Форма линии перехода

Таким образом, при истечении из сопла или отверстия -благодаря изменению формы линии перехода при еа<е расход газа увеличивается до тех пор, пока Еа>е . При Еа е уменьшение противодавления не влияет на форму линии Мг=1 и, следовательно, на расход газа. [c.214]

Определение формы линии перехода. Как и при обычном решении задачи о радиационных переходах, включим взаимодействие рассматриваемой частицы со слабым полем излучения [c.158]

Выше указывалось, что максимальный расход для сопла имеет место при критическом противодавлении и дальней-.шее снижение противодавления не влияет на расход. При истечении из отверстия благодаря изменению формы линии перехода при расход газа будет увеличи- [c.334]

Таким образом, мы выяснили характер особенности, которую имеет Ф( Г1, 9) в точке ij = 9 = 0. Уже непосредственно отсюда можно сделать заключение о форме линии перехода, предельных характеристик и ударной волны на больших расстояниях от тела. Каждая из этих линий должна соответствовать определённому значению отношения и поскольку Ф имеет вид Ф = то с помощью [c.545]

Быстрее уяснить форму детали помогают правильно построенные на чертеже линии пересечения поверхностей, так называемые линии перехода. Так, на рис. 46, а изображена деталь, имеющая форму цилиндра с круглым отверстием посередине. На рис. 46, б показана аналогичная деталь, но с прямоугольным отверстием. Правильно построенные линии перехода 1 позволяют судить о форме отверстия даже по одному главному изображению, помогают быстрей читать чертеж. [c.61]

На рис. 46, г показан чертеж с двумя изображениями, так как по одному главному изображению нельзя точно определить форму Прилива на конце стержня. Из горизонтальной проекции с линией перехода 1 следует, что этот прилив имеет цилиндрическую форму. [c.56]

Плавный переход от одной поверхности к другой (с помощью специально предусмотренных скруглений) показывают условно воображаемой линией перехода, выполняемой сплошной тонкой линией (рис. 123 и рис. 124, а). Воображаемые линии перехода можно совсем не показывать на изображениях, если от этого не нарушается представление о форме предмета (рис. 124,6). Условные и упрощенные изображения линий пересечения (перехода) должны по своей форме приближаться к линиям, которые получаются при точном их построении. [c.61]

Форма любой технической детали должна удовлетворять трем основным требованиям быть конструктивно обоснованной, технически осуществимой и экономически целесообразной. Наиболее целесообразной считается простейшая форма детали, обрабатываемые поверхности которой плоские или являются поверхностями вращения (их можно обрабатывать на фрезерном или токарном станке). Сложная форма детали, как правило, состоит из простых геометрических тел (призм, пирамид, цилиндров, конусов, сфер и торов), которые пересекаются между собой или плавно переходят друг в друга. В первом случае возникают линии пересечения. а во втором — линии перехода. [c.105]

Линии взаимного пересечения поверхностей (линии перехода). Поверхности, ограничивающие геометрическую форму изделия, могут или плавно переходить одна в другую, т. е. являться касательными, или пересекаться. Линии касания, как правило, на рабочих чертежах не показывают или изображают условно тонкой линией (см. рис. 2.6). Поэтому согласно ГОСТ 2.303—68, их называют линиями перехода воображаемыми . [c.104]

Общий прием построения линий перехода заключается в сечении пересекающихся поверхностей вспомогательными поверхностями (посредниками), выбираемыми и направляемыми так, чтобы в сечениях получались известные линии простои формы — прямые, окружности. В качестве посредников обычно используют плоскости, при определенных условиях — сферы, в отдельных случаях — цилиндрические, конические и другие поверхности. [c.105]

В технических формах линия пересечения часто является условной и называется линией перехода. На чертеже она изображается не полностью (см. рис. 346). [c.288]

Рассмотренная картина качественно сохраняется в широком интервале углов ус, но наиболее отчетливо проявляется при больших Ус- На рис. 8.6,а представлены для сравнения форма и положение стабилизированной линии перехода для 7с=90°. Кроме того, построены распределения скоростей за отверстием при трех режимах (рис. 8.6,6) по опытным данным. Здесь видна характерная деформация профиля скорости при всех еа, особенно значительная при бя=е . С увеличением 7с значения е снижаются. [c.214]

Давление и угол наклона вектора скорости остаются непрерывными при переходе через линию раздела. Поэтому давление дозвукового потока и, принимая во внимание интеграл Бернулли и связь между давлением и плотностью, его скорость на линии раздела определенным (заранее известным) образом связаны с углом наклона вектора скорости. Если дозвуковой поток ограничен, помимо линии раздела, прямолинейными стенками (как в рассматриваемых нами задачах) или свободными поверхностями, то, применяя преобразование Чаплыгина, задачу об определении течения в дозвуковом слое можно свести к граничной задаче для уравнения относительно функции тока в известной области, аналогично тому, как это делается при решении задач о газовых струях. Таким образом течение в дозвуковом слое можно рассчитать независимо ог течения во внешнем потоке, используя только условия на бесконечности и на обтекаемой стенке. После того как дозвуковое течение определено и, в частности, найдена форма линии раздела, сверхзвуковой поток во внешней области и возникающие в нем скачки уплотнения рассчитываются, как в задаче об обтекании заданной линии тока, решение которой изложено в [8]. [c.57]

В спектральной области 8000-9000 имеется несколько наиболее сильных линий, соответствующих переходам между возбужденными состояниями калия. Экспериментальные данные по ушире-нию этих спектральных линий в продуктах сгорания отсутствуют. Их вклад в радиационный поток в случае дисперсионной формы линии незначителен. Не исключено, однако, что характер уширения этих линий такой же, как и у резонансного дублета. В этом случае их вклад в суммарный поток возрастает. Переходы с возбужденных состояний калия не учитываются, поскольку их вклад в суммарный поток, по-видимому, находится в пределах погрешности расчета вклада резонансного дублета. Наличие этих линий можно считать дополнительным основанием для принятой экстраполяции данных [9] в красном крыле до о 9000 Вклады прочих линий калия, по-видимому, [c.227]

ЭТОМ форма линии поглощения для различных значений /(v) изменится так, как показано на рис. 2.19. Мы видим, что с увеличением /(v) в линии поглощения образуется провал на частоте v. Ширина этого провала того же порядка, что и ширина отдельных линий поглощения, представленных на рис. 2.18 в виде штриховых кривых, т. е. порядка ширины однородно уширенной линии. Аналогичные соображения применимы и к рассмотрению не поглощающего, а чисто усиливающего перехода. В этом случае действие насыщающего пучка будет выражаться в образовании провалов, но в контуре линии усиления, а не поглощения. Заметим также, что подобные рассуждения могут быть применимы при исследовании поглощения и насыщения усиления, вызванного световым импульсом достаточно высокой интенсивности. [c.80]

Проведенное рассмотрение формы и ширины линий перехода относилось фактически к одному иону в активной среде. На самом же деле в активной среде абсолютное число ионов очень велика (как отмечалось выше примерно 5-10 в 1 см ). Это означает, что даже в физически малом объеме, примерно равном кубику со стороной в одну длину волны света (10 " см), находится большое число рабочих ионов неодима (5-10 ). Следовательно, как процессы поглощения света, так и усиления происходят как бы в однородной активной среде, параметры которой равны статистически средним по очень большому количеству ионов. [c.23]

Время релаксации поляризации рабочего перехода активной среды форма линии усиления. Время Гг И форма линии усиления (со) описаны в. 1.3. Здесь отметим лишь некоторые дополнительные данные. Форма линий [c.50]

Заметим, что аналогичные рассуждения можно провести для вероятностей атомных переходов с поглощением и излучением фотонов в частотном интервале со... ( o-fi o). Отсюда, в частности, можно заключить, что все три процесса должны характеризоваться одной и той же функцией формы линии. Такое допущение уже было нами сделано, хотя и недостаточно обоснованно. [c.19]

ТО в спектральном контуре поглощения (усиления) этой волны образуется провал на частоте Длительность существования провала определяется временем жизни частиц на возбуждённом уровне. Перестройкой частоты пробного пучка удаётся измерить естеств. форму линий перехода, совпадающую с формой провала в насыщенном спектре поглощения (усиления) и обычно скрытую неоднородным (в газе — доплеровским) уширением. Этим методом можно также определить времена релаксации двухуровневой системы, Т. о., Н. с. позволяет измерять параметры одиночного оптич. резонанса, не поддающиеся измерению методами линейной спектроскопии. Циркулярно поляризованная волна накачки может индуцировать в среде гиротропию для пробной световой волны. [c.306]

Рис. 8.6. Формы линии перехода и распределение скоростей за отверстием при Ye, = 90" (данные Б, Я. Шамовекого)

Оставленный член, зависящий от /, оказывается выделенным по следующим причинам. Во-первых, если подставить в него вторую формулу (7а), то мы приходим к явной зависимости оператора х, а следовательно, и гамильтониана (4) от времени. Возникающая при этом эффективная нестационарность задачи и является физической причиной уширения уровней. С другой стороны, из той же подстановки следует, что переход от (7) к (7 ) означает отбрасывание членов порядка Рт Р и РтЕ с оставлением членов порядка Рт Р соо1) и РтЕ[соо1). Последние не малы, так как для получения формы линии перехода необходимо выждать достаточно большое время (ср. теорию естественной ширины линии [10]). [c.154]

Важно отметить, что независимо от решения этого вопроса систему функций (14) можно использовать для решения ряда физических задач, в том числе и интересующей нас задачи о форме линии перехода. Деле в том, что условия ортогональности и полноты этой системы восстанавливаются при t оо (асимптотическая ортогональность и полнота). Это следует из сильной осцилляции входящего в соответствующие условия временного фактора (см. также формулу для Wцly t)). Поэтому, строго говоря, в теории квантованного пространства-времени в принципе можно рассматривать лишь начальные и конечные состояния участвующих в процессе частиц, что соответствует аксиоматическому подходу в теории поля. Рассматриваемые условия восстанавливаются также в момент = О, как это прямо следует из приведенных соотношений. [c.157]

Изменение фазового сдвига Дф(Уа) зависит от формы линия перехода в уснливающей активной среде. Усиление при одпом проходе можио связать с фазовым сдвпгом за проход с помощью соотношений Крамерса — Кронига, как это было Показано в гл. 2, п. 4.10.2. [c.224]

Наконец, для определения формы линии перехода нам понадобятся выражения для Ф вблизи верхней и нижней части оси y = 0. Выражение, пригодное в окрестности верхней части этой оси, получается просто преобразованием гипергеометрической функции в Ф (112а,2) [c.551]

В сопловых потоках можно проследить условия фазовых переходов при значительных отрицательных градиентах давления, выявить влияние двухфазности на структуру конфузорного течения и потери кинетической энергии. Особое значение имеют анализ условий перехода через критическую скорость и оценка влияния влажности на форму линии (поверхности) перехода и, следовательно, на расходные характеристики. [c.206]

Уширение линии, связанное с конечностью времени жизни возбужденного состояния, принято называть однородным. В случае однородного уширения каждая возбужденная частица при переходе излучает линию с полной шириной Avl и спектральной формой qiiy) и поглощает кванты с частотой, лежащей в пределах контура <7l(v). При однородном уширении форма линии описывает спектральные характеристики каждой частицы и всего ансамбля частиц в целом. [c.21]

Еще совсем недавно одиночный атом, взаимодействующий с электромагнитным полем, мог бьггь предметом только теоретических исследований, потому что в экспериментах обычно имели дело только с ансамблями атомов. Энергетический спектр атома и вероятности перехода в нем можно с успехом изучать и на ансамблях одинаковых атомов. Однако прогресс экспериментальной техники в последние годы позволил приступить к экспериментальным исследованиям одиночных атомов и молекул. При этом возник ряд новых теоретических проблем, которые либо оставались незамеченными, либо были не актуальны при исследовании ансамблей атомов и молекул. К таким проблемам относится, например, вопрос о том, какова форма линии флуоресценции или поглощения, если время измерения короче времени жизни возбужденного электронного состояния. Ответ на подобный вопрос может бьггь получен в практической спектроскопии одиночной молекулы. Поэтому в данной главе мы детально изучаем квантовую механику двухуровневого атома, взаимодействующего с электромагнитным полем, обсуждая вопросы такого рода. [c.11]

Второй механизм однородного ушнрения линии связан с явлением спонтанного излучения. Поскольку спонтанное излучение неизбежно присутствует в случае любого перехода, данное уширение называется естественным или собственным ушире-нием. Мы предварим обсуждение этого механизма уширения следующим замечанием. С помощью термодинамических соображений можно показать (см. раздел 2.4.3), что форма линии данного перехода будет одной и той же, независимо от того, наблюдаем ли мы форму линии поглощения (т. е. Wn), вынужденного излучения (т. е. W2 ) или спонтанного излучения. В случае естественного уширения проще всего рассматривать спектральную зависимость излучаемого света. К сожалению, как это станет яснее в разд. 2.3, спонтанное излучение есть чисто квантовое явление, т. е. оно может быть корректно описано только квантовой теорией электромагнитного излучения. Поскольку эта теория выходит за рамки книги, мы ограничимся тем, что выпишем окончательный результат и обоснуем его некоторыми простыми физическими соображениями. [c.47]

Другим механизмом неоднородного уширения, приводящим опять-таки к гауссовой форме линии, может быть любое явление, которое вызывает случайное распределение частот атомных переходов. Например, если локальное электрическое поле кристалла случайным образом изменяется от точки к точке вследствие, скажем, дефектов кристаллической решетки, то благодаря эффекту Штарка возникнут локальные сдвиги энергетических уровней, а вместе с ними и частот атомных переходов. Аналогичное явление имеет место также и в резупорядоченных [c.51]

Предположим, что величину о трудно измерить. Например, это имеет место, когда уровень 1 не является основным и его энергия превышает энергию осломиого состояния на величину, которая много больше кТ. Тогда при тепловом равновесии уровень 1 будет практически не заселен, и поглощение, соответствующее переходу 1->2, будет слишком слабым для того, чтобы его можно было измерить. Для определения сечения а из выражения (2.116) должны быть известны не только время жизни Тспонт, измерение которого мы рассмотрим в разд. 2.5, но и функция gt A ). Эту функцию можно найти из экспериментально измеренной формы линии излучения S(Av). В самом [c.66]

Рис. 2.18. Коитур линии перехода, обусловленный совместным действием однородного н неоднородного механизмов ушире-ния. Соответствующая функция gt — Vo) получается сверткой [см. выражение (2,69)] функций формы липни S (v—V о) отдельных атомов.

Вычислите однородную ширину линии перехода с X = 0,633 мкм в неоне, если известно, что Ave T = 20 МГц, а Дv тoлкн = 0,64 МГц [см. выражение (2.66)]. Какую форму имеет результирующая линия [c.104]

Рис. 1.9. Лоренцевская форма линий П0ГЛ0Щ6Н.ИЯ (усиления) переходов ионов. неодима

В проведенном рассмотрении предполагали, что частота света совпадает с центром линии усиления (или поглощения), где эти процессы максимальны и введенное сечение а относится именно к центру линии. В реальных ситуациях частота света может не совпадать с центром линии. В этом случае сечение перехода и соответственно коэффициенты усиления (или поглощения) будут меньше на значение, определяемое формой линии (1.3). Сечения основных лазерных переходов а активной среды АИГ-Nd достаточно хорошо изучены и изложены в [22, 27—29]. В табл. 1.3 и на рис. 1.11 приведены основные (самые сильные) линии генерации лазеров на АИГ-Nd, сечения переходов а и коэффициенты ветвле-ьия люминесценции Величина показывает относительную [c.24]

Экспериментально квазивырожденные встречные четырехволновые процессы изучались во многих работах [18, 20, 21]. Характерные для сред с локальным откликом спектральные контуры коэффициента отражения обращенной волны приведены в [20, 21]. На рис. 3.15 показана зависимость /рс = /(5/2тг) для изолированной линии перехода иона хрома в кристалле YAIO3, для которой вероятность излучательного перехода чрезвычайно мала и составляет 9,6 с . Форма линии хорошо аппроксимируется лоренцевым профилем, как и следовало ожидать в приближении малой у1. Для сложной спектральной линии F-центров в LiF, состоящей из трех перекрьюающихся компонент, спектральный контур коэффициента отражения содержит три хорошо разрешенных пика [20]. [c.95]

Выше мы предполагали, что все атомные системы ансамбля обладают одинаковыми параметрами в частности, всем системам приписывалась одна и та же частота перехода СО21 и одна и та же функция формы линии (со — (021) с одной и той же полушириной Afi). В соответствии с этим все атомы обладали одинаковой вероятностью поглощения или испускания излучения любой частоты м. Можно назвать процессы, ограничивающие время жизни. К ним относятся спонтанное излучение, дезактивирующие соударения, а также быстрые (по сравнению с временем жизни) статистические флуктуации расстояния между уровнями, которые могут создаваться, например, моду- [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...