Движение жидкости со свободной поверхностью

Метод граничных элементов в задаче о движении жидкости со свободной поверхностью [c.435]

Широкий круг задач движения жидкости со свободными поверхностями представляют задачи теории волн. [c.286]

Добровольская 3. Н. Численное решение интегрального уравнения одной плоской автомодельной задачи о движении жидкости со свободной поверхностью. — Журнал вычисл. математики и матем. физики, 1966, т. 6 № 5, с. 934—941. [c.189]

В отличие от движения жидкости, пьезометрический уровень которой выше непроницаемой кровли пласта, движение жидкости со свободной поверхностью называют безнапорным движением. [c.111]

Движение жидкости в у-м баке. Движение жидкости со свободной поверхностью в топливном баке отчасти похоже на движение [c.594]

Если движение жидкости считать плоским, пренебречь силами трения и поверхностного натяжения, то течению жидкости со свободной поверхностью на горизонтальной плоскости соответствует плоское течение газа с показателем адиабаты к 2 в подобных границах, причем в соответствующих точках выполняются равенства [c.270]

ДВИЖЕНИЕ ТЕЛА СО ЗВЕЗДООБРАЗНЫМ ПОПЕРЕЧНЫМ СЕЧЕНИЕМ В СЖИМАЕМОЙ жидкости со СВОБОДНОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ ) [c.273]

Пользуясь этой схемой, Р. М. Гарипов провел на ЭВМ расчет неустановившегося движения идеальной несжимаемой жидкости со свободной поверхностью в прямоугольном бассейне с сечением О х, 2, О < 1 . В начальный момент времени t = О свободная поверхность имеет вид кривой (0) рис. 99, которая [c.273]

Явление гравитации. Любой поток жидкости со свободной поверхностью подвергается воздействию гравитации, выражающемуся в перемещении ее поверхности в зависимости от времени или расстояния. Многие задачи, как гидравлические, так и судостроительные, относятся к этой категории, а изучение движения волн практически представляет целую науку. В случае, когда размеры и скорости не слишком малы, влиянием вязкости и капиллярности часто можно пренебречь, тогда применение размерного анализа дает одно или большее число геометрических отношений числа Фруда и Эйлера и (если поток является неуста-новившимся и неравномерным) некоторую форму параметра времени или ускорения. [c.25]

Процесс сушки тепловых агрегатов начинается с испарения жидкости со свободной поверхности, которое являе 1 ся диффузионным процессом. Поэтому для определения скорости испарения можно исходить из величины скорости диффузии молекул с поверхности жидкости в окружающую среду. Однако при этом следует учесть температурный градиент в пограничном слое, который вызывает в последнем движение влажного воздуха и ускоряет диффузионный процесс. [c.122]

Испарение жидкости со Свободной поверхности вызывается тепловым движением молекул в жидкости. Скорости отдельных молекул колеблются в очень широких пределах. Молекулы, обладающие кинетической энергией, достаточной для преодоления сил сцепления, вырываются из поверхностного слоя жидкости в окружающую среду. Часть вырвавшихся молекул в результате столкновения между собой и с молекулами газа отражается к поверхности жидкости, где вновь происходит отражение или поглощение этих молекул жидкостью. Часть вырвавшихся молекул путем молекулярной и молярной диффузии распространяется в окружающей среде и окончательно теряется жидкостью. [c.334]

Пьезометрическая линия при неравномерном движении в открытом русле так же, как и при равномерном движении, совпадает со свободной поверхностью потока. Допустим, что в искусственном русле с постоянными по его длине шероховатостью и формой поперечного сечения движение жидкости равномерное, тогда глубина потока на всем протяжении русла будет равна нормальной глубине потока. Прямая линия нормальной глубины NN, проведенная параллельно дну на расстоянии h(, от него, совпадает со свободной поверхностью потока при равномерном движении. Если в этом русле построить плотину высотой р (рис. XII 1.2), то глубина перед ней возрастает до величины Н- -р, при которой будет обеспечен перелив через гребень плотины расхода воды Q, притекающего к плотине. Глубина потока в сечениях, расположенных вверх по течению от плотины, увеличивается на меньшую величину, приближаясь постепенно к нормальной глубине (равномерное движение). Следовательно, перед плотиной движение потока будет неравномерным и глубина потока будет изменяться от р+Я до /lo. [c.267]

Гидроупругие системы. Расчеты проводятся для случаев двух конструкций цилиндрического бака с жесткими стенками и упругим днищем, заполненного жидкостью со свободной поверхностью, и соосных цилиндрических оболочек, разделенных слоем жидкости. Используются линейные уравнения движения конструкции, течение жидкости полагается потенциальным, ркр = —0,2 МПа. [c.100]

Замечание 1. В аналогичной форме (1.1), но с другими гамильтонианами записываются уравнения движения вихрей в стратифицированной жидкости [22] и в жидкости со свободной поверхностью [144]. [c.28]

С помощью интеграла излучения можно также оценить силу сопротивления N (t) при вертикальном входе в идеальную сжимаемую жидкость со свободной поверхностью произвольного тела (жесткого или упругого) вращения vo С с) [236]. Введем прямоугольную систему координат xzy, начало которой возьмем в точке первоначального касания телом свободной поверхности жидкости (ось у направим вертикально вниз, в глубь жидкости). Движение жидкости будем считать потенциальным. Тогда при решении задачи в линеаризированной постановке (граничные условия со свободной поверхности и с поверхности тела сносятся на плоскость у = 0), используя интеграл излучения, получим [c.67]

Добровольская 3. Н. Исследование в нелинейной постановке некоторых автомобильных задач о движении несжимаемой жидкости со свободной поверхностью. — ПММ, 1963, т. 27, № 5, с. 903—909. [c.188]

После проведения анализа масштабов уравнения стационарного плоскопараллельного движения пленки жидкости со свободной поверхностью в приближении тонкого слоя принимают вид [c.202]

НЕЛИНЕЙНЫЕ ДВИЖЕНИЯ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ СО СВОБОДНОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ [c.184]

Замечательную аналогию движению сжимаемого газа представляет движение в поле тяжести несжимаемой жидкости со свободной поверхностью, если глубина слоя жидкости достаточно мала (мала по [c.485]

Движение жидкости также может быть напорным и безнапорным. Напорным называется движение, при котором поток соприкасается по всему периметру живого сечения со стенками русла (рис. П.1, а). При безнапорном движении поток имеет свободную поверхность, на которой давление равно атмосферному и лишь часть периметра живого сечения соприкасается со стенками русла (рис. П.1, б, в). [c.35]

Поскольку многие жидкости и в первую очередь наиболее распространенные — вода и воздух — характеризуются весьма малой вязкостью, то в практически важных задачах силы вязкости достаточно часто играют ничтожную роль почти во всем поле течения. Мерой отношения инерционных и вязкостных сил является число (критерий) Рейнольдса Re = рн // 1, где w и / — характерные для рассматриваемой задачи масштабы скорости и длины. При Re 1 силы вязкости несущественны во всей области течения, кроме тонкого пограничного слоя (хотя влияние этого слоя на характеристики течения и, в частности, на сопротивление, испытываемое движущимся в жидкости телом, в общем случае весьма существенно). Если пограничный слой не отрывается от обтекаемой поверхности, то поле скоростей и давлений за пределами погранслоя может быть найдено методами классической механики идеальной жидкости. Важную область применения теории невязкой жидкости представляют собой течения со свободной поверхностью. Такой тип течений был рассмотрен в гл. 3 применительно к анализу устойчивости границы раздела жидкости и газа. В настоящей главе методы теории течений со свободной поверхностью будут использованы при рассмотрении движения паровых (газовых) пузырьков в жидкости. [c.183]

Безнапорным называют поток со свободной поверхностью, движение жидкости в котором происходит под действием силы тяжести (движение воды в реках, каналах и лотках). [c.31]

Температура жидкости, испаряющейся со свободной поверхности, тем ниже, чем интенсивнее испарение (например, при движении воздуха на поверхности жидкости). [c.156]

Пьезометрическая линия при равномерном безнапорном движении жидкости совпадает со свободной поверхностью, а напорная линия находится выше на величину скоростного напора. [c.141]

Найдем изменение W для преобразованного твердого тела при переходе от положения, соответствующего невозмущенному движению системы при qj = О, к возмущенному положению в области (67). Этот переход можно осуществить в два этапа [13, 19] 1) смещением в возмущенное положение всей системы как одного твердого тела 2) деформированием формы /о жидкости в форму / со свободной поверхностью (68). При этом приращения величин W и J имеют вид [c.301]

В отсутствие поверхностно-активных веществ на границе раздела фаз обтекание газового пузырька жидкостью можно рассматривать как движение жидкости со свободной поверхностью, ибо условие ц ц означает отсутствие касательных напряжений на границе раздела фаз. Применительно к такому движению легко доказать справедливость высказанного в 5.4 положения о том, что нормальные напряжения на границе раздела пузырька одинаковы во всех точках поверхности раздела. Если пузырек всплывает в поле тяжести, то нормальная компонента тензора напряжений, обусловленная силами тяжести на границе пузыря, выражается как (р + pga os0). (Применительно к рис. 5.9 ускорение свободного падения g для всплывающего пузырька совпадает с положительным направлением оси J , Pq — давление при х = 0.) [c.215]

Замечательную аналогию движению сжимаемого газа представляет движение в поле тяжести несжимаемой жидкости со свободной поверхностью, если глубина слоя жидкости достаточно млла (мала по сравнению с характеристическими размерами задачи, например, по сравнению с размерами неровностей дна водоема). В этом случае поперечной компонентой скорости жидкости можно пренебречь по сравнению с продольной (вдоль слоя) скоростью, а последнюю можно считать постоянной вдоль толщины слоя, в этом приближении (называемом гидравлическим) жидкость можно рассматривать как двухмерную среду, обладающую в каждой точке определенной скоростью v и, кроме того, характеризующуюся в каждой точке значением величины h — толщины слоя. [c.569]

Испарение жидкости со свободной поверхности вызывается тепло- гзым движением молекул жидкости. Молекулы, обладаюпхие энергией достаточной для преодоления сил сцепления, вырываются иг поверх-постного слоя жидкости в окружающую среду. Часть молекул в результате столкновения между собой и молекулами газа отражается к поверхности испарения, где вновь происходит отражение или поглощение. Другая часть испущенных молекул молекулярной диффузией и конвекцией распространяется в окружающей среде и окончательно теряется жидкостью. [c.344]

Гаэогидравлическая аналогия между уравнениями плоского адиабатического движения I аза и движения тонкого слоя жидкости со свободной поверхностью была указана Рэлеем и Ламбом [44 . Н. Е. Жуковский и 1912 г. изложил основы аналогии в одномерной постановке, причем указал возможности ее практического применения и отметил роль трения [29 . [c.270]

Возмущения (ударные волны), опережая в своем движении тело, будут многократно отражаться от плоскости симметрии лепестка и плоскости симметрии течения, не выходя за пределы двухгранного угла (тг/п). Это обстоятельство делает возможным изучение качественной картины интерференции волн в зазоре между лепестками на примере погружения плоского профиля (клина) в вертикальный канал заданной ширины. Решение этой задачи получено в п. 2 на основе обобщения известных результатов о проникании тонкого профиля в сжимаемую жидкость со свободной поверхностью. Третий пункт содержит решение задачи о входе клина в канал со слоем жидкости конечной толщины. Наконец, в п. 4 дается способ построения решения для начального этапа входа пространственного тела со звездообразным поперечным сечением, имеющим четное число лепестков п. [c.274]

Хороший прием, оказанный этой работе, поощрил меня к ее усовершенствованию. Помимо значите.пьных изменений в распаюжении материа.1а и новых методов изложения, это четвертое издание отличается от третьего несколькими важными добавлениями даиы формулы Племеля для решения некоторых задач (п. 5.592) систематически изложена теория движения тяже-.юй жидкости со свободной поверхностью, включая соответствующий новый метод, впервые здесь публикуемый (пп. 11.60—11.64) дано изложение точной теории поверхностных волн постоянной формы (п. 14.84) и так называемой точной лпнеаризнрованнои теории , вытекающей из предыдущей описаны некоторые теоремы сравнения, включая теорему сравнения Серрина при наложении течений. Эти теоремы имеют важные приложения и заслуживают того, чтобы их извлечь из журналов, где они были первоначально опубликованы. [c.11]

Интересные возможности качественного исследования, особенно для сверхзвуковых скоростей, дала газогидравлическая аналогия между движением газа и тяжелой жидкости со свободной поверхностью. Эта аналогия, указанная Н. Е. Жуковским в 1912 г., применялась для демонстрации различных сверхзвуковых течений, в том числе через ступень турбины при относительном движении решеток (Г. Ф. Камнев, 1957). [c.132]

Другой метод создания капиллярных волн, или ряби ( rispations), как назвал эти волны Фарадей, основывается на принципе, рассмотренном в 68Ь. Если покрыть тонким слоем воды или другой подвижной жидкости стеклянную пластинку, которая удерживается в горизонтальном положении и приводится в колебание, как для получения хладниевых фигур, то легко наблюдать описываемые явления 1). Над теми частями пластинки, которые совершают заметные колебания, поверхность собирается в мелкие складки, причем степень малости складок увеличивается с частотой колебаний. Такая же рябь наблюдается на поверхности жидкости в широком бокале или в стеклянной чаше, которые приводятся в колебание обычным способом путем движения мокрого пальца вдоль окружности верхнего края сосуда ( 234). Для создания ряби существенно только, чтобы жидкость со свободной поверхностью была вынуждена совершать вертикальные колебания. При этом безразлично, возникает ли движение со дна, как в первом случае, или, как во втором случае, оно вызывается попеременным продвижением и отступлением боковой границы так, что ближайшая поверхность жидкости должна подниматься и опускаться для того, чтобы приспособиться к этим попеременным движениям. [c.336]

Задачи генерации движений периодически колеблющимся телом в однородной и стратифицированной жидкости интенсивно изучаются уже в течение длительного времени. Достаточно полно рассмотрен случай однородной жидкости со свободной поверхностью. Методы рещения этих задач в значительной степени используют потенциальный характер движения жидкости и могут быть распространены на случай стратифицированной жидкости лишь при наличии слоя постоянной плотности и погружения тела полностью в этом слое. Так, например, решение плоской задачи о колебаниях кругового цилиндра, расположенного под пикноклином, дано в [1]. При этом резкий пикноклин моделируется двухслойной жидкостью, а плавный - трехслойной жидкостью с линейно стратифицированным слоем и однородными верхним и нижним слоями. [c.155]

Вывести дифференциальное уравнение установивщегося равномерного ламинарного движения тяжелой вязкой жидкости в открытом прямоугольном канале очень большой ширины Ь по сравнению с глубиной к Ь Н). Уклон дна определяется углом а к горизонту. При решении плоскость отсчета координаты г совместить со свободной поверхностью жидкости в канале. [c.59]

Этот вывод находит экспериментальное подтверждение. Выполненные при исследовании условий цилиндричности течения эксперименты показьшают, что при подводе потока по тангенциальной щели течение в трубе ближе к цилиндрическому в том случае, когда момент количества движения жидкости в щели приближается к постоянному. Кроме того, шшиндричность потенциального течения со свободной поверхностью давно известна как экспериментальный факт. [c.104]

Для получения спектров обтекания тел плоским потоком обычно используется гидролоток. Модель тела располагается в гидролотке так, что торец ее либо совпадает со свободной поверхностью воды, либо несколько выступает над нею. Таким образом, здесь задачей является овиднение движения свободной поверхности жидкости. [c.337]

Понятие П. м. обобщено на случай сосудов, наполненных жидкостью, имеющей свободную поверхность определены П. м. при отрывном обтекании контуров. Для тел, колеблющихся в сжимаемой жидкости, инерц. силы линейно выражаются через ускорения. Коэф, при ускорениях наэ. обобщёнными П. м. В случае сжимаемой жидкости свойства симметрии П. м. сохраняются, но сами П. м. зависят, в противоположность случаю несжимаемой жидкости, не только от формы ла и направления движения, но ещё и от частоты колебаний. Наконец, понятие П. м. обобщается и на случай качки корабля на поверхности волнующейся тяжёлой жндко-сти. В этом случае свойство симметрии П, м. не со х1 аня-ется, а сами П. м. существенно зависят от длины и направления набегающи) волн и от скорости хода корабля. [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...