Импульс внешний мгновенный

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы материальных точек в приложении к мгновенным силам. Приращение главного момента количеств движения системы материальных точек относительно неподвижного центра при ударе равно векторной сумме моментов относительно того же центра импульсов внешних мгновенных сил п [c.559]

Решение. Изобразим импульсы внешних мгновенных сил 5— ударный импульс, приложенный к боковой поверхности цилиндра, Ах А > Вх Sвv — составляющие реактивных ударных импульсов в подшипниках Л и 5. [c.575]

Равенство (111.72) определяет теорему об изменении количества движения системы при ударе прираш,ение количества движения системы при ударе равно главно.иу импульсу внешних мгновенных сил. Напомним, что реакции внутренних связей принадлежат к внутренним силам лишь тогда, когда эти связи — идеальные. [c.460]

Равенство (111.74) выражает теорему об изменении кинетического момента при ударе приращение кинетического момента за время удара равно главному моменту импульсов внешних мгновенных сил, приложенных к точкам системы. [c.460]

Здесь Si, S2, Sn — импульсы внешних мгновенных сил, v и й — скорость центра тяжести С и угловая скорость тела после удара, г>о и соо — те же величины до удара. К уравнениям (81) и [c.276]

Первый из классов образует задачи, решаемые средствами механики абсолютно твердого тела. Это задачи, в которых рассматривается движущееся твердое тело — свободное или с наложенными на него связями, ликвидирующими часть степеней свободы. Ищутся изменения в параметрах движения (линейной и угловой скоростей центра массы тела) и возникающие в связях импульсные реакции под воздействием либо приложенного к телу внешнего мгновенного импульса, либо мгновенно наложенной связи. В том и другом случаях ситуация ударная (идеальный удар). При этом импульсные реакции могут искаться как в связях, имевших место до удара, так и в связях, внезапное наложение которых и составляет сущность ударного явления. Могут быть и некоторые модификации в отмеченных постановках задач. Эти задачи решаются путем применения аппарата механики абсолютно твердого тела. [c.254]

Мы уже знаем, что конечными силами, приложенными к точкам системы, мы можем пренебречь по сравнению с мгновенными силами. Что касается мгновенных сил, то в их числе могут быть и внешние и внутренние силы. Но мы знаем, что внутренние силы не оказывают никакого влияния на движение центра инерции системы. Обозначая внешние мгновенные силы, приложенные к точкам системы, через Рг,...., Рп, а их импульсы за время х через Sf, 5 ,. .., 5 и применяя к движению центра инерции за время х закон количества движения, будем иметь [c.306]

Полученное уравнение позволяет определить скорость сли известны скорость и импульсы всех внешних мгновенных сил, действующих на систему. [c.306]

Назовем для краткости речи импульс 5г внешней мгновенной силы внешним мгновенным импульсом . Полученное уравнение [c.308]

Так как Pi, п 2 представляют количества движения системы до и после удара, то из равенства (91.38) следует теорема об изменении количества движения системы при ударе изменение количества движения системы за время удара равно сумме мгновенных импульсов всех внешних ударных сил, действующих на систему. [c.129]

По ранее принятому определению удара вектор AQ (а следовательно, и импульс S за время удара равнодействующей F сил, приложенных к точке) конечен. Поскольку интервал интегрирования т бесконечно мал, это может быть только в том случае, когда интегрируемый вектор имеет по модулю порядок, обратный т, т. е. сила F бесконечно велика. Отсюда следует, что во время удара в точке соприкосновения соударяющихся тел должны возникать бесконечно большие по величине, но мгновенно действующие мгновенные силы, приводящие к конечному изменению количества движения точки. Конечный импульс мгновенной силы за время удара условимся называть кратко ударом. Так, будем говорить к точке приложен удар , к системе точек приложены внешние удары и т. п., понимая под этим, что к точке НЛП системе точек приложены мгновенные силы с конечными импульсами за время удара. [c.134]

Для определения абсолютных скоростей Vix после удара, а также импульсов мгновенных сил, развивающихся при ударе, применим теорему пмпульсов. Внешних ударов нет, поэтому количество движения системы до удара и после удара одно и то же таким образом, проектируя векторы количеств движения на ось Ох, получим [c.138]

Рассмотрим движение твердого тела, закрепленного в одной точке. В этом случае тело не может совершать поступательного движения, так как скорость одной его точки всегда равна нулю, и движение можно представить как вращение вокруг мгновенной оси, которая изменяет свое положение и в теле, и в пространстве, но все время проходит через неподвижную точку тела. Мы могли бы выбрать три неподвижные оси, проходящие через эту точку, и написать уравнения моментов (13.25) относительно этих трех осей. Однако положение этих осей в теле, вообще говоря, будет изменяться, и связь между моментами импульса относительно трех осей и скоростями точек тела будет сложной. С другой стороны, если мы выберем оси, жестко связанные с телом, то связь между моментами импульса относительно этих осей и скоростями точек тела будет достаточно простой, но определение характера движения этих осей окажется сложной задачей. Поэтому мы не будем рассматривать в общем виде задачу о движении тела, имеющего одну закрепленную точку, а ограничимся только специальным, но важным случаем, когда тело быстро вращается вокруг мгновенной оси, а требуется определить, как будет двигаться эта ось под действием внешних моментов. [c.446]

Движение под влиянием мгновенного импульса. Мы можем применить полученные результаты к тому случаю, когда твердое тело находится под действ 1ем мгновенных импульсов. Мы предполагаем внешние силы бесконечно большими, время их действия бесконечно малым, но так, что интегралы по времени остаются конечными. [c.105]

Б. Случай мгновенного единичного теплового импульса, возникшего во внешней среде в момент -с. [c.366]

Под мгновенным единичным тепловым импульсом здесь понимается lim(uo- )=l, где и — температура внешней среды, ох — продолжитель- [c.366]

В применении к задачам о полях температур, возбужденных мгновенными единичными источниками, стоками, дублетами или единичными тепловыми импульсами, возникающими во внешней среде или на поверхности, метод достаточно эффективен и может иметь прикладное значение, поскольку позволяет легко получить функции влияния, широко применяющиеся в практике инженерного проектирования. [c.369]

Неподвижный разрез. Методы интегральных преобразований и асимптотических оценок в сочетании с методом Винера — Хопфа позволяют находить решение динамических задач тео-. рии упругости для бесконечного однородного тела с фиксированными плоскими разрезами, имеющими в плане форму круга (или внешности круга), полосы или бесконечного сектора, при задании на разрезе произвольных внешних нагрузок. При этом вследствие принципа суперпозиции основное значение имеет построение аналога решения Лэмба (в задаче о воздействии мгновенного сосредоточенного импульса на границу полупро- странства) для соответствующей конфигурации тела. 2 [c.577]

Методы измерения энергии и мощности излучения в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной частях спектра были предметом постоянного изучения и совершенствования в течение очень многих лет [1 —11]. Появление лазеров выдвинуло ряд дополнительных проблем, а также несколько упростило дело. Упрощение связано с тем, что большинство лазеров испускает почти монохроматическое излучение. Так как частотные характеристики чувствительности большинства приемников существенно не изменяются в узких спектральных областях, проще становится проблема обработки данных. Более того, поскольку требуется измерять лишь излучение с узкой спектральной полосой становится возможным использование узкополосных фильтров в сочетании с некоторыми типами приемников. Тем самым снижается влияние ряда источников ошибок, внешних шумов и уменьшаются потери, вызванные переизлучением. Разумеется, возникают и некоторые осложнения. От лазеров можно получить значительно большие плотности энергии и мощности, чем от большинства тепловых источников света, и поэтому при работе с разными фотоприемниками нужно быть осторожным, чтобы избежать насыщения или повреждения приемников излучением. Поскольку некоторые лазеры дают крайне короткие импульсы, для измерения мгновенной мощности требуются малоинерционные приемники и связанная с ними аппаратура с соответствующим быстродействием. Для преодоления таких осложнений были затрачены большие усилия по разработке надежных методик, многие из которых мы изложим ниже. Кроме материалов, содержащихся в данной главе, мы рекомендуем читателю несколько обзоров по общепринятым методикам, опубликованным ранее [12—14]. [c.107]

При выполнении какого условия свободного вращения волчка все три характерные оси совпадают Поясните, почему действие внешних сил разводит оси быстро вращающегося волчка. Поясните, почему под действием момента внешних сил, перпендикулярного оси импульсов, эта ось начинает совершать вынужденную прецессию. Как связана угловая скорость прецессии с моментом сил С какой угловой скоростью прецессируют ось симметрии волчка и мгновенная ось вращения [c.264]

Решение задачи проведем, применяя результаты (5.30) (5.32) для мгновенного импульса поверхностной нагрузки д и действующего на внешний слой стержня в интервале а — х а- - . Предполагая, что 1, введем в функцию (5.32) замену = = <5и/(2 ) и устремим к нулю. Тогда для искомой функции времени имеем [c.249]

Импульсная нагрузка. В начальный момент времени на внешнюю поверхность пластины воздействует мгновенный равномерно распределенный силовой импульс [c.371]

Каковым бы ни было в некоторый момент времени движение твердого тела и жидкости, оно может быть образовано мгновенно из положения равновесия при помощи подходящим образом выбранного импульсивного динамического винта, приложенного к твердому телу. Этот импульсивный винт есть тот, который необходим, чтобы уравновесить систему действующих на поверхность импульсивных давлений 0(р и, кроме того, образовать действительное количество движения всех частиц тела. Он был назван Кельвином импульсом системы в рассматриваемый момент времени. Необходимо отметить, что определенный таким образом импульс не тождествен с полным количеством движения системы это последнее в данном случае фактически неопределимо ). Мы сейчас же докажем, однако, что импульс вследствие внешних действующих на тело сил меняется точно таким же образом, как количество движения конечной динамической системы. [c.201]

Вышеописанные движения представляют собою хотя и самые простые, однако не единственные установившиеся движения, возможные для твердого тела, когда на него не действуют внешние силы. Мгновенное движение тела в некоторый произвольный момент, согласно хорошо известной теореме кинематики, представляет некоторое винтовое движение для того, чтобы это движение было установившимся, необходимо, чтобы при движении не менялось положение импульса (которое неизменно в пространстве) относительно тела. Для этого необходимо, чтобы ось винтового движения совпадала с осью соответствующего импульсивного винта. Так как общие уравнения прямой линии содержат четыре независимых постоянных, то это условие приводится к четырем линейным соотношениям, которые должны удовлетворяться пятью отношениями и о г р д Г. При рассмотренных здесь обстоятельствах для всякого тела существует, таким образом, просто бесконечная система возможных установившихся движений. [c.212]

Все исследование относится, конечно, к мгновенному состоянию системы, но мы напоминаем, что импульс согласно доказательству 119 будет постоянен во всех отношениях, если только внешние силы отсутствуют. [c.270]

Доказательство. Представим себе некоторую замкнутую поверхность Е, неподвижную в пространстве и содержащую внутри тело 5. Эта поверхность рассматривается чисто геометрически и не является какой-либо материальной границей при движении жидкости. Пусть динама количества движения (М , Ня) определяет количество движения системы 2 я, состоящей из тела и жидкости, находящейся внутри поверхности Е в момент времени Если предположить, что движение тела и неограниченной жидкости, которое фактически существует в момент времени 1, создается мгновенно из положения покоя, как это описано в п. 17.31, с помощью импульса ( , Х), приложенного к телу, то во всей жидкости будет существовать импульсивное давление еф следовательно, внешний импульс, действующий на систему 2 е, будет состоять только из динамы ( ,Х.) и импульсивного давления еф на поверхности Е. Итак, эти импульсы создают динаму количества движения (Мя, Н ). Следовательно, если п — единичный вектор внешней нормали к элементу 5, то [c.492]

Б. Случай мгновенного наложения неголономных связей. Пусть до наложения связей система имела т степеней свободы и в момент времени /о при отсутствии заданных внешних импульсов на систему мгновенно накладывается т — / идеальных неголономных связей вида [c.164]

Для получения мощных потоков монохроматических лучей света разработаны конструкции оптических квантовых генераторов ОКГ (лазеров и мазеров). Эти генераторы работают в импульсном режиме с длительностью импульса 0,2—50 мксек и частотой повторения 0,1—5 имп/сек. Получение мощных световых потоков в квантовых генераторах основано на том, что атомы некоторых оптически активных веществ (твердых — рубин, сапфир газообразных — гелий, неон и др.) обладают свойством создавать в веществе большой потенциальный запас энергии под влиянием внешнего возбудителя мгновенно возвращать вещество к до возбужденному состоянию и при этом излучать поток когерентного света большой мощности. Рубиновый стержень (окись алюминия с примесью хрома) получил самое широкое применение в качестве оптически активного вещества в современных конструкциях ОКГ. Создан полупроводниковый оптический генератор, имеющий к. п. д. выше квантовых генераторов на рубине в десятки раз. [c.643]

Точное решение задачи о движении гироскопа в поле внешних сил довольно сложно. Однако, выражение для угловой скорости прецессии можно легко получить в рамках так называемой элементарной теории гироскопа. В этой теории делается допущение, что мгновенная угловая скорость вращения гироскопа и его момент импульса направлены вдоль оси симметрии гироскопа. Другими словами, предполагается, что угловая скорость вращения гироскопа вокруг своей оси значительно больше угловой скорости прецессии ю 2, (4.5) [c.58]

Задачи с особенностями. Гели начальные данные ( ) в задаче Коши не являются непрерывными, то в сколь угодно малой окрестности момента f = О в решении могут появиться особенности, характер и поведение которых зависят от структуры функций (1). Разрывные начальные данные могут порождать движение с сильными разрывами -- ударными волнами или контактными разрывами. К этому приводят залачи о взаимодействиях различных движений газа между собой или с внешними телами (например, задача о воздействии ударной волны на твердое тело). Сюда же относятся модельные задачи о последствиях сосредоточенных воздействий на газ, когда в некоторых точках, на линиях или поверхностях задаются интегральные характеристики движения газа — поток массы (расход), сосредоточенный импульс или мгновенно выделившаяся энергия (например задача о сильном взрыве). Особенностью является также поведение параметров движения газа в бесконечно удален[юй точке пространства й (х) или при I оо. [c.73]

Ниже излагается разработанный автором метод, позволяющий достаточно просто найти точное решение задачи о расчете нестационарного одномерного температурного поля для комплекса тел с различными теплофизическими коэффициентами. При этом предполагается, что температурное поле. возбуждается мгновенным плоским источником тепла, стоком или дублетом, расположенным в пределах комплекса тел, либо Тепловым импульсом, возникающим на свободной поверхности тела или во внешней среде. Соответствующие температурные функции при определенных условиях рассматриваются как функции влияния [1]. Последнее можно эффективно использовать в практике проектирования [4], в частности при проектировании массивных бетонных блоков, в которых температурное поле формируется под влиянием экзотермии цемента и климатических воздействий [3]. [c.359]

Импульсно-частотные характеристики целесообразно использовать при расчетах вибрационной диагностики, определении установившихся колебаний нелинейных систем, идентификации внешних периодических воздействий, в методах динамического синге а. Эти характеристики представляют собой закон установившихся вынужденных колеба[П1и, возбуждаемых периодически повторяющимися импульсами с периодом Т. На рис. 12 показана многомассная кружильная система (а), на г-ю массу которой действует периодическая последовательность мгновенных импульсов (б)- [c.340]

Импульсный характер поля лазерного излучения большой напряженности и типичная форма импульса, в которой длительность фронта Тф порядка длительности Тд самого импульса. Численно величины Тф Тд лежат в пределах от нано- до фемтосекунд. Таким образом, при теоретическом описании надо учитывать характер включения внешнего поля, который может быть как мгновенным, так и адиабатическим. Очевидно, что при таком количестве основных закономерностей нет [c.26]

Импульсы АЭ, как теоретические, так и полученные в экспериментах (рис. 7 и 8), имеют гладкий передний фронт, крутизна которого зависит от скорости процесса разрыва связей (скорости распространения разрыва) и от места начала разрущения. Акустические импульсы имеют характер преимущественно однополярного импульса с некоторыми осцилляциями мгновенного значения. Мгновенное значение сигнала АЭ достигает максимума, после которого форма кривой может быть разнообразной. Это связано с рядом причин. Если зарегистрированный импульс АЭ имеет форму, близкую по внешнему виду к функции Хэвисайда (рис. 8, а и 8, б), то можно сделать вывод, что источник АЭ расположен вблизи зоны регистрации и, следовательно, зарегистрировано смещение точек среды в ближней зоне источника излучения. Импульсы на рис. 8, в и г зарегистрированы вдали от источника. [c.308]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...