Диафрагма точечная

Очень эффектные явления легко наблюдать при использовании достаточно интенсивного источника света, в нескольких метрах от которого устанавливается малый непрозрачный экран или ирисовая диафрагма, позволяющая открывать ряд зон Френеля. Конечно, расстояние а г 02 источника света до матового экрана, на котором следует наблюдать дифракционную картину, должно быть достаточно большим (не менее 10 — 15 м). Эти эксперименты (рис. 6.6) трудно показать в большой аудитории без современных технических средств. Многие из опытов по дифракции Френеля можно демонстрировать с помощью простейшей телевизионной установки, включающей передающую трубку (монитор) и несколько телевизоров, установленных в аудитории. Свет от мощной лампы фокусируется на небольшой круглой диафрагме. После дифракции на исследуемом препятствии свет от этого точечного источника попадает на фотокатод монитора и зрители наблюдают на экранах телевизоров сильно увеличенное изображение дифракционной картины (рис. 6.5, 6.6). [c.262]

Луч когерентного света от лазерного источника излучения / направляется на коллиматор 2, на выходе которого формируется плоская световая волна. Полупрозрачное зеркало 3 разделяет. эту волну на две, отражая часть излучения под углом 45 к оптической оси на зеркало 0 и далее на. экран 7. Прошедшая через зеркало 3 волна попадает на линзу 4, в фокусе которой установлена точечная диафрагма 6. Зеркало 5 и полупрозрачное зеркало 9 служат для совмещения первой и второй волн вдоль одной оптической оси. На. экране 7 наблюдают интерференцию обеих волн. Такая оптическая схема интерферометра представляет собой модернизированный интерферометр Маха-Цендера. [c.100]

После отражения от зеркала 4 указанные лучи, минуя точечную световую диафрагму 3, попадают на плоскость приема 2, где и наблюдается их интерференция. Для фотоэлектрической регистрации интерференционных полос в плоскости 2 расположен фотоприемник 1, который снабжен специальным устройством, позволяющим подводить его вместе с диафрагмой 3 к любой точке интерференционной картины. [c.226]

ТД - построение изображения точечной диафрагмы и расчет концентрации энергии в геометрическом приближении [c.156]

I — лазер 2 — расщепитель пучка 3,4--отражатели 5 — точечная диафрагма 6 — фотоприемник 7 — устройство обработки и индикации результатов измерения [c.238]

Поскольку разность геометрических путей опорного и измерительного плеч интерферометра, создаваемая оптической схемой, равна удвоенному значению перемещения подвижного отражателя, период изменения результирующей интенсивности соответствует смещению его на величину XJ2. В случае, если интенсивности опорного и измерительного пучков равны = Ро и их разность хода удовлетворяет условию (176), то Р =< 4Р . Если разность хода удовлетворяет условию (177), то Р = 0. Таким образом, зависимость интенсивности излучения, прошедшего через точечную диафрагму 5 на фотоприемник 6, от перемещения подвижного отражателя имеет вид, показанный на рис. 140. Фотоприемник преобразует оптический сигнал в электрический, который поступает затем в электронно-вычислительное устройство обработки и индикации результатов измерения 7. [c.239]

Поскольку дифракционное распределение интенсивности от отверстий имеет вид, аналогичный дифракционному распределению от провода или щели, описанные приборы могут использоваться для контроля их диаметра и формы. Однако освещенность дифракционных максимумов при этом будет значительно ниже. Для увеличения их освещенности целесообразно увеличивать с помощью оптики плотность лазерного излучения в области отверстия, а также использовать более мощные лазеры. Кроме того, возникает необходимость обеспечения линейного сканирования дифракционных колец через их центр, для чего используют вместо щелевой диафрагмы перед фотоприемником точечную диафрагму либо видикон. [c.268]

Для выделения отдельных линий применяются интерференционные светофильтры. Использование кварцевых линз 5 и 5 с фокусным расстоянием /=200 мм в сочетании с точечной диафрагмой 4 (( отв = 0,5 мм) позволило получить практически параллельный пучок лучей. В выходной плоскости источника установлена диафрагма 6 с ОТВ = 2 мм. [c.222]

Направляющие лопатки прокатаны из хромистой стали и приварены к полукольцам диафрагмы. Диафрагмы вставляются в кольцевые пазы корпуса компрессора. Уплотнительная полоса приварена точечной сваркой к внутреннему кольцу диафрагмы. Диафрагмы могут выниматься для осмотра без подъема ротора. [c.122]

Д. А. Роговин исследовал возможность применения точечной контактной сварки в крановых конструкциях и многочисленными экспериментами при переменном растяжении и изгибе образцов и натурных крановых узлов показал, что этот способ сварки приемлем для приварки отбортованных диафрагм к вертикальным листам главных балок на металле толщиной 5 и 6 мм [147]. [c.171]

Использование лазера необязательно. Хорошие результаты дает также некогерентное освещение мощной лампой с точечной диафрагмой и широкополосным монохроматическим светофильтром. [c.122]

При записи голограммы с локальным опорным пучком существует много способов формирования опорной волны. Для этой цели можно использовать (но не обязательно) точечную диафрагму в плоскости фокусировки изображения опорной волны либо в некоторых схемах, таких, как голограммы сфокусированных изображений, опорную волну можно оставить несфокусированной. Эти случаи мы рассмотрим ниже по отдельности, причем для каждого выбора приведем соответствующие результаты. [c.240]

Получение опорной волны путем фокусировки на точечную диафрагму [c.240]

При помещении точечной диафрагмы на оптической оси значения X, у обращаются в нуль, и окончательный результат принимает вид [c.343]

НОМ ИЗ экспериментов 191, для того чтобы исключить или хотя бы иметь возможность контролировать этот фон, нужно было управлять ориентацией зеркала относительно основы, на которой устанавливались оптические элементы. Пучок Не—Ые-лазера низкой мощности проходил через объект, отражался от зеркала и возвращался, попадая на структуру точечных фотодиодов, расположенных на оптическом столе, который служил основой для остальных оптических элементов. Простая электронная схема совпадения гарантировала, что лазер запустится только в том случае, когда отраженный луч возвратится через диафрагму. Таким образом гарантировалась для двух экспозиций юстировка зеркала относительно оптических элементов. [c.524]

Представим себе шар, на концах диаметра которого расположены два одинаковых точечных излучателя, работающие с про-тивоположньши фазами (рис. 13). Замена каждой стороны диафрагмы точечным излучателем позволительна, так как нас интересуют соотношения при самых низких частотах, при которых именно отношение размера диафрагмы к длине волны мало , а следовательно диафрагма ведет себя практически как точечный излучатель. [c.67]

В рассмотренной оптической схеме голографического контроля сферических и асферических поверхностей точечная диафрагма 6 играет важную роль, когда производится контроль неполированных оптических. элементов после различных стадий технологической обработки. Такие элементы, как известно, сильно рассеивают свет за счет щероховатой микроструктуры их поверхности (рис. 40 б). Диафра( ма, установугенная в фокусе этого элемента, будет пропускать те лучи, которые не рассеялись линзой. Волновой фронт нерассеянной составляющей объектной волны не зависит от микрорельефа или шероховатости поверхности линзы, а определяется только ее формой. Поэтому при контроле неполированных изделий используют для сравнения с эталонной волной именно нерассеянную составляющую объектной волны, отфильтровывая другие лучи с помощью диафрагмы. Ясно, что при большом значении шероховатости поверхности рассеяние света будет больше, следовательно, необходимо уменьшать диаметр диафрагмы (на практике используют диафрагмы с/=0,,5- -1 мм). [c.102]

Фнг. 195. Поляризационная установка Имаш КБ2 с рабочим полем диаметром 130 мм / — источник освещения (ртутная лампа СВДШ-250 или точечная самолётная лампа) 2—теплофильтр J —коллектор 120/180 4 — светофильтр = 546,1) 5—поляризатор (поляроидная пластинка) 6 и <9 — пластинка четверть волны 7—плоская модель Р —анализатор (поляроидная пластинка) ii —телецентрический объектив // — ирисовая диафрагма и затвор /2 — зеркала фотокамеры для наблюдения со стороны нагрузочного устройства /J—матовое стекло (или кассета фотокамеры) 14 — откидной стеклянный экран с калькой /5—настенный экран для увеличения 1 5. Съемные или откидные детали на верхней схеме обозначены чёрными кружками. Поляризатор, анализатор и пластины четверть волны имеют лимбы с точностью установки до 0,5 . [c.262]

I — источник света 2 — монороматор з — кварцевая линза 4 — точечная диафрагма 5 — кварцевая линаа 6 — диафрагма 7 — исследуемый рабочий объем S — приемная кварцевая линза 9 — фотоумножитель. [c.221]

Рк. X Отклонение и фокусировка пучка заряженных частиц полем сферического конденсатора I —электроды 2—точечный предмет 3 — нэображеыие предмета 4—кольцевые диафрагмы. Изображение лежит на прямой, проходящей череа источник и центр сферических электродов О. [c.549]

В связи с этим на Узловском машиностроительном заводе им. Федунца предпочитают приваривать диафрагмы к стенкам балки угловыми точечными швами [18]. [c.170]

Балки коробчатого сечения. Предел выносливости балок коробчатого сечения с диафрагмой, приваренной односторонним единичным точечным швом (катетом 10 и длиной 20 мм), расположенным поперек полки (см. рис. 96, б и 99), составил 7,5—9,5 кгс/мм , что на 10—30% ниже предела выносливости балки двутаврового сечения с двусторонними точечными шахматными швами 10-20Z65, расположенными вдоль полки (серии № 2, см. табл. 48). [c.175]

Яркость лазерного излучения на несколько порядков величины больше, чем яркость наиболее мощных некогерентных источников. Это обусловлено чрезвычайно высокой направленностью лазерного пучка. Сравним, например, одномодовый Не—Ме-лазер, длина волны излучения которого Х=0,63 мкм, а выходная мощность равна I мВт, с наиболее ярким источником света. Таким источником может быть ртутная лампа с высоким давлением паров ртути (лампа фирмы РЕК Labs типа 107/109), имеющая выходную мощность 100 Вт и яркость iB 95 Вт/(см -ср) для наиболее интенсивной излучаемой ею зеленой линии (X = 546 нм, АХ = 10 нм). Чтобы получить дифракционно-ограниченный пучок света, можно воспользоваться схемой, показанной на рис. 7.9. Телесный угол света, излучаемого точечным отверстием и собираемого линзой L, равен Й = = я )2/4р, а площадь излучающей поверхности А=псР/4. Поскольку яркость изображения лампы в плоскости диафрагмы не может быть больше яркости самой лампы, выходная мощность пучка равна по крайней мере [c.471]

Лазерный пучок, описан1 ый в задаче 7.9, проходит через телескоп, как показа о на рис. 7.12. Вычислите диаметр точечной диафрагмы, которую необходимо поместить в общий фокус телескопа Fi = Fi, чтобы получить дифракциоино-ограничен 1ый выходной пучок. Заметим, что, поскольку пучок уже обладает достаточно хорошей пространственной когерентностью, следует воспользоваться выражением для когерентного, а не для некогерентного пучка [т. е. выражением (7.55)]. [c.476]

Для того чтобы с помощью синтезированных фильтров можно было обрабатывать изображения большой площади, они должны записываться с достаточно большой пространственной частотой. Для увеличения пространственной частоты фильтра в [192] был предложен метод голографического копирования. На рис. 7.15 приведена схема копирования фильтра для увеличения его пространственной несущей. Изображение, восстановленное с помощью линзы с синтезированного на ЦВМ фильтра — голограммы Г, освещенной плоской волной когерентного света, используется в качестве нового изображения для получения нового фильтра по классической схеме Ван дер Люгта [214]. При этом для формирования нового фильтра используется только изображение, восстановленное в +1 порядке дифракции, остальные дифракционныр порядки экранируются посредством диафрагмы Д. В качестве опорного источника можно использовать либо плоскую монохроматическую волну S, как показано на рис. 7.15, либо точечный источник со сферическим волновым фронтом, расположенный в одно11 плоскости с изображением, восстановленным с синтезированно11 голограммы-фильтра. При этом расстояние между источником и + 1 дифракционным порядком должно быть не меньше размера входного транспаранта в установке фильтрации. Это условие обеспечивает получение нового фильтра с большей пространственной частотой. Для случая плоской опорной волны, падающей в плоскость фильтра Ф, пространственная частота на фильтре зависит от угла падения Т опорной волны на фильтр. Чем больше угол, тем выше пространственная частота. Этот метод повышения пространственной несущей нашел применение для синтеза фильтров в различных задачах фильтрации [63, 112]. [c.154]

Поскольку экспериментатор обычно пытается исследовать объект как можно больших размеров, насколько это допускает мош,ность лазера, то с учетом потерь света на рассеяние предпочтительно иметь такие устройства, которые возвраш,ают максимум света от объекта. Это означает, что необходимо стараться располагать объект как можно ближе к плоскости голограммы, чтобы уменьшить потери интенсивности, которая обратно пропорциональна квадрату расстояния от объекта, а также располагать освеш,аюш,ий пучок таким образом, чтобы он не освеш,ал ничего, кроме объекта. Важную роль играет также однородность освеш,ения, особенно для экспериментов с усреднением по времени, в связи с тем, что контраст полос уменьшается с ростом амплитуд вибрации. Видность улучшается, если те участки, которые вибрируют с наибольшей амплитудой, освеш,ать с большей интенсивностью, чем стационарные. Огромные участки очень трудно однородно освеш,ать пучком с гауссовым распределением интенсивности, которое характерно для большинства лазеров. Спадание интенсивности на периферии гауссовых пучков можно частично компенсировать, используя линзу с большой сферической аберрацией, за которой на пути объектного пучка помеш,а-ется точечная диафрагма, играюш,ая роль пространственного фильтра [17]. Короткофокусная конденсорная линза, обраш,енная наиболее выпуклой стороной к точечной диафрагме, весьма эффективно сглаживает пучок с гауссовым распределением интенсивности. [c.526]

Смотреть страницы где упоминается термин Диафрагма точечная : [c.281] [c.328] [c.83] [c.83] [c.49] [c.651] [c.287] [c.162] [c.163] [c.122] [c.198] [c.207] [c.365] [c.170] [c.97] [c.217] [c.8] [c.163] [c.95] [c.111] [c.200] [c.40] [c.319] [c.345] [c.475]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...