Движение источника под поверхностью жидкости

ДВИЖЕНИЕ ИСТОЧНИКА ПОД ПОВЕРХНОСТЬЮ ЖИДКОСТИ 455 [c.455]

Движение источника под поверхностью жидкости [c.455]

Неустановившееся движение источника под поверхностью жидкости [c.588]

Отметим, что формула (8) может служить для вычисления волнового сопротивления и при движении тела под поверхностью жидкости конечной глубины. В этом случае функции Р (6) и ( ) не будут, однако, иметь выражения (3) 15, но будут определяться формулами, которые можно получить с помощью потенциала скоростей источника, движущегося под поверхностью жидкости конечной глубины. Такой потенциал скоростей легко найти, изменяя надлежащим образом вычисления 14. [c.468]

Полученное условие для поверхности жидкости, находящейся в периодическом движении, имеет место для жидкости любой глубины. Предположим теперь, что под поверхностью жидкости на глубине К находится источник, дебит Q которого изменяется периодически с течением времени, обладая частотой а [c.54]

Предположим, что поверхность 1 покрыта двойным слоем источников, имеющих момент [х допустим, что ось Ь двойных источников (диполей) имеет направляющие косинусы /, т, п. Допустим, что поверхность вместе с нанесенным на нее двойным слоем перемещается со скоростью с под поверхностью жидкости. Потенциал скоростей образовавшегося движения жидкости можно найти с помощью формулы (1) 15, выполнив дифференцирование, соответствующее переходу от простого слоя источников к двойному слою источников. Получаем [c.469]

В настоящей главе путем численных экспериментов изучается влияние кавитационных процессов на движение границ жидкости, нагружаемых подводной волной. Показано, что в некоторых случаях образование султана на свободной поверхности жидкости связано с разрушением ее в волнах разгрузки. При падении на пластины подводных волн от удаленного источника влияние кавитации сводится к росту прогибов пластин, достигающих сотен процентов. Кавитация может не только изменить прогиб, но в некоторых случаях способствовать изменению самого характера волнового движения пластин. В частности, пластина под действием подводного взрыва может получить остаточный прогиб, направленный навстречу действовавшей гидродинамической нагрузки. [c.53]

В рамках нелинейной теории разработан метод решения стационарных задач о движении контура вблизи границы раздела двух жидкостей. Жидкость в каждом слое идеальная, несжимаемая, тяжелая и однородная, обтекание контура бесциркуляционное. Система интегральных уравнений задачи содержит в качестве неизвестных интенсивности вихревого слоя, моделирующего границу раздела, и слоя источников, расположенных вдоль контура, а также функцию, описывающую форму границы раздела жидкостей. Решение этой системы основано на использовании метода Ньютона и метода панелей высокого порядка. На основании разработанного численного метода проведен эксперимент по решению задач о движении кругового цилиндра и вихря заданной интенсивности под свободной поверхностью весомой жидкости. Полученные результаты обсуждаются на фоне линейной теории волн малой амплитуды, примененной для решения этих же задач. Сделан вывод о существенном влиянии нелинейности на форму свободной поверхности. Обнаружено, что решение нелинейных стационарных задач существует только в определенной области базовых параметров. [c.126]

Предположим, что под поверхностью жидкости бесконечной глубины движется по круговой траектории источник. Допустим, что это движение продолжается пеограниченно долго и, следовательно, по отношению к системе осей координат, вращающейся с соответствующей угловой скоростью вокруг вертикальной прямой, движение жидкости будет установившимся. [c.516]

Для получения этой формулы рассмотрим сначала вспомогательную задачу о неустановившемся движении источника дебита Q t) перемегцаюгцегося со скоростью t) под поверхностью жидкости. [c.588]

Классическим примером образования флуктуаций является так называемое броуновское движение, состоящее в непрерывном хаотическом движении малых твердых или жидких частиц, взвешенных в газе или жидкости. Броуновское движение возникает вследствие того, что сумма импульсов от ударов молекул среды (т. е. газа или жидкости) о поверхность малой твердой частицы не равна нулю и с течением времени изменяется по закону случая как по величине, так и по на-пpaвлeнч o. Под действием ударов молекул частица движется в разных направлениях, в том числе и снизу вверх. Броуновское движение частицы в направлении снизу вверх представляет собой кажущееся противоречие второму началу термодинамики (в его формальной термодинамической трактовке), так как при этом совершается работа против внешних сил (силы тяжести) при наличии лишь одного источника тепла— среды (газа или жидкости, находящихся в термодинамическом равновесии), а энтропия системы соответственно уменьшается.. [c.105]

Заключение. Предложенный способ нахождения установившихся малых волн, вы-зь1ваемых гидродинамическими особенностями, может быть полезен и в более сложных случаях. Например, рассмотрев равномерное движение со скоростью V точечного источника, пульсирующего с частотой со, под свободной поверхностью бесконечно глубокой жидкости, можно показать, что в системе координат, сопутствующей источнику, устанавливается суперпозиция стоячих и бегущих волн. При этом если glivuV) > 4, то образуется четыре бегущие волны, две из которых распространяются в одном направлении, остальные - в противоположном если < 4, то образуется [c.81]

В качестве такого источника целесообразно использовать регулируемый насос объемно-дроссельного регулирования с обратной связью по давлению подачи (см. гл.1) и пневмогидравлическим аккумулятором на выходе (см. рис. 1.24), обеспечиваюшим кратковременную подачу больших расходов жидкости в привод при высокой скорости движения рулевых поверхностей. О)гласно рис. 1.24 жидкость подается в регулятор производительности насоса через демпфирующий дроссель. Примем следующие допущения. [c.148]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...