Дислокации взаимодействие

Особый интерес для приложений представляют прямолинейные дислокации взаимодействие прямолинейных дислокаций мы рассмотрим более подробно. [c.476]

Вследствие того что в поле винтовой дислокации среднее напряжение равно нулю, между растворенным атомом и винтовой дислокацией взаимодействия нет. [c.60]

ДВИЖЕНИЕ и ПЕРЕСЕЧЕНИЕ ДИСЛОКАЦИЙ. ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ДИСЛОКАЦИЙ С ТОЧЕЧНЫМИ ДЕФЕКТАМИ [c.84]

Скользящие дислокации взаимодействуют с дислокациями на поверхности раздела в этом случае [c.260]

Силовые поля дислокаций взаимодействуют между собой. Если дислокации разных знаков находятся в одной плоскости скольжения, то при достаточном сближении они взаимно притягиваются и уничтожаются. Дислокации одного знака отталкиваются друг от друга. По мере сближения сила их взаимного отталкивания возрастает, в зоне сближения таких дислокаций возникает высокая концентрация напряжений, причем тем больше, чем больше дислокаций находится в зоне скопления. [c.16]

Дислокации, взаимодействие с выделениями и влияние па коррозионное растрескивание 294 —, влияние покрытий, окалины и остаточных напряжений на их образование и подвижность 27 —, источники 27 [c.484]

ГГ. 3. в твёрдом теле зависит от кристаллич. состояния вещества (в монокристаллах коэф, П. з. обычно меньше, чем в поликристаллах), от наличия дефектов и примесей, от предварит, обработки, к-рой был подвергнут материал (для металлов — ковка, прокат, отжиг, закалка) и т. и. Внутр. трение в кристаллах при комнатной темп-ре сильно зависит от наличия дислокаций. Под действием звука в кристалле возникают переменные упругие напряжения, к-рые возбуждают колебат. движения дислокаций. Взаимодействие этих колебаний с фононами решётки приводит к дополнит. П. 3. Различаются три осн. механизма дислокац, П. з. струнный, при к-ром дислокация рассматривается как струна длиной I, закреплённая в двух точках и колеблющаяся под действием звука в вязкой среде (рис. 6,а) гистерезисный, обусловленный отрывом дислокаций от их точек закрепления при больших амплитудах колебаний (рис. 6, б, в) релаксационный, связанный [c.658]

Динамичности коэффициент 500 Дислокаций взаимодействие 56, 59, 60 [c.615]

Со свободной поверхностью кристалла винтовая или краевая дислокация взаимодействует так же, как и с зеркально расположенной относительно этой поверхности дислокацией противоположного знака (рис. 2.14). Именно при таком взаимном расположении дислокации в кристалле в плоскости симметрии поля напряжений полностью компенсируют друг друга, что соответствует условиям на свободной от напряжений поверхности кристалла. Следовательно, свободная поверхность кристалла притягивает и винтовую и краевую дислокации, а после выхода их на поверхность потенциальная энергия кристалла уменьшается. [c.87]

Краевые дислокации взаимодействуют между собой подобно электрическим диполям. Если одну из дислокаций поместить в начало декартовых координат, то в случае упруго изотропных кристаллов возникают зоны притяжения и отталкивания с границами на биссектрисах координатных углов (рис. 2.15, а) [471. Для параллельных краевых дислокаций одинаковых знаков точки устойчивого равновесия располагаются в плоскости лишнего атомного слоя, а для дислокаций разных знаков —на биссектрисах координатных углов. В связи с этим под действием теплового возбуждения при нагреве кристалла краевые дислокации собираются в устойчивые конфигурации — дислокационные стенки (рис. 2.15, б ив), которые являются границами блоков и объясняют мозаичную структуру кристаллических зерен в поликристаллах. [c.87]

Поликристаллические материалы. Машиноподелочные конструкционные металлы, естественно, не являются монокристаллами, а состоят из большого количества связанных между собой зерен. Между зернами располагаются узкие прослойки — границы зерен. Границы зерен могут быть представлены как нарушения упорядоченного расположения атомов в кристаллической решетке. При небольших отклонениях углов ориентации решеток двух соседних зерен граница зерен представляет собой ряд следующих друг за другом линейных дислокаций (рис. 2.4). При значительном отклонении углов ориентации дислокации взаимодействуют между собой. [c.15]

Известны следующие механизмы, которые с участием водорода ухудшают свойства конструкционных сплавов взаимодействие с дислокациями взаимодействие с межатомными связями в кристаллической решетке создание очагов внутреннего давления образование гидридов. [c.140]

Каждая дислокация, помимо сверхупругих напряжений своем ядре, создает неоднородное поле упругих напряжений. Выше плоскости скольжения в области, где расположена полуплоскость /(+, возникают напряжения сжатия, а при пересечении плоскости скольжения напряжения меняют знак и там, где-отсутствует полуплоскость, возникают напряжения растяжения. Эти упругие напряжения затухают по мере удаления от оси дислокации. При сближении дислокаций одинакового знака поля упругих напряжений складываются и взаимная упругая энергия дислокаций возрастает. При сближении дислокаций разного знака их взаимная упругая энергия убывает. Следовательно, дислокации взаимодействуют по закону одноименные дислокации отталкиваются, а разноименные притягиваются. Дислокации разного знака, оси которых расположены в одной плоскости скольжения, аннигилируют, а если оси дислокаций расположены в разных плоскостях скольжения, то они сближаются и при равновесии располагаются друг против друга. В результате в кристалле может возникнуть вторичная структура — сетка дислокаций. [c.135]

Первоначальное деформирование металла обусловлено движением дислокаций. Поскольку процесс осуществляется при высоких температурах, механизмы с низкой энергией активации, такие как процесс Пайерлса, пересечение дислокаций и поперечное скольжение (особенно в металлах с высокой энергией дефектов упаковки) протекают без какой-либо задержки. Однако движущиеся дислокации, взаимодействуя друг с другом, образуют барьеры (препятствия). [c.262]

Силовые (упругие) поля дислокаций взаимодействуют между собой. Если дислокации, расположенные в одной плоскости скольжения, обладают одинаковым знаком, то они отталкиваются одна от другой если дислокации разного знака, то они [c.53]

Сб/2лг, где С — модуль сдвига Ь — величина вектора Бюргерса г — расстояние от линии дефекта, напряжению трения решетки сг,. Отсюда определим характерное расстояние, меньше которого дислокации взаимодействуют друг с другом сильнее, чем с кристаллом [c.116]

Помимо конкретных механизмов коллективного движения дислокаций встречаются и более общие случаи. Дело в том, что по мере увеличения плотности дислокаций взаимодействие между ними возрастает и становится соизмеримым с воздействием на единичную дислокацию со стороны внешних сил. Когда такой момент достигается, перемещение одной дислокации с неизбежностью влечет за собой перемещение других, во всяком случае в ее окрестности [133]. Это явление лежит в основе перестройки дислокационной субструктуры. Некоторые теоретические работы позволяют предполагать, что такая перестройка начинается в момент потери устойчивости предшествующей дислокационной субструктуры. [c.133]

Появление теории дислокаций следует расценивать как важный шаг на пути к пониманию и свойств металлов. Изучение характера и свойств дислокаций позволяет постепенно находить объяснение различных особенностей поведения металлов при различных условиях деформации. Первоначально простые положения теории дислокаций начинают значительно усложняться из-за разнообразия типов и перемещений дислокаций, взаимодействия дислокаций между собой и с другими дефектами кристаллической решетки. [c.519]

В процессе нагружения отдельные дислокации взаимодействуют друг с другом, взаимно уничтожаются или объединяются в колонии и группы. При достаточном напряжении группы дислокаций выходят на поверхность образца, в результате чего появляются линии скольжения. Направление этих полос определяется направлением минимальной затраты энергии и зависит как от типа кристаллографической решетки металла, так и от его поликристаллического строения. [c.44]

В этих условиях могут образовываться также и вакансии. Интенсивность образования вакансий резко возрастает в результате повышения вероятности пересечения дислокационных линий в микрообъемах с высокой плотностью дислокаций. Взаимодействие и осаждение образующихся вакансий на дислокациях также будут способствовать блокированию последних. [c.109]

Силовые (упругие) поля дислокаций взаимодействуют между собой. Если дислокации, расположенные в одной плоскости скольжения, имеют одинаковый знак, то они отталкиваются одна от другой если дислокации разного знака, то они взаимно притягиваются. Сближение дислокаций разного знака приводит к их взаимному уничтожению (аннигиляции). [c.40]

Такая формулировка связана со следующими обстоятельствами. Известные дислокационные модели зарождения микротрещин [4, 25, 170, 247] показывают, что они возникают при некотором критическом значении локальных напряжений в голове дислокационного скопления. Это соответствует критическому значению эффективного напряжения = Эффективное напряжение здесь определяется равенством a ff = ai — оо, в котором величина Оо есть так называемое напряжение трения, являющееся суммой напряжений Пайерлса—Набарро и сопротивления скольжению, обусловленного взаимодействием дислокаций с примесными атомами, точечными дефектами и исходными дислокациями [170]. Иными словами, оо есть напряжение, соответствующее началу пластического течения в зерне. С другой стороны, как известно, при температуре нулевой пластичности Т = = Tq условие наступления пластического течения (2.3) есть одновременно и условие разрушения сг/ = От(7 о) [170, 222]. Очевидно, что в данном случае выполнено условие зарождения микротрещины, и, следовательно, справедливо равенство [c.67]

Вследствие упругого взаимодействия между дислокациями сопротивление их движению сильно возрастает и для их продвижения внешнее напряжение должно резко возрасти (стадия // упрочнения). Под влиянием все возрастающего наиряжения развивается поперечное скольжение винтовых дислокаций, т. е. скольжение с переходом из одной разрешенной плоскости скольжения в другую. Это приводит к частичной релаксации напряжений, аннигиляции отдельных дислокаций разного знака и группировке дислокаций в объемные ячейки, внутри которых плотность дислокаций меньше, чем в стенках ячеек. Наступает /// стадии деформации, когда происходит так называемый динамический возврат, который приводит к уменьшению деформационного упрочнения. [c.46]

При пластической деформации в металле образуются, перемещаются и взаимодействуют с другими дефектами кристаллического строения линейные несовершенства (дислокации). [c.81]

Винтовые дислокации взаимодействуют подобно электрическим зарядам одноименные дйслокации отталкиваются, разноименные притягиваются. [c.56]

По данным Дж. Хирта, пересечение двойника скользящей дислокацией может быть причиной роста (или сокращения) двойника. Вследствие того что расщепляющиеся дислокационные реакции, возникающие при этом, энергетически не выгодны, рост двойника может происходить только при более значительных по сравнению со скольжением внешних приложенных напряжениях. Скользящие дислокации, взаимодействуя с двойником, может расширить или сузить его границы, преломившись, пройти сквозь двойник, оставив на нем изгибы и ступеньки. В том случае, когда дислокационные реакции, связанные с этими явлениями, не имеют места, граница двойника должна действовать как барьер, в результате чего образуются скопления скользящих дислокаций, которые приводят к сильному упрочнению и последующему разрушению. [c.147]

Теория взаимодействия дислокационных комплексов (теория Мотта) уточняет теорию Тейлора, приводя ее в большее соответствие с экспериментом. В частности, делается поправка на вторую гипотезу. Здесь заменяется взаимное влияние индивидуальных дислокаций взаимодействием между группами дислокаций, испускаемых из источника (например, из источника Франка—Рида). Испущенные дислокации в одной плоскости скольжения скапливаются у препятствий (сидячих дислокаций), что приводит к увеличению внутреннего напряжения в голове скопления. Дислокационные скопления с п дислокациями рассматриваются как сверхдислокация с век- [c.211]

Однако сейчас еще трудно сказать, возможно ли получение столь высокой плотности дислокаций по всему объему, так как при таком значении средней плотности дислокаций взаимодействие их силовых полей может привести к образованию нарушений сплошности металла. Приближенные расчеты [6] показывают, что субмнкроскопические трещины возникают в локальных объемах металла, где достигнуто близкое к 10 - см местное значение плотности дислокаций. В данном случае полностью нарушается кристаллическое строение решетки и говорить о плотности дислокаций как таковой уже нельзя. [c.12]

За счет унругйх полей дислокации взаимодействуют. При этом дислокации, лежащие в разных плоскостях скольжения, могут упорядоченно располагаться в кристалле, выстраиваясь таким образом, что область сжатия кристалла у одной дислокации приходится на область растяжения у другой. Ряды дислокаций образуют субграницы, разбивающие кристалл на взаимно разориентированные блоки. Точечные дефекты и примесные атомы обычно скапливаются в упругих полях дислокаций. [c.46]

Особенностью распространения упругих волн в кристаллах является их взаимодс1ктвие с разл. подсистемами (макроскопическими электрич. и магн. полями, электронами, спинами и др.) кристаллов. Так, в кристаллах, обладающих пьезоэффектом, распространение акустич. волны сопровождается образованием переменного электрич. поля, движущегося вместо с волной деформации в полупроводниках и металлах волна деформации вызывает движение и перераспределение свободных носителей (см. Акустоэлектронное взаимодействие) в магн. кристаллах упругая волна сопровождается волной переменного магн. поля, обусловленного магня-тострикцией, и т. д. Для всех типов кристаллов характерно взаимодействие УЗ-волн с дефектами кристаллич. структуры, в первую очередь с дислокациями. Взаимодействие механич. деформаций с разл. подсистемами в значит, степени определяет поглощение УЗ, механизмы акустич. нелинейности, анизотропию скорости звука и даже обусловливает возникновение в кристаллах новых типов волн, как объёмных (связанные магнитоупругие волны в магн. Дфисталлах), так и.поверхностных. [c.506]

Мартенсит в таких сплавах имеет характерную структуру. Вместо пластинчатого двойникового при определенных условиях образуется так называемый массивный мартенйит. Структура состоит из сплошных участков а-фазы с неправильной формой границ, без остаточного аустенита. Электронномикроскопические исследования на просвет показали, что субструктура массивного мартенсита состоит из параллельных пластин а-фазы с большой плотностью беспорядочно распределенных дислокаций. Пластинки толщиной 0,2—1,0 мкм слегка разориентированы. Эффект упрочнения значителен из-за большой плотности дислокаций, взаимодействующих с дисперсными частицами. [c.332]

Уравнение эволю1ции плотности дислокаций, взаимодействующих с петлями, записывают в виде [229] [c.128]

Реальные процессы роста значительно отличаются от этих идеализированных моделей вследствие зависимости коэффициентов диффузии от состава, а также из-за больших внутренних напряжений, которые могут возникать во время превращения. Вследствие сложности этих эффектов их обсуждение обычно невозможно проводить иначе, чем на качественной основе исклюг чение представляет частная проблема миграции растворенного компонента в поле напряжений, которая благодаря ее большой практической важности привлекла в последнее время значительное внимание. Это объясняется тем, что при исследовании цро-цессов роста, связанных с сегрегацией на дислокациях, взаимодействием между атомами растворенного компонента и дислокациями пренебрегать уже нельзя. [c.263]

При больших скалывающих напряжениях величина скоплений определяется, по-видимому, характером препятствий, которые встречают дислокации в плоскости скольжения, а именно, распределением и степенью преодолимости препятствий. В монокристаллах чистых металлов сопротивление сдвигу обусловливается, в частности, взаимодействием параллельных дислокаций, лежащих в близких плоскостях скольжения, сидячими дислокациями, взаимодействием скрещивающихся дислокаций и возникновением при их пересечении уступов [201, 225], которые при последующем движении могут вызвать появление цепочек вакансий или межузловых ионов, и т. д. В поликристаллах решающую роль приобретают границы зерен [231]. В сплавах дислокации при своем движении должны преодолевать включения инородных атомов с той или иной степенью дисперсности препятствием движению служит также адсорбция на дислокациях внедренных атомов ( атмосфера Коттрелла ) [201, 232]. Особый интерес представляет взаимодействие дислокаций со свободной поверхностью кристалла [ИЗ, 117, 233]. [c.204]

Макронапряжения или напряжения первого рода уравновешиваются в макрообъемах, соизмеримых с размерами детали. В этих объемах материал рассматривается как изотропный. Микронапряжения или напряжения второго рода распространяются в микрообъемах, соизмеримых с размерами зерен, блоков, групп зерен. Их появление вьпывается анизотропией кристаллов, ориентацией кристаллографических плоскостей, наличием различных фаз, дислокаций, взаимодействием соседних зерен между собой. Если соседние зерна представляют собой различные фазы с разными механическими и физическими свойствами, то при деформации или изменении температуры возникают межфазные ми1фонапряжения. Причиной межфазных температурных напряжений является различие коэффициентов линейного расширения этих фаз вдоль разных кристаллографических направлений. [c.53]

Избыточные вакансии и межузельные атомы поглощаются дислокациями при гк рераспределении последних прп нагреве. Кроме того, п ()исходит сток вакансий к границам зерен, что определяс умень-ijieuue их концентрации. Далее вакансия и межузельные атомы при встрече взаимодействуют с уменьшением энергии. [c.54]

Термическое и деформационное старение повышают прочность и твердость, но одновременно резко снижают ударную вязкость и повышают порог хладноломкости, Повышение прочности при термическом старении объясняется тем, что выделившиеся из феррита карбиды, нитриды и другие фазы создают препятствия для движения дислокаций. При деформационном старении основное упрочнение, вероятно связано не с выделением избыточных фаз, а с взаимодействием примесей (атомов углерода и азота) со скоплениями дислокаций, что затрудняет их движение. При нагреве деформированной стали возможно образование частиц метастабильной карбонитридной фазы Feie(N, )j или стабильного нитрида Fe4N, [c.190]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...