Давление над искривленной поверхностью жидкости

Давление насыщенного пара Р Па, над искривленной поверхностью жидкости (уравнение Кельвина) [c.330]

ДАВЛЕНИЕ ПАРА НАД ИСКРИВЛЕННОЙ ПОВЕРХНОСТЬЮ ЖИДКОСТИ [c.217]

Давление насыщенного пара над искривленной поверхностью жидкости [c.159]

Для выпуклой поверхности жидкости испарение, наоборот, облегчено, так как количество молекул, участвующих в притяжении вылетающих молекул, меньше. Таким образом, давление пара над выпуклой поверхностью, например над каплей жидкости, будет больше, чем над плоской поверхностью. Приближенно оценим величину этой разности давлений насыщенного пара для случаев плоской и искривленной поверхности жидкости. Пусть /г — высота капиллярного подъема жидкости, (рис.. 1.3). Тогда уменьшение давления насыщенного пара равно [c.32]

Давление пара над искривленной поверхностью жидкости. Продифференцировав уравнение (8.1) по давлению р при Т = onst и учитывая, что с гласно выражению (3.25) (бф/бр) - = v, получим (обозначив vW == У) [c.227]

Давление пара над искривленной поверхностью жидкости. Продифференцировав уравнение (2.44) по давлению р при 7" = onst и имея в виду, что д др)т = у, получим [c.86]

Давление насьнценного пара над искривленной поверхностью. Для плоской поверхности раздела фаз (пар — жидкость) давление насыщенного пара — функция температуры. Влияние капиллярных сил приводит также к изменению условия равновесия между жидкостью и насыщенным паром, находящимся над искривленной поверхностью, и к дополнительной -зависимости давления насыщенного пара от формы и размера кривизны поверхности. Характер и значение этой зависимости [c.32]

Хотя искривленная жидкая поверхность (рис. 25-7) находится в стабильном равновесии с паром над ней, ка1пля жидкости, имеющая поверхность такой 1Кривизны, была бы в неустойчивом раиновеоии i паром, та к как, хотя нет тен денции к р Осту капли или к ее сокращению, если из-за случайной конденсации капля станет чуть-чуть крупнее, она будет продолжать растя за с чет конденсации. Например, рассмотрим перенасыщенный пар в состоянии а (рис. 25-9), находящийся в равновесии с каплями, радиус которых указан пунктирной линией, проходящей через точку а. Случайная конденсация на капле приведет к увеличению ее радиуса, так что кривая равновесия для этой капля сместится влево от точки а. Следовательно, пар в состоянии а будет находиться при температуре ниже температуры равновесия, соответствующей его давлению, и это поведет к дальнейшей конденсации на капле. Капля будет продолжать расти до тех пор, пока радиус кривизны не достигнет бесконечности или пока не будет сконденсирован весь пар. [c.245]

Искривление поверхности раздела фаз приводит к изменению величины равновесного давления пара р над ней или растворимости твёрдых тел. Так, папр., над каплями жидкости р выше, чем давление насыщ. лара над плоской ловерхностью жидкости при той же тсми-ре Т. Соответствен 1Ю растворимость с мелких частиц в окружающей среде выше, чем растворимость j плоской поверхности того же вещества. Эти изменения описываются Кельвина уравнением, полученным из условия равенства хим. потенциалов в смежных фазах в состоянии термодинамич. равповесия [c.241]

При контакте жидкости с твердым телом на форму ее поверхности существенно влияют явления гaчивaния, обусловленные взаимодействием молекул жидкости н тела. Смачивание означает, что жидкость сильнее взаимодействует с поверхностью сосуда, чем находящийся над ней газ или другая жидкость. Силы притяжения, действующие между молекулами твердого тела и жидкости, заставляют подниматься ее по стенке сосуда, создавая отрицательное давление в каждой точке искривленной поверхности. Если сближать плоские стенки сосуда для перекрытия зон искривления, то образуется вогр[утый мениск, под которым в жидкости создается отрицательное давление. Состояние равновесия описывается формулой Жю-рена [c.16]

Иногда следы разрушения можно обнаружить на поверхностях, которые, казалось бы, не должны подвергаться действию кавитации, например, в глубине насадка, из которого истекает жидкость, или даже в диффузорах некоторых центробежных насосов. Действительно, местное давление в этих зонах вследствие искривления направляющей поверхности внутрь потока, а не в наружную сторону от него может быть значительно выше среднего давления в данном сечении канала. Зоны разрушения такого рода почти всегда образуются вследствие кавитации, которая возникает на поверхности канала, расположенной выше по течению от данного места, и развивается до такой степени, что пузырьки не успевают полностью схлопнуться над той поверхностью, где они образовались, и зона схлопывания простирается далеко вниз по течению, захватывая область высокого давления. В результате перемещающиеся каверны схлопываются [c.383]

Отметйм, что различие в значениях давлений насыщенного пара над плоской и искривленной поверхностями определяется кривизной поверхности. Формула (1.18) относится не только к случаю нахождения жидкости в капиллярной трубочке, но и к таким случаям, как капли жидкости в атмосфере пара (выпуклая поверхность) или пузырьки пара в жидкости (вогнутая поверхность). Различие давлений ощутимо при размерах радиуса кривизны поверхности жидкости порядка 1 мкм и менее, когда оно составляет уже десятки процентов давления пара над плоской поверхностью. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...