисимметричная — пластический поворот. Градиент тензора дает накопление дислокаций в кристалле. Шпур тензора плотности дислокации описывает кривизну решетки. Можно ввести понятие об упругом и пластическом повороте. Например, ири плоской деформации, если дислокаций нет, кривизну решетки определяет градиент напряжений. При постоянном напряжении кривизна решетки определяется тензором плотности дислокаций. Несовместность деформации оказывается связанной с неоднородностью накопления дислокаций. [c.134]

Когда различие в ориентации мало, мы имеем дело с малоугловой границей зерен. В качестве соответствующего примера на фиг. 30.18 изображена наклонная 1"раница. Она образована линейной последовательностью краевых дислокаций. Существует также граница кру-чьния, образованная последовательностью винтовых дислокаций. В общем случае малоугловые границы представляют собой смесь этих двух типов границ. [c.255]

Учебное пособие написано в рамках чтения лекций в МГТУ им. Н.Э. Баумана по курсу Конструкционная прочность машиностроительных материалов на факультете Машиностроительные технологии (кафедра Материаловедение ) и предназначено для студентов, обучающихся на материаловедов и машиностроителей. Среди механических свойств конструкционных металлических материалов усталостные характеристики занимают очень важное место. Известно, что долговечность и надежность машин во многом определяется их сопротивлением усталости, так как в подавляющем большинстве случаев для деталей машин основным видом нагружения являются динамические, повторные и знакопеременные на1 рузки, а основной вид разрушения - усталостный. В последние годы на стыке материаловедения, физики и механики разрушения сделаны большие успехи в области изучения физической природы и микромеханизмов зарождения усталостных трещин, а также закономерностей их распространения. Сложность оценки циклической прочности конструкционных материалов связана с тем, что на усталостное разрушение оказывают влияние различные факторы (структура, состояние поверхностного слоя, температура и среда испытания, частота нагружения, концентрация напряжений, асимметрия цикла, масштабный фактор и ряд других). Все это сильно затрудняет создание общей теории усталостного разрушения металлических материалов. Однако в общем случае процесс устаттости связан с постепенным накоплением и взаимодействием дефектов кри-сталтгической решетки (вакансий, междоузельных атомов, дислокаций и дискли-наций, двойников, 1 раниц блоков и зерен и т.п.) и, как следствие этого, с развитием усталостных повреждений в виде образования и распространения микро - и макроскопических трещин. Поэтому явлению усталостного разрушения присуща периодичность и стадийность процесса, характеризующаяся вполне определенными структурными и фазовыми изменениями. Такой анализ накопления струк-туршз1х повреждений позволяет отвлечься от перечисленных выше факторов. В учебном пособии кратко на современном уровне рассмотрены основные аспекты и характеристики усталостного разрушения металлических материалов. [c.4]

Необходимо в этом отступлении сказать еще несколько слов о терминологии. В общем случае упрочнение, достигаемое с применением дисперсных частиц второй фазы, называют дисперсным упрочнением. Однако довольно часто в литературе с той же целью неправильно используется термин дисперсионное упрочнение , который на самом деле справедлив только для рассматриваемого нами частного случая упрочнения когерентными выделениями. Происхождение этой терминологии и связанные с ней ошибки И. Н. Францевич объяснил заимствованием ее из физической химии, в которой существуют понятия, дисперсная фаза (частицы) и дисперсионная фаза (матрица). Поэтому дисперсионное упрочнение — это фактически упрочнение матрицы, создаваемое полями упругих напряжений вокруг когерентных частиц, т. е. основное сопротивление движению дислокаций оказывают не сами частицы, а поля упругих напряжений в матрице. С потерей же когерентности, например, при росте частиц исчезают эти упругие поля и теперь только сами частицы препятствуют движению дислокаций. Такой переход от одного вида упрочнения к другому достаточно, наглядно разобран Анселом [1381. [c.73]

Влияние температуры. В общем случае, как это следует из результатов большого числа исследований, выполненных на самых разнообразных материалах, скорость роста усталостных трещин уменьшается с понил<ением температуры. Основное влияние температура оказывает на процессы накапливания пластических деформаций н интенсивность передвижения дефектов кристаллической решетки. При повышенных температурах протекание пластических деформаций облегчается, а дефекты (вакансии, дислокации, поры) дифундируют к границам зерен и вершине трещины, усиливая таким образом процессы, вызываемые внешним нагружением. При пониженных температурах пластические деформации затруднены, а дефекты концентрируются у полос скольжения, замедляя процессы, вызываемые внешним нагружением. [c.101]

Изучение структурных и энергетических закономерностей пластической деформации в приповерхностных слоях материалов в сравнении с их внутренними объемными слоями имеет важное значение для развития теории и практики процессов трения, износа и схватывания. При этом следует отметить, что. поверхностные слои кристаллических материалов имеют, как правило, свои специфические закономерности пластической деформации. Так, например, в работе [11 при нагружении монокристаллов кремния через пластичную деформируемую среду силами контактного трения было найдено, что в тонких приповерхностных слоях на глубине от сотых и десятых долей микрона до нескольких микрон величины критического напряжения сдвига и энергии активации движения дислокаций значительно меньше, чем аналогичные характеристики в объеме кристалла. Было также показано [2], что при одинаковом уровне внешне приложенных напряжений по поперечному сечению кристалла в радиусе действия дислокационных сил изображения эффективное напряжение сдвига значительно выше, чем внутри кристалла. Поэтому поверхностные источники генерируют значительно большее количество дислокационных петель и на большее расстояние от источника по сравнению с объемными источниками аналогичной конфигурации и геометрии при одинаковом уровне внешних напряжений. Высказывалось также предположение, что облегченные условия пластического течения в приповерхностных слоях обусловлены не только большим количеством легкодействующих гомогенных и различного рода гетерогенных источников сдвига [3], но и различной скоростью движения дислокаций у поверхности и внутри кристалла [2]. Аномальное пластическое течение поверхностных слоев материала на начальной стадии деформации может быть обусловлено действием и ряда других факто-зов, например а) действием дислокационных сил изображения 4, 5] б) различием в проявлении механизмов диссипации энергии на дислокациях, движущихся в объеме кристалла и у его поверхности причем в общем случае это различи е, по-видимому, может проявляться на всех семи фононных ветвях диссипации энергии (эффект фононного ветра, термоупругая диссипация, фонон-ная вязкость, радиационное трение и т. д.) [6], а также на электронной [71 ветви рассеяния вводимой в кристалл энергии в) особенностями атомно-электронной структуры поверхностных слоев и их отличием от объема кристалла, которые могут проявляться во влиянии поверхностного пространственного заряда и дебаевского радиуса экранирования на вели- [c.39]

Повышение прочностных характеристик металлов и сплавов в общем случае достигается за счет создания в кристаллической решетке различного рода препятствий, затрудняющих перемещение дислокаций, т. е. осуществление пластической деформации. Поэтому независимо от способа упрочнения (легирование, наклеп, дисперсионное твердение и т. п.) рост прочности, естественно, сопровождается уменьшением пластичности. Степень снижения пластичности зависит от способа упрочнения. Попытка повышать прочность стали только за счет легирования приводит к значительному снижению пластичности и вязкости при достижении предела текучести около 60 кгс/мм [26]. Повышение прочности стали с сохранением достаточно высокой пластичности возможно за счет применения улучшающей термической обработки. Тем не менее, при са-1Лых оптимальных методах упрочнения снижение пластичности и вязкости — закономерное явление. [c.85]

В общем случае под с7з можно понимать размер зерна или субзерна, т. е. то расстояние, которое может пройти дислокация без сопротивления. Граница зерна способна останавливать развитие трещины, поэтому размер зерна, с учетом зависимости Гриффита, должен влиять на хрупкую прочность 8<,зр материала [c.150]

Растворение избыточных фаз обычно происходит при нагреве, когда растворимость компонентов друг в друге увеличивается. Мелкие включения растворяются раньше крупных. Растворение избыточной фазы связано с переходом атомов растворенного компонента через межфазную поверхность и с последующей диффузией их в растворе. Во многих случаях удаление растворенных атомов от межфаз-ной поверхности скомпенсировано поступлением атомов растворителя, так что растворившаяся часть избыточной фазы имеет состав и плотность упаковки твердого раствора. Однако в общем случае потоки атомов могут быть и нескомпен-сированными. Удаление, например, растворенных атомов при трансформации избыточной фазы в твердый раствор может происходить быстрее, чем доставка атомов растворителя в превращенную область. Подобная ситуация складывается в диффузионных парах многих металлов при изучении эффекта Киркендалла — Френкеля [148, 191, 367]. В таких системах атомы обоих металлов диффундируют с помощью вакансий и из-за различия парциальных коэффициентов диффузии в легкодиффундирующем металле наблюдается усадка и порообразование [148]. Формирование диффузионной пористости возможно и в случае, когда растворенные атомы диффундируют по междоузлиям, а атомы растворителя — с помощью вакансий, т. е. значительно медленнее. Если в указанных случаях зарождение пор и не происходит, избыточные вакансии оседают на дислокациях и границах или формируют призматические петли дислокаций или тетраэдры дефектов упаковки. Рассмотренные факторы, наряду с образованием дефектов в связи с появлением концентрационных градиентов в диффузионной зоне, ведут к повышению плотности дислокаций. Таким образом, [c.48]

Возможны случаи, когда взаимная ориентировка кристаллов менее симметрична, чем при наличии чисто наклонной границы или границы кручения. В общем случае граница всегда состоит из комбинации краевых и винтовых дислокаций. Общий метод построения малоугловой границы, базирующийся на выстраивании краевых дислокаций, был предложен Франком, но эту модель пытались распространить для границ с большими углами (Рид и Шокли). Однако в общем виде задача нахождения однозначной дислокационной модели большеугловой произвольной границы не решена [16]. [c.73]

Упрочнение за счет атмосфер Коттрелла наблюдаетя также в металлах с плотной упаковкой, например при растворении азота в кадмии и цинке или углерода в никеле. Так, в чистом никеле (как это обычно наблюдается в г. ц. к. металлах) температурная зависимость не велика. Но при введении небольшого количества углерода предел пропорциональности сильно возрастает с понижением температуры (рис. 134). Однако в общем случае в металлах с г. ц. к. решеткой энергия взаимодействия дислокаций с атомами внедрения значительно меньше, чем в о. ц. к. металлах, насыщение дислокаций примесными атомами происходит при очень низких температурах, а напряжение отрыва дислокаций меньше и температурная зависимость Os слабее. [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...