Дислокаций петли

Поскольку в рассматриваемом случае происходит уменьшение объема дислокации (петля захлопывается), то в последнем выражении Эт<0. Тогда, полагая, что г процесс захлопывания дислокационной петли становится выгодным при условии [c.109]

При искривлении линии дислокации от положения а до б касательное напряжение растет и в положении б достигает критического значения Ткр. Дальнейшее выгибание дислокационной линии может происходить при напряжении, меньшем Ткр, так как радиус кривизны увеличивается. При этом на участках дуги вблизи точек закрепления линейная дислокация переходит в винтовую, так как направление сдвига становится параллельным линии дислокации петля выпучивается и образует спирали вокруг точек D й [c.115]

В случае некогерентных частиц возможно только огибание их дислокациями. На рис. 67, б показано сначала выгибание, а затем при больших напряжениях и огибание частиц дислокациями. При возрастании напряжений дислокации образуют замкнутые дислокационные петли вокруг частиц (рис. 67, б) Оставив вокруг частиц петли, дислокации останавливаются или продолжают скользить в прежнем направлении (эти петли или кольца, естественно, препятствуют движению новых дислокаций). [c.109]

С другого стороны, и пластическая деформация, и собственно разрушение являются по своей физической природе локальными процессами, и эта локализация пластической деформации и разрушение имеет свои специфические особенности на каждом структурном уровне. На микроуровне - уровне дефектов структуры (вакансий, дислокаций и т.д.) - развиваются свои процессы накопления микроповреждений, обусловленные перераспределением дефектов и увеличением плотности. Причем, поля внутренних напряжений на разных структурных уровнях также существенно различны и имеют разную физическую природу. Неодинаковы и концентраторы напряжений. На микроуровне это могут быть внедренные атомы, атомы замещения, дислокационные петли и [c.242]

Стоящие здесь интегралы можно выразить через интегралы по контуру D — по петле дислокации. Для этого замечаем следующие формулы [c.159]

Рассмотрим дислокационную петлю D в поле упругих напряжений созданных действующими на тело внешними нагрузками, и вычислим силу, действующую на нее в этом поле. Согласно общим правилам для этого надо найти работу производимую над дислокацией при бесконечно малом ее смещении. [c.159]

При т, превышающих Ткр, конфигурация становится нестабильной и дислокация самопроизвольно расширяется, занимая положения 2, 3, 4. В положении 4 части дислокационной петли С п С имеют винтовые компоненты противоположного знака, т. е. они движутся навстречу друг другу в одной и той же плоскости скольжения и взаимно уничтожаются. В результате этого происходит разделение дислокации на две внешнюю и внутреннюю (положение 5). Внешняя дислокация разрастается-до поверхности кристалла, а внутренняя занимает исходное состояние. После этого весь процесс начинается сначала и будет продолжаться до тех пор, пока приложены внешние напряжения. Число дислокаций, генерируемых источником Франка — Рида, неограниченно, но в общем случае не все внешние дислокационные петли покидают кристалл. Число дислокаций увеличивается до тех пор, пока в результате взаимодействия упругих полей дислокаций суммарное обратное напряжение не сбалансирует критическое напряжение сдвига Ткр, необходимое для действия источника. После этого источник становится неактивным. [c.111]

Будучи закрепленной на концах перетяжки, дислокация выгибается, а длина перетяжки увеличивается на стадии 7 (рис. 39,г). Движение дислокации и пластическая деформация по новой плоскости (111) могут быть облегчены, так как открываются возможности при образовании петли (см. рис. 39, г) для генерации источника Франка-Рида. Различие в ширине расщепленных дислокаций и соответственно в склонности к поперечному скольжению у разных металлов и сплавов играет очень важную роль в формировании дислокационной структуры (ячеистой структуры, см. гл. III) при деформации и в особенности структурных изменений при последующих возврате и рекристаллизации. [c.76]

При коагуляции точечных дефектов возникают призматические петли, которые могут, с одной стороны, повышать число актов пересечения, а с другой — ограничивать пути пробега дислокаций. Данные, полученные с помощью просвечивающей электронной микроскопии, подтвердили наличие этих процессов. [c.208]

Наряду с процессом стока вакансий к дислокациям, вызывающим разупрочнение, на стадии А происходят упрочняющие процессы в результате образования призматических дислокационных петель, обусловленные коагуляцией точечных дефектов, и снижением пути свободного пробега дислокаций. Соотношение между двумя противоположными процессами разупрочнения (переползание дислокации) и упрочнения (образование призматических петель) зависит от концентрации точечных дефектов и плотности дислокаций. При небольших концентрациях точечных дефектов они будут осаждаться на дислокациях, а при высокой их концентрации и не слишком большой плотности будут преобладать призматические дислокационные петли, образовавшиеся путем коагуляции точечных дефектов. С увеличением степени деформации число призматических петель возрастает настолько, что они ограничивают подвижность скользящих дислокаций и стадия А переходит в стадию В. [c.209]

В зависимости от того, перпендикулярен вектор Бюргерса к оси дислокации или параллелен ей, различают краевые (прямолинейные) и винтовые дислокации. Из-за наличия линейного натяжения дислокации не могут обрываться внутри кристалла, они выходят обоими концами на боковые поверхности кристалла или закрепляются внутри кристалла на атомах примесей или других включениях. В общем случае дислокации внутри кристалла представляют собой замкнутые кривые, называемые дислокационными петлями. Механические напряжения в области, охватываемой дислокационной петлей, больше, чем вне ее. Дислокации под действием механического напряжения перемещаются внутри кристалла. Внешне движение их аналогично движению в среде с трением. Чтобы вызвать перемещение дислокаций необходимо приложить некоторое начальное усилие для снятия дислокации с барьера, на котором она обычно закреплена. [c.369]

Для развития пластической деформации необходимо увеличить число дислокаций, что наблюдается при пластическом течении (рис. 57). Механизм размножения дислокаций предложен Франком и Ридом. При увеличении напряжения исходный дислокационный сегмент (рис. 57, а) закреплен в точках АВ. При увеличении напряжения сегмент будет выгибаться (рис. 57, б) и принимать последовательно формы, приведенные на рис. 57, (I—д. При сближении выступов сегмент приобретает свою исходную конфигурацию, образуя при этом расширяющуюся дислокационную петлю (рис. 57, е). При продолжающемся действии напряжения дислокационный источник может генерировать новые дислокационные контуры. Скопление вакансий и границы зерен [c.79]

Вначале происходит образование остаточных петель при обходе частиц дислокациями (рис. 2.29, а, б), причем образование каждой новой петли, т. е. прохождение по плоскости скольжения следующей дислокации, связано с увеличением приложенного напряжения. При некотором значении напряжения винтовые компоненты ближайшего к частице остаточного дислокационного кольца начинают поперечно скольжение (рис. 2.29,. е) под действием концентрации напряжений, [c.78]

При всех вариантах поперечного скольжения остаточных дислокационных колец краевые компоненты образуют призматические петли возле частиц (см., например, рис. 2.29, д). Эти петли из-за почти полной компенсации полей упругих напряжений не оказывают существенного сопротивления движущимся в плоскости скольжения дислокациям, хотя в принципе при больших деформациях их вклад в деформационное упрочнение может,стать заметным [166].. [c.79]

Если пренебречь вкладом термической активации в поперечное скольжение, что справедливо при температурах выше 0,2Г л [76, 146, 166], и считать, что поперечное скольжение определяется в основном напряжениями, действующими в плоскости скольжения, то при поперечном скольжении ближайшей к частице петли ее сегмент должен изогнуться в плоскости поперечного скольжения до критического радиуса изгиба, равного примерно радиусу частицы (рис. 2.29, в), после чего он получит возможность свободно распространяться дальше (по аналогии с прохождением дислокаций между частицами). Для такого изгиба дислокационного сегмента требуется напряжение сдвига [c.80]

Возможно, что отдельные наблюдаемые после деформации дислокации (точнее, дислокационные петли) появляются в результате огибания движущимися дислокациями некоторых препятствий. Такие дислокационные петли, являясь по своей природе неподвижными, не вносят вклад в пластическую деформацию. [c.107]

После деформации при комнатной температуре в структуре наблюдаются также дислокационные петли, спрямленные винтовые компоненты дислокаций, что является характерным для низкотемпературной структуры ОЦК-металлов [9, 2891. Следует отметить и появление на границах зерен сложного диффузного контраста, обусловленного накоплением границами в процессе деформации дислокаций несоответствия или приграничных решеточных дислокаций [289]. [c.139]

Изучение областей интенсивного Д. р. р. л. даёт возможность исследовать размеры, форму и др. характеристики частиц второй фазы в стареюидих растворах, дислокац. петли малого радиуса в облучённых или деформиров. материалах. [c.691]

В связи с этим возможны две существенно различные физические ситуации. В одной из них 6V н О, смещение линии дислокации не связано с изменением объема. Так будет, если смещение происходит в плоскости, определяемой векторами t и Ь. Эту плоскость называют плоскостью скольо/сения данного элемента дислокации. Огибающую семейства плоскостей скольжения всех элементов длины петли D называют поверхностью скольжения дислокации она представляет собой цилиндрическую поверхность с образующими, параллельными вектору Бюргерса Ь ). Физическая особенность плоскости скольжения состоит в том, что только в ней возможно сравнительно легкое механическое перемещение дислокации (о котором в этом случае обычно говорят как о ее скольжении) 2). [c.160]

Указанные типы дислокаций являются предельными, поскольку предельными (О и я/2) будут углы между векторами Бюргерса и осями дислокаций. Помимо них встречаются промежуточные случаи взаимной ориентации вектора Бюргерса и оси дислокации. Их часто называют смешанными и нередко рассматривают как наложение краевой с вектором Бюргерса 6x=bsina и винтовой с ЬК = 6 os а дислокаций (а — угол между Ь и осью дислокации). Угол а не обязательно постоянен вдоль дислокации, поскольку дислокации могут быть и криволинейными. Однако величина относительного смещения двух частей кристалла неизменна, и поэтому вектор Бюргерса по всей длине любой дислокации остается постоянным. Дислокационные линии могут заканчиваться на поверхности кристалла, границах зерен, других дислокациях, могут образовывать замкнутые петли. Дислокационные линии в виде замкнутой петли называют дислокационной петлей. Характерная особенность — отсутствие точек выхода на поверхность. Такие дислокации возникают, например, за счет схлопывания плоских скоплений вакансий и т. п. Дислокационные петли широко распространены в материалах, подвергнутых радиационному воздействию,] поскольку при бомбардировке кристалла нейтронами или заряженными частицами часть атомов оказывается выбитой из своих мест, в связи с чем возникают вакансии (и межузельные атомы). Одиночные [c.239]

Стадия В. Действие призматических петель на этой стадии отражается экспериментально в уменьшении длины пробега дислокаций в соответствии с соотношением (104). В результате 0в>0л- Призматические петли действуют аналогично барьерам Ломер—Коттрелла в г. ц. к. металлах и влияют в первую очередь на зависящую от температуры часть коэффициента упрочнения, т. е. на 0G. Поэтому рост 0в необходимо связать с даль-нодействующимн полями напряжений. [c.209]

Теория Зегера предполагает, что на стадиях I или А упрочнение происходит благодаря дальнодействующему взаимодействию далеко отстающих одна от другой дислокационных петель в первичной системе скольжения. По достижении напряжения т N источников дислокаций в единице объема испускает п дислокационных петель. Каждая петля согласно экспериментальным данным перемещается на большее расстояние L. Петли расположены в соседних плоскостях скольжения на расстояниях 5<Ь. [c.212]

По теории Кульман-Вильсдорф предпочтение отдается пересечению дислокаций с дислокационными сплетениями, также наблюдаемыми при электронномикроскопических исследованиях. Механизм образования дислокационных сплетений называют процессом ветвления . Он заключается в том, что движущиеся дислокации оставляют за собой пересекаемые дефекты, в результате чего позади движущейся дислокации образуются дислокационные диполи, вакансий и небольшие дислокационные петли, которые возникают в результате осаждения вакансий. Указанные дефекты искривляют прямолинейные дислокации этому способствует также поперечное скольжение. В конце концов первоначальная форма прямолинейных дислокаций настолько изменяется, что они принимают вид сплетений. Дислокационные сплетения распределены неравномерно. Поэтому на стадии / упрочнения дислокации заполняют места между сплетениями, т. е. свободные области кристалла, создавая квазиравномерную плотность сплетений. Затем на стадии II плотность сплетений в результате пересечения с движущимися дислокациями возрастает, расстояние между сплетениями уменьшается, вызывая рост деформирующего напряжения. При этом стадия III объясняется преобладанием поперечного скольжения. [c.213]

Форма и размеры петли гистерезиса (точнее, их семействл) зависят от химического состава материала, определяющего особенности межспиновых взаимодействий, а следовательно, обменную энергию, кристаллографическую анизотропию, наличие и расположение примесей и атомов легирующих элементов, микро- и макронапряжения и неоднородности, наличие и расположение дислокаций, размеры зерен и т. п. [c.64]

Таким образом, когда в дисперсыоупрочненном сплаве дислокация приближается к ряду частиц с локальными разрушениями границ (микропоры), она испытывает притяжение к местам, где есть поры, и отталкивание от мест, где межфазная граница сохранилась. Отдельные участки движущейся дислокационной линии выходят на свободные поверхности микропор (рис. 2.34), и вокруг частиц при обходе их дислокацией не образуется замкнутой петли, а лишь остаются небольшие сегменты дислокационных линий. Последующие дислокации проходят через ряд частиц практически при том же приложенном внешнем напряжении, испытывая только небольшое дополнительное сопротивление со стороны полей упругих напряжений этих сегментов, однако [c.84]

Смотреть страницы где упоминается термин Дислокаций петли : [c.509] [c.376] [c.47] [c.46] [c.326] [c.18] [c.255] [c.143] [c.357] [c.101] [c.112] [c.32] [c.66] [c.100] [c.192] [c.214] [c.218] [c.164] [c.166] [c.80] [c.25] [c.78] [c.78] [c.78] [c.79] [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...