Мгновенный плоский источник

Мгновенный плоский источник теплоты представляет собой совокупность мгновенных точечных источников теплоты, действующих одновременно и расположенных в одной плоскости. Распределение теплоты Q при = 0 может иметь разнообразный характер. Под мгновенным плоским источником обычно понимают равномерное распределение Q по сечению (рис. 5.10, в). В случае нормального распределения Q по кругу имеем мгновенный нормально круговой плоский источник (рис. 5.10,2). [c.153]

МГНОВЕННЫЙ ПЛОСКИЙ источник [c.162]

Приращение температуры от мгновенного плоского источника Q2=Q/F в стержне без теплоотдачи выражается уравнением [c.162]

Теплота от мгновенного плоского источника в стержне распространяется в основном в направлении вдоль стержня. Если пренебречь теплоотдачей боковых поверхностей, то температуру по поперечному сечению стержня можно считать равномерной, а процесс распространения теплоты — линейным. В случае заметной теплоотдачи с поверхности температура по поперечному сечению стержня будет неравномерной. Теплоотдачу учитывают путем введения в уравнение (6.7) сомножителя е , который отражает лишь понижение средней температуры в сечении, но не выражает неравномерности температуры по толщине стержня [c.162]

Приращение температуры в точке А от мгновенного плоского источника, который действовал в точке О t с назад, составит [c.174]

При соединении разнородных металлов сваркой распространение теплоты и распределение температуры имеют некоторые особенности. Рассмотрим распространение теплоты от мгновенного плоского источника в бесконечном стержне [формула (6.8) [, которое может быть применено как к случаю соединения двух стержней встык, так и к случаю нагрева двух пластин быстро-движущимся источником теплоты [формула (6.45)]. Запишем формулу (6.8) в виде [c.199]

Начало координат выберем в плоскости соприкосновения тел I. В этой же плоскости действует мгновенный плоский источник тепла. [c.45]

П. Мгновенный плоский источник мощностью Q, действующий в момент времени t = 0, расположенный в плоскости, параллельной плоскости х -0 и проходящей через точку х. [c.254]

Единичный мгновенный плоский источник в плоскости х в момент времени t = 0. Границы х = 0 и х=-а поддерживаются при температуре, равной нулю. [c.353]

II. Единичный мгновенный плоский источник в плоскости х при t Q. Граничные условия имеют вид [c.353]

III. Единичный мгновенный плоский источник в плоскости х при Тепловой поток ка границах х — 0 и х — а равен нулю. [c.354]

I. В области х > О находится материал с термическими коэффициентами К , -К , pj, Ср iJj, а в области х<0 — материал, для которого эти коэффициенты равны К2< Ъ р2 2- 2 соответственно. Контактное сопротивление на граничных поверхностях отсутствует. В области. х > О а плоскости х в момент времени ( — 0 действует единичный мгновенный плоский источник [21]. [c.356]

Распределение температур, обусловленное действием в плоскости х неограниченного тела с термическими коэффициентами ATj, Xj единичного мгновенного плоского источника в момент t = Q, равно следующей величине [c.356]

Функция Грина для шара, определенная в 1 данной главы, служит решением для единичного мгновенного точечного источника в шаре (см. 16 этой главы). Решение, которое приводится здесь для мгновенного шарового поверхностного источника, можно получить путем интегрирования (16.8) настоящей главы по источникам, равномерно распределенным по сфере. Однако задачи, в которых рассматривается радиальный тепловой поток, настолько важны, что нам представляется целесообразным вывести решение непосредственно, в частности при помош,и метода, соответствующего методу, изложенному в 2 для мгновенного плоского источника. Аналогичное замечание справедливо и для решений, приведенных в 8 этой главы. [c.359]

Нелинейная теплопроводность существенным образом отличается от линейной. Нелинейную теплопроводность впервые рассматривали Я. Б. Зельдович и А. С. Компанеец (1950), которые, в частности, нашли точное решение задачи о распространении тепла от мгновенного плоского источника. [c.250]

Рис. 29. Распространение тепла От мгновенного плоского источника при линейной теплопроводности р < < I" < Г).

Рис. 30. Распространение тепловой волны от мгновенного плоского источника при нелинейной теплопроводности. 1 < I" а Г ).

Поле температур (точнее, повышения температур) А , вызванное мгновенным плоским источником интенсивностью Q, находящимся в центре пластины, описывается выражением [c.150]

Тогда интенсивность мгновенного плоского источника у [c.133]

Распространение тепла в стержне от мгновенного плоского источника подчиняется закону, выражающемуся уравнением (1У.21). Подставив в него значения С 2, получим [c.133]

Напишите уравнение распространения тепла в бесконечном теле от неподвижного мгновенного плоского источника. [c.159]

Температура любой точки А (см. рис. 1) вала определится суммированием процесса распространения тепла от элементарных мгновенных плоских источников dQ с координатами Х . 3 [c.359]

Решение задачи с мгновенным источником тепла. Задача формулируется следующим образом. Неограниченная пластина, находящаяся в неограниченной среде, получает в начальный момент времени тепловой импульс от мгновенного плоского источника тепла, расположенного в середине пластины х = 0). Сила мгновенного источника тепла равна [c.389]

Если в бесконечный стержень по одному из его сечений мгновенным плоским источником введено тепло Q, то оно (при отсутствии отвода тепла через боковые поверхности в окружающую среду) распределится только по оси хх. Тогда решение будет иметь вид [c.150]

Рис. 10.1. Распространение тепла ог мгновенного плоского источника при линейной теплопроводности.

Рис. 10.2. Распространение тепловой волны от мгновенного плоского источника.

ЛИМ некоторый элементарный слой толщиной dx, в котором при (=0 содержится количество теплоты dQ = срТнЕ dx. Будем рассматривать его как мгновенный плоский источник теплоты. Данный элементарный источник теплоты находится от рассматриваемой точки А на расстоянии х— х dx ). Следовательно, приращение температуры в точке А через время t от данного источника теплоты составит [c.166]

Ниже излагается разработанный автором метод, позволяющий достаточно просто найти точное решение задачи о расчете нестационарного одномерного температурного поля для комплекса тел с различными теплофизическими коэффициентами. При этом предполагается, что температурное поле. возбуждается мгновенным плоским источником тепла, стоком или дублетом, расположенным в пределах комплекса тел, либо Тепловым импульсом, возникающим на свободной поверхности тела или во внешней среде. Соответствующие температурные функции при определенных условиях рассматриваются как функции влияния [1]. Последнее можно эффективно использовать в практике проектирования [4], в частности при проектировании массивных бетонных блоков, в которых температурное поле формируется под влиянием экзотермии цемента и климатических воздействий [3]. [c.359]

Мгновенный плоский источник тепла. В начальный момент времени в элементе объема, представляющем бесконечный плоский слой с основанием, совпадающим с плоскостью УOZ, высотой х, сосредоточето тепло с равномерной поверхностной интенсивностью Сг кал см. [c.143]

Процессы нелинейной теплопроводности впервые рассматривались Я. Б. Зельдовичем и А. С. Компанейцем [1], которые, в частности, нашли точное решение задачи о распространении тепла от мгновенного плоского источника. Соответствуюш,ие вопросы теории фильтрации независимо исследовал Г. И. Баренблатт [2]. Он получил то же самое решение для случая мгновенного сосредоточенного источника, а также решил ряд других конкретных задач. [c.510]

Основные черты процесса нелинейной теплопроводности и особенности, отличаюш,ие его от процесса линейной теплопроводности, лучше всего выяснить на примере задачи о распространении в неограниченной первоначально холодной среде тепла от мгновенного плоского источника энергии. Пусть в начальный момент i = О в плоскости х = О выделилась энергия g на 1 см поверхности (g в эрг1см ). В последуюш,ие моменты тепло растекается в обе стороны от плоскости а = 0. [c.510]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...