Когерентность объем

Таким образом, среднеквадратичная относительная флуктуация при любой данной температуре равна величине КТ, поделенной на энергию, требуемую для того, чтобы при данной температуре перевести объем когерентности из сверхпроводящего в нормальное состояние. Грубо говоря, жесткость сверхпроводящей функции не дает возможности перевести данную точку сверхпроводника в нормальное состояние без того, чтобы не перешел в нормальное состояние и окружающий ее когерентный объем. Флуктуации очень малы, однако они становятся существенными при температурах, очень близких к температуре перехода. [c.602]

Обратимся к противоположному предельному случаю полной когерентности волн, испускаемых различными атомами. Результат интерференции N волн существенно зависит от взаимного расположения излучающих атомов и от того конкретного закона, которому подчинены фазы еру. Рассмотрим простой случай, имеющий непосредственное отношение к свойствам оптических квантовых генераторов. Пусть источник имеет форму прямоугольного параллелепипеда (рис. 40.2) с длинами ребер а, Ь к L, светящиеся атомы заполняют его вполне равномерно, и амплитуды волн (точнее, коэффициенты Aj в выражении (222.1)) одинаковы. Пусть, далее, расстояние между соседними атомами значительно меньше длины волны, и поэтому суммирование по / в (222.2) можно заменить интегрированием по объему источника. Будем писать поэтому г х, у, г ) вместо Гу. [c.772]

Изучены два варианта акустического облучения 1) излучатель звука располагается в обратном канале трубы. При этом частоту излучения подбирали так, чтобы она совпала с одной из резонансных частот обратного канала. Это обеспечивало увеличение амплитуды акустических колебаний. Известный недостаток указанного варианта состоит в том, что при этом генерируются пульсации давления в рабочей части трубы [9.1,9,4] 2) акустические возмущения вводятся в пограничный слой сопла через узкую щель, вследствие чего здесь реализуется периодический вдув-отсос [9.5]. Такой способ возбуждения имеет два важных преимущества по сравнению с первым вариантом. Во-первых, для управления когерентными структурами в слое смешения возбуждается лишь тонкий пограничный слой вблизи среза сопла, а не весь объем обратного канала трубы и ядро потока в рабочей части. Во-вторых, поскольку узкая щель представляет собой малоэффективный излучатель звука, можно надеяться, что при этом в рабочей части трубы не возникнут сколько-нибудь значительные пульсации давления. [c.215]

II. Одновременно происходит несколько процессов продолжается распад мартенсита, распадается остаточный аустепит и начинается карбидное превращение. Распад мартенсита распространяется на весь объем, концентрационная неоднородность твердого раствора исчезает в мартенсите остается около 0,2 % растворенного углерода. Распад остаточного аустенита происходит по механизму бейнитной реакции образуется смесь кристаллов низкоуглеродистого мартенсита и дисперсных карбидов. При температурах около 250 °С начинается превращение -карбида в цементит при этом когерентность решеток твердого раствора и карбида нарушается. [c.187]

При записи когерентное излучение источника S, прошедшее на своем пути через объем V, заполненный прозрачным свето- [c.692]

Установлено, что морфология -выделений оказывает сильное влияние на развитие процесса рекристаллизации [357]. С этой целью часть образцов выдерживали перед осадкой в течение 8 ч, в результате размер у-частиц увеличился до 0,3—0,4 мкм и они были в большинстве закономерно ориентированы относительно матрицы (вдоль направлений <100>). Оказалось, что в этом случае при осадке рекристаллизация охватила весь объем образцов и в них сформировалась двухфазная структура с размером зерен у- и Y -фаз порядка 6 и 2 мкм соответственно (рис 107,6, в). Причина более интенсивного развития рекристаллизации в этих образцах, вероятно, связана с тем, что укрупнение частиц v -фазы при предварительном отжиге и сопровождающая его потеря когерентности приводят к увеличению расстояния между частицами, способствуют при деформации повышению плотности дислокаций в структуре и облегчению их перестройки, вследствие чего облегчаются зарождение и рост новых зерен и повышается однородность процесса рекристаллизации. Установленное влияние выделений у -фа-зы на развитие рекристаллизационных процессов должно быть учтено при выборе конкретных режимов обработки жаропрочных сплавов с целью создания в них УМЗ структуры. [c.246]

Для построения количественной теории, основанной на вышеизложенной концепции, необходим расчет упругой энергии заключенного в матрице кристалла. Если предположить, что матрица упруго изотропна, расчет этот для эллипсоидального включения может быть проведен путем рассмотрения следующей последовательности мысленных операций (Эшелби [29]). Вырежем из матрицы некоторый объем а-фазы и дадим ему возможность превратиться в р-фазу. Приложим теперь к поверхности этого кристалла напряжения, которые возвратят его размер и форму к размеру и форме полости в матрице. Поместим нашу р-фазу в эту полость, сварим поверхности раздела и дадим напряжениям возможность релаксировать. Таким путем мы оценим упругую энергию при когерентном превращении. Если два кристалла некогерентны, то в расчет принимается только изменение объема в этом случае можно считать, что полость заполнена сжимаемой жидкостью, объем которой равен нормальному объему р-кристалла. [c.336]

Таким образом, параметры зависимости (2.64) не меняются за время < > Д<, и она сводится к (2.63), где у = пУ . Поскольку объем У = 8й определяется субструктурой исходной а-фазы, то внешние условия сказываются на его величине только через параметры этой структуры (размер области когерентного рассеяния а-фазы и величину микродеформации). Откладывая исследование соответствующей зависимости на конец п. 6.2, проанализируем влияние условий эксперимента на параметры д, п. [c.159]

Направленный характер ВКР обусловлен интерференцией когерентных вторичных волн, испускаемых диполями в различных точках рассеивающей среды. Результат интерференции зависит от фазовых соотношений между этими волнами и от геометрических условий эксперимента. Для стоксова излучения условия фазового синхронизма, обеспечивающие пространственное накопление эффекта преобразования энергии возбуждающего излучения в рассеянное, выполняются в любом направлении. На опыте обычно возбуждается только одна стоксова мода с наименьшими потерями. Если рассеивающая среда находится вне резонатора, наиболее благоприятные условия для преобразования энергии узкого возбуждающего пучка в стоксово излучение соответствуют его распространению по ходу пучка, так как при параллельном расположении пучков объем среды, где происходит их взаимодействие, намного больше, чем для внеосевого направления. [c.505]

При учете продольной когерентности следует иметь в виду объем источника света, поэтому интегрирование необходимо проводить ПО площади источника и учитывать его угловой размер. [c.38]

Изменение когерентных свойств при распространении света через многофотонный поглотитель представляет большой интерес как с точки зрения основополагающих аспектов, так и благодаря применениям. Проведенные нами до сих пор рассуждения относятся к пространственно замкнутой области, а именно к объему основной области периодичности или к полости, ограничен- [c.466]

Поскольку объем аустенита отличается от объема мартенсита, на границе между ними возникают напряжения, все время усиливающиеся с ростом мартенситного кристалла и вызывающие пластическую деформацию в аустените. В результате пластической деформации нарушается когерентность решеток мартенсита и аустенита, образуется некогерентная граница (значительные искажения в расположении атомов, рис. 25, б) превращение может идти только диффузионным путем, а при низких температурах диффузионный переход невозможен, поэтому рост мартенситного кристалла прекращается. [c.22]

Для получения когерентного излучения необходимо, чтобы полупроводниковый переход был плоским, а материал полупроводника чрезвычайно однородным. Объем диода, охлаждаемого жидким азотом, пока не превышает 1 мм (рис. 5.12). [c.161]

Действительно, если среда оптически однородна или, другими словами, если ее показатель преломления не меняется от точки к точке, то в одинаковых малых объемах световая волна индуцирует одинаковые электрические моменты, изменение которых во времени и приводит к излучению когерентных вторичных волн одинаковой амплитуды. На рис. 29.1 представлен случай распространения плоской монохроматической волны в однородной среде. На волновом фронте А А выделим объем V с линейными размерами, малыми по сравнению с длиной волны падающего света, но содержащий достатрчно много молекул, чтобы среду можно было рассматривать как бй лощную. В направлении, характеризуемом углом 0, [c.575]

Усиление склонности к растрескиванию при повышении содержания алюминия в сплаве ранее объясняли возникновением в структуре металла концентрационных неоднородностей, имеющих иной, чем у матрицы, электрохимический потенциал. Однако имеется и другой аспект влияния алюминия, который более приемлем при горячесолевом растрескивании он связан с изменением структуры оксидных пленок, как известно, оксиды титана имеют существенно больший удельный объем и меньший коэффициент линейного расширения, чем титан. При наличии когерентной связи оксидов с титаном в пленке возникают напряжения сжатия, а в зоне перехода от оксидов к основному металлу — напряжения растяжения. Возникновение разрушений в пленке в этих условиях зависит [c.77]

Как видно из выражения для г, случайная ошибка в оценке частотной характеристики существенно зависит от числа степеней свободы п и выборочного коэффициента когерентности Кру, В частности, следует, что при неравных нулю значениях функции когерентности независимо от того, насколько они малы, оценку частотной характеристики можно получить с любой требуемой степенью достоверности, если объем собранных данных измерений позволяет обеспечить достаточно большое значение п. Так, например, если при расчете с помощью ЭЦВМ спектральной плотности для сглаживания корреляционной функции процесса ис-пользуетс,я весовая функция Парзена и число ординат процесса [c.61]

ОБЕРТОН —гармоническая составляющая сложного негармонического колебания с линейчатым спектром с частотой, более высокой, чем основной тон ОБЛАСТЬ сиботаксичес-кая малый объем жидкости, в котором относительное расположение сохраняет достаточную правильность ОБОЛОЧКА [адиабатная не допускает теплообмена между рассматриваемой системой и внешней средой в механике--пространственная конструкция, ограниченная двумя криволинейными поверхностями, расстояние между которыми мало по сравнению с другими его размерами электронная как совокупность (всех электронов, входящих в состав атома или молекулы состояний электронов в атоме, имеющих дашюе значение главного квантового числа и находящихся от атомного ядра примерно на одинаковых расстояниях) ядерная как совокупность нуклонов в атомном ядре] ОБЪЕМ [когерентности — часть пространства, занятого волной, в которой волна приблизительно сохраняет когерентность критический объем вещества в его критическом состоянии молярный — объем, занимаемый одним молем вещества при нормальных условиях парциальный газа -объем, который имел бь[ данный газ, входящий в состав смеси газов, если бы все остальные газы были удалены, а давление и тем- [c.254]

Форма выделений при старении существенно зависит от возникающих при этом упругих искал ений. Согласно Набарро, при полной когерентности выделения с матрицей энергия искажений растет с увеличением размера выделений пропорционально их объему. С,учетом анизотропии упругих модулей энергия искаже- [c.226]

Распад твердых растворов по всему объему характерен для случая, когда фаза выделения когерентна, т. е. близка по параметрам и структуре, твердому раствору. Примером служат твердые р.и тпоры на основе никеля с алюминием, титаном, кремнием, хромом, медью, кобальтом, алюминия с медью и т. п. При этом зарождение центров новой фазы происходит в результате межатом-lUH o взаимодействия с образованием новой фазы через промежу-ю шые метастабильные фазы. [c.37]

Проведение ТВО значительно изменяет параметры трещиностойкос-ти (F ,p, N ) и оказывает заметное влияние на характер распространения усталостной трещины. Трещина распространяется преимущественно по объему неупорядоченной вторичной а-фазы, имеющей мелкопластинчатую морфологию. При этом реализуются все перечисленные выше механизмы. В том случае, если на пути магистральной трещины находится более крупная частица первичной а-фазы, с когерентными микрообъемами а2-фазы, трещина изменяет направление и движется по межфазной а/р-границе (рис. 3.7). При этом образуются вторичные трещины, а скорость движения магистральной трещины снижается. Случаев перерезания трещиной частиц первичной а-фазы практически не наблюдали. [c.206]

Отсутствие перлитной области на термокинетическойг диаграмме сплава 35Г5 не исключает возможности перлитного превращения. Оно реализуется при очень медленном охлаждении или весьма длительных выдержках. Область-перлита располагается правее (см. рис. 5,а). В основном превращение реализуется в промежуточном интервале (см.. рис. Ъ,а,б). Это превращение отличается тем, что образование феррита сдвиговым путем происходит когерентно,, в строгой ориентационной связи с решеткой аустенита. Начинается превращение с выделения карбидов. Эти карбиды значительно беднее марганцем и крупнее тех, которые образуются в перлитной области. За счет образования карбидов аустенит настолько обедняется углеродом, что его мартенситная точка повышается. При этом происходит расслоение аустенита и по марганцу. Ликвация по марганцу достигает 1—2%, что в свою очередь также приводит к неодновременному началу мартенситного превращения по всему объему аустенита. [c.24]

Значение световой энергии на фотографическом Материале, даже в том случае, если энергия отнесена к единице или к заданному количеству информации, определяет лишь чувствительность материала, но не системы, использующей этот материал. Чувствительность системы в целом определяется величиной, обратной световой энергии, подаваемой на объект, и позволяющей воспро-взвести определенный объем информации от объекта или энергией, приходящейся на единицу воспроизводимой информации. Существующие голографические системы требуют, кроме подачи световой энергии на объект, еще и дополнительной энергии для создания опорной волны. Как правило, один и тот же источник когерентного света с заданной мощностью распределяет ее между объектом и опорной волной. Это распределение может быть различным, и от него зависит достигаемый аффект. При определенных условиях достигаемый эффект максимален и, следовательно, в этом случае для передачи единицы информации требуется минимальная энергия. [c.106]

Рис. 2. Применение последующего увеличения г помощью обычного микроскопа а — схема записи го.пограммы б — схема восстановления изображения с голо граммы. Угол падения опорного пучка и разница в длинах путей опорного и объ ектного пучков Moryi меняться (согласование пространственной частоты голо граммы и разрешающей способностью пленки с длиной когерентности лазера) М — зеркало СД — светоделитель И — голограмма.

В работах [8.87, 8.88] было предложено осуществлять преобразование некогерентных изображений в когерентные по схеме, представленной на рис. 8.25. При записи кристалл освещается двумя плоскими когерентными световыми пучками R i некогерентным записывающим светом Is (х, у), которым в объем кристалла проектируется преобразуемое изображение. Когерентный свет формирует в объеме кристалла синусоидальную интерференционную решетку с пространственной частотой Vo- Ширина спектра преобразуемого изображения Av v - Кристалл может освещаться когерентным и некогерентным светом одновременно или последовательно. В любом случае после их воздействия в кристалле записывается синусоидаль- [c.198]

Действительно, как было показано в разделе 6.2, отношение интенсивностей двух взаимодействующих световых волн на входе и выходе кристалла изменяется в ехр (Fd) раз (рис. 9.26, а). Т. е. при достаточно большой величине произведения Гй имеется возможность практически полной перекачки энергии одного светового пучка в другой (см., например, [9.148—9.150]). В результате, если в объем кристалла одновременно проектируются две световые когерентные картины, то после установления стационарного режима энергооб- [c.261]

При проведении измерений необходимо обращать особое внимание на то, чтобы регистрировалось только некогерентное люминесцентное излучение. Кроме этого некогерентного процесса имеет место также когерентное излучение света, вызванное волной поляризации с амплитудой Рг- Предположим, что атомная система заключена в объем, линейные размеры которого малы по сравнению с длиной световой волны. Тогда фазы колебаний всех дипольных переходов могут считаться одинаковыми. Колебания такого супердиполя, амплитуда fXg которых пропорциональна числу частиц, вызывают особенно сильное излучение, так называемое самопроизвольное оптическое сверх-излучение , что является эффектом коллективного излучения. [c.316]

Таким образом, в соответствии с полученными данными можно сделать заключение, что стабильность механических свойств сплава МА21 после обработки в режиме СПД обусловлена его высокой структурной и химической однородностью, а также изменением характера распада р-твердого раствора после закалки с температуры СПД. Действительно, Р-составляющая сплава после обработки в режиме СП характеризуется высокой однородностью выделений упрочняющей 6-фазы, равномерно распределенной по всему объему зерен, и химическим составом, отличным от состава 9-фазы после серийной обработки и ВТМО. Выделения такого типа в Р-фазе в совокупности с высокой химической однородностью распределения легирующих элементов менее склонны к коагуляции при комнатной температуре за счет выравнивающей диффузии, движущей силой которой является градиент концентрации легирующих элементов между выделениями разного размера. После СО и ВТМО появляющаяся при длительном вылеживании нестабильность свойств, по-видимому, обусловлена постепенным переходом 0-фазы в равновесную структуру и нарушением когерентных связей между равновесными выделениями 9-фазы и р-матрицей. [c.153]

Нас интересует однако противоположная ситуация, когда вариация потенциального рельефа изменяется когерентным образом. Наиболее популярным примером такого рода является мартенситное превращение, при котором когерентное смещение минимумов потенциала передается самосогласованным образом по объему упругого домена (см. 2). В этом случае вариация потенциального рельефа 6U(r) приобретает дальнодей-ствующий характер, характеризуемый параметром порядка [c.228]

Если бы все одинаковые малые пространственно неподвижные объ-емчики содержали одинаковое число молекул, то независнмо от того, двигались бы в них молекулы или нет, вторичные Волны были бы когерентны, и имела бы место их интерференция. При этом волны гасились бы во всех направлениях, кроме направления падающей волны (на это и указал Л, И. Мандельштам в 1907 г.). Если же теперь, по М. Смолуховскому, число молекул, находящихся в элементарных объемчиках, испытывает флуктуации, то полного гашения не будет т.е. появляется некогерентная часть излучения. С ней и связано рассеяние света. [c.143]

В ряде случаев в процессе отпуска карбиды железа выделяются внутри кристаллов мартенсита в виде тонких (толш,иной в несколько атомных слоев) пластин. Эти карбиды с гексагональной решеткой когерентно связаны с решеткой мартенсита. Вследствие того, что удельный объем карбида железа и мартенсита разный, между ними возникают напряжения II рода, вызывающие упругое искажение кристаллических решеток обеих фаз. При дальнейшем повышении температуры происходит обособление их решеток, что сопровождается уменьшением искажений кристаллической решетки мартенсита. [c.157]

Выделяющиеся карбидные частицы имеют форму тонких пластинок толщиной в несколько атомных слоев н длиной в несколько сот ангстрем. Пластинки карбида когерентно связаны с решеткой а-раствора. При когерентной связи (рис. 133) некоторые ряды атомов а-твердого раствора и карбида являются общими. Вследствие того, что удельный объем карбида и а-раствора различен, между ними возникают напряжения второго рода, вызывающие упругое искажение кристаллических решеток обеих фаз. Легирующие элементы не оказывают существенного влияния на первую стадию У-раствор распада мартенсита. рррярр 9ЧЧЯ9 99 [c.197]

Казалось, что полученный экспери.ментальпый результат очень хорошо подтверждает представление Рэлея о причине молекулярного рассеяния света. Однако в одной из своих ранних работ (1907 г.) Л. И. Мандельштам снова поставил вопрос о рассеянии света чистыми веществами. Он считал, что рассуждения Рэлея о нарушении когерентности рассеянных волн вследствие теплового движения неприменимы к группе молекул, занимающих объем, размеры которого много меньше длины волны. [c.708]

I ри голографировании сложного объ- екта его освещают когерентным лазерным пучком. Рассеянное объектом волновое поле можно в соответствии с теоремой Фурье представить в виде совокупности плоских волн. Каждая из них при интерференции с опорной волной, получаемой из того же лазерного пучка, создает на фотопластинке свою систему интерференционных полос с характерными для нее ориентацией и периодом. После проявления на голограмме образуется совокупность дифракционных решеток с синусоидальным пропусканием. Каждая из этих решеток на этапе восстановления при дифракции пучка, идентичного с опорным, формирует соответствующую ей исходную элементарную плоскую волну. Это главный дифракционный максимум с т=1. Все восстановленные элементарные волны находятся в таких же амплитудных и фазовых соотношениях, как и при записи голограммы. Их совокулность воссоздает полное рассеянное объектом световое поле и вызывает те же зрительные образы, что и при непосредственном наблюдении объекта. Другими словами, в том месте, где находился объект при записи голограммы, возникает его мнимое изображение. Кроме того, каждая элементарная система дифракционных полос (решетка) формирует еще две волны, соответствующие главным максимумам с т=0 и т= — 1. Волны с т=0 распространяются в направлении опорной волны и не попадают в глаз наблюдателя при надлежащем его расположении. Волны с т= —1 формируют, как показано ниже, еще одно (действительное) изображение объекта. [c.380]

Лежащая перед читателем новая книга Дж. Гудмена представляет собой существенным образом переработанное и значительно расширенное издание вышеуказанной книги. В ней помещено много нового материала, который в этой области появился II накопился за два последних десятилетия. Теперь основное внимание в ней обращается на вопросы статистической оптики. Развитие теории когерентности светового излучения и статистической теории процессов излучения и поглощения света заставило автора изложить новые методы анализа корреляционной структуры световых потоков, пх преобразования при прохождении через пассивные и активные оптические среды и их регистрации. Более того, автору, естественным образом, пришлось с новых позиций осветить и ранее изложенные, казалось бы устоявшиеся, вопросы. В результате получилась по сути совершенно новая книга, посвященная основным вопросам современной оптической физики. С этим связано н изменение ее названия. Разумеется, объем ее существенным образом увеличился. [c.5]

Свет от источника излучения 1 проектируется с помощью лсонденсора 2 на точечную диафрагму 3. Конденсор 4 формирует параллельный пучок лучей, проходящий через объект 5 и падающий на объектив микроскопа 6. На малом элементе объекта А излучение дифрагирует и рассеивается в некотором угле 0, зависящем от размера элемента. Прямые лучи, прошедшие через объект, собираются объективом 6 в фокальной плоскости Р и создают когерентный фон в плоскости образования изображения 11. Часть излучения, дифрагированного на объ- екте в пределах апертуры объектива, собирается объективом и проецируется в А. Дифрагированное излучение и фон когерентны и поэтому образование изображения в плоскости 11 следует рассматривать как результат интерференции этих излучений. Чтобы нагляднее учесть интерференцию лучей от отдельных точек, освещенных когерентным светом, рассмотрим образование изображения амплитудной дифракционной решетки— системы прозрачных щелей одинакового размера в непрозрачном экране. На решетку АВ, имеющую постоянную д., падает параллельный. пучок когерентных лучей (рис. 5.3.7). Изображение решетки создается объективом микроскопа 6 в плоскости А В. Это происходит следующим образом. [c.361]

Возможность движения дислокаций, сравнительно однородное распределение скольжения по объему материала, генерация и размножение дислокаций и точечных дефектов обусловливают возникновение в таких системах закономерностей деформации, подобных таковым в чистых материалах и твердых растворах. Для сплавов, содержащих полностью когерентные частицы, перерезаемые дислокациями (дисперсионно-твердеющие сплавы), пластический участок кривой деформирования подобен кривой деформирования чистого металла. Если в сплаве содержится достаточная объемная доля жестких частиц, скорость деформационного упрочнения намного больше [4]. Деформационное упрочнение такого тппа сопровожла- [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...