Модуляция скорость распространения

Второе соотношение (4.48) указывает на зависимость порога неустойчивости от скорости движения среды - чем больше скорость движения среды, тем ниже порог неустойчивости. С другой стороны, значение коэффициента модуляции т ограничено сверху. Это является следствием того, что максимальная скорость движения границы должна быть меньше минимальной скорости распространения [c.155]

В зарубежных моделях резонансных приборов с автоматической частотной модуляцией отсчет толщин производится по шкалам, нанесенным на экран электронно-лучевой трубки. Это вынуждает применять трубки с большим диаметром экрана, что существенно увеличивает вес и габаритные размеры аппаратуры. Крупным недостатком рассматриваемого способа отсчета является также неудобство контроля изделий из материалов с различными скоростями распространения упругих колебаний. Практически при переходе от одного материала к другому приходится менять установленную перед экраном шкалу. Поэтому к прибору прилагается несколько шкал, градуированных для материалов с определенными скоростями распространения ультразвуковых колебаний. [c.101]

Скорость распространения модуляции. Постараемся ответить на вопрос с какой скоростью распространяется модуляция Предположим, что (в од мало по сравнению с С0(.р. В этом случае на выходе передатчика (г=0) амплитудно-модулированные колебания имеют форму, показанную на рис. 1.13, п. 1.5. Наш вопрос сводится [c.249]

Поэтому скорость распространения модуляции, определяемая уравнением (12), может быть представлена [с помощью разложения а>(к) в ряд Тейлора в точке к=к ] в таком виде [c.250]

Приведем менее длинный вывод для скорости распространения модуляции. Разность фаз волн 1 и 2, входящих в суперпозицию [c.250]

Музыка распространяется с групповой скоростью. Вынуждающая сила УЦ), представленная выражениями (18) или (19), приводит к испусканию электромагнитных бегущих волн, которые можно считать суперпозицией гармонических компонент, занимающих полосу частот Асо. В центре полосы находится частота С0(.р. Эти волны могут быть также представлены как почти гармоническая бегущая волна, имеющая частоту быстрых колебаний со р, равную несущей частоте, и почти постоянную медленно меняющуюся амплитуду Л од(г, t), представляющую собой суперпозицию членов типа (8). [В примере, к которому относится выражение (8), присутствуют только два гармонических колебания и верхняя боковая полоса состоит всего лишь из одной частоты со1 = со р+со ,дд, а нижняя боковая полоса — также из единственной частоты соа = = со р—сй ,цд.] Модуляция распространяется в среде (воздух, ионосфера,. ..) с определенной скоростью. В случае радиостанции с амплитудной модуляцией, работающей, например, на несущей частоте 1000 кгц и с шириной полосы 10 кгц, частотный диапазон простирается от 995 до 1005 кгц. Так как ширина этой полосы частот мала по сравнению с несущей частотой (средней частотой), то можно пренебречь членами высокого порядка в разложении в ряд Тейлора [уравнение (15)]. В этом случае групповая скорость, определяемая уравнением (16), будет равна скорости распространения модулированных колебаний. [c.254]

Здесь и о — эффективная групповая скорость (скорость распространения амплитудной модуляции), даваемая формулой [c.554]

Действительно, возникшая флуктуация давления не может оставаться неизменной, но будет рассасываться со скоростью распространения упругого возмущения. Флуктуации ориентации и концентраций, очевидно, выравниваются вследствие диффузии, а флуктуации температуры будут изменяться во времени из-за температуропроводности. Все эти временные изменения молекулярных неоднородностей естественно приведут к временным изменениям интенсивности рассеянного света. Другими словами, временные изменения оптических неоднородностей вызывают модуляцию рассеянного света, причем характер модуляции непосредственно связан с физическим процессом, определяющим тот или иной вид модулирующей функции (см. 5—9, 30). [c.26]

Заключение. Аналитически, в рамках одномерной газодинамической модели показано, что в случае воздействия лазерного излучения, имеющего составляющую интенсивности, промодулированную с СВЧ-частотой, на плазму в режимах, близких к световой детонации, в плазме возникают осцилляции ее параметров, которые носят характер поправок к значениям соответствующих газодинамических величин, полученных в случае отсутствия модуляции излучения. Амплитуды этих колебаний пропорциональны интенсивности лазерного излучения и обратно пропорциональны некоторой степени частоты модуляции. У температуры, внутренней энергии и давления плазмы амплитуды колебаний пропорциональны Ш , у скорости распространения плазмы - со , а у плотности плазмы - [c.184]

Групповая скорость — это скорость, с которой в среде передается энергия. Иначе можно сказать, что это ско рость, с которой распространяется огибающая волны, когда волна модулирована по амплитуде основная, или несущая , частота должна при этом быть выше, чем частота модуляции. При работе с ультразвуком наиболее часто имеют дело с групповой скоростью. Когда применяется термин скорость без уточнения, что это за скорость, то обычно при этом подразумевается групповая скорость. Фазовая и групповая скорости могут иметь одно и то же или разные значения. Первый случай имеет место, когда вещество не обладает дисперсией, второй случай — если в теле имеется дисперсия. Если скорость распространения ультразвуковых волн зависит от частоты, то говорят, что имеет место дисперсия волн. Дисперсия ультразвука имеется (при соответствующих условиях) вО многих газах, жидкостях и твердых телах. [c.20]

Клистроном называется ЭВП, в котором используется принцип модуляции электронов по скорости, вызывающей модуляцию потока по плотности вследствие взаимодействия электронного потока с высокочастотным (ВЧ) полем. Большое распространение получили отражательные клистроны. Отражательный клистрон (рис. 7.15) состоит из электронной пушки 1, создающей поток электронов с необходимыми параметрами (плотностью, скоростью, формой и т. п.), отражателя 2, потенциал которого отрицателен относительно катода, и объемного резонатора 3. [c.343]

В предыдущих главах 2 и 3 было показано, как при воздействии слабых акустических возмущений можно осуществлять управление аэродинамическими и акустическими характеристиками дозвуковой турбулентной струи. В настоящей главе рассмотрены некоторые результаты экспериментального исследования воздействия интенсивных периодических и, в частности, акустических возмущений на аэродинамические характеристики турбулентной струи. Мы здесь не будем касаться энергетической выгодности такого способа управления турбулентными струями. Отметим лишь, что рядом авторов были выполнены экспериментальные исследования характеристик турбулентных струй с высокой интенсивностью периодического возбуждения. Однако сравнение результатов этих исследований затруднено тем обстоятельством, что периодический во времени закон модуляции расхода в струе определялся конструктивными особенностями устройств (прерывателей потока), создающих пульсации скорости в струе. Это обстоятельство затрудняет обобщение или сопоставление результатов опубликованных работ, так как структура течения в возбужденной струе, по-видимому, зависит от спектрального состава периодических пульсаций скорости и масштаба турбулентности в выходном сечении сопла. Отмеченное обстоятельство подтверждается существенными отличиями закономерностей распространения сильно возбужденных турбулентных струй, установленными в работах различных авторов [4.2,4.4,4.6,4.7,4.9]. [c.129]

Г лава 3 посвящена дисперсионным эффектам, которые возникают, когда вводимая мощность и длина световода таковы, что нелинейными эффектами можно пренебречь. Главным образом действие дисперсии групповых скоростей (ДГС) состоит в уширении оптического импульса при его распространении в волокне. Такое вызванное дисперсией уширение рассматривается для нескольких форм импульса уделяется особое внимание действию частотной модуляции, наведенной на входном импульсе. Обсуждаются также дисперсионные эффекты высших порядков, важные вблизи длины волны нулевой дисперсии световода. [c.28]

Для того чтобы понять физический смысл наблюдаемого явления, полезно взглянуть на динамику спектра, изображенного на рис. 5.5 для случая N = 3. Изменения в форме импульса и его спектре возникают при совместном действии фазовой самомодуляции (ФСМ) и дисперсии групповых скоростей. При ФСМ получается положительная частотная модуляция, так что передний фронт смещается в стоксову (относительно несущей частоты) область, а задний фронт-в антистоксову область. Уширение спектра за счет ФСМ ясно видно на рис. 5.5 при z/zq = 0,2 хорошо заметна типичная для ФСМ модуляция. При отсутствии дисперсии групповых скоростей форма импульса оставалась бы неизменной (см. разд. 4.1). Отрицательная дисперсия, однако, сжимает импульс, так как он имеет положительную частотную модуляцию (см. разд. 3.2). Сокращает свою длительность только центральная область импульса, поскольку только там сдвиг частоты практически линеен. Из-за того что интенсивность импульса в центральной его области существенно увеличивается, спектр его также значительно изменяется (см. рис. 5.5 для z/zq = 0,3). Именно совместным действием дисперсионных и нелинейных эффектов объясняется характер динамики импульса, изображенной на рис. 5.4. В случае фундаментального солитона (N = 1) дисперсия и ФСМ компенсируют друг друга таким образом, что ни форма импульса, ни его спектр не изменяются при распространении по [c.116]

Такая среда при распространении по ней импульса вызывает свипирование его частоты, обусловленное дисперсией. Если начальная частотная модуляция противоположна по знаку частотной модуляции за счет дисперсии групповых скоростей, возможно их взаимное сокращение, что приводит к тому, что конечный импульс становится короче начального. Так как частотная модуляция, вызванная дисперсией, линейна [см. уравнение (3.2.13)], то для максимального сжатия начальный импульс должен иметь линейную частотную модуляцию. Более того, точная компенсация частотной модуляции происходит только на определенной длине [см. уравнение (3.2.19)]. Во временном представлении процесс сжатия можно представить следующим образом. При наличии дисперсии групповых скоростей различные частотные компоненты распространяются с разными скоростями. Если передний фронт импульса задержать должным образом (так, чтобы он приходил одновременно с задним фронтом), выходной импульс сжимается. Для сжатия импульса с положительной частотной модуляцией (частота нарастает к заднему фронту) требуется отрицательная дисперсия групповых скоростей при этом длинноволновый передний фронт замедляется. С другой стороны, для импульса с отрицательной частотной модуляцией требуется положительная дисперсия, для того чтобы замедлить коротковолновый передний фронт. [c.148]

Длительности световых импульсов, генерируемых современными лазерными системами, могут составлять всего несколько периодов световых колебаний. Линейное распространение таких импульсов даже в слабо диспергирующей, среде (вдали от резонансов) уже на весьма коротких расстояниях кардинально-отличается от привычного для оптики распространения волновых пакетов неизменной формы с групповой скоростью. Дисперсия среды может чрезвычайно сильно изменить форму коротких импульсов. При специальном подборе начальной фазовой модуляции импульса и знака дисперсии появляются возможности целенаправленного управления его формой, сильного сжатия импульса — фокусировки во времени. Явления, возникающие при распространении коротких световых импульсов в диспергирующей среде, во многом сходны с дифракционным распространением и преобразованием узких световых пучков. В ряде случаев между этими разнородными иа первый взгляд явлениями можно проследить точную пространственно-временную аналогию. Много практически важных задач связано с прохождением коротких световых импульсов через оптические приборы, взаимовлиянием дифракционных и дисперсионных эффектов. Большой их круг является предметом фурье-оптики волновых пакетов. [c.17]

Распространение волны со скоростью, близкой к скорости потока, обеспечивает возможность пребывания электронов в поле данной фазы в течение всего времени пролета пространства взаимодействия. Такое длительное взаимодействие обеспечивает эффективную модуляцию электронного потока по скорости, а,увеличение длины пространства взаимодействия способствует группированию электронов. Таким образом, длительное взаимодействие электронов и волны, в процессе которого электроны отдают волне свою кинетическую энергию (взаимодействие [c.189]

Магнитографический осциллограф. Все большее распространение магнитографических регистрирующих устройств связано с тем, что магнитная запись позволяет наиболее просто осуществлять автоматическое воспроизведение сигналов и проводить обработку результатов измерений без вмешательства человека. Положительными сторонами метода, кроме того, являются высокая скорость регистрации, позволяющая записывать быстропеременные сигналы относительно высокая точность регистрации возможность регистрации сигналов, имеющих различную модуляцию относительная простота и высокая стабильность рабочих элементов приборов возможность повторного использования носителя. К отрицательным сторонам метода часто относят, отсутствие непосредственно видимых результатов регистрации и необходимость применения вторичных приборов для воспроизведения информации. Эти свойства магнитографов несущественны при автоматической обработке и расшифровке многоканальной записи, поскольку параллельное использование при этом индикаторных приборов почти не усложняет и не удорожает аппаратуру. [c.156]

При фазовой модуляции спектр импульса расширяется роль дисперсионной линии состоит в том, чтобы обеспечить распространение разных участков импульса, имеющих различающиеся частоты, с разными фазовыми скоростями — так, чтобы по прошествии определенной длины фокусировки импульс сократился до минимальной длительности, определяемой обратной шириной его спектра. [c.50]

Поскольку дальше речь пойдет лишь о квазигармонических модулированных волнах, оговоримся здесь о существовании в общем случае гораздо более широкого класса модулированных волн — несинусоидальных (и даже не обязательно периодических) волн с медленно изменяющимися параметрами. Как мы уже знаем, поведение волны в нелинейной среде зависит от соотношения параметров дисперсии О и нелинейности N. Когда N < В, волна будет квазигармонической, ее гармоники будут бежать с существенно различными скоростями (нет синхронизма) и потому эффективно основной волной возбуждаться не будут т. е. не повлияют существенно на ее форму. При этом волну можно записать в виде А(г, ) ехр(г ) - - к. с., где А — медленно изменяющаяся амплитуда, а ф — полная фаза (эйконал). В рамках такого описания можно построить нелинейную геометрическую оптику (по поводу линейной геометрической оптики см. [5] и гл. 12), в которой уравнения для амплитуды волны и полной фазы в отличие от линейной задачи оказываются связанными. При этом характер модуляции волны в процессе распространения зависит от ее амплитуды (это само-воздействие именно к такому классу явлений относятся упоминавшиеся самофокусировка волновых пучков и самомодуляция, приводящая к образованию волновых пакетов). [c.411]

Если же дисперсия и нелинейность одного порядка, то волна уже будет существенно несинусоидальной (выросшие за счет энергии основной составляющей гармоники изменят форму волны). В средах с N В, как мы видели, возможно существование стационарных нелинейных волн (см. гл. 19), распространяющихся без искажения профиля с постоянной скоростью. Такие волны принадлежат, конечно, частному, хотя и важному классу волн в нелинейных средах. Однако если эти волны рассматривать как основу для построения более широкого класса решений, полагая, что их параметры плавно модулируются во времени и пространстве, то таким образом уже можно описать довольно широкий круг нелинейных явлений — возникновение модуляции на фоне периодических солитонных решеток, деформацию профиля нелинейной волны при распространении в неоднородной среде и т. д. [6]. Подобный подход оказывается плодотворным даже и при N В, когда возникают ударные волны. Если при сохранении неравенства N В сама нелинейность достаточно мала, то эволюцию волны можно рассматривать как медленную модуляцию, поскольку она осуществляется на расстояниях, много больших ее характерной длины [6, 7]. [c.411]

Для модулированных волн, с которыми мы имеем дело в этом примере, должны быть согласованы уже не фазовые скорости, а групповая скорость модулированной волны и фазовая скорость модулирующей волны. В так называемом модуляторе бегущей волны модуляция эффективна, если проекция групповой скорости света на направление распространения модулирующей волны равна Фазовой [c.49]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

Резонаториые преобразователи. Преобразователи этого типа представляют собой генераторы с электромеханической обратной связью через частотно-избирательный элемент, параметры которого зависят от производимого на него воздействия (рнс. 17). Генератор с пьезоэлектрическим резонатором в цепи обратной связи возбуждается на частоте / , равной Л/с /2/, где — скорость распространения используемых звуковых волн N — целое число I —длина пути волн в резонаторе. Если на резонатор действует сила, его размеры и механические свойства, а с ними и частота генерации, изменяются в первом приближении пропорционально силе. Таким образом, преобразователь является управляемым силой генератором с частотной модуляцией [16] и близок к емкостным или индуктивным МЭП с частотным выходом, однако в последних используется не механический, а электрический резонанс. [c.205]

Третий и четвертый члены в правой части уравнения (4.144) описывают изменение инверсии рабочих уровней под действием накачки и спонтанных переходов. Если длительность генерируемых импульсов настолько мала, что за время, равное их длительности, изменение инверсии под действием накачки и за счет спонтанных переходов невелико, то третьим и четвертым членами в уравнении (4.144) можно пренебречь. Это, как правило, справедливо для режима модулированной добротности. В случае модуляции добротности (исключая пассивные методы с использованием фото-тропных веществ) изменение добротности соответствует изменению во времени коэффициента полных потерь к от пот (О-Необходимо отметить, что V в уравнении переноса (4.146) — так называемая эффективная скорость фотонов в резонаторе с активным и фототропным элементами. Она позволяет избежать математических трудностей, связанных с тем, что активная и фото-тропная среды находятся в различных областях пространства и учитывает реальное замедление фотонов в активной среде (скорость распространения v — с/п) и в фототропной (скорость распространения Кф =с1пф). Для случая, когда используется полностью система уравнений (4.144) — (4.146), т. е. при введении фототропного затвора в резонатор, формула для эффективной скорости движения фотонов в резонаторе может быть записана в виде [c.222]

Амплитуда несущей волиы, имеющей угловую гастоту (о ., модулируется по синусоидальному закону сигналом с угловой частотой Показать, что скорость распространения модуляции, определяемая в личиной ( (Р/ ы)- со ., где Р = 2я/Х,, равна постоянной распространения иесушгй волиы. [c.74]

Для периодических волн постоянного направления на глубокой воде с частотой (йо и волновым числом ка. слегка модулированных частотой а < (О,,, логарифмическая скорость Р нарастания глубины модуляции с расстоянием и скорость Со распростраиеиия максимумов амплитуды представлены в функции от Н1 (расстояние по вертикали между гребнем и впадииой волиы, деленное иа длину волны). При Н1 > 0,108 имеем Р = 0. но скорость распространения расщепляется на две (г, и Сг). [c.60]

Условия на скачке уплотнения в случае наличия модуляции интенсивности. В случае наличия модуляции интенсивности лазерного излучения условия на скачке уплотнения, применяемые в обычном виде в газодинамике, не выполняются. В этом нетрудно убедиться, используя полученные в случае наличия модуляции интенсивности решения для газодинамических величин (3.2)-(3.3). Поскольку поправки по скорости распространения ударной волны появляются лишь во втором порядке при разложении решения по малому параметру е, то с точностью до 0 Пг ) можно считать, что фронт ударной волны движется с постоянной скоростью О. Если ограничиться при расчете остальных газодинамических величин такой же точностью, как и при расчете скорости ударной волны, то газодинамические уравнения будут удовлетворяться с точностью до 0(е)ив системе отсчета, движущейся со скоростьюО, будут иметь обычный вид [c.183]

Электронные волны в ЛБВ типа О. Модуляция электронного потока эл.-магн. волной и, в свою очередь, возбуждение этой волны электронами приводит к образованию электронно-эл.-магн. волн, наз. иногда также электронными волнами. Их комплексные волновые числа k—k - -ik" определяются в ли-нейно11 теории ЛБВ, справедливой при достаточно малой мощности усиливаемого сигнала, когда возмущения плотности и скорости электронов пучка малы по сравнению с их постоянными составляющими. Совместное решение ур-пий Максвелла и линеаризованных ур-ний движения электронов приводит к кубич. ур нию для к, три корня к-рого соответствуют трём электронным волнам. При синхронизме электронного пучка и замедленной волны амплитуда одной из этик волн нарастает вдоль ламны её постоянная нарастания к" определяет усиление сигнала на ед. длины в ЛБВ G=8,69A " (в дБ), а постоянная распространения к — фазовую скорость (/ фэ=о)//с. Усиление существует в яек-рой области относит. изменения скоростей Vg а — в т. и. зоне усиления (рис. 3). [c.569]

Нелинейные явления в ЛБВ типа О. Увеличение амплитуды усиливаемой волны при её распространении вдоль замедляющей системы приводит к значит, возмущениям в движении электронов, сильной модулжщи электронного пучка, в результате чего возникает ряд нелинейных явлений у.меньшение ср. скорости электронов обгон одних электронов другими, деформация сгустков и движение относительно поля синхронной волны появление высших гармоник конвекционного тока и поля пространственного заряда на частотах 2 м, 3(0,. . возбуждение поля замедленной эл.-магн. волны на этих гармониках расслоение электронного пучка в результате неравномерной модуляции пучка по сечению, вызванной неравномерным распределением напряжённости ноля замедленной волны и поля пространственного заряда по сечению остановка и поворот электронов поперечные движения электронов под действием СВЧ-нолей замедляющей системы и поля пространственного заряда. Наиб, важны первые три явления, принципиально связанные с механизмом группировки и существенные уже при умеренных мощностях и небольших кпд. При усилении на нач. участке ламны электроны сгущаются в тормозящей фазе поля (рис. 2). Дальнейшая эволюция пучка определяется отставанием сгустка от волны и нелинейностью модуляции, приводящей к распаду сгустка. Если различие нач. скорости электронов Vf и фазовой скорости волны Уф невелико и соответствует центру зоны усиления (рис. 3), то образуется сгусток из электронов с примерно одныако- [c.569]

До сих пор при рассмотрении электрооптической модуляции предполагалось, что фаза электромагнитной волны, выходящей из элек-трооптического кристалла, определяется мгновенными значениями внешнего электрического поля. Понятно, что это предположение теряет силу, когда поле, действующее на кристалл, является переменным с достаточно высокой частотой. В этом случае за время прохождения света через кристалл внешнее электрическое поле может существенно измениться (и даже несколько раз поменять знак) и полная задержка (или изменение фазы) окажется очень малой. Высокочастотные модуляции особенно важны для систем оптической связи с большой скоростью передачи информации, в которых модулирующее поле может осциллировать на частотах микроволнового диапазона. Для учета этих высокочастотных эффектов при электрооптической модуляции необходимо рассмотреть распространение света в кристаллах при наличии электрических полей, изменяющихся как во времени, так и в пространстве. [c.264]

В гл. 7 мы рассмотрели электрооптические эффекты в кристаллах, т. е. вопрос о том, как внешнее электрическое поле влияет на распространение электромагнитного излучения. Эти эффекты можно использовать для создания модуляторов света, перестраиваемых спектральных фильтров, электрооптических фильтров, сканирующих устройств и т. п. Электрооптическая модуляция позволяет управлять лазерным пучком или контролировать сигнал излучения с высокой скоростью (вплоть до частоты в несколько гигагерц), поскольку при этом не используется механическое перемещение элементов. В данной главе мы рассмотрим различные такие устройства, их характеристики и принципы действия. Рассмотрим также некоторые важные особенности их конструирования. В гл. 11 мы обсудим электрооптические приборы на основе направляемых волн, такие, как модуляторы и согласующие устройства. [c.297]

Детальная картина самовоздействия при различных сочетаниях возмущающих факторов была выявлена в численных экспериментах [36—381. Некоторые иллюстрации, относящиеся к случаю, когда доминирующую роль играет нелинейная дисперсия групповой скорости (fXa- 0, (Xi- 0), представлены на рис. 4.15. На расстоянии zdL нелинейная дисперсия групповой скорости приводит к увеличению группового запаздывания вершины импульса и, следовательно, к укруче-нию его спада. Дальнейшее распространение импульса сопровождается уплощением его вершины и нарастанием скорости частотной модуляции на фронте импульса скорость свипирования частоты уменьшается, а на хвосте увеличивается. Влияние этого процесса на спектр [c.191]

При ы>ыо фазовая скорость ю=с/п оказывается больше скорости света в вакууме, что, как уже отмечалось, не противоречит теории относительности, так как фазовая скорость характеризует бесконечно протяженную монохроматическую волну, которая не может служить для передачи сигнала. Если волну с частотой а >Ыо промоду-лировать, то распространение модуляции (т. е. изменений амплитуды, которые можно рассматривать как сигналы) будет происходить с групповой скоростью. Вычисление и по формуле (2.93) дает [c.134]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...