Энергия решетки

Внутренняя потенциальная энергия Ец может быть охарактеризована энергией решетки. Анализ величины [c.70]

Нетрудно видеть, что из всех тугоплавких неметаллических соединений нас будут интересовать те, которые имеют наименьшие значения энергии решетки. [c.71]

С ростом величины Ги будет уменьшаться энергия решетки. Следовательно, у такого типа соединений при более низких температурах быстрее стабилизируется энергия излучения. [c.71]

Приведем расчет энергии взаимодействия пары атомов металла и взаимодействия таких же атомов в решетке. Например, для лития энергия связи в молекуле Li, w=l,14 эВ, равновесное межатомное расстояние равн. 2,7 А. Для кристаллической решетки 1л энергия решетки №1,7 эВ, равновесное расстояние между атомами составляет 3,03 А и, формально, при координационном числе к.ч.=12 энергия межатомной связи в решетке равна 0,14 эВ. Таким образом, при ослаблении межатомных связей в кристалле на-- [c.301]

Аналогичную процедуру проделываем для всех оставшихся М—1) частиц. Тогда полная потенциальная энергия решетки кристалла, содержащего N частиц, [c.64]

Используя выражение (2.24), запишем полную энергию решетки U (г) кристалла, содержащего 2N ионов, в виде [c.73]

С другой стороны, ясно и то, что между оператором квазиимпульса Р и оператором импульса /5 должна быть связь. Предположим, что потенциальная энергия решетки становится некоторой константой, т. е. VV->0. В этом случае квазиимпульс тождественно переходит в импульс. [c.218]

Энергия решетки W при температуре Т выражается [c.134]

Колебательная энергия решетки является суммой энергий нормальных колебаний [c.230]

Максимальное повышение энергии решетки при переходе дислокации в максимальное неустойчивое состояние— напряжение Пайерлса (силы трения решетки) — зависит от природы связи и ширины дислокаций. Напряжения Пайерлса больше у кристаллов с ковалентными (направленными) связями и меньше у кристаллов с металлическими и ионными (ненаправленными) связями. [c.64]

В качестве примера возможного механизма электрического пробоя ниже приведены основные положения теоретических работ А. А. Воробьева и Е. К. Завадовской. Изучая пробой щелочно-галогенных кристаллов, эти ученые обнаружили прямую пропорциональность между электрической прочностью и энергией решетки. Под энергией кристаллической решетки понимают количество энергии, необходимое для полного разрушения одного моля данного вещества, т. е. разделения ее на ионы и рассеяния их на бесконечно большие расстояния. [c.78]

Отсюда был сделан вывод, что для начала ударной ионизации электронами необходимо, чтобы последние при разбеге в электрическом поле приобретали кинетическую энергию, составляющую определенную часть энергии решетки.. Скорость электрона, разгоняемого полем, к моменту столкновения с узлом решетки может быть выражена уравнением [c.78]

Приравняв эту энергию к энергии решетки А с введением коэффициента пропорциональности В, получим из этого уравнения минимальное значение электрической прочности [c.78]

Как указывается в работе [17], имеется высокая вероятность образования плоских зародышей растворения твердого тела (моно-атомных углублений) на тех участках поверхности, на которых плотность энергии решетки и химический потенциал больше такими местами прежде всего являются окрестности выхода краевых дислокаций. Поскольку на грани совершенного кристалла образование зародышей растворения носит случайный характер и требует относительно больших затрат энергии, то, если скорость [c.28]

Как указывается в работе [19], имеется высокая вероятность образования плоских зародышей растворения твердого тела (моно-атомных углублений) на тех участках поверхности, на которых плотность энергии решетки и химический потенциал больше такими местами прежде всего являются окрестности выхода краевых дислокаций. Поскольку на грани совершенного кристалла образование зародышей растворения носит случайный характер и требует относительно больших затрат энергии, то, если скорость такого растворения невелика, на грани реального кристалла, растворяющегося с заметной скоростью, образование зародышей должно происходить в местах пересечения дислокаций с поверхностью кристалла, т. е. в очагах локального плавления, где АР = = ст и указанные выше условия проявления механохимического эффекта могут выполняться (по крайней мере, для участков металла в состоянии медленного растворения в не слишком агрессивных электролитах). [c.26]

Тепловая энергия решетки [c.133]

Все процессы, приводящие к уменьшению потенциальной энергии решетки, а это равносильно уменьшению ее искаженности, делают состояние решетки более устойчивым и происходят самопроизвольно. В противоположность этому процессы, влекущие за собой увеличение искаженности решетки, повышают ее потенциаль-ную энергию. [c.247]

На первую ступень реа-кции надо затратить около 100— 125 ккал моль, а если принять во внимание энергию решетки (ближнего -порядка) жидких металлов, то потребуется только около 19,4 ккал моль тепловой энергии. На реакцию ЫагО = = 2Na+0 необходимо затратить много больше энергии. [c.34]

При изоэнтропическом расширении в каналах рабочей решетки от состояния с параметром р , перед ней до состояния с параметром р , за ней изоэнтропийно сработанный тепло-перепад будет йр Неизбежные потери кинетической энергии уменьшат этот перепад до йр, так что состояние потока за рабочей решеткой будет отвечать параметрам р , v . Разность йр — Ир определяет собой потери кинетической энергии решетки Айр [c.87]

Помимо указанного сопоставления с теорией прямых кромок, была произведена попытка представить полученные экспериментальные данные одной эмпирической формулой, учитывающей только толщину выходных кромок. Для этого измеренные величины коэффициента энергии решетки были построены в функции безразмерных величин [c.391]

Удобство применения коэффициента нагрузки для решеток (как и коэффициента подъемной силы С, для одиночного профиля) заключается в том, что максимальные значения этого коэффициента, а также его значения, соответствующие наибольшему коэффициенту энергии решетки данных профилей по шагу, изменяются для различных решеток в довольно узких пределах [c.487]

Приведем расчет энергии взаимодействия пары атомов металла и взаимодействия таких же атомов в решетке. Например, для лития энергия связи в молекуле /=1,14 эВ. равновесное межатомное расстояние гравн. 2,7 А. Для кристаллической решетки энергия решетки 11=1,1 эВ, равновесное расстояние между атомами составляет 3,03 А и, формально, при координационном числе к.ч.=12 энергия межатомной связи в решетке равна 0,14 эВ, Таким образом, при ослаблении межатомных связей в кристагше наблюдается выигрыш в энергии кристаллической решетки. Поскольку в пористой части переходного слоя растягивающие напряжения обусловливают увеличение периода решетки (расстояния между атомами), то энергия данной зоны имеет еще большее значение по сравнению с энергией объемной кристаллической решетки, что вносит вклад в интегральную величину поверхностной энергии. [c.120]

В связи с обсуждением топологических свойств особенностей в нематиках остановимся кратко на топологическом истолковании дислокаций — особых линий в кристаллических решетках. Представим себе неограниченную кристаллическую решетку и введем оси х , 2, Ха, направленные вдоль трех основных периодов решетки величины этих периодов пусть будут Oj, о. Энергия решетки не меняется при ее параллельных сдвигах на любые расстояния вдоль осей Xi, J j, х . Области изменения параметров вырождения (величин сдвигов) — отрезки длины а,, а , Oj, причем у каждого отрезка обе его концевые точки рассматриваются-как [c.207]

Если л-j в (2.19) выразить в единицах расстояния г между ближайшими соседями (rij—rdij) и затем (2.19) подставить в (2.16), то для полной потенциальной энергии решетки кристалла, содержащего N атомов, получим выражение [c.68]

Ударная ионизация. Увеличение электропроводности твердого тела в сильных полях связано с увеличением концентрации носителей заряда. При полях, напряженность которых превышает 10 В/м, электроны проводимости приобретают энергию, достаточную для ионизации атомов. В результате ионизации образуются электронно-дырочные пары, которые ускоряются полем до высоких энергий и тоже могут ионизовать атомы. Таким образом, концентрация свободных носителей лавинообразно нарастает. Этот процесс и получил название ударной иониза-ции. Ударная ионизация не приводит к немед- ленному пробою вещества, поскольку электроны (и дырки), рассеиваясь на фононах, передают свою энергию решетке и могут рекомбинировать. [c.259]

Постоянная Грюнейзена [2] = VIkr v, где Р — объемный коэффициент температурного расширения v — теплоемкость тела при постоянном объеме kr—изотермический коэффициент сжимаемости, слабо зависит от температуры й объема. Тепловая энергия решетки в первом приближении равна =(3/2)ЛГ (для одного моля вещества), ее значение может уточняться в рамках теории твердого тела (Дебая, Эйнштейна и др.). [c.315]

Как изменится наименьшее равновесное расстояние го между ионами и энергия решетки для кристалла Na l, если заряд иона изменился бы в т раз [c.38]

Удельная электрическая проводимость полуп юводника в отсутствие внешнего воздействия на него, в том числе и света, определяется равновесной концентрацией свободных носителей заряда щкро, генерируемых за счет тепловой энергии решетки [c.70]

Подвижность носителей в полупроводниках с атомной решеткой. В полупроводниках с атомной решеткой рассеяние носителей заряда происходит на тепловых колебаниях решетки и на ионизированных примесях. Эти два механизма рассеяния приводят к появлению двух участков в температурной зависимости подвижности. При рассеянии носителей на тепловых колебаниях решетки средняя длина свободного пробега одинакова для носителей заряда с различными скоростями и обратно []роиорциональна абсолютной температуре полупроводника. Это следует из того, что рассеяние носителей заряда должно быть прямо пропорционально поперечному сечению того объема, в котором шлеблется атом, а оно пропорционально квадрату амплитуды колебания атома, определяющему энергию решетки, которая с температурой растет, как известно, по линейному закону. Поэтому, так кап 3 формуле (8-11) /ср 1/7 , а УТ, то [c.241]

Как отмечено в работе [66], зависимость процесса коррозии стали 1Х18Н10Т от степени деформации при различных способах деформирования определяется одновременным действием двух факторов выделением а-фазы пониженной стойкости с образованием электрохимической гетерогенности и повышением энергии решетки, в результате чего облегчаются анодный и катодный процессы. Эксперименты показывают, что с увеличением степени деформации скорость коррозии линейно растет при одноосном растяжении, обжатии, гидростатической вытяжке и взрывном [c.78]

Локальные давления в кристаллической решетке возникают также в окрестности точечных дефектов — вакансий и примесных атомов. Связанная с вакансиями избыточная энергия решетки не превосходит 1 эВ на одну вакансию, т. е. почти на порядок меньше, чем для единичной Дислокации. Хотя суммарная энергия кристалла, связанная с вакансиями, может достигать существенной величины, эффект их влияния на растворение ничтожно мал. Действительно, подстановка этого значения энергии моновакансии в уравнения, аналогичные (111), дает совершенно ничтожную величину эффекта, а образование дивакансий, тривакан-сий и т. д. ничего не меняет, поскольку в отличие от плоских скоплений дислокаций энергия каждой кооперированной вакансии меньше, чем изолированной. Во всяком случае эффект не может превосходить величины, соответствующей равномерно распределенным в объеме дислокациям. [c.114]

Как отмечено в работе [72], зависимость процесса коррозии стали 1Х18Н10Т от степени деформации при различных способах деформирования определяется одновременным действием двух факторов выделением фазы а пониженной стойкости с образованием электрохимической гетерогенности и повышением энергии решетки, в результате чего облегчаются анодный и катодный процессы. Эксперименты показывают, что с увеличением степени деформации скорость коррозии линейно растет при одноосном растяжении, обжатии, гидростатической вытяжке и взрывном формообразовании, тогда как содержание фазы а непрерывно увеличивается только при обжатии и вытяжке. При одноосном растяжении образовавшееся вначале небольшое количество фазы а остается неизменным на протяжении почти всего процесса деформирования и не коррелирует с ростом скорости коррозии. Таким образом, в случае одноосного растяжения в этих опытах решающую роль играло повышение энергии кристаллической решетки. [c.80]

В последние годы автором (совлшстно с Л. Н, Хлесткиной) показано каталитическое действие железа на разложение хлор-органических компонентов нефти с выделением агрессивного хлористого водорода, вызывающего коррозию оборудования по переработке нефти при термической активации нефти до 200 С, что эквивалентно снижению кажущейся энергии активации процесса на 29—62,7 Дж/моль. Если учесть, что рентгеноструктурный анализ дает величину 41,8 кДж/моль для запасенной энергии решетки в области плоскостей скольжения механически активированного железа, то можно предположить коррозионное воздействие компонентов нефти на напряженный металл даже в тех случаях, когда они инактивны к ненапряженному металлу. [c.228]

Энергия решетки, построенной из N пар таких понов, равна [c.16]

Зная среднюю энергию нормального колебания (4.18), можно определить тепловую энергию решетки реш и ее теплоемкость v = dEpemldT. [c.132]

В области низких температур, в которой энергия решетки Бреш средняя энергия фонона Йо Т и концентрация фононного газа должна быть пропорциональна Г Т . [c.133]

Следовательно, если дислокации и возможны геометрически, то термодинамически они не устойчивы, с исчезновением дислокации понижается общая свободная энергия всего кристалла. Одако если силы, действующие на дислокацию, каким-либо образом уравновешены, она будет находиться в какой-то мере в метастабиль-ном состоянии. Чем ниже температура материала, содержащего дислокации, т, е. чем ниже свободная энергия решетки, окружающей дислокации, тем более устойчивым является метастабильное достояние дислокации. Вывести дислокации из такого состояния можно подводом к материалу энергии извне, прикладывая внешнюю неуравновешенную нагрузку или повышая температуру металла. [c.14]

Гильдебранд и Селстром [122] установили связь между этими отклонениями и ионными радиусами. Можно напомнить, что энергия решетки щелочных галогенидов может быть с достаточной точностью вычислена из сил кулоновского взаимодействия однако энергия решетки галоидных соединений серебра значительно пре- вышает таковую для галоидных соединений щелочных металлов из-за наличия значительной поправки на энергию вандервааль-совского притяжения и на поляризационные явления [36, 251—253]. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...