Решетка совпадений

Образовать частичную дислокацию можно так же, как и единичную, т. е. сделав в кристалле разрез по поверхности S (см. рис. 3.8) и сместив края разреза на вектор Ь. Если вектор Ь меньше вектора решетки, то наблюдается несовпадение решеток по обе стороны поверхности разреза. Край поверхности несовпадения называют частичной дислокацией. Заметим, что при образовании единичной дислокации имеет место совпадение решеток с обеих сторон поверхности S. [c.112]

Обозначим Rj вектор трансляции решетки. Условие совпадения пространственной периодичности потенциала и решетки имеет вид [c.335]

Торможение усталостной трещины границей зерна также является одной из основных структурных причин образования нераспространяющихся микротрещин. В циклически-деформи-руемых гладких деталях поверхностные микротрещины образуются в зернах с определенно ориентированной по отношению к поверхности решеткой. Развитие трещины на этом первом этапе происходит преимущественно путем сдвига по одной из кристаллографических плоскостей. Основным условием возникновения трещины в этом случае является совпадение направления максимальных касательных напряжений с наиболее слабой по сопротивлению сдвигу кристаллографической плотностью. На втором этапе трещина растет под действием максимальных растягивающих напряжений в направлении, перпендикулярном к ним. [c.38]

В практике проектирования используются приближенные методы расчета оболочек на такие нагрузки — сосредоточенные нагрузки заменяют эквивалентной по моменту равномерно распределенной нагрузкой или контурные элементы рассчитывают на приложенные к ним сосредоточенные нагрузки как обычные плоские конструкции без учета их совместной работы с оболочкой. Оба метода не позволяют определить усилия взаимодействия между контурным элементом и оболочкой. Кроме того, при использовании первого метода остаются неизвестными усилия в элементах решетки загруженной диафрагмы. Усилия в контуре и усилия взаимодействия оболочки с диафрагмой более точно определяются в соответствии с положениями работ [49] и [12]. При расчете в соответствии с методикой, изложенной в работе [49], коэффициенты канонических уравнений при неизвестных принимают теми же, что в расчете на равномерно распределенную нагрузку. При определении свободных членов сосредоточенную нагрузку заменяют погонной с интенсивностью, максимальной в середине пролета и убывающей к опорам диафрагмы по синусоидальному закону. Максимальное значение эквивалентной нагрузки определяют из условия совпадения в обоих случаях прогибов диафрагм. [c.160]

Совпадение центров трубных гнезд в решетках проверяется при помощи струны, протянутой сквозь гнезда, предназначенные под контрольные тр)убы-. [c.158]

В основе применения теории пограничного слоя для указанных расчетов лежит распределение давлений и скоростей потока по контуру лопаточного профиля в решетке. Это распределение находят путем стендового лабораторного эксперимента, а также с достаточной степенью точности расчетным путем (см. 29). Вырабатывая расчетную технику, надо сначала подвергнуть расчетам решетки, продутые на газодинамическом стенде. Сопоставление расчетных и экспериментальных результатов позволит внести необходимые корректировки в технику расчетов и добиться вполне удовлетворительного совпадения их результатов с экспериментом. Овладев таким образом техникой расчетов, можно строить газодинамические характеристики интересующих нас решеток, не прибегая к их продувке. [c.228]

В случае натекания на решетку невозмущенного потока точка перехода определяется, в предположении ее совпадения с границей потери устойчивости, местными значениями Re и Я по рис. 22. [c.70]

В общем случае отображение заданной области годографа на каноническую область может быть произведено численно или с помощью электрического моделирования. Если строится решетка с кромками конечной толщины, то при задании области годографа скорости должно быть обеспечено совпадение двух критических точек 5 и в области годографа с точкой 1 = 0. Обычно заранее это условие выполнить невозможно, и границы годографа скорости (или величины и У е " ) должны допускать изменения по двум [c.119]

После удовлетворения условия совпадения критической и нулевой точек профиль строится по формулам (13.1). Распределение скоро-рости V (s) на профиле построенной решетки при любом угле входа (точнее, на бесконечных полутелах, образуемых за профилями струями, границы которых приближенно считаются затвердевшими) может быть найдено по формулам (10.32). [c.128]

Сначала путем нескольких пробных отображений были найдены такие длины входящих частей контура годографа и Р< (см. рис. 72), при которых удовлетворялись бы условия совпадения критических точек 5, и с точкой 17 = 0. Затем, после окончательного определения потенциала скорости, профиль решетки (рис. 74) строился [c.203]

Точность всего построения в целом проверяется по совпадению получающейся и заданной величин ширины струйной зоны. Несовпадение не должно превосходить 2% шага решетки. [c.422]

Имеется косвенное подтверждение правильности выбора скорости изотопического рассеяния, помимо совпадения экспериментальных и теоретических данных в этих экспериментах. Используя аналогичные методы анализа (см. ниже) для гелия и неона, нельзя пользоваться подходящими рэлеевскими значениями для скорости релаксации гелий и неон являются квантовыми кристаллами , в которых изотопы должны более существенно влиять на решетку, чем в кристалле Ь1Р. Таким образом, анализ позволяет обнаружить, когда рассеяние отличается от рэлеев-ского. [c.127]

Кратко суммируя эти достижения, можно отметить, что в основе современных описаний структуры таких границ зерен лежит концепция решетки мест совпадения [155, 156], в соответствии с которой в двух произвольно ориентированных кристаллах может быть выбрана сверхрешетка таким образом, чтобы атомы обоих кристаллов находились в ее узлах. Характерным дискретным углам поворота соответствует определенная плотность узлов совпадения, т. е. их доля по отношению ко всем атомам решетки кристалла. Для характеристики решетки совпадения обычно используют не плотность узлов совпадения, а обратную ей величину Е — число атомов решетки кристалла, приходящихся на один узел совпадения в общей сверхрешетке. При некоторых разори-ентировках соседних зерен совпадающие узлы встречаются сравнительно часто и для них значения II относительно малы. Такие разориентировки называют специальными. В качестве критерия близости к специальным ориентировкам часто применяют значе- [c.87]

Среди межкристаллитных границ выделяют низкоэнергетические, когерентные границы с периодической упорядоченной атомной струк-тл рой и особыми кинетическими, диффузионными, механическими и другими свойствами. Такие границы называют специальными. К ним относятся границы фаз в ориентированных эвтектиках, в мартенситных структурах и др. Специальные границы возникают при определенных углах разориентировки зерен (для гомофазных фаниц зерен) или при определенной взаимной ориентации фаз (для гетерофазных, межфаз-ных границ). При таких разориентировках возникают решетки совпадения и часть атомов двух решеток являются общими. Основная характеристика специальной границы - обратная плотность мест совпадения S - отношение числа общих атомов к числу всех атомов решетки 1 или решетки 2 в ячейке совпадения. Чем меньше значение Е, тем больше относительная доля общих атомов в решетке совпадения, т е. тем плотнее атомная упаковка (выше когерентность) границы, проходящей через плоскости симметрии решетки совпадения. На рис. 5.1 показано возникновение решетки совпадения с значением S=5. [c.63]

Рнс. 5.1. Наложение простых кубических решеток У(малые кружки) и Дкрестики), повернутых одна относительно другой на угол 0=36°52 вокрут оси [001]. Ушы решетки совпадения 3 (обведены большими кружками) [c.63]

Обычно различают регулярные (или специальные) и нерегулярные границы. У регулярных границ имеется решетка совпадений, параметры которой условно характеризуют числом атомов Ь в ячейке совпадений (А = 1 — полное совпадение решеток — границы нет А = 3 — граница двойника плоекости (111) гранецентрированной кубической решетки другие границы начинаются при А = 5, а при А > 25 — 29 уже наблюдаются нерегулярные границы). [c.31]

В основе современных описаний структуры границ зерен лежит концепция решетки мест совпадения (см. [97, 98] , в соответствии с которой в двух произвольно ориентированных кристаллах может быть выбрана сверхрешетка таким образом, чтобы атомы обоих кристаллов находились в ее узлах. Характерным дискретным углам поворота соответствует определенная плотность узлов совпадения, т. е. их доля по отношению ко всем атомам решетки кристалла. Для характеристики решетки совпадения обычно используют не плотность узлов совпадения, а обратную ее величину S —число атомов решетки кристалла, приходящихся на один узел совпадения в общей сверхрешетке. При некоторых разориентиров-ках соседних зерен совпадающие узлы встречаются сравнительно часто и для них значения S относительно малы. Такие разориенти-ровки называют специальными. В качестве критерия близости к специальным ориентировкам обычно принимают значения S<25. Специальным разориентировкам зерен соответствуют так называемые специальные границы, изучение которых представляет особый интерес, поскольку, как показывают наблюдения, они обладают наиболее совершенной структурой и проявляют особые свойства. Так, на кривой зависимости энергии границ от разориентировки соседних зерен специальным углам отвечают провалы энергии (рис. 26). Границы с малым S отличаются обычно малой подвижностью, малым значением коэффициента зернограничной диффузии и другими особыми свойствами [148, 151, 152]. [c.77]

Представления о границах зерен (большеугловых границах) развивались постепенно по мере того, как изучались их особенности и влияние на поведение поликристалла. Современные модели большеугловых границ исходят из концепции решто% совпадения, впервые предложенной Кронбергом и Вильсоном [361], и представляют большой шаг вперед в сравнении с прежними моделями (см., например, [362]). Решетка совпадения определяется положениями атомов, принадлежащих обоим кристаллам, разделенным границей, - местами совпадений. На рис. 14.8, а показаны два кубических гранецентрированных [c.215]

Эти области взаимно разделены вторичными или граничными дислокациями. Вторичные или граничные дислокации "корректируют отклонения разориентации зерен от взаимного положения, для которого можно определить решетку совпадений. Вектор Бюргерса граничной дислокации в общем случае отличается от вектора Бюргерса решеточной дислокащ1и и зависит от условий совмещения в областях границы, которые граничная дислокация разделяет. [c.216]

По приведенным данным построены графики зависимости опт от FJFQ (рис. 7.17). Для получения при боковом входе совершенно равномерного поля скоростей подбор оптимальной решетки можно проводить с помощью формулы (4.102), которая дает лучшее совпадение результатов расчета с опытными данными, чем формула (4.104). [c.180]

В действительности, если мы рассматриваем не непрерывно распределенные дислокации, а дискретный ряд, в нелосредственной близости от осп XI получится напряженное состояние, быстро затухающее по мере удаления от оси. Если мы захотим соединить две части кристалла со слегка разнящейся ориентацией атомных плоскостей, мы обязательно получим несовпадение рядов атомов в плоскости соединения чтобы добиться необходимого совпадения нужно деформировать решетку, но эти деформации будут носить чисто местный характер. Таким образом, более точная модель границы блока должна быть построена из дискретных дислокаций, расположенных на конечных расстояниях. [c.479]

Если совместить решетки двух идентичных кристаллов и затем вращать одну относительно другой вокруг определенных кристаллографических направлений, то при некоторых значениях угла поворота часть атомов в обеих решетках будет занимать общие позиции, называемые узлами совпадения (местами совпадения). Эти общие позиции образуют трехмерную сверхрешетку . В частности, сверхрешетка получается вращением одной г. ц. к. решетки относительно другой вокруг общего направления d 11 > на угол 38,2°. В этом случае положение каждого седьмого атома в новой ориентировке совпадает с положением до поворота (рис. 95,а). [c.163]

В случае совпадения индексы центрального пятна данной стандартной проекции и являются индексами атомной плоскости, параллельной плоскости прокатки, а индексы нормалей на стандартной проекции, совпадающие с выходами направлений вдоль НП) и поперек ПП) прокатки на полюсной фигуре, являются индексами кристаллографических направлений в решетке, совпадающих соответственно с направлениями НП и ПП. В случае многокомпонентной текстуры параллельно плоскости прокатки устанавливаются в одних кристаллитах плоскости с одними индексами, а в других — с другими. Тогда не все максимумы полюсной фигуры будут совпадать с полюсами плоскостей hikik) одной стандартной проекции. В таком случае следует найти другую стандартную сетку, в которой полюсы тех же плоскостей hikiU) совпали бы с оставшимися нерасшифрованными максимумами полюсной фигуры. Эта стандартная сетка даст новые значения индексов плоскостей и направлений, параллельных плоскости прокатки и направления НП и ПП. [c.270]

Увеличение отношения А1/Т1 в сплаве уменьшает степень ис-каженности кристаллической решетки на границе раздела фаз и, следовательно, уменьшает коэффициент перенапряжения. Соответственно в. уравнении (3.30) коэффициенты с и имеют разные знаки (Н >0). Рост размера частиц у -фазы (уменьшение их количества) сокращает число участков локального перенапряжения, что при постоянстве внейхних нагрузок повышает степень концентрации напряжений в этих зонах. Этому соответствует совпадение знаков коэффициентов си ( 2 <0). [c.125]

Сплавы Fe — Мп, содержаш,ие 8—12 % (по массе) Мп, в литом состоянии имеют самую высокую прочность из всех бинарных сплавов системы Fe —Мп. При увеличении содержания Мп с 8 до 12 % предел текучести возрастает, а температура хрупко-вязкого перехода несколько снижается [2]. Характер разрушения при температурах ниже температуры хрупко-вязкого перехода меняется от преимущественного квазискола к полностью межкристаллит-ному [5, 6]. Такое изменение в химическом составе характеризуется также появлением е-мартенсита с решеткой г. ц. к. в мартенситной (а ) матрице, имеющей решетку о.ц.к. В закаленном состоянии е-мартенсит впервые появляется в сплавах, содержащих 10 % Мп. Количество Ё-мартенсита увеличивается до 15% (объемн.) в сплавах с 12 % (по массе) Мп и становится основной фазой в сплавах с более высоким содержанием марганца. Интересно совпадение между появлением е-фазы и переходом к меж-кристаллитному разрушению, хотя еще не доказано окончательно, что между этими двумя явлениями существует причинная связь. [c.260]

Таким образом, анализ показывает, что при достаточно жест- ких диафрагмах в виде железобетонных ферм с предварительно напряженным нижним поясом и треугольной решеткой допустимо вести расчет гладких отдельно стоящих оболочек без учета податливости диафрагм, при этом моменты должны учитываться как краевые эффекты. Для расчета отдельно стоящих ребристых оболочек безмоментный расчет может быть использован для определения усредненных в пределах ребра и полки нормальных сил и для расчета диафрагм. Расчет многоволновых покрытий по безмо-ментной теории дал значительное расхождение с опытом при определении нормальных сил в оболочке и не может быть рекомендован для применения при проектировании. Из приведенных расчетных и экспериментальных данных о распределении усилий в диафрагмах можно заключить, что расчет неразрезных оболочек по безмоментной теории без учета влияния податливости контура в своей плоскости дает заниженное значение усилий сдвига, действующих в месте примыкания оболочки к диафрагмам. Лучшее совпадение опытных и расчетных данных имело место при расчете диафрагм как у отдельно стоящих оболочек. [c.139]

Зависимости амплитуд пульсаций Дрст (еа) (рис. 6.17, d) близки к тем, которые получены для сопла с прямым срезом (см. рис. 6.8). Вместе с тем такое совпадение не обнаруживается при сопоставлении кривых Арст ( а) для сопла с косым срезом (см. рис. 6.13) и для сверхзвуковой решетки. Отсюда можно заключить, что влияние граничных условий на выходе из сопл и решетки является определяющим. Асимметрия расположения зон отрыва S, и S2 и различные амплитудно-частотные характеристики пуль-сационных процессов в этих зонах создают особые условия для одиночного сопла с косым срезом. Однако можно отметить качественно близкие показания датчиков, расположенных в косом срезе сопла (рис. 6.13) и решетки (рис. 6.17, <3). Эти датчики показывают резонансное увеличение амплитуд на режимах е(1 = 0,4-ь0,42. [c.218]

Результаты экспериментального исследования [Л. 491] также согласуются с тем, что можно было заключить из соотношения (6-1) о достаточности сравнительно малых сопротивлений решетки. Опыты [Л. 491] показали, кроме того, отрицательное влияние высоты слоя. Совпадение выводов тем более интересно, что автор [Л. 491] подошел к задаче по-иному, чем в [Л. 141], и определял не критический режим растекания плотного слоя по решетке, т. е. режим возникновения псевдоожижения на. неполностью загруженной решетке, а критический режим поддержания псевдоожижения без канало-202 [c.202]

Возвращаясь кформулам (12.9) и (12.10), отметим, что они определяют комплексный потенциал любого течения через построенную двухрядную решетку. В них Г и = — Q2 = Q находятся в соответствии с заданными величинами й] и а , а константы Г и Гд определяются из условия совпадения критических точек с выходными кромками [c.111]

Выбирая точку = О на контуре полученного годографа и располагая внутри него заданные особенности, можно построить соответствующую решетку, которая получается с бесконечно тонкой выходной кромкой профиля и, возможно, с небольшой областью двулистности течения в ее окрестности. Комплексный потенциал течения вычисляется в изображающем круге в плоскости С. В данном случае параметры формы годографа или расположение в нем особенностей следует выбирать так, чтобы выполнялось одно условие совпадения первой критической точки 5 и точки 1/ = 0. [c.123]

Интересно отметить, что благодаря счастливой особенности метода годографа скорости в данной задаче построения струйного течения, которое лучше соответствует действительным условиям обтекания, чем рассмотренное выше сплошное потенциальное течение, вычисления оказываются проще отсутствует область двулистности в окрестности второй критической точки вторая особенность комплексного потенциала располагается на контуре годографа, поэтому упрощается расчет потенциала скорости требуется удовлетворять только одному условию совпадения передней критической и нулевой точек наконец, все построенные решетки эквивалентны друг другу, так как они отображаются на одну и ту же каноническую область. [c.128]

Расчетные величины коэффициентов кромочных потерь, подсчитанные по первому способу (с кромкой толщиной d), значительно меньще, а по второму способу несколько больше, чем их экспериментальные значения. При этом большое значение имеет выбор величины разрежения за кромками. Так, например, прир р = —0,08 может быть достигнуто вполне удовлетворительное совпадение теоретических и экспериментальных данных. Удовлетворительное совпадение было получено со всеми имеющимися экспериментальными данными по реактивным турбинным решеткам. В случае активных решеток, а также реактивных решеток, работающих на нерасчетных режимах (при малых углах входа р,), аналогичное сопоставление не могло быть произведено ввиду трудности раздельного экспериментального определения потерь трения на профиле и закромочных потерь. По имеющимся данным толщина выходной кромки влияет меньше при больших величинах потерь на профиле. [c.391]

Сопоставление результатов измерений углов выхода потока, осред-ненных по шагу и высоте решетки, зондом-угломером и методом взвешивания, показывает удовлетворительное совпадение углов в области перегретого пара и при малых степенях влажности. В зоне высоких влажностей значения углов, определенные с помощькэ зондов, располагаются ииже, чем значения, полученные методом взвешивания. Однако следует отметить, что методу взвешивания следует отдать предпочтение с точки зрения надежности и достоверности получаемых результатов. Опытные данные об углах выхода пара и жидкой фазы позволяют более обоснованно профилировать рабочую решетку и рассчитывать потери энергии при ударе капель о поверхность лопаток. [c.86]

Законы распространения вихревых следов за лопатками турбо-.машины на участке до смыкания аналогичны законам распространения следа за плоским одиночным телом, обтекаемым вязкой жидкостью при большом числе Не. Соответствующие решения базируются на полуэмпирических теориях свободной турбулентности. Во всех случаях рассматривается слабая неоднородность, т. е. оешения име.ют асимптотический характер и пригодны только на значительном отдалении от обтекаемого тела. При расчете следов за решетками будет наблюдаться несколько худшее (чем для одиночных тел) совпадение теории и эксперимента в деталях, так как приходится делать дополнительные предположения и рассматривать следы на более близких расстояниях за лопатками, чем это допускается классической теорией. На больших расстояниях результаты расчета также отличаются от классических, так как в этом случае следы смыкаются, чего не возникает при одиночном следе. Отметим, что некоторое несовпадение теории и эксперимента в деталях не имеет существенного значения, так [c.240]

Результаты большого числа исследований согласуются в том, что исходная фаза в сплавах Т1—N1 имеет о.ц.к. структуру В2 типа СзС1 (эо = = 0,301—0,302 нм). Для кристаллической структуры мартенситной фазы исследователи предложили разные модели. По результатам рентгеновского дифракционного анализа и анализа методом электронной микродифракции абсолютные величины периодов решетки заметно различаются. Однако в результате исследований получено совпадение в том, что [c.58]

Значения U, с одной стороны, близки к энергии активации диффузии углерода в 7-фазе (примерно 126 кДж/моль), с другой - к энергии активации а ->7-перестройки решетки (примерно 147 кДж/моль). Таким образом, возникают трудности в описании механизма превращения на основании величины U. Установленное значение энергии активации может рассматриваться и как доказательство контролирования а -> 7Ч1ревращения диффузий углерода в 7-фазе, и как доказательство определяющего влияния решеточного перехода. Есть немало примеров, подтверждающих ненадежность отождествления механизмов разных процессов на основании совпадения величин их энергии активации [98 . При одном и том же механизме превращения энергия активации в зависимости от полноты релаксационных процессов и образующейся на межфазной границе дислокационной структуры может меняться от близкой к нулю, свойственной мартенситным переходам, до значений процессов самодиффузии [ 22]. Таким образом, определение таких характеристик превращения, как энергия активации и скорость роста кристаллов новой фазы, еще не позволяет сформулировать однозначных заключений о механизме фазового перехода. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...