Линия винтовой дислокации

На рис. 1.12,6 показано расположение атомов над и под плоскостью скольжения Q, совпадающей с плоскостью чертежа (белые кружки — атомы над плоскостью Q, а черные — под ней). Линией винтовой дислокации является АО, параллельная вектору сдвига (при линейной дислокации эта линия перпендикулярна вектору сдвига). [c.20]

Вектор Бюргерса характеризует только дислокации он нормален к линии краевой дислокации, параллелен к линии винтовой дислокации. Вдоль смешанной дие- [c.36]

Атомы в зоне смещения располагаются по винтовой линии (рис. 5,6). Линия винтовой дислокации, или винтовая полоса , расположена параллельно вектору сдвига. [c.38]

Вектор Бюргерса — это мера искаженности кристаллической решетки, обусловленная присутствием в ней дислокации он характеризует сумму всех упругих смещений решетки, накопившихся в области вокруг дислокации. Чтобы определить степень искаженности решетки, сравнивают кристаллы — совершенный и содержащий дислокацию. Вокруг дислокации, за пределами ее ядра, т. е. в области, где искажения практически отсутствуют, строят контур, перемещаясь от узла к узлу (рис. 44, а). Затем строят такой же контур в идеальном кристалле. Обходя контур, мы попадаем не в узел А, а в узел Е, т. е. контур окажется не замкнутым. Разрыв контура характеризует сумму всех упругих смещений решетки, накопившихся в области вокруг дислокации. Вектор ЕА, замыкающий разрыв контура, и называется вектором Бюргерса, его обозначают Ь. Построенный нами контур называется контуром Бюргерса. Для полной дислокации вектор Бюргерса — это всегда один из векторов трансляций решетки. Он одинаков для всех участков линии дислокации и сохраняется при ее движении, т. е. является инвариантом дислокации. Вектор Бюргерса нормален к линии краевой дислокации и параллелен линии винтовой дислокации. [c.127]

Линия винтовой дислокации перпендикулярна или параллельна вектору сдвига [c.47]

В отличие от краевой дислокации, которая перпендикулярна вектору сдвига, линия винтовой дислокации параллельна вектору сдвига (вектору Бюргерса). Скольжение винтовой дислокации от передней грани до задней приводит к увеличению длины ступенек на верхней и нижней гранях кристалла (см. рис. 2.10). Когда винтовая дислокация достигает задней грани кристалла, происходит сдвиг по вертикали всей правой части кристалла относительно левой. [c.148]

Линия винтовой дислокации 505 [c.611]

Теперь можно дать определение простых дислокаций через вектор Бюргерса. Краевой дислокацией называют дислокацию, вектор Бюргерса Ь которой перпендикулярен линии краевой дислокации. Винтовой дислокацией называют дислокацию, вектор Бюргерса Ь которой параллелен линии винтовой дислокации. В общем случае смешанной дислокации вектор Бюргерса может иметь иные направления относительно линии дислокации. [c.100]

Упомянутым выше простым случаям краевой и винтовой дислокаций отвечают прямые линии D, вдоль которых т J Ь или т II Ь. Отметим также, что в изображенной на рис. 22 наглядной картине краевые дислокации с противоположными направлениями Ь различаются тем, что лишняя кристаллическая полуплоскость лежит сверху или снизу от плоскости х, у (о таких дислокациях говорят как о различающихся по знаку). [c.150]

Вектор Бюргерса краевой дислокации перпендикулярен линии дислокации. В случае винтовой дислокации вектор Ь параллелен линии дислокации. [c.100]

Строение винтовой дислокации легко понять, если представить кристалл, состоящий не из совокупности параллельных плоскостей, а из одной непрерывной винтовой поверхности, расположенной вокруг некоторой осевой линии (рис. 19.2.4). Если ширина поверхности значительно превосходит шаг винта, то вдали от осевой линии структура кристалла останется неизменной и лишь в непосредственной близости от осевой линии структура будет дефектной. Область кристалла, примыкающая к оси винта, называется винтовой дислокацией. [c.324]

При рассмотрении винтовой дислокации ( 9.2) мы встречались с примером сингулярного решения уравнений теории упругости, соответствующего особенности во всех зонах прямой — оси Хз. Аналогичным образом можно построить сингулярное решение уравнений теории упругости для плоского деформированного состояния, которому соответствует неоднозначное поле перемещений. Будем называть краевой дислокацией такую дислокацию, для которой вектор Бюргерса перпендикулярен оси дислокации. Это значит, что если принять ось Хз за линию дислокации, перемещение при обходе контура, окружающего ось Хз, получает приращение, равное Ь. [c.331]

Здесь будет рассмотрен другой тип сингулярных решений, когда напряжения и перемещения обращаются в бесконечность не в одной точке, а на некоторой линии. Мы уже встречались с примерами таких сингулярных решений, рассматривая в 9.2 винтовую дислокацию, в 10.3 — крае- [c.364]

Винтовая дислокация, рассмотренная в 9.2, и краевая дислокация, построенная в 10.3 как пример решения некоторой плоской задачи теории упругости путем представления решения через функции комплексной переменной, служат примерами дислокаций, для которых линия дислокации — прямая. Те же результаты могут быть получены и путем применения общих формул 14.3 это и будет сделано в настоящем параграфе. [c.461]

Итак, для винтовых дислокаций в о. ц. к. решетке характерным является возможность поперечного скольжения расщепленной дислокации. Плоскости (121) и (211) пересекают плоскость (112) по линии пТ. На рис. 41,6 показано пересечение плоскостей 112 (211) и (112) по линии [И1], и винтовая дислокация легко переходит из одной плоскости скольжения в другую. [c.83]

Дислокационную линию можно рассматривать или как плавно искривляющуюся в пространстве, или состоящую из ряда прямолинейных отрезков. В последнем случае при недостаточно большом увеличении эти отрезки будут казаться нам плавной линией смешанной дислокации, состоящей из прямолинейных участков краевой и винтовой дислокаций. Точки В, С, D, Е (рис. 68) соединения прямолинейных участков называются особыми точками. Если особые точки находятся ча малом расстоянии друг от друга [ВС, DEx. (1—2)Ь], то, как и ра- [c.124]

Кроме переползания (неконсервативного движения) дислокаций, при наличии диффузии возможны и другие процессы. Вследствие пересечения движущихся дислокаций или при прохождении дислокаций через лес на дислокационных линиях образуются ступеньки. Для винтовых дислокаций движение ступенек является неконсервативным и сопровождается образованием вакансий, которые сдерживают движение дислокаций со ступеньками до тех пор, пока не появляется возможность для их исчезновения. Здесь механизм пластической деформации, контролирующий ее скорость, по-прежнему связан со скоростью диффузии вакансий, и энергия активации пластической деформации равна энергии активации самодиффузии. [c.156]

Винтовая дислокация — это прямая линия z—г, вокруг которой атомные плоскости изогнуты по винтовой линии. Все атомы находятся на одной винтовой поверхности. [c.35]

Степень искажения зависит от расстояния до центра дислокаций. Вектор Бюргерса в случае винтовой дислокации параллелен линии дислокации энергия дислокаций пропорциональна ее длине и зависит от силы, растягивающей дислокацию. Величина этой силы Т = 0,5G6 , где G — модуль сдвига. [c.35]

Рис. 3. Геликоидальная атомная поверхность в кристалле с винтовой дислокацией, расположенной вдоль линии АВ.

Поскольку закономерности процесса деформационного упрочнения, согласно современным представлениям [66, 233, 254], сводятся к закономерностям процесса размножения и взаимодействия дислокаций, то и преобладание винтовых дислокаций в структуре ОЦК-металлов требует учета особенностей размножения винтовых дислокаций. Для винтовых дислокаций вместо дискретных источников рассматривают обычно двойное поперечное скольжение. Авторы [254] отмечают, что при этом элементом, контролирующим процесс упрочнения, является не отдельная дислокация, а линия скольжения, а сам подход требует подробного теоретического и экспериментального исследования геометрии двойного поперечного скольжения и его роли в эволюции дислокационной структуры и механизмах упрочнения ОЦК-металлов. [c.104]

II скоплений дислокаций, по данным Р. Бернера и Г. К. Кронмюллера, каким-то образом исчезает. Это вызывается поперечным скольжением винтовых дислокаций. Так как их вектор Бюргерса параллелен линии винтовой дислокации, то они не привязаны к какой-то определенной плоскости скольжения, а поэтому винтовые дислокации обтекают препятствия, переходя в другие плоскости того же семейства 111 , т. е. в плоскости поперечного скольжения (см. гл. II) и далее в плоскость, параллельную первоначальной, где влияние препятствия уже достаточно ослаблено. Таким образом, поперечное [c.194]

J.22, б, линия винтовой дислокации v в кубической решетке). Плоскость решетки закручивается го вииту вокруг линии дислокации (образуя геликоидальную поверхность). По величине Ь дислокации подраз- [c.21]

Линия СО — линия винтовой дислокации. Па рис. 5 схематически )пока1зано располо- [c.365]

Сдвиг одной части кристалла относительно другой, возникающий под влиянием внешних воздействий, может деформировать кристалл таким образом, что его можно представить состоящим из атомных плоскостей, закрученных в виде винтовой лестницы, ось которой и образует линию винтовой дислокации АО (рис. 3.5 и рис. 3.6). Винтовая дислокация обозначается (8>. Линия винтовой дислокации характеризуется тем, что она параллельна направлению сдвига. При каждом обходе вокруг нее мы поднимаемся или опускаемся на одно межплоскостное расстояние (рис. 3.6). Выход винтовой дислокации на поверхность кристалла заканчивается незарастающей ступенькой. В отличие от краевой дислокации, винтовая дислокация не имеет лишних плоскостей и может образовываться при сдвиге по любой атомной плоскости, проходящей через линию дислокации АО, то есть она не определяет однозначно плоскость скольжения. Различают правые и левые винтовые дислокации, причем направление вращения играет ту же роль, что и знак у краевых дислокаций. [c.97]

Рассмотренный механизм переползания дислокации применим к любой дислокации, содержащей краевую компоненту. Однако винтовая дислокация не имеет лищней полуплоскости, поэтому переползание для винтовой дислокации в общепринятом смысле невозможно. Тем не менее, если линия винтовой дислокации скручивается в спираль, то такая спираль имеет краевую компоненту и, следовательно, получает возможность переползать. Переползание в этом случае вызывает расщирение спирали в радиальном направлении. Таким образом, переползание винтовых дислокаций превращает их в геликоидальные (изогнутые по цилиндрической спирали с осью вдоль вектора Бюргерса). [c.103]

Кроме краевых различают еще винтовые дислокации. На рис. 10 показана пространственная модель винтовой дислокации — это прямая линия EF (рис. 10), вокруг которой aroMinje п.юскости изогнуты гю винтовой поверхности. Обойдя верхнюю изогнутую атомную плоскость по часовой стрелке, приходим к краю второй атомной плоскости и т. д. В этом случае кристалл можно представить как состоящий из одной атомной плоскости, закрученной в виде винтовой поверхности (рис. 10). Винтовая дислокация так же, как и краевая, образована неполным сдвигом кристалла но плоскости Q. В отличие от краевой дислокации винтовая дислокация и вектор сдвига параллельны. [c.22]

В 1950 году Франк и Рид предложили механизм, объясняющий непрерывное развитие дислокационных линий и петель и прохождение их через плоскость скольжения. Рассмотрим линию дислокации, зацепленную в точках В и С. (рис. 86, а). Под действием сдвигового усилия линия стремится принять дугообразную форму (Ь). Если сдвиговое усилие достаточно велико, линия дислокации будет продолжать расширятся и пройдет вокруг точек В и С (с). На этой стадии возникнут з частки винтовой дислокации противоположного знака. По мере дальнейшего движения линии дислокации винтовые дислокации противоположного знака будут притягиваться и взаимно уничтожат друг друга, в результате чего образуется идеальнм решетка (б). Оставшиеся [c.143]

Предположим теперь, что мы имеем дело не с трубой, а со сплошным цилиндром. Формулы (9.2.1) и (9.2.2) можно применить и к этому случаю, на оси цилиндра при Xi=X2 = 0 напряжения оказываются бесконечно большими. Таким образом, мы получили некоторое сингулярное решение теории упругости. Бесконечно большие напряжения в теле, конечно, невозможны. На самом деле, если напряжения достаточно велики, уравнения линейной теории упругости утрачивают силу. Формулы (9.2.2) имеют смысл тогда, когда г> с, с — некоторая определенная величина. При г < с нужно строить решения, основываясь на истинных нелинейных зависимостях. Линия, на которой напряжения, вычисленные с помощью линейной теории, обращаются в бесконечность, называется линией дислокации, вектор Ь— вектором Бюргерса (рис. 9.2.1). Область г с с, непосредственно примыкающая к линии дислокации, называется ядром дислокации. Теория упругости не дает возможности судить о том, что происходит внутри ядра дислокации. Винтовая дислокация характеризуется тем, что ее линия — прямая и вектор Бюргерса направлен по линии дослокации. [c.282]

Образованные в результате реакций (2.19) и (2.20) сидячие дислокационные конфигурации (см. рис. 2.10) вызываютШоявление температурной зависимости сопротивления движению дислокаций. Обусловлено это тем, что для движения винтовой дислокации внешнее напряжение и термическая активация должны обусловить протекание процесса редиссоциации, т. е. образования перетяжек [831 на расщепленной дислокационной линии, после чего только она получит возможность перемещаться. Фактически достаточно подтянуть к центру расщепления хотя бы один из дефектов упаковки. Данная модель редиссоциации винтовых дислокаций [82, 83] объясняет не только температурную зависимость прочностных характеристик, но и асимметрию скольжения в [c.48]

К теориям упрочнения близкодействующими полями упругих напряжений относят и теории, связывающие деформационное упрочнение с торможением дислокаций вследствие образования на них ступенек (порогов) в результате взаимного пересечения [240, 241]. Так, в модели Мотта [240] и Хирща [241] (рис. 3.1, ), которая уточняет теорию Тейлора, сопротивление движущейся дислокации определяется пе прямым взаимодействием с другими дислокациями, а образованием ступенек при пересечении с дислокациями леса. Во многих случаях ступеньки способны двигаться вместе с дислокацией, но для винтовых дислокаций неконсервативное движение ступенек вместе с дислокационной линией должно приводить к образованию вакансий или меж-доузельных атомов, . [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...