Сила давления жидкости на горизонтальную плоскую поверхность

СИЛА ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ НА ГОРИЗОНТАЛЬНУЮ ПЛОСКУЮ ПОВЕРХНОСТЬ. [c.30]

Сила давления жидкости на горизонтальную плоскую поверхность. Сила давления жидкости на горизонтальную поверхность равна гидростатическому давлению, умноженному на площадь w [c.10]

Реакция стенки из условия равновесия сил (того же объема) в горизонтальном направлении должна быть равна силе давления жидкости на участке BD, так как на участках MD и /VА эти силы взаимно уравновешиваются. Поскольку площадь BD является вертикальной проекцией поверхности Л В, то сила, действующая на нее, определяется как сила давления жидкости на плоскую стенку, т. е. [c.270]

Следовательно, горизонтальная составляющая Р = Р , т. е. равна силе давления жидкости на плоскую прямоугольную фигуру DE, являющуюся проекцией рассматриваемой цилиндрической поверхности на вертикальную плоскость. [c.53]

Если мы при определении силы полного гидростатического давления, действующего на плоские фигуры, по сущ,еству производим простое сложение параллельных сил, то при решении аналогичной задачи для криволинейных поверхностей приходится производить сложение сил гидростатического давления, имеющих различные направления. Это обстоятельство значительно усложняет задачу, требуя применения специальных расчетных приемов. Принцип, положенный в основу существующих решений, заключается в определении составляющих силы суммарного гидростатического давления по нескольким направлениям, не лежащим в одной плоскости, с последующим геометрическим сложением этих частных сил. Результат сложения дает величину полной силы давления жидкости на криволинейную поверхность как по величине, так и по направлению. Одновременно графическим путем находится и центр давления для криволинейной поверхности. Обычно достаточно брать два направления вертикальное и горизонтальное. [c.69]

Горизонтальная составляющая Р искомой силы равна силе давления жидкости на плоскую вертикальную прямоугольную фигуру DE, представляющую собой проекцию рассматриваемой цилиндрической поверхности на вертикальную плоскость. В связи с этим сила Р, = Р может быть выражена, как и в случае плоских фигур, треугольником гидростатического давления DEF. [c.60]

В чем сходство и различие формул для определения горизонтальной составляющей силы давления жидкости на криволинейную поверхность и силы давления на плоскую, поверхность [c.34]

Это наглядно видно на примере вертикального резервуара (рис. 2.5). Если просверлить в его боковой стенке несколько отверстий на разной высоте, то мы увидим, что вода будет вытекать из них в горизонтальном направлении и дальность струи будет тем больше, чем ниже отверстие. Этот опыт подтверждает также, что вода оказывает именно боковое давление на стенку, перпендикулярное к ее поверхности. Если требуется определить силу давления жидкости на плоскую стенку сосуда, то необходимо иметь в виду, что на уровне свободной поверхности давление на стенку равно внешнему давлению ро(Л = 0), а на дно сосуда давление р = ро + рдН. Так как гидростатическое давление по уравнению (2.11) линейно зависит от глубины, то, чтобы вычислить силу давления на всю стенку, достаточно определить среднее давление рср = Ро + р Я/2 и умножить его на площадь стенки. [c.18]

На рис. 2.7 представлены эпюры абсолютного и избыточного гидростатического давления, действующего на вертикальную плоскую стенку. Для построения эпюры достаточно отложить в выбранном масштабе силы гидростатического давления по горизонтальному направлению, совпадающему с направлением гидростатического давления, на поверхности жидкости и у дна, соединив концы этих отрезков прямой линией. Из данного примера можно заключить, что эпюра абсолютного гидростатического давления изображается трапецией, а эпюра избыточного давления — треугольником. [c.19]

Давление жидкости на плоскую горизонтальную поверхность. Действие сил гидростатического давления, распределенного по поверхности, которая это давление воспринимает, может быть заменено действием одной сосредоточенной силы — их равнодействующей. [c.50]

Определение давления жидкости на ограничивающие её стенки. Основное правило составляющая давления жидкости на плоский элемент ограничивающей поверхности, параллельная горизонтальной оси, определяется как давление на проекцию этого плоского элемента, перпендикулярную к выбранной оси. При этом полная сила избыточного давления на плоскую стенку равна произведению площади стенки на избыточное давление в центре тяжести стенки. Точка приложения этой силы называется центром давления и для плоской наклонной стенки центр давления всегда располагается ниже центра её тяжести. [c.59]

На плоских горизонтальных поверхностях силы давления образуют параллельную систему сил. Величина равнодействующей будет равна произведению давления на площадь поверхности, смоченной жидкостью, и приложена в центре тяжести рассматриваемой площадки [c.44]

Сила давления жидкости на кривую стенку определяется по горизонтальной и вертикальной составляющим. Горизонтальная составляющая равна силе давления на вертикальную проекцию заданной стенки. Центр давления находится по правилам плоской стенки. Вертикальная составляющая равна весу столба жидкости, лежащей над этой стенкой, считая до свободной поверхности уровня направление действия — со стороны смоченной поверхности при свободной поверхности уровня, лежащей выше стенки. Вертикальная составляющая называется архимедовой силой. Линия её действия проходит через центр тяжести столба жидкости, лежащего над этой стенкой (считая до свободной поверхности уровня). Полная сила определяется геометрической суммой. [c.386]

Задача 2.6. Определить силу избыточного давления на вертикальный плоский затвор в форме квадранта радиусом г-JOДнa из сторон которого совпадает со свободной горизонтальной поверхностью жидкости /рис.2.10/. [c.38]

ВОЛНЫ ИОНИЗАЦИИ — см. Ионизационные еолны. ВОЛНЫ НА ПОВЕРХНОСТИ ЖИДКОСТИ — волновые движения жидкости, существование к-рых связано с изменением формы её границы. Наиб, важный пример — волны на свободной поверхности водоёма (океана, моря, озера и др.), формирующиеся благодаря действию сил тяжести и поверхностного натяжения. Если к.-л. внеш. воздействие (брошенный камень, движение судна, порыв ветра и т. п.) нарушает равновесие жидкости, то указанные силы, стремясь восстановить равновесие, создают движения, передаваемые от одних частиц жидкости к другим, порождая волны. При этом волновые движения охватывают, строго говоря, всю толщу воды, но если глубина водоёма велика по сравнению с длиной волны, то эти движения сосредоточены гл. обр. в приповерхностном слое, практически не достигая дна (короткие волны, или волны на глубокой воде). Простейший вид таких волн — плоская синусоидальная волна, в к-рой поверхность жидкости синусоидально гофрирована в одном направлении, а все возмущения физ. величин, напр, вертик. смещения частиц (z, X, t), имеют вид 1=А z) os (i>t—kz), где х — горизонтальная, Z — вертикальная координаты, ы — угл. частота, к — волновое число, Л — амплитуда колебаний частиц, зависящая от глубины г. Решение ур-ний гидродинамики несжимаемой жидкости вместе с граничными условиями (ноет, давление на поверхности и [c.332]

Рассмотрим сперва плоские напорные течения в горизонтальном пласте. Примем, что рассматриваемое движение представляет собой заполнение трубки тока . Имеется в виду, что задана непроницаемая поверхность и в одном из ее сеченийзадано постоянное значение давления/ . Задано также первоначальное положение свободной поверхности Sf. Предполагается, что область, ограниченная поверхностями 81, Зд и Sf, заполнена жидкостью. Сила тяжести не учитывается. На поверхности Sf поддерживается постоянное давление Ро < Р%, что приводит к втеканию жидкости внутрь рассматриваемой области через поверхность и к продвижению поверхности Sf в область, первоначально не занятую жидкостью. [c.51]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...