Резонансные частицы

В оптически тонких средах эффект О, н. проявляется в виде затухающих колебаний огибающей импульса резонансного излучения на выходе из среды. Причиной затухания в первую очередь являются процессы релаксации, к-рые приводят к уменьшению амплитуды нутационных колебаний отклика резонансных частиц, а следовательно, и к постепенному уменьшению глубины модуляции прошедшей волны. Если линия резонансного перехода уширена неоднородно, то значит, роль играет также т. н. когерентный механизм затухания нутационные колебания отклика частиц, имеющие разл. значения шьд, происходят с разными частотами, что приводит к затуханию ср, по ансамблю осцилляций разности населенностей и амплитуды резонансной поляризации. [c.436]

Нелинейное насыщение Т,-н, обусловлено захватом резонансных частиц в магн. острова, квазилинейной релаксацией анизотропной ф-ции распределения частиц плазмы по скоростям и уширением магн. островов до размеров токового слоя. [c.114]

В высокотемпературной П., когда столкновений практически нет, диссипативные неустойчивости переходят в дрейфовую, причем роль механизма диссипации берет па сеш затухание Ландау. Эту неустойчивость можно отнести к кинетическим, поскольку раскачка дрейфовых волн производится группой резонансных частиц, получающих возможность дрейфовать поперек магнитного ноля в электрич. поле волны. [c.22]

Введем тем не менее дополнительное порождающее взаимодействие с резонансными частицами [c.139]

Отметим, что, как видно из (Д.1.14), в классической модели коэффициент поглощения а всегда положителен и, следовательно, усиление света невозможно. Действительно, как упоминалось и раньше, эффект вынужденного излучения, приводящий к усилению света, имеет квантовую природу. Но его легко ввести в нашу классическую модель в духе принципа соответствия Бора. Для этого в уравнение (Д.1.14) вместо полного числа резонансных частиц в единице объема Му нужно ввести разность населенностей (квантовый параметр) резонансного перехода М = = М2 - Мх. Тогда получим [c.296]

При высоких темп-рах и низкой плотности можно пренебречь столкновениями ч-ц с ч-цами в П. Однако в случае, когда в П. возбуждены волны к.-л. типа (см. ниже), необходимо учитывать столкновения ч-ц с волнами. При не слишком больших амплитудах колебаний в П, подобные столкновения , как и при далёких пролётах, сопровождаются малыми изменениями импульса ч-ц, и член С(/) сохраняет свой диффузионный вид с тем отличием, что коэфф. Ь определяется интенсивностью волн. Важнейшим результатом кинетич, описания П. является учёт вз-ствия волны с группой т. н, резонансных частиц, скорости к-рых совпадают со скоростью распространения волны. Именно эти ч-цы могут наиболее эффективно обмениваться с волной энергией и импульсом. В 1946 Л. Д. Ландау предсказал возможность основанного на таком обмене бесстолкновительного затухания ленгмюровских волн, впоследствии обнаруженного в опытах с П. Если направить в П. дополнит, пучок ч-ц, то подобный обмен может приводить не к затуханию, а к усилению волн. Этот эффект в известном смысле аналогичен Черенкова — Вавилова излучению. [c.538]

РЕЗОНАНСНОЕ СВЕТОВОЕ ДАВЛЕНИЕ, см. Световое давление. РЕЗОНАНСНЫЕ УСКОРИТЕЛИ, ускорители заряж. ч-ц, в к-рых ускорение производится ВЧ электрич. полем благодаря многократному прохождению ч-ц через ускоряющие промежутки в резонанс с полем, т. е. в той фазе, когда поле производит ускоряющее действие. См. Ускорители. РЕЗОНАНСЫ (резонансные частицы), короткоживущие возбуждённые состояния адронов. В отличие от др. нестабильных элем, ч-ц, Р. распадаются в осн. за счёт сильного взаимодействия. Поэтому их времена жизни лежат в интервале 10—10 с, что по порядку величины близко к характерному яд. времени ( 10 2 с). [c.631]

Наряду с вынужденным излучением света атомами, находящимися на верхнем уровне е , происходит резонансное поглощение энергии атомами, находящимися на нижнем уровне е . При этом атом поглощает световой квант и переходит на уровень е , что препятствует генерации света. Для генерации когерентного света необходимо, чтобы число атомов на верхнем уровне Ей было больше числа атомов на нижнем уровне e , между которыми происходит переход. В естественных условиях на более высоком уровне при любой температуре всегда меньше частиц, чем на более низком. Для возбуждения когерентного излучения надо принять специальные меры, чтобы из двух выбранных уровней верхний был заселен больше, чем нижний. Такое состояние вещества в физике называется активным или состоянием [c.119]

Остановимся на трех важнейших процессах, возникающих при прохождении 7-фотонов через вещество, а именно на фотоэффекте на комптоновском рассеянии у-фотонов и на рождении пары легких частиц (электрон—позитрон) в поле атомного ядра. Помимо этих процессов, 7-фотоны высокой энергии могут вызывать и ряд других явлений ядерный фотоэффект, деление ядер, рассеяние и резонансное рассеяние на ядрах, образование пар в поле электронов и в поле излучения и др. [c.31]

Линейные резонансные ускорители представляют систему линейно расположенных электродов, к которым приложено переменное электрическое поле, частота поля постоянна и находится в резонансе с движением частицы. Ускоряемые частицы движутся прямолинейно и многократно проходят ускоряющие промежутки. При прохождении каждого ускоряющего промежутка частица приобретает энергию, равную ZeU , где — ускоряющее напряжение в каждом промежутке в вольтах с учетом фазы ср. [c.62]

Циклические резонансные ускорители. В ускорителях этого типа траектория частиц искривляется действием наложенного управляющего магнитного поля, принимая форму окружности или плоской спирали, при этом ускоряемая частица многократно проходит через один и тот же ускоряющий промежуток. Время между двумя последующими прохождениями частицы через ускоряющий промежуток должно равняться (или быть кратным) периоду изменения ускоряющего поля. [c.63]

По отношению к резонансным частицам движение в волне стационарно поэтому обмен энергией меиаду ними и волной не обращается в нуль при усреднении по времени (как это имеет место для других яастии, по отношению к которым движение в волне осциллирует). Отметим также, что указанное направление обмена энергией отвечает стремлению к уменьшению градиента скорости течения, и в этом смысле отвечает учету сколь угодно малой вязкости. [c.243]

Мезоны и барионы имеют общее название адронов — частиц, подверженных сильным взаимодействиям. Часто для классификации адронов используются странность и шарм. Адроны с нулевыми странностью и шармом называются обычными, адроны с ненулевой странностью — странными, с ненулевым шармом — шар-мированными. Если отбросить резонансные частицы (которые, конечно, все являются адронами), то классификация адронов по барионному заряду и странности примет такой вид в1) Пионы S = О, 5 = 0. в2) Каоны В = О, 5 = 1. вЗ) Эта-мезон = О, 5 = 0. в4) Шармированные мезоны 5 = 0, 5 = 0, С = 1. г1) Нуклоны В = 1, 5 = 0. г2) Гипероны В = 1, 5 = 1, 2, 3. гЗ) Шармированные барионы ) 5 = О, 5= О, С = 1. [c.301]

В. ч, с в, приводит не только к изменению со временем ф-ции распределения частиц в координатном пространстве И но компонентам скоростей, но и к изменению во времени характеристик волн (амплитуды, фазы, спектра-чьиых характеристик). В равновесно илазме В. ч. с в, отвечает за бесстолкновителъное затухание волн, возникающее за счёт поглощения энергии волны резонансными частицами (см. Ландау затухание). [c.266]

Анизотропия ф-ций распределения частиц плазмы в пространстве скоростей является также причиной анизотропных Н. п. Такая анизотропия возникает в плазме, помещённой в магн. поле, в к-ром характер движения частиц в направлениях вдоль и поперёк магн. силовых линий совершенно различен (см. Плазма). В частности, давления плазмы вдоль и поперёк магн. поля могут сильно различаться. Если давление плазмы вдоль магн. силовых линий существенно превышает как давление магн. поля, так и давление поперёк магн. силовых линий, то плазма окажется неустойчивой по отношению к самопроизвольному нарастанию первоначально малого изгиба магн, силовых линий под действием центробежной силы, возникающей при тепловом движении частиц вдоль искривлённых силовых линий. Эта Н. п. наз. шланговой по аналогии с известными из-гибными колебаниями шланга с большим напором воды. Поскольку развитие шланговой Н. п. не связано с наличием группы резонансных частиц, то она существует и в столкновит. плазме, описываемой ур-ни-ями магнитной гидродинамики, и поэтому относится к широкому классу МГД Н. п. [c.346]

Если анизотропия давления плазмы невелика или ф-ции распределении частиц по продольным (по отношению к магн. полю) и поперечным скоростям различаются мало, то изгибные (альвеновские) волны в плазме возбуждаются вследствие взаимодействия группы резонансных частиц с волной и Н, п. является кинетической (см. Взаимодействие частиц с волнами). Развитие неустойчивости в этом случае происходит за счёт перевода части энергии движения частиц вдоль магн. поля в энергию циклотронного движения вследствие циклотронного резонанса частиц с волной с учётом доплеровского сдвига частоты. В этом смысле такие Н. п. наз. циклотронными. [c.346]

МногокомпонентБость плазмы также приводит к дополнительным Н. п., наиболее важным среди к-рых является широкий класс дрейфовых Н. п. Источником свободной энергии здесь служит тепловая энергия плазмы, удерживаемой магн. полем. Вследствие неоднородности давления плазмы электроны и ионы дрейфуют в разные стороны со скоростью в г/гя раз меньшей, чем тепловая скорость ионов (гя — средний ларморовский радиус ионов), и т. о. создают слабый ток в плазме, возбуждающий т. н. дрейфовые волны. Как правило, характерные инкременты дрейфовых Н. п. по крайней мере в г/гя меньше идеальных МГД неустойчивостей. Многие диссипативные МГД 11. п. имеют свои аналоги в бесстолкновительной плазме, где диссипация энергии обусловлена взаимодействием плазменных волн с группой резонансных частиц. [c.347]

Термин нутация заимствован из теории гироскопов. Его использование основано на том, что ур-ния для двухуровневой системы, описывающие эволюцию отклика вещества на воздействие резонансного эл.-магн. излучения, в векторном представлении аналогичны ур-ниям для симметричного волчка. Согласно этим ур-ниям, вектор Блоха, изображающий мгновенное состояние системы, прецессирует под действием излучения на интервалах времени i Tj (Т2 —время поперечной релаксации) вокруг определённого направления с частотой 1 (м — соьа) 4 что соответствует изменению угла прецессии волчка, т. е. нутации. Нутационное движение вектора Блоха отражает колебательное поведение амплитуды наведённого полем дипольного момента резонансной частицы и разности населённостей её уровней энергии. [c.436]

Корпускулярным излучением П. наз. быстрые частицы, вылетаюнще из неравновесной П. в результате развития разл. типов неустойчивостей. В первую очередь в П. возникают к.-л. характерные колебания, энергия к-рых затем передаётся небольшой группе резонансных частиц (см. выше). По-видимому, этим механизмом объясняется ускорение малоэнергичных космич. частиц в атмосфере Солнца и в туманностях. [c.600]

Нелннейное взаимодействие. С ростом амплитуды возбуждаемых волн возникают нелинейные эффекты, ограничивающие амплитуду волн и приводящие к изменению параметров системы плазма — пучок благодаря обратному воздействию возбуждаемых волн. При возбуждении широких волновых пакетов, фазовые скорости к-рых плотно заполняют область изменения фазовых скоростей, области захвата частиц пучка соседними волнами перекрываются. При этом благодаря случайному характеру фаз волн движение частицы аналогично броуновскому и происходит диффузия резонансных частиц в пространстве скоростей. Для описания процессов взаимодействия пучка с плазмой в этом случае возможен статистич. подход. [c.184]

РЕЗОНАНСЫ (резонансные частицы) — короткожнву-щие возбуждённые состояния адронов. В отличне от др. нестабильных частиц, Р. распадаются в осн. за счёт сильного взаимодействия. Поэтому их времена жизни лежат в интервале 10 —10 с, что по порядку величины близко к характерному ядерному времени ( 10 С). [c.315]

В случае идеальной проводимости магн, поле в.мороже-но в плазму и пересоедннение магн, силовых линий невозможно. Для развития Т,-н. условие вмороженности должно быть нарушено. Это возможно при действии след, факторов столкновения частиц плазмы, Ландау зату.ха-ния, инерции носителей заряда, рассеянии частиц на турбулентных пульсациях, обусловленных микронеустойчивостями, с эфф, частотой столкновений v,ф. В зависимости от соотношения между инкрементом неустойчивости у и частотой столкновений резонансных частиц v различают бес-столкновительный (y>v) либо столкновительный (y[c.114]

Обратное воздействие возбуждаемых при неустойчивости колебаний на резонансные частицы приводит к релаксации исходной неравновесной Ф. р. частиц плазмы, так что система возвращается на порог устойчивости (см. Ква-Зилинейная теория птзмы). [c.385]

В целом ряде случаев записимость частоты плазменных колебаний значительно менее существенна, чем соотлетствующая зависимость инкремента. Такоо положение обусловлено тем, что частоты плазменных колебаний определяются сравнительно медленно изменяющимися параметрами, определяющими распределения частиц. Так, в случае электронных ленгмюровских и в случао ионнозвуковых колебаний частоты плазменных ко.пебапий являются плавными функциями плотности числа частиц и их температуры. Напротив, инкременты (так же как и декременты) колебаний часто определяются малыми группами резонансных частиц, перераспределение которых, возникающее в результате взаимодействия с [c.259]

Затухание Ландау. Как ленгмюровские, так и ионно-звуковые колебания существуют лишь нри условии, что их фазовая скорость ы/к значительно превосходит тепловую скорость, соответственно, электронов или ионов. В противном случае волны начинают затухать даже в отсутствие столкновений. Это снецифич. затухание, наз. затуханием Ландау, возникает благодаря взаимодействию волны с резонансными частицами, имеющими скорость, близкую к фазовой скорости волны. Резонансные частицы отбирают энергию от волны, если их скорость V в направлении распространения волны слегка меньше ы/к, и отдают энергию волне, если [c.20]

Нелинейные эффекты проявляются, в частности, в волнах конечной амплитуды, когда существенно изменяется характер взаимодействия волны с резонансными частицами такая волна создает плато иа усредненной ф-ции распределения, что соответствз ет захвату волной тех частиц, к-рые отражаются потенциальными барьерами. В результате, затухание Ландау в чистом виде для таких волн исчезает, и лишь при учете столкновений между частицами появляется затухание значительно меньшей величины. [c.22]

Рассмотрим влияние волны на движение резонансных частиц. За счет дес рмационного взаимодействия звуковая волна создает эффективное поле, действующее на электроны, с потенциальной энергией и = Аф1 . В этом поле электроны разделяются на две группы пролетные, которые совершают инфинитное движение, и захваченные, траектории которых локализованы в потенциальных ямах эффективного поля волны. Последние совершают коле- [c.220]

Реально волна может поглотиться только за счет вязкости. Поэтому в окрестности резонансной точю неприменимо приближение - идеальной жидкости. В гл. IV было показано, что правило обхода для несжимаемой жидкости совпадает с правилом обхода особенностей, предложенным Ландау [3] в задаче о колебаниях покоящейся однородной плазмы. В обоих случаях это правило приводит к выводу о поглощении волны резонансными частицами [4]. [c.89]

В рамках кинетической теории, справедливой для любых к, Л. Д. Ландау заметил, что даже в пренебрежении силами трения колебания электронов затухают ( затухание Ландау ). При кго > 1 затухание столь велико, что нет смысла рисовать диперсионную характеристику в области таких значений к. Объяснение эффекта состоит в том, что, если скорость электронов меньше фазовой скорости волны, но близка К ней, электроны забирают энергию у волны и колебания затухают. Чем больше будет таких резонансных частиц, тем больше будет затухание. Если функция распределения для плазмы монотонно спадает со скоростью, то электронов, отстающих от волны (отбирающих энер- [c.125]

Если электрон будет опережать резонансную частицу, то он попадает в более сильное ускоряющее электрическое поле, чем это необходимо для точного резонанса. Такой электрон приобретает большую энергию, чем резонансный, и следовательно, частота его обращения (и = еосН1Е уменьшится. Таким образом, нерезонансный электрон может участвовать в процессе ускорения наряду с резонансным, ускоряясь ква- зисинхронно. Фаза такого электрона совершает периодическое движение (фазовые колебания) около равновесного значения. Энергия частицы также колеблется около значения энергии резонансного электрона и в среднем равна ей. Анализ поведения нерезонансных электронов с колеблющейся фазой показывает, что фазовые колебания с течением времени затухают, следствие чего фаза нерезонансных частиц с течением времени автоматически приближается к равновесному значению. Таков качественный механизм принципа автофазировки, гарантирующего возможность получить лучок электронов удовлетворительной интенсивности, ибо имеется целая широкая область входных фаз, имея которые электроны вовлекаются в режим ускорения. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...