Определение силы давления жидкости на поверхности Плоская поверхность

Сила давления жидкости на стенки сосуда должна определяться по формуле (2.54), если стенки плоские. Если же стенки, а также дно сосуда будут криволинейными, то сила давления, действующая на них, должна вычисляться методом, служащим для определения силы давления жидкости на криволинейные поверхности. [c.51]

Начнем с более простого случая — определения силы давления жидкости на плоскую поверхность — на плоскую стенку. Будем считать, что стенка подвергается одностороннему давлению (с другой стороны давление атмосферное). [c.44]

Определение силы давления жидкости на плоские поверхности [c.27]

Определение сил давления жидкости на плоские поверхности твердого тела. [c.5]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛЫ ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ НА ПЛОСКУЮ ПОВЕРХНОСТЬ [c.12]

Если мы при определении силы полного гидростатического давления, действующего на плоские фигуры, по сущ,еству производим простое сложение параллельных сил, то при решении аналогичной задачи для криволинейных поверхностей приходится производить сложение сил гидростатического давления, имеющих различные направления. Это обстоятельство значительно усложняет задачу, требуя применения специальных расчетных приемов. Принцип, положенный в основу существующих решений, заключается в определении составляющих силы суммарного гидростатического давления по нескольким направлениям, не лежащим в одной плоскости, с последующим геометрическим сложением этих частных сил. Результат сложения дает величину полной силы давления жидкости на криволинейную поверхность как по величине, так и по направлению. Одновременно графическим путем находится и центр давления для криволинейной поверхности. Обычно достаточно брать два направления вертикальное и горизонтальное. [c.69]

В чем сходство и различие формул для определения горизонтальной составляющей силы давления жидкости на криволинейную поверхность и силы давления на плоскую, поверхность [c.34]

Давление жидкости на плоские и криволинейные стенки, на стенки труб и резервуаров. Центр давления. Познакомившись с методом определения полного гидростатического давления в точке и на единицу площади, перейдем к рассмотрению способа определения суммарной силы гидростатического давления на твердые плоские и криволинейные поверхности. [c.20]

Если мы при определении силы полного гидростатического давления, действующего на плоские фигуры, по существу производим простое сложение элементарных параллельных сил, то при решении аналогичной задачи для криволинейных поверхностей приходится складывать силы гидростатического давления, имеющие различные направления. Это обстоятельство значительно усложняет задачу, требуя применения специальных расчетных приемов. Принцип, положенный в основу существующих решений, заключается в определении составляющих силы гидростатического давления по нескольким направлениям, в общем случае не лежащим в одной плоскости, с последующим геометрическим сложением этих частных сил. Результат сложения дает величину силы давления жидкости [c.51]

Отсутствие метода определения циркуляции скорости вокруг крыла затрудняло использование формулы Жуковского для практических расчетов. Эту принципиально важную задачу решил ученик и последователь Жуковского С. А. Чаплыгин [40] и почти одновременно с ним В. Кутта [41]. Начиная с 1910 г. Чаплыгин проводит цикл работ по теории крыла. В статье О давлении плоско-параллельного потока на преграждающие тела (к теории аэроплана) (1910 г.) Чаплыгин сформулировал положение (постулат Чаплыгина — Жуковского ), согласно которому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости хвостовая точка профиля (точка заострения) является точкой схода потока с верхней и нижней поверхностей крыла. Этот постулат позволил вычислить циркуляцию скорости по замкнутому контуру, охватывающему профиль крыла, и тем самым определить подъемную силу по формуле Жуковского. В этой работе Чаплыгин изложил основы плоской задачи аэродинамики и дал формулы для расчета сил давления потока на различные профили крыла. Он впервые вывел общие формулы для силы и аэродинамического момента указал на наличие значительного опрокидывающего момента, действующего на самолет, и вследствие этого опасность потери устойчивости [c.287]

Для определения силы Р давления жидкости на плоскую поверхность (на фиг. 4-27 заштрихована), плошадь которой равняется < , разобьем ее произвольным образом на бесконечно малые площадки dw. Давление жидкости на поверхность определим как сумму сил давлений на отдельные элементарные площадки dw. [c.60]

Определение давления жидкости на ограничивающие её стенки. Основное правило составляющая давления жидкости на плоский элемент ограничивающей поверхности, параллельная горизонтальной оси, определяется как давление на проекцию этого плоского элемента, перпендикулярную к выбранной оси. При этом полная сила избыточного давления на плоскую стенку равна произведению площади стенки на избыточное давление в центре тяжести стенки. Точка приложения этой силы называется центром давления и для плоской наклонной стенки центр давления всегда располагается ниже центра её тяжести. [c.59]

Рассмотрим случай определения полной силы давления на плоскую вертикальную стенку А В площадью F (рис. 21.5). Выделим на поверхности стенки элементарную площадку dF, расположенную на глубине hi от свободной поверхности. Используя основное уравнение гидростатики, определяем элементарную силу давления, действующую со стороны жидкости на площадку dF, [c.267]

При определении силы, действующей со стороны жидкости на плоскую стенку, рассмотрим общий случай, когда стенка наклонена к горизонту под углом а, а на свободную поверхность жидкости действует давление ро (рис. 2.4). [c.17]

Решение задач безвихревого обтекания цилиндрических тел, помещенных между плоскопараллельными границами потока вязкой жидкости, этой воображаемой идеальной жидкостью может быть произведено обычными методами, изложенными в гл. V настоящей книги. В этом смысле рассматриваемое воображаемое движение можно назвать вязкой аналогией плоского безвихревого потока идеальной жидкости. Однако стоит отметить интересную особенность такого рода обтекания, заключающуюся в том, что для определения поля давлений нельзя уже пользоваться уравнением Бернулли, которого в этом случае, как и в других случаях вязких потоков, просто нет. Следует оговориться, что предыдущие рассуждения, использованные при выводе решений (152) и вытекающих из него следствий (153) — (155), теряют свою силу вблизи поверхности помещенного в поток цилиндрического тела, однако область эта по сравнению с размерами тела невелика, и ее влиянием на потенциальный поток можно пренебречь. Как показывают наблюдения, этот эффект становится заметным в кормовой области обтекаемого тела и в следе за ним. Аналогичные явления имеют место в течениях вязкой жидкости в пограничных слоях, теории которых посвящена следующая глава. [c.410]

Каждая точка наклонной поверхности, соприкасающейся с жидкостью, испытывает различное давление в зависимости от глубины погружения. Поэтому для определения результирующей силы давления на плоскую наклонную поверхность формула (2-2) не справедлива. [c.40]

Для определенности рассмотрим круговой цилиндр радиуса а, расположенный параллельно плоской твердой стенке на расстоянии 6 от нее. Основную систему координат выберем так, чтобы ее начало, точка О, находилось в плоскости стенки (рис. 1). Ось Охз направим параллельно оси цилиндра, а ось Ох — перпендикулярно плоскости стенки так, чтобы она пересекала ось цилиндра. Будем предполагать, что в отрицательном направлении оси 0x1 распространяется плоская волна давления. В соответствии с методом средняя сила, действуюш,ая на цилиндр, отфильтровывается осреднением по времени величины поверхностного интеграла от свертки тензора напряжений в жидкости с ортом нормали к поверхности цилиндра [c.343]

Тела в твердом состоянии обычно сохраняют свою форму под действием одного собственного веса, тогда как для жидкостей характерна легко подвижность малых элементарных частиц. В механике это приводит к определению идеальной жидкости как такого тела, внутри которого в состоянии покоя давление на любом его бесконечно малом плоском сечении направлено всегда нормально к взятому сечению (составляющая силы, действующая в плоскости сечения, будет смещать соседние частицы, подобно тому, как деревянная доска, плывущая на поверхности воды, начнет смещаться, если самая ничтожная сила будет действовать на доску параллельно ее поверхности). Наоборот, частицы твердого тела способны передавать через любое свое сечение не только нормальную, но и значительной величины касательную составляющую силы. [c.19]

Если сосуд закрыт и давление на поверхности жидкости в нем ро, то в формулы для определения силы давления жидкости на плоские фигуры можно вводить расчетный напор Арасч=Ац+ро/у. По существу Араоч— глубина погружения центра тяжести смоченной поверхности фигуры, но отсчитываемая от нового уровня, появившегося в связи с наличием давления ро на поверхности жидкости. [c.30]

Криволинейные поверхности весьма распространены в технике. Это стенки резервуаров различной формы, трубы, крышки люков, запирающие элементы щаровых задвижек и т. д. Определение силы давления жидкости на такие поверхности более сложно, чем на плоские стенки, так как силы, действующие на элементарные площадки этих поверхностей, не параллельны в пространстве. В общем случае, как это известно иа механики, такая пространственная система сил приводится к главному вектору (силе) и главному моменту (паре сил), которые достаточно сложно определять, поэтому ограничимся рассмотрением случая воздействия жидкости на такие криволинейные поверхности, для которых пространственная система возникающих при этом элементарных сил давления приводится к одной равнодействующей. К ним относятся поверхности, имеющие точку, ось или плоскость симметрии в частности сферические, цилиндрические и конические. Именно такой формы поверхности чаще всего встречаются при рещении практических задач. [c.39]

Для определения силы давления жидкости на плоскую стенк наклоненную к горизонту под углом сс, используем основное урав нение гидростатики (2.9). Давление на свободной поверхности р Расположим систему координат так, что стенка будет находитьс в координатной плоскости уОг, ось Ог пройдет вдоль стенки, на чало координат О поместим в точку пересечения свободной по верхности и стенки (рис. 2.12). [c.32]

В эти годы появились новые работы Жуковского, имеющие важное значение для самолетостроения О контурах поддерживающих поверхностей аэропланов (1910 г.) и Определение давления плоско-параллельного потока жидкости на контур, который в пределе переходит в отрезок лрямой (1911 г.). Ученый предложил ряд теоретических профилей крыльев и рулей (рули Жуковского, крылья типа инверсии параболы, крылья типа Антуанетт) и дал расчетные формулы для определения подъемной силы и линии ее действия для этих профилей. Профили, полученные инверсией параболы, были независимо исследованы Чаплыгиным, вследствие чего они названы профилями Жуковского — Чаплыгина. [c.288]

В постановке и решении ряда задач аэродинамики, в частности для схематизации движения воздуха и его действия на тела, немаловажную роль ыграли различные гидродинамические модели [26] При этом большую роль сыграли ударная теория сопротивления И. Ньютона (1686 г.), теория идеальной несжимаемой жидкости, разработанная Д. Бернулли (1738 г.) л Л. Эйлером (1769 г.), теория вязкой несжимаемой жидкости, созданная А. Навье (1822 г.) и Дж. Г. Стоксом (1845 г.), теория струйного обтекания тел, развитая Г. Гельмгольцем (1868 г.), Г. Кирхгофом (1869 г.), а в дальнейшем Рэлеем (1876 г.), Д. К. Бобылевым (1881 г.), Н. Е. Жуковским (1890 г.), Дж. Мичеллом (1890 г.), А. Лявом (1891 г.). Особое значение для становления аэродинамики имели работы Г. Гельмгольца, заложившего основы теории вихревого движения жидкости (1858 г.). В начале XIX в. появились понятия подъемной силы (Дж. Кейли) и центра давления. Дж. Кейли впервые попытался сформулировать основную задачу расчета полета аппарата тяжелее воздуха как определение размеров несуш,ей поверхности для заданной подъемной силы [27, с. 8]. В его статье О воздушном плавании (1809 г.) предложена схема работы плоского крыла в потоке воздуха, установлена связь между углом атаки, подъемной силой и сопротивлением, отмечена роль профиля крыла и хвостового оперения в обеспечении продольной устойчивости летательного аппарата я т. п. [28]. Кейли также занимался экспериментами на ротативной маши-де. Однако его исследования не были замечены современниками и не получили практического использования. [c.283]

Основными уплотняющими элементами торцового уплотнения являют-, ся жесткие кольца, из которых одно неподвижно (/), а другое (2) вращается вместе с валом (рис. 1). Кольца постоянно сжаты и образуют плоскую пару трения. Сжатие уплотняющих поверхностей колец обеспечивается пружинами, сильфонами, избыточным давлением смазочной жидкости (рис. 1, а-в). Сжатию рабочих поверхностей противодействует рабочее давление уплотняемой среды р. Для предотвращения утечки уплотняемой среды через зазор пары трения необходимо, чтобы сжимающее усилие было больше раскрывающих зазор сил, обусловленных рабочим давлением р. Отношение сжимающего усилия к номинальной площади контакта называется контактным давлением р . Герметичность при контакте плоских уплотняющих поверхностей достигается в случае, если зазор между ними меньше определенной, весьма малой величины, соизмеримой с размерами молекул рабочей среды. Неровности, оставшиеся на уплотняющих поверхностях после их обработки, образуют сеть микрокапилляров, через которые происходит )аечка уплотняемой среды. В неподвижных уплотнениях [c.3]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...