Удар тела о поверхность несжимаемой жидкости

Удар тела о поверхность несжимаемой жидкости [c.29]

Случай отрывного удара цилиндрического тела, плаваюш,его на поверхности несжимаемой жидкости, рассматривался в [128]. При этом автор исходил из решения Л. И. Седова (5.56) для тела, имеюш,его эллиптическое поперечное сечение. Положение точки отрыва на задней части контура находится из того условия, что = О, т. е. ф = О, и оно зависит от соотношения скоростей Uq, Fo и Q и полуосей а и й (все обозначения остаются такими же, как ив 5). [c.54]

Удар и проникание оболочек в несжимаемую жидкость. При небольших скоростях погружения (V q) деформируемых тел (оболочек) в жидкость через ее свободную поверхность влияние сжимаемости жидкости сказывается только в самый начальный момент времени (пока волна сжатия не вышла за пределы тела). Для тел вращения, которые не имеют плоских границ, этот период очень мал. В этом случае движение жидкости будет описываться уравнением Лапласа [c.400]

Теоретические результаты для несжимаемой жидкости в большинстве получены с использованием теории погружения Г. Вагнера, в основу которой положены следуюш ие допуш ения относительное движение жидкости при очень быстром погружении тела совпадает с ее движением при обтекании непрерывно расширяющегося плоского диска (пластины) скорость расширения диска (пластины) равна скорости увеличения смоченной поверхности тела скорость обтекания равна скорости погружения. Эти гипотезы, справедливые для тел тупой формы, позволяют определить как силу удара, так и распределение давления по смоченной поверхности тела. Теория Г. Вагнера позволяет учитывать эффект встречного движения вытесняемой погружающимся телом жидкости, которое увеличивает смоченную поверхность и изменяет скорость изменения поверхности удара. [c.401]

В случае удара тела, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой жидкости, задача сводится к решению уравнения Лапласа для потенциала скоростей, когда на поверхности тела задана нормальная составляющая скорости, а на свободной поверхности задан потенциал, который остается неизменным в период удара. В этом случае движение жидкости непосредственно после удара однозначно определяется движением тела и ве ь эффект сводится к присоединенным массам (инерциям), [c.46]

Расширяющиеся пары частично конденсируются во время разлета, и в облаке паров появляются маленькие частицы конденсата. Кинетика конденсации и размеры частиц рассчитывались Ю. П. Райзером (1959). Возможно этот процесс является одним из механизмов образования космической пыли. В работе М. А. Лаврентьева (1959) удар быстрого тела о поверхность жидкости рассмотрен в другом крайнем предположении о несжимаемости жидкости. [c.247]

Основное внимание в монографии сосредоточено на проблеме удара и проникания упругих и жестких тел в идеальную жидкость через ее свободную поверхность. Первоначальная скорость удара предполагается малой по сравнению со скоростью звука в жидкости. Давление на свободной поверхности считается постоянным. В значительном числе случаев изучаются течения несжимаемой жидкости. [c.3]

Пусть на поверхности идеальной несжимаемой жидкости, занимающей нижнее полупространство (рис. 1), плавает твердое тело. До удара тело и жидкость находятся в покое. При рассмотрении ударов вместо сил вводят импульсы. [c.34]

Перейдем к пространственным течениям жидкости, возникающим вследствие удара тел о поверхность жидкости. В постановке работы [19] рассмотрим вертикальный удар круглого диска радиуса Ь, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой жидкости конечной глубины к — глубина жидкости). Введем цилиндрическую систему координат ог (ось оу направлена вниз, а ось ог лежит на свободной плоской поверхности жидкости). Тогда задача, как и при ударе диска, плавающего на поверхности жидкости бесконечной глубины, сведется к решению уравнения Лапласа при следующих граничных условиях [c.41]

Точное решение задачи о горизонтальном ударе эллипса,, наполовину погруженного в несжимаемую жидкость, с учетом отрыва жидкости от поверхности тела получено в [67 ] на основании метода конформного отображения, развитого Л. И. Седовым [121, 124] для решения подобного рода задач. На свободной поверхности жидкости 5 потенциал ф = 0. На той части эллипса, где происходит отрыв жидкости ф = О, а на остальной погруженной части д(р/дп = Vn (где — проекция скорости эллипса на нормаль). [c.55]

Решение о вертикальном входе в идеальную несжимаемую-жидкость тонких упругих пологих оболочек вращения дано в [22, 23, 30, 181, 257]. При решении гидродинамической задачи предполагалось, что граница пересечения смоченной поверхности тела и свободной поверхности жидкости перемещается с дозвуковой скоростью. Таким образом, эффекты, связанные со сжимаемостью жидкости, не учитывались (эти эффекты важны только-в течение нескольких микросекунд с начала удара). [c.153]

ВЕРТИКАЛЬНЫЙ УДАР ТВЕРДОГО ТЕЛА, ПЛАВАЮЩЕГО НА ПОВЕРХНОСТИ ИДЕАЛЬНОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ В ОГРАНИЧЕННОМ БАССЕЙНЕ ПРОИЗВОЛЬНОЙ ФОРМЫ [c.114]

Постановка задачи. Рассмотрим твердое тело, плавающее на поверхности идеальной несжимаемой жидкости, наполняющей ограниченный бассейн. До удара тело и жидкость покоятся. В результате удара тело начинает двигаться в вертикальном направлении и в общем случае вращаться вокруг горизонтальной оси (вертикальный удар). В частности, если вращение отсутствует, удар называется центральным. Предполагается, что в результате удара не происходит отрыва жидкости от смоченной поверхности тела (безотрывный удар). [c.114]

При окружных скоростях до 20 м/с в редукторах с прямозубыми колесами и до 50 м/с в редукторах с косозубыми колесами масло под давлением р Эг 0,15 кгс/см . направляется непосредственно на вход в зацепление. При больших скоростях подача масла производится отдельно на шестерню и колеса под давлением р 0,8 кгс/см . Практикуется также подача масла со стороны выхода зубьев из зацепления, где в быстроходных редукторах образуется зона разрежения, и га с торца зубчатых колес. Эти способы преследуют цель избежать гидравлического удара в тех случаях, когда несжимаемая жидкость не успевает растекаться по смазываемой поверхности зубьев. Зацепления реверсивных редукторов сматываются со стороны входа и выхода из зацепления. Помимо смазки зацеплений в быстроходных редукторах необходимо предусмотреть охлаждение тела шестерни и колес, предусматривая для этой цели дополнительный расход масла. [c.261]

Эффекты, подобные взрыву при ударах быстрых метеоритов, возникают и при движении в разреженной атмосфере тела с очень большой скоростью. Удары молекул воздуха о поверхность тела уподобляются ударам метеоритов о поверхность планет. При каждом ударе происходит микровзрыв , с поверхности тела выбрасывается некоторое количество испаренного вещества. Тело получает дополнительный импульс отдачи, что приводит к повышению коэффициента сопротивления и увеличению скорости торможения тела в атмосфере. Это явление рассмотрено в работе К. П. Станюковича [22]. Удар быстрого тела по поверхности жидкости в предположении о ее несжимаемости рассматривал М. А. Лаврентьев [23]. [c.658]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...