Нейтронная ширина

Нейтронная ширина Г пропорциональна расстоянию между уровнями Д. Если Da мало (Оц < 1), то Ги < А. Если при этом [c.319]

Как правило, резонансы рассеяния наблюдаются для легких ядер, которые характеризуются большим расстоянием между уровнями и, следовательно [см. формулу (35.14)], большой нейтронной шириной Гп. Например, упомянутый выше резонанс рассеяния для Мп имеет Г = 20 эв, которая во много раз превосходит радиационную ширину Г ". У тяжелых ядер ярко выраженные резонансы рассеяния наблюдаются в тех случаях, когда ядра являются магическими по числу содержащихся в них нейтронов (трудность присоединения добавочного нейтрона, т. е. относительная малость Г-i). [c.346]

Нейтронные ширины пропорциональны скорости v нейтронов Гп Vn. Поэтому у всех ядер существует область столь малых скоростей нейтронов, что Гп Г , т. е. область энергий, в которой захват нейтрона более вероятен, чем упругое рассеяние. При А > > 100 это условие выполняется вплоть до сотен килоэлектронвольт. Как мы увидим ниже в гл. XI, именно малость нейтронных ширин обеспечивает работу реакторов на медленных нейтронах с энергиями порядка 0,025 эВ. [c.140]

При стремлении энергии нейтрона к нулю сечение упругого рассеяния стремится к константе, а сечение радиационного захвата растет в соответствии с законом 1/ . Поэтому для очень медленных нейтронов возрастает не только абсолютная, но и относительная роль радиационного захвата. В области густых резонансов интенсивности рассеяния и захвата определяются соответствующими ширинами Г и Гу (гл. IV, 7). Поскольку для каждого ядра радиационная ширина примерно постоянна, а нейтронная ширина Г растете энергией, то для резонансных нейтронов преобладает радиационный захват, а для промежуточных — упругое рассеяние. Для быстрых нейтронов упругое рассеяние по-прежнему играет важную роль. Кроме того, при повышении энергии нейтронов становятся возможными различные эндотермические процессы. [c.534]

Статистические свойства резонансов. Вероятность образования составного ядра зависит от орбитального момента I налетающего нейтрона. Нейтронная ширина для разных I [c.276]

Можно, например, говорить о нейтронной ширине радиационной ширине Yn ширинах y . Тр по отношению к вылету а-частицы и протона и т. д., понимая под этими величинами вероятности вылета из составного ядра нейтрона, f-кванта, а-частицы, протона и т. д., измеренные в энергетической шкале. [c.153]

Заметим, что при заданной энергии падающей частицы сечение образования составного ядра в случае столкновения исходного ядра с нейтроном будет, вообще говоря, больше, чем в случае столкновения с положительно заряженной частицей, если энергия последней меньше высоты потенциального барьера. Поэтому обычно нейтронная ширина больше частичной ширины по отношению к вылету заряженной частицы. [c.181]

Здесь Г — частичная нейтронная ширина уровня при резонансе Гг,—частичная ширина по отношению к вылету быстрой частицы Ь (в случае радиационного захвата вместо Г , мы пишем r.j) т—полная ширина уровня, %—длина волны падающего нейтрона — значение % при резонансе J и i — угловые моменты составного и исходного ядер s = 4" — нейтрона. [c.242]

Отсюда следует, что, как правило, для составных ядер среднего атомного веса, возникающих в результате захвата медленных нейтронов, нейтронная ширина значительно меньше радиационной ширины. [c.244]

Зная из эксперимента сечение радиационного захвата а Е) как функцию энергии нейтрона, можно найти, пользуясь (25.2), Г и Г . Радиационная ширина составляет для ядер среднего атомного веса около 0,1 eV (возможны вариации в несколько раз в ту или другую сторону). Нейтронная ширина при резонансной энергии 1 eV находится обычно в пределах 10-4—10-2 eV. [c.244]

С увеличением энергии возбуждения нейтронная ширина сильно возрастает. Это связано с тем, что при больших энергиях возбуждения ядро, остающееся после вылета нейтрона, может само по себе находиться в возбуждённом состоянии. Поэтому число возможностей, связанных с вылетом нейтрона, значительно возрастает, что и приводит к сильному увеличению Для ядер среднего атомного веса при энергиях нейтрона — 0,1 MeV нейтронная ширина уже значительно больше радиационной ширины, которая обычно не превосходит — 0,1 eV. [c.253]

Здесь Г = Г -1-Г,1, Г — полная нейтронная ширина (средняя), отвечающая процессам как упругого, так и неупругого рассеяния нейтронов. [c.261]

Обозначим через Е энергию, при которой радиационная ширина становится равной нейтронной ширине. Эта энергия по порядку величины равна () яа 10 eV. [c.261]

Средняя нейтронная ширина при малых энергиях может быть представлена, как мы знаем, в виде [см. (19.15 )] [c.261]

В области энергий Е радиационной шириной нейтронная ширина определяется формулой (27.6). Усреднённое сечение резонансного рассеяния в этих условиях не зависит от энергии. Сечение потенциального рассеяния также не зависит от энергии (см. 24) поэтому общее сечение упругого рассеяния в интервале энергии Е <С Eq также не зависит от энергии нейтрона. [c.263]

В области энергии Е Е быстрый рост нейтронной ширины, отвечающей неупругому рассеянию, приводит к падению сечения упругого резонансного рассеяния. Что касается потенциального рассеяния, то оно постепенно, с ростом энергии, переходит в рассмотренное ранее диффракционное рассеяние ( 20) (с ростом энергии нейтрона постепенно включаются более высокие значения орбитального момента нейтрона I вплоть до значения — /%)- [c.264]

Нейтронная ширина Г очень мала, если энергия возбуждения лишь немного превышает энергию связи нейтрона в этом случае Г совпадает с частичной шириной упругого рассеяния нейтрона Г о. При возрастании энергии возбуждения Г сильно возрастает и очень скоро становится [c.324]

Здесь К = К/ 2я) X— длина волны нейтрона / — спин ядра-мишени J — спин промежуточного ядра (J = I i/g) Г — нейтронная ширина уровня — шири яа для испускания частицы X, Г = 2 Гг -Бс — энергия резонансно-( [c.923]

Следовательно, полная ширина энергетического уровня может быть представлена в виде суммы парциальных величин Гv, Гп, Гр..., которые соответствуют различным способам распада возбужденного ядра. Ширина Гт, соответствующая испусканию у-квантов, называется радиационной шириной Гп — нейтронной шириной, Гр — протонной и т. д. [c.180]

Поскольку кулоновский барьер для нейтронов отсутствует, обычно наиболее вероятно испускание нейтронов. Вылет протона может быть более вероятен только в том случае, если энергия связи его в составном ядре меньше энергии связи нейтрона. Ширина Гос и ширина Та (вылет а-частицы и дейтона), как правило, очень малы. Таким образом, при больших энергиях возбуждения составного ядра сечения реакций, сопровождающихся вылетом нейтронов, больше сечений реакций, при которых испускаются Y-кванты или заряженные частицы. [c.181]

Сечение дел е н и я флуктуирует от уровня к уровню несколько менее, чем нейтронная ширина (рис. 6 резонансы Кривая соответствует Х"-рас- [c.389]

В механич. селекторе короткие импульсы нейтронов создаются путем прерывания непрерывного во времени пучка нейтронов из реактора с помощью быстро вращающегося Прерывателя (ротора), снабженного системой щелей (рис. 2). В момент совпадения плоскости щелн (или щелей) с направлением пучка нейтроны проходят сквозь ротор в течение короткого времени. Пропускание ротором нейтронов определенной скорости зависит от скорости нейтрона, ширины щели, ее длины (диаметра ротора), скорости вращения ротора и характеризуется ф-цией пропускания /(ж) (см. рис. 3), где ж=Л Уы/ху (Е — радиус ротора, ш — угловая скорость вращения ротора, V — скорость нейтрона, — ширина щели). Для данной скорости вращения ш нейтроны, обладающие скоростью у < = соЛ /я, не будут пропускаться ротором, так как пх времена пролета через щели ротора больше времени полного перекрытия щелей (отсекание нейтронов). Для уменьшения величины граничной скорости делают роторы с профилированными щелями, форма к-рых учитывает взаимное перемещение нейтронов и поверхности щели (см. рис. 4, 5). Селектор с профилированными щелями работает как прерыватель и как грубый нейтронный механический монохроматор. [c.397]

В разд. 8.1.2 отмечалось, что для этого случая нейтронная ширина равна произведению приведенной ширины и фактора проницаемости, пропорционального У Е. Это означает, что в пределах одного резонанса ширина Г меняется по закону У Е. Тот же самый фактор проницаемости применяется ко всем нейтронным ширинам с 1 = 0. [c.327]

Следовательно, приведенная нейтронная ширина Г , распределение которой является целью [c.327]

В области неразрешенных резонансов обычно предполагается, что нейтронные ширины имеют одинаковое распределение вероятностей. Чтобы найти это распределение, необходимо лишь знать среднюю ширину Г для резонансов в неразрешенной области. Однако если присутствуют нейтроны с I > О, то [c.327]

Полная ширина, характеризующая вероятность распада ядра, представляет сумму игирин Tj, Г,.....Г ,,. . . , которые соответствуют различным способам распада возбужденного ядра. Часто справа у символа Г ставится не цифровой индекс процесса, а буквенный индекс, выражающий название процесса. Например, Г — ширина уровня, отвечающая испусканию 7-кванта, Г — нейтронная ширина, Гр — протонная ширина и т. д. [c.276]

Взаимодействие Н. со средними и тяжёлыми ядрами имеет ряд особенностей, приводящих в нек-рых случаях к значит, усилению эффектов несохранения чётности в ядрах. Один из таких эффектов — относит, разность сечения поглощения Н. с поляризацией по направлению распространения и против него, к-рая в случае ядра равна 7% при /ц = 1,33 эВ, соответствующей д-волновому нейтронному резонансу. Причиной усиления является сочетание малой энергетич. ширины состояний компаунд-ядра и большой плотности уровней с противоположной чётностью у этого компауед-ядра, обеспечивающей на 2—3 порядка большее смешивание компонент с разной чётностью, чем у низколежащих состояний ядер. В результате ряд эффектов асимметрия испускания у-квантов относительно спина захватываемого поляризов. Н. в реакции (п, у), асимметрия вылета заряж. частиц при распаде компаунд-состояний в реакции (п, р) или асимметрия вылета лёгкого (или тяжёлого) осколка деления в реакции (п, ). Асимметрии имеют величину 10" —10 при энергии тепловых Н. В р-волновых нейтронных резонансах реализуется дополнит. усиление, связанное с подавленностью вероятности образования сохраняющей чётность компоненты этого комдаунд-состояния (из-за малой нейтронной ширины 2оЭ [c.269]

Рис. 1. Поперечное сечение однонаналького поляризующего нейтроно-вода К — канал по которому распространяются нейтроны (ширина 8 мм) 3 — зеркальный отражающий слой В — вакуумный кожух О — юстировочнос окно.

Рис. 1. <a href="/info/7024">Поперечное сечение</a> однонаналького поляризующего нейтроно-вода К — канал по которому распространяются нейтроны (ширина 8 мм) 3 — зеркальный отражающий слой В — вакуумный кожух О — юстировочнос окно.

Воспользуемся формулой (19.12), чтобы получить выражение для средней нейтронной ширины Г . Вылетающие из ядра нейтроны предполагаются медленными, поэтому для них / = 0 и gii8 Пользуясь формулой (18.8) для вероят- [c.183]

Если энергия возбуждения составного ядра меньше энергии связи нейтрона в ядре, то нейтронная ширина fn равна, очевидно, нулю. В области энергий возбуждения, лишь нещрго превышающих энергию хвязи нейтрона, невелика и пропорциональна скорости вылетающего нейтрона. [c.252]

Малая величина нейтронной ширины допускает простую физическую интерпретацию. Если составное ядро образуется в результате захвата медленного нейтрона, то имеется лишь одно конечное состояние, в котором может находиться ядро после испускания нейтрона, а именно — основное состояние исходного ядра. Если же происходит излучение -f-кванта, то число конечных состояний может быть большим, так как энергетически возможно любое состояние остаточного ядра с энергией возбуждения, не превышающей энергии связи нейтрона (примерно 8MeV). Иными словами, после излучения Y-кванта ядро может ещё находиться в возбуждённом состоянии, переход из которого в основное состояние будет сопровождаться излучением новых Y-квантов. И действительно, экспериментально было показано что число- -кван-тов, излучаемых ядрами кадмия в результате захвата нейтронов, в несколько раз превосходит число поглощённых нейтронов. [c.252]

Приведённые" статистические соображения теряют свою силу для лёгких ядер в этом случае решающим является то обстоятельство, что взаимодействие ядерных частиц друг с другом гораздо больше, чем их взаимодействие с электромагнитным полем. Поэтому вылет частицы становится более вероятным, чем испускание у-кванта, и соответственно меняется соотношение между частичными ширинами нейтронная ширина становится гораздо больше радиационной (исжлючая, конечно, ислучай совсем медленных нейтронов, для которых нейтронная ширина, пропорциональная скорости, очень мала). Такие соотношения имеют место, например, для Со (при резонансной энергии нейтронов, равной 115 eV) и Мп (при резонансной энергии 300 eV) [c.253]

Риг. 3. Распределенпе нейтронных ширин для уровней нек-рых ядер (Л — число уровней с нейтронной ширпной i. I ) [2]- [c.389]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...