Центр спектральной линии

Это свойство эмиссионных линий спектра приводит к тому, что при достаточной концентрации излучающего элемента интенсивность насыщенного центра спектральной линии становится однозначной функцией только температуры пламени с монохроматическим коэффициентом черноты излучения, равным 1. Следовательно, насыщенная часть линии излучает как абсолютно черное тело, и, измерив интенсивность центра насыщенной линии, можно определить действительную температуру пламени по законам излучения абсолютно черного тела. [c.419]

Для поддержания постоянной разности частот между центром спектральной линии от теплового источника и спектральной линией лазера вводится система обратной связи. Два световых пучка смешиваются в фотоумножителе, и возникающая частота биения используется для получения сигнала разбаланса, регулирующего длину резонатора лазера. [c.73]

Vq—частота в центре спектральной линии [c.406]

Для узкой спектральной линии 1 к) быстро убывает при удалении от некоторого среднего волнового числа — центра спектральной линии. В (5.21) удобно перенести начало отсчета для к в центр линии, т. е. ввести переменную х=к—ко. Подставляя к = ко- -х в (5.21), получаем [c.224]

Обычно в пределах контура усиления умещается несколько собственных частот резонатора (рис. 9.4). Если постепенно увеличивать степень возбуждения активной среды, т. е. инверсию населенностей уровней рабочего перехода, то первой достигает порога мода, частота которой расположена ближе к центру спектральной линии. На ней и начинается генерация. Дальнейшее увеличение уровня возбуждения активной среды приводит к достижению порога другими модами. Тогда становится возможной генерация излучения одновременно на нескольких частотах. [c.447]

Для определения центров спектральных линий поглощения в качестве реперных линий использовались линии полученного ранее спектра поглощения паров Н2О. Спектр поглощения водяного пара регистрировался одновременно со спектром поглощения ос- [c.169]

Центр спектральной линии 123, 161 [c.245]

Приведенных сведений вполне достаточно, чтобы продемонстрировать практическую невозможность использования объемных резонаторов при высоких частотах излучения. С ростом частоты происходит сгущение (уплотнение) спектра резонансных частот расстояние между центрами спектральных линий резонатора, т. е, отношение АшШ, уменьшается с частотой (согласно (2.3.4) Ао/М 1/ш ), В то [c.110]

Мы установили, что при данной постановке опыта (наблюдение ведется вдоль внешнего магнитного поля) линия испускания расщепится на две поляризованные по кругу а пев- и а р-компоненты, смещенные относительно то на величину Дсо. В центре, где при Н = О находилась бы исследуемая спектральная линия, не будет наблюдаться никакого излучения (см. рис. 4.18, в). [c.167]

Значение ускорения Солнца относительно центра нашей Галактики ) не было определено экспериментально. Однако скорость движения Солнца относительно центра Галактики определяется по исследованию доплеровскогО сдвига спектральных линий порядка 3-10 см/с. Если Солнце обращается по круговой орбите вокруг отстоящего от него на расстоянии около [c.77]

В основу рассмотренного выше понятия разрешающей способности положен критерий Рэлея. Наиболее важная черта этого критерия состоит в требовании, чтобы в суммарном распределении интенсивности, создаваемой двумя спектральными линиями, был минимум, составляющий определенную долю (например, 80% от соседних максимумов, см. рис. 9.28). Таким образом, согласно критерию Рэлея должно быть качественное различие между распределениями освещенности в случае одиночной и двойной линии (соответственно максимум и минимум в центре), т. е. такое различие, которое заметно без детальных количественных измерений. Иными словами, критерий Рэлея по существу предполагает только визуальные наблюдения. [c.216]

Параллельный пучок, исходящий из центра щели, лежащей на оптической оси коллиматора, имеет плоскостью падения главное сечение призмы пучки, исходящие от других точек щели, падают под углом к главному сечению и преломляются тем сильнее, чем дальше от центра отстоит соответствующая точка щели. Поэтому прямолинейная щель изображается в виде дуги, обращенной выпуклостью к красному концу спектра. Это искривление спектральных линий тем значительнее, чем выше щель и короче фокус объектива коллиматора. [c.339]

Каждая такая спектральная линия не представляет собой, однако, излучения строго определенной длины волны, а является, как уже не раз упоминалось, излучением в очень узком спектральном участке, в котором энергия распределена так, что интенсивность быстро падает от центра к краям. Измерение ширины спектральной линии (см. 158) показывает, что в излучении разреженного газа величина этого участка нередко ограничена сотыми и даже тысячными долями ангстрема. Однако условия возбуждения могут заметно влиять и на эту величину, равно как и на положение центра (максимума) спектральной линии. Внешнее электрическое (или магнитное) поле вызывает расширение (или даже расщепление) спектральной линии, а такие внешние поля (особенно электрические) могут в условиях газового разряда обусловливаться высокой концентрацией ионов в разряде и достигать заметной величины столкновение светящегося атома с соседними во время процесса излучения также ведет к уширению линии й тому же ведет и самый факт теплового движения атома вследствие эффекта Допплера. В специальных условиях, например при мощных разрядах, сопровождающихся сильной ионизацией, или при большой плотности газа эти искажения могут достигать значительной величины. Однако [c.712]

Рис. 6. Зависимость интенсивности в центре линии, разрешающей способности и ширины спектральной линии от ширины щели спектрографа I и 2 — интенсивности при

Величина коэффициента усиления при стационарной генерации устанавливается вследствие явления насыщения усиления. Выше мы видели ( 3), что оно носит разный характер при однородном и неоднородном уширении спектральной линии рабочего перехода, вследствие чего спектральные свойства генерации оказываются различными, см. рис. 111. Здесь взят наиболее типичный случай, когда ширина атомной линии значительно превышает расстояние между соседними продольными модами резонатора. Для простоты предположено, что в ОКГ выделена одна поперечная мода. В случае однородного уширения (а) стационарная генерация осуществляется только на той продольной моде, которая ближе всего расположена к центру атомной линии vq. На других модах генерация не возникает, так как коэффициент усиления оказывается ниже уровня потерь. Если имеется неоднородное уши-рение (б), то генерация происходит на всех продольных модах, для которых К° ) Кп- [c.292]

В предыдущих параграфах мы рассмотрели влияние ДУС полимеров и стекол на оптическую полосу примесного центра. Они также должны проявлять себя и в спектроскопии одиночных молекул (СОМ), что и является предметом рассмотрения в данном параграфе. При исследовании поглощения света одиночной молекулой приходится сталкиваться с рядом обусловленных ДУС явлений, которые отсутствуют в спектроскопии молекулярных ансамблей, например, с исчезновением спектральных линий или с их прыжками. Рассмотрим такие явления, найдем причину прыжков спектральных линий и выясним, каким образом такие прыжки соотносятся с временным и спектральным видом полного двухфотонного коррелятора. [c.285]

Полученный результат справедлив лишь при достаточно широкой щели, когда можно пренебреч . дифракционными эффектами. Пусть ширина входной щели настолько мала, что объектив коллиматора окажется в пределах первого дифракционного максимума, иными слова.ми, ф == л/6, т. е. мы имеем дело с нормальной щелью. Тогда при дальнейшем сужении щели эффективно используемый световой поток будет резко падать. Зависимость освещенности в центре спектральной линии от ширины щели спектрографа (в единицах нормальной щели Ьо) показана на рис. 6.58. Из графика видно, что при регистрации линейчатых спектров выгодно выбирать щель, ширина которой в 2—3 раза больше ширины нормальной щели. [c.327]

Оптические реперы. Используемые в СВЧ-диапазоне методы получения узких спектральных линий оказались не применимыми в оптич. области спектра (доплеровское уширение мало в СВЧ-диапазоне). Для О. с. ч. важны методы, н-рые позволяют получать резонансы в центре спектральной линии. Это даёт возможность непосредственно связать частоту излучения с частотой квантового перехода. Перспективны три метода метод насыщенного поглощения, двухфотонного резонанса и метод разнесённых оптич. полей. Осн. результаты по стабилизации частоты лазеров получены с помощью метода насыщенного поглощения, к-рый основан на нелинейном взаимодействии встречных световых волн с газом. Нелинейно поглощающая ячейка с газом низкого давления может находиться внутри резонатора лазера (активный репер) и вне его (пассивный репер). Из-за эффекта насыщения (выравнивание населённостей уровней частиц газа в сильном поле) в центре доплеровски-уширен-ной линии поглощения возникает провал с однородной шириной, к-рая может быть в 10 —10 раз меньше доплеровской ширины. В случае внутренней поглощающей ячейки уменьшение поглощения в центре линии приводит к появлению узкого пика на контуре зависимости мощности от частоты генерации. Ширина нелинейного резонанса в молекулярном газе низкого давления определяется прежде всего столкновениями и эффектами, обусловленными конечным временем пролёта части- [c.451]

В том случае, когда имеет место разница температур активных элементов усилителя и задающего генератора, на величину энергосъема оказывает влияние температурное рассогласование положения центров спектральных линий генератора и усилителя [c.110]

Определение центров спектральных линий. Наиболее просто и эффективно в методе ВРЛС определяется положение центров линий. В этом случае ВР-спектрометр работает фактически как классический спектральный прибор с очень высокой чувствительностью. Вместе с тем существование спектральной зависимости коэффициента усиления лазера K(v)) вносит некоторые особенности, заключающиеся в появлении сдвига (А) центров провалов в ВРЛ-спектре относительно центров линий поглощения (А = = Vnp — Vлп). Подобный сдвиг имеет место лишь при несовпадении центров линии усиления лазера с линией поглощения исследуемого вещества. Он обусловлен перекачкой энергии [c.123]

Р —. Однако асимптота функции корреляции а остаетс обы о экспоненциальной, и поэтому центр спектральной линии им ет лоренцевскую форму. [c.170]

Уширение линий при реабсорбции. В плазме, имеющей заметную оптическую толщину, наблюдаемый контур спектральной линии искажается вследствие реабсорбции излучения (поглощения излучения такими же атомами, находящимися в более низком энергетическом состоянии). В зависимости от того, какова степень однородности плазмы и какова ее оптическая плотность, контур реабсорбированной линии может иметь различный вид. В одних случаях реабсорбированная линия имеет сглаженную или уплощенную вершину, а в других — в центре линии возникает провал интенсивности. Ширина линии в результате реабсорбции возрастает. [c.264]

Гораздо сложнее обстоит дело при испускании энергии молекулами, которое имеет место при температура ( ниже 8 ООО—12 ООО К, поскольку при более высоких температурах молекулы диссоциируют на атомы. Если отдельный атом излучает за счет колебания его электронов относительно равновесного состояния, то испускание молекулы помимо электронного движения может происходить также за счет колебательного и вращательного движений. В силу различных причин центры тяжести положительных и отрицательных зарядов, входящих в состав молекулы, могут смещаться относительно друг друга. Молекула при этом становится электрически полярной, обладающей дипольным моментом. Колебания электрических зарядов внутри молекулы, представляющие собой периодическое изменение их взаимного расположения, а также вращательное движение всей молекулы в целом вызывают в соответствии с законами электродинамики испускание электромагнитной энергии молекулой. Таким образом, молекула испускает электромагнитную энергию за счет электронного, колебательного и вращательного движений, что, естественно, приводит к более сложному распределению спектральных линий по сравнению с испусканием атома. За счет слияния большого числа спектральных линий опектры излучения молекул часто имеют так называемую полосатую структуру. [c.23]

Т. к. при А. л. в световую энергию переходит энергия теплового движения атомов, происходит охлаждение вещества (эффект оптич. охлаждения). Этот эффект становится существенным в разреженном газе при возбуждении фотолюминесценции лазерным излучением с Частотой, соответствующей д,т1инповолновой части доплеровского контура спектральной линии поглощения, Такие кванты благодаря эффекту Доплера будут поглощаться атомами, летящими навстречу лучу света при этом атомы получают имнульс квантов и тормозятся. При люминесценции эти атомы испускают кванты с частотой, соответствующей центру доплеровского контура линии, т. е. с большей энергией, чем кванты возбуждающего света. С помощью оптич. охлаждения за счёт А. л, можно понизить кииетич, энергию отд. ионов до величин, соответствующих те.чпературам до 10-4v [3]. [c.108]

КОНТУР СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛЙПИИ (профиль спектральной линии) — спектральное распределение интенсивности излучения или поглощения в спектральной линии. Спектральные линии в дискретных спектрах испускапия пли поглощения не являются строго моно-хроматичными. Действие разл. механизмов уширения спектральных линий приводит к образованию нек-рого спектрального распределения интенсивности /(о1)йш вблизи частоты квантового перехода в атоме или молекуле. Величина бсо=Ша— oi, где частоты и Шг определяются условием / (wi)=/(Ш2)=72 макс ( ) [/ акс(со) — максимальное значение интенсивности], наз. шириной спектральной линии. Выделяют центр. [c.449]

Принцип стабилизации. Стабилизация частоты лазера, как и стандартов радиодиапазона, основана на использовании спектральных линий атомного или молекулярного газа (оптич. реперы), к центру к-рых привязывается частота V с помощью электроЕШОй системы автоматич. подстройки частоты, Т. к. линии усиления лазеров обычна значительно превосходят ширину полосы пропускания оптического резонатора, то нестабильность (бv) частоты V генерации в большинстве случаев определяется изменением оптич. длины резонатора /(б/) б V = Осн. источниками нестабиль- [c.451]

Так, уширение спектральной линии, наир, за счёт появления сторонней (доплеровской или столкнови-тельной) ширины Г линии поглощения, обычно значительно превосходящей естеств. ширину у, снижает в Г/у > 1 раз остроту резонанса в поглощении, приводя к замене величины Xg значением коэф. поглощения в центре со = Шд уширенной линии х(Ид) = [c.636]

Здесь а и скорость движения частиц угл. скобки означают усреднение по скоростям. В нек-рых случаях ударное У, с. л, практически полностью обусловлено неупругой релаксацией верх, и ниж. уровней а и h. При этом сдвиг линии почти отсутствует, а а = (ст + СТь)/2, где —эфф. сечения неупругого рассеяния. Как правило, хорошее количеств. описание У. с. л. даёт полуклассич. подход, в к-ром излучающий атом рассматривается как квантовая система, а of Носит, движение возмущающей частицы — как движение по классич. траектории в его поле. У. с. л. нейтральными частицами определяется ударным механизмом вплоть до давлений в неск. десятков атм. Ущирение электронами в плазме практически всегда имеет ударный характер. В большинстве случаев в ударном приближении хорошо описывается центр, часть контура спектральной линии. [c.262]

X. 3. и Солнца излучают гл. обр. в резонансных спектральных линиях (в осв. в УФ-области спектра) ионов магния, кальция, углерода и др. элементов. В таких линиях звёздные атмосферы обладают очень большой оптич. толщиной X, и фотоны, прежде чем выйти из X. з., многократно рассеиваются, диффундируют в пространстве и по частоте. Последнее рассеяние происходит в том слое, где на излучаемой длине волны X в пределах профиля линии т < 1. В результате разные части профиля линии несут информацию о разных слоях X. з., чем широко пользуются при изучении солнечной хромосферы. В звёздах с абсорбционным характером спектра X. з. проявляют себя лишь в наиб, сильных линиях поглощения, вблизи центра к-рых видны раздвоенные эмиссионные пики, означающие, что в звёздной атмосфере имеется инверсия темп-ры. Ширина эмиссионного пика несёт информацию об ускорении силы тяжести в X. 3. (т. и. эффект Вилсона—Баппу), отношение интенсивностей в эмиссионных пиках А 2 и /tj, (рис.) — о градиенте скорости в X. з., в частности о наличии звёздного ветра, интенсивность эмиссии и её профиль — о темп-ре, плотности и протяжённости X. 3. [c.416]

Э., то направление ф на центр ф-ции /д определяется по закону зеркального отражения от рабочей пологой грани штриха, т. е. углы р и Р (рис. 1), образованные падающим и дифрагированным 4> j, лучами с нормалью к грани 1птри-ха, равны р = р. Угол удовлетворяющий условию (I), наз. углом блеска (blaze), а длину волны, для к-рой выполняются это условие и условие /(sin r-f sin = = тХ ,—длиной волны блеска Область длин волн вблизи наз. областью высокой концентрации энергии в данном порядке спектра, здесь образуется спектр наиб, интенсивности. Однако выполнение условий блеска приводит к искажению интенсивности линий регистрируемого спектра. Если, напр., в исследуемом спектре имеется неск. спектральных линий одинаковой интенсивности, то в образовавшемся спектре только одна из них, совпадающая с Хб , будет иметь наиб, интенсивность (рис. 2), а интенсивность остальных линий 6 меньше и определяется огибающей ф-цией Уд, что необходимо учитывать при обработке спектров. [c.650]

Величина диполь-дипольного взаимодействия парамагн. ядер изменяется в зависимости от ориентации магн. поля На относительно кристаллографич. осей. Изучение этой анизотропии даёт возможность определить взаимную ориентацию спинов ядер, расстояния между ядрами, характер и симметрию ближайшего окружения парамагн. центра, а также исследовать структурные дефекты кристаллов. При взаимодействии большого числа парамагн. ядер анализ сложных спектров ЯМР осуществляют с помощью т. н. второго момента спектральной линии, к-рый при взаимодействии одинаковых ядер описывается ф-лой Ван Флека [1, 2]. Второй момент определяется среднеквадратичной величиной локальных магн. полей, созданных на ядре всеми др. ядерными диполями. Каждая структурная модель характеризуется определ. значениями величины второго л омента, что успешно применяется при анализе структуры стеклообразных полупроводников. Существуют программы Для расчёта на ЭВМ вторых моментов линий ЯМР по структурным моделям для монокристаллов произвольной сингонии [9 ]. [c.678]

Изложение начинается с рассмотрения основных привдипов спектроскопии, т. е. с изучения элементарного акта поглощения или испускания фотона одиночным двухуровневым атомом или примесным центром. Необходимость подобного вступления обусловлена тем, что хотя вероятности соответствующих процессов и рассматриваются обычно в курсах квантовой механики, однако при этом остаются в тени некоторые принципиальные вопросы, возникшие в практической спектроскопии одиночного примесного центра, где большую роль играют флуктуации измеряемой величины, отсутствующие в спектроскопии молекулярных ансамблей. Флуктуации проявляют себя, например, в прыжках спектральной линии, когда мы имеем дело с поглощением света одиночной молекулой в полимере или стекле. Такие прыжки линии служат основой для стохастического подхода к проблеме уширения оптических спектров. [c.9]

Оптические полосы примесных центров могут состоять из набора как отдельных спектральных линий, разрешенных друг относительно друга, так и линий, которые не могут быть разрешены спектрально и, перекрываясь, выглядят как широкие спектральные полосы. Все детали таких оптических полос обусловлены взаимодействием оптических электронов примесного центра с фононами и туннельными возбуждениями, т. е. туннелонами. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...