Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Электронных пар метод Электроны

К фотоэлектрическим методам измерения оптической энергии и мощности относятся все методы, основанные на применении приемников излучения, в которых поглощение фотона сопровождается электрически регистрируемым процессом, например испусканием электрона или образованием электронно-дырочной пары. Такие приемники можно назвать счетчиками квантов в том смысле, что взаимодействие связано с одиночным фотоном энергии излучения и выходной сигнал пропорционален не средней мощности, а числу фотонов (при постоянном квантовом выходе).  [c.118]


Весьма чувствительным параметром состояния поверхности материалов, взаимодействующих при трении, является работа выхода электрона [54]. Этот параметр входит в формулы, предложенные для расчета поверхностной энергии твердых тел. На изменении работы выхода электрона основано одно из направлений изучения сложных по своей природе физико-химических процессов, протекающих в месте контакта пар трения. Для экспериментальной оценки работы выхода электрона используют метод контактной разности потенциалов (КРП), возникающей при сближении двух разнородных металлов (эталонного и исследуемого) до некоторого расстояния, при котором возможен эффективный обмен электронами под действием разности работы выхода электронов используемых металлов. Для определения КРП разработаны специальные установки, позволяющие измерять работу выхода электрона непосредственно в процессе трения [132].  [c.88]

Рассмотрим особенности устройства масс-спектрометров на примере статического масс-спектрометра отечественного производства МИ-1305, предназначенного для анализа состава газов и паров легколетучих жидкостей. В масс-анализаторе прибора для разделения ионов по массам и фокусировки ионного пучка используется секторное магнитное поле. Радиус центральной траектории 200 мм при дисперсии 1,45 мм на 1% относительной разности масс. Вакуумная система состоит из трех частей. В фор-вакуумной части используется насос типа ВН-4ИМ, в высоковакуумной —ДРН-10. Анализируемый пар вводится в источник ионов через третью часть вакуумной системы — систему напуска. Она состоит из двух идентичных каналов один для напуска одной или двух анализируемых проб, а другой — для напуска эталонных проб с известным составом. Обязательным является контроль давления в вакуумной системе. Для этого используются манометры с термопарным измерительным преобразователем (для форвакуумной части) и с ионизационным преобразователем (для высоковакуумной части). Ионизация паров осуществляется методом электронной бомбардировки (наиболее широко распространенный способ) в ис точнике ионов используется типовая ионная коллимирующая оптика по схеме ВИРА АН СССР [69]. Электронные блоки включают устройства для измерения ионных токов, давления, вакуумной блокировки, для контроля питания электромагнита и источника ионов.  [c.291]

Основной частью непрерывного агрегата является рабочая камера 10, в которой испаряется металл, и его пары осаждаются на поверхности стали с образованием покрытия. В последние годы чаще всего применяют электронно-лучевой метод нагрева испаряемого металла, хотя в более ранних разработках были сделаны попытки использования металлокерамических испарителей, нагреваемых проходящим током. От последнего метода, несмотря на его простоту, отказались, так как скорость испарения порядка десятков килограммов в час достижима только при использовании электронно-лучевого нагрева.  [c.213]


Основные тенденции развития непрерывных линий вакуумной металлизации следующие применение электронно-лучевого метода для нагрева стальной полосы и испарения металла улучшение равномерности толщины покрытия за счет правильного размещения нескольких испарителей средней мощности (50—80 кВт) и других специальных мер резкое снижение потерь испаряемого металла путем применения экранов, разработки новых методов управления металлическими парами и рациональным размещением испарителей и полосы применение камер промежуточного охлаждения в инертном газе совмещение нанесения покрытий с последующей термической обработкой стали увеличение срока службы материалов тиглей и катодов электронно-лучевых пушек повышение надежности работы агрегата путем введения резервных блоков улучшение контроля работы всех звеньев линии путем введения датчиков для непрерывного измерения основных параметров (толщины покрытия, температуры стали на всех участках линии, мощности электронно-лучевых пушек и т. п.) введение автоматического регулирования по заданной программе основных технологических параметров.  [c.350]

Метод электронной дефектоскопии Контрастность, % Чувствительность, % Разрешающая способность, пар линий/мм Разно-плотность материалов, % Скорость электрона, м/мин Диапазон массовой толщины, г/см  [c.84]

Близкой к вопросу о вакуумных петлях по духу и методам решения является проблема собственной энергии частиц, происхождение которой таково. За счет узлов рис. 7.9 (а также рис. 7.20 и 7.21) свободный электрон может на короткие промежутки времени и на расстояниях малой протяженности порождать виртуальные фотоны, а через них и дополнительные виртуальные электронно-позитронные пары. С этой точки зрения свободный электрон должен изображаться не одиночной прямой линией, а суммой этой линии и линий с теми же свободными концами, но содержащих временное испускание различных комбинаций виртуальных частиц (рис. 7.25).  [c.329]

Расчетные методы квантовой электродинамики успешно применяются и для расчета практически важных процессов взаимодействия Y-квантов с атомами и ядрами. В этих расчетах ядро трактуется просто как точечный, или размазанный по объему ядра, но жестко связанный, заряд Ze. Здесь, конечно, надо иметь в виду, что, кроме таких чисто электромагнитных взаимодействий, могут идти еще фотоядерные реакции (см. гл. IV, И), а также процессы, связанные с поляризуемостью ядер. Однако интерференция между этими разнородными процессами практически отсутствует. Поэтому все их можно рассчитывать независимо. В чисто электромагнитном взаимодействии у-квантов с атомами и ядрами практически важнейшими процессами являются фотоэффект и рождение пар. Фотоэффект состоит в том, что у-квант поглощается атомом, из которого вылетает электрон. Свободный электрон поглотить фотон не может, так как при этом нельзя одновременно соблюсти законы сохранения энергии и импульса. Очевидно поэтому, что фотоэффект в основном будет идти при энергиях, сравнимых с энергией связи электрона в атоме, и что основную роль (порядка 80% при has > /, где I — ионизационный потенциал) будет играть фотоэффект с самой глубокой /С-оболочки атома. И действительно, сечение фотоэффекта резко падает при увеличении энергии у-кванта. Закон сохранения импульса при фотоэффекте практически не действует, потому что ядру фотон может отдать большой импульс, практически не передавая ему энергии (из-за большой массы ядра). Закон сохранения энергии выражается соотношением Эйнштейна  [c.339]

Использование метода ЭПА позволило фиксировать тонкое электронно-структурное состояние дефектов, развивающееся при циклической деформации материала. Наблюдающиеся изменения в электронной структуре дефектов коррелируют с параметрами усталости, характеризующими разрушение материала. Каждому значению пара.метра живучести металла, определяемой действующим напряжением и числом циклов до разрушения, отвечает определенное значение измеряемых параметров ЭПА, характеризующих распределение электронной плотности в дефектах. Метод ЭПА, позволяя оценивать эффективный размер дефектов, образующихся при циклической деформации, дает возможность установить их закономерную связь с коэффициентом живучести материала.  [c.425]


В предлагаемой работе приводятся исследования по кинематике и динамике некоторых механизмов, новые методы определения коэффициента трения между элементами различных кинематических пар, результаты изучения динамики реальных механизмов методом электронного аналога и описание принципа работы универсального эпигипоциклографа, разработанного одним из авторов для исследования траекторий зубьев шпинделей вертикально-шпиндельного хлопкоуборочного агрегата при различных скоростных режимах.  [c.5]

Эксперим. метод определения Ф.д. основан на сравнении с опытом результатов расчёта разл. физ. эффектов, выполненного в соответствии с существующей теорией. Такое сравнение (во всех случаях, когда оно могло быть проведено) до сих пор не показало к.-л, расхождений. Поэтому эксперимент даёт пока лишь верх, границу Ф. д. Для этой цели используются прежде всего опыты при высоких энергиях, выполняемые на ускорителях и характеризующиеся относительно невысокой точностью. К ним относятся опыты по проверке нек-рых предсказаний кван-ттой электродинамики (рождение и аннигиляция пар, рассеяние электронов на электронах и т. д.), а также дисперсионных соотношений для рассеяния пионов на нуклонах. К др. типу принадлежат прецизионные статич. эксперименты измерения аномального магн. момента электрона и мюона, лэмбовского сдвига уровней энергии и т. д. Обсуждались предложения по использованию информации, идущей от космич. объектов,—космич. лучей сверхвысоких энергий ( 10 эВ>, пульсаров, квазаров, чёрных дыр.  [c.381]

Информация о взаимодействии Со с Pd приведена в работах [X, Э]. Диаграмма состояния представлена на рис. 27 [X, Э, 1]. Область ликвидус—солидус в этой системе изучена довольно давно [X]. Упорядочение в твердых растворах обнаружено и изучено методом электронной дифракции в работе [1] на образцах, приготовленных прокаткой сплавов, полученных в плазменной печи, и совместным осаждением паров компонентов на поверхность Na l при температуре 320-350 С.  [c.61]

Этот. метод электронно-микроскопическогсг-исследования дает наибольшую информацию о структуре объекта, которым служит тонкая металлическая пленка (фольга), прозрачная или полупрозрачная для электронов. Получают ее либо путем осаждения из паров в вакууме (или электролитически из раствора),, либо путем утонения массивных образцов.  [c.51]

Принцип ионного метода заключается в следуюгцем. Вегцество, изотопы которого нужно разделить, переводится в парообразное состояние. Пар подвергается бомбардировке электронами. Под действием электронной бомбардировки происходит ионизация пара — нейтральные атомы превращаются в положительно зар5гж енные ионы. В пространстве, где происходит образование ионов, помещаются два металлических электрода, находящиеся под различными напр5гж ениями. Под действием электрического поля между этими электродами ионы приобретают скорость, направленную от электрода, находящегося под более высоким напр5гж ением (анода), к электроду с более низким напряжением (катоду). На рис. 1 схематически изображено образование ионов и их движение от анода к катоду. Через щель в катоде ионы выходят сплошным потоком в пространство, которое непрерывно откачивается вакуумными насосами, создающими очень высокое разрежение. Давление газа в этом пространстве (вакуумной камере) не должно превышать одну стомиллионную долю атмосферного давления, для того чтобы ионы могли двигаться в нем, не испытывая никаких столкновений на своем пути.  [c.408]

Аналогичная идея предложена и качественно рассмотрена методом молекулярных орбит в работе [6]. Описанная картина распределения двенадцати электронов — шесть внешних электронов урана 5/ 7s и по четыре от каждого атома кислорода (два валентных 2 р и одна неподеленная пара 2 р-электронов) — эквивалентна образованию двух а- и четырех я-связей, что при допущении не чисто ковалентного характера связи по существу не отличается от трактовки М. Е. Дяткиной [1, 2].  [c.55]

ЛОКАЛИЗОВАННЫХ ПАР МЕТОД (метод валентных схем, метод валентных связей) — метод рассмотрения электронного строения молекул, согласно к-рому образование химич. связи происходит за счет движения пары электронов с противоположно ориентированными спинами в поле двух ядер, причем все химич. связи в молекуле могут быть представлены как нек-рые комбинации таких двухцентровых двухэлектронных связей, изображаемых валентными штрихами. В соответствии с этим электронное строение молекул описывается пек-рым набором валентных схем.  [c.14]

Наряду с изучением статич. магнитных свойств широкое распространение получили резонансные методы, т. е. изучение спектров ядерного магнитного резонанса (ЯМР), электронного пара.тгнитного резонанса (ЭПР) и ферромагнитного резонанса. Резонансные методы помогают изучить значительно более тонкие детали строения вещества, определить тон1 ую структуру энергетич. уровней атомов.  [c.42]

Принципиально стабильность молекулярного электронного состояния может быть установлена теоретически расчетом значений электронной энергии для ряда межъядерных расстояний с последующим выяснением, будет ли получаться при этом минимум потенциальной энергии (после добавления ядерного отталкивания). Практически же оказывается, что подобные расчеты настолько трудны, что даже для простейшей многоатомной системы Нд они пока не проведены с высокой точностью. С достаточной точностью проведен лишь расчет для двухатомных систем и Нз, для которых было получено исключительно хорошее согласие с экспериментальными данными (см. [22], стр. 351 и 360 русский перевод, стр. 258 и 264, а также работы Колоса и Роотхаана [685] и Герцберга и Монфилса [535]). Хотя таким же способом были проведены (с гораздо меньшей точностью) расчеты небольшого числа других молекул, однако для качественного понимания возможности образования молекулы и стабильности молекулярных электронных состояний необходимо ввести определенные допущения, позволяющие существенно упростить подход. Как уже говорилось в работе [22], в этом направлении были развиты два различных метода, которые широко использовались для понимания вопросов стабильности молекулярных электронных состояний метод валентных связей (метод валентных схем), или метод электронных пар, являющийся развитием первоначальной теории Гайтлера — Лондона для молекулы Нз, и метод молекулярных орбиталей,  [c.360]


Подобный метод применялся Мицуно и Изуяма [139] в теории связанных электронных пар, а также Голдом [135] в теории примесных центров. Используя результаты работы [139] можно показать, что если интегралы перекрывания 8ц подчиняются условию  [c.44]

Одним из наиболее технологичных способов получения органических пленок является полимеризация в плазме тлеющего разряда. В процессе формирования пленок пары исходного мономера вводятся в реакционную камеру в чистом виде либо в смеси с инертным газом. В плазме разряда происходит диссоциация паров мономера на ионорадикальные осколки с последующей полимеризацией на поверхности подложки. При оптимальном выборе условий процесса пленки, полученные данным способом, имеют потери менее 0,1 дБ/см. Аналогичным методом формирования полимерные пленки получают при использовании ультрафиолетового излучения или бомбардировке электронами. Эти методы в интегральной оптике широкого применения не нашли. Параметры полимерных пленок и способы их синтеза приведены в табл. 10.7.  [c.176]

Вывод основных соотно1пений для аномальной дисперсии приведен ниже при изучении действия электромагнитной волны на движение связанных электронов атома с учетом их торможения. В гл. 5 мы более подробно остановимся на экспериментальных исследованиях явления аномальной дисперсии в парах и газах, проводящихся методами интерферометрии.  [c.138]

Представление структуры методом валентных связей. Каждая пара электронов, обеспечивающая ковалентную связь, изображается линией, проведенной между соответствуюпдими атомами. Например, анализ внешних оболочек показывает, что в атомах молекул Hj, О2 и N2 в образовании ковалентных связей участвуют соответственно одна, две и три пары электронов. Структура этих молекул  [c.314]

Метод двух (трех) энергий непосредственно базируется на современной теории и аналитическом описании взаимодействия рентгеновского излучения с веществом в диапазоне энергий. При контроле в области до 1,022 МэВ (метод двух энергий) отдельно учитывается вклад фотоэлектрического поглощения и комптоновского рассеяния. В области более высоких энергий (метод трех энергий) дополнительно учитывается эффект образования пар электрон-позитрон. Для того чтобы дополнительной вычислительной обработкой выделить вклад каждого вида взаимодействия и в конечном счете сформировать независимые наборы проекций для отдельной реконструкции томограмм распределения электронной плотности и распределения эффективного атомного номера, необходимо каждую оценку проекции Рн ( > Ф Е) проводить при двух (трех) неперекрывающихся спектрах энергий фотонов.  [c.424]

Метод Хартри не учитывает, как и метод Слетера, ни обменной, энергии, ни спиновых взаимодействий. Учет обменной энергии и спиновых взаимодействий был дан В. А. Фоком [3 .40] g методе В. А. Фока также предполагается, что каждый электрон в атоме характеризуется своей волновой функцией зависящей от трех квантовых чисел п , Ij , т . Но полная функция атома ф строится таким образом, чтобы, во-первых, она была антисимметрична относительно перестановок координат, т. е. удовлетворяла бы принципу Паули, и, во-вторых, учитывала бы наличие у электронной оболочки атома в целом результирующего спинового момента собственные значения квадрата которого равны 5(5-]- Если N есть полное число электронов, входящих в состав атома, то при N четном число S — целое или нуль, а при N нечетном — полуцелое. Это соответствует тому обстоятельству, что спиновые моменты электронов могут располагаться либо параллельно, либо антипараллельно друг к другу. Число k = — S, очевидно, равно числу пар электронов  [c.202]

Исследование методами световой и растровой электронной микроскопии износа пары никель — никелевый сплав при трении без смазки позволило выяснить, что в начальный период износ является абразивным, обусловленным шероховатостью поверхностей. При этом происходит схватывание со сдвиговым разрушением и переносом сплава на поверхность никеля. При дальнейшем испытании непрерывное схваты вание и птпел ние епут к расслоению метал-  [c.17]

К газотермическому напылению относят методы, при которых распыляемый материал нагревается до температуры плавления п образовавшийся двухфазный газопорошковый поток переносится на поверхность изделия. Это процессы плазменного напыления, электро-дуговой металлизации, газопламенного напыления (непрерывные методы) и детонационно-газовый метод нанесения покрытий (импульсный метод). Покрытия формируются из частиц размером в десятки микромиллиметров. Термическим методом покрытие можно наносить также в вакуумной технологической камере (термовакуумное напыление), при этом материал покрытия нагревают до состояния пара, и паровой поток конденсируется на поверхности изделия. При использовании этих методов покрытие образуется из атомов или молекул вещества, а в некоторых случаях (электронно-лучевое плазменное, с помощью плазменных испарителей) — из ноиов испаряемого материала. Следует отметить, что чем выше степень ионизации потока вещества, тем выше качество покрытий.  [c.138]

Имеется несколько способов определения загрязненности рабочих жидкостей гидросистем в процессе эксплуатации визуальный, гравиметрический, микроскопический или фотомикроскопи-ческий, электронный или фотоэлектронный, фотоэлектрический, ультразвуковой, седиметрический или фотоседиментометрический. Кроме того, загрязненность определяют методами, основанными на применении приборов, разработанных на основе контроля за силами трения в подвижных элементах золотниковых пар, возрастающих с увеличением загрязненности жидкости.  [c.274]

РЕКОМБИНАЦИЯ электрона и дырки — исчезновение пары электрон проводи мости—дырка в результате перехода электрона из зоны проводимости в валентную зону полупроводника РЕКРИСТАЛЛИЗАЦИЯ—процесс образования и роста структурно более совершенных кристаллических зерен поликристалла за счет менее совершенных зерен той же фазы РЕЛАКСАЦИЯ <есть процесс установления термодинамического равновесия в макроскопической физической системе напряжений — происходящее с течением времени самопроизвольное уменьшение механических напряжений в деформированных телах, не сопровождающееся изменением деформации) РЕНТГЕНОГРАФИЯ—совокупность методов исследования фазового состава и строения вещества, основанных на изучении рассеяния рентгеновского излучения РЕФЛЕКТОМЕТРИЯ — совокупность методов изучения поверхности твердых тел по отражению ими светового излучения  [c.272]

ПИКОСЕКУНДНЫХ ИМПУЛЬСОВ СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов оптич. спектроскопии, в к-рых используются световые импульсы пикосекундной ( 10" с) длительности. С получением ещё более, коротких импульсов (фемтосекундных, 10" ) П. и. с. развилась в фемтосекундную спектроскопию. ПИ-МЕЗОНЫ (л-мезоны, пионы) — группа сильно взаимодействующих элементарных частиц (адронов), в к-рую входят две противоположно заряженные (л" ", л") и одна нейтральная (п ) частицы. Пионы обладают массой, промежуточной между массами протона и электрона, в связи с чем и были названы мезонами (от греч. mesos — средний, промежуточный). Пионы являются связанными состояниями пар кварков и антикварков л" " образован парой (и, )-кварков, л" — парой й, d), в л в равных пропорциях входят (и, и)- и (d, )-пары кварков.  [c.583]


Смотреть страницы где упоминается термин Электронных пар метод Электроны : [c.752]    [c.309]    [c.156]    [c.25]    [c.153]    [c.315]    [c.361]    [c.375]    [c.390]    [c.20]    [c.23]    [c.548]    [c.42]    [c.373]    [c.256]    [c.227]    [c.411]    [c.186]    [c.297]    [c.598]    [c.372]   
Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.0 ]



ПОИСК



Бланк Н. Б., Фомичева Н. А., Калинин В. М. Исследование структуры армированных полимерных материалов методом растровой электронной микроскопии

Визуальный метод дефектоскопии электронно-оптический

Дефектоскопия электронная — Основные параметры методов

Изготовление ДОЭ методами электронно-лучевой литографии

Измерение энергии электронов и плотности энергии в газоразрядной лазерной трубке методом СВЧ-возмущений

Изучение комплексообразования солей кобальта (II) минеральных и органических кислот с сульфоксидами методом электронной спектроскопии Карасева Е.В., Амиинева Н.А., Колосницин

Испарение, методы нагревания электронно-лучевой

Испарение, методы нагревания электронно-лучевой плазменный

Исследование валентного состояния соединений, образующихся при анодном растворении молибдена, методом электронной спектроскопии Яцик Н.П., Колосницин

Исследование деформационной способности железомарганцевых сплавов методом дифракционной электронной микроскопии

Исследование рабочих поверхностей колец методом электронной микроскопии

Исследование строения полиметаллической оксидной системы СиО-МоОз методом электронной спектроскопии. Каричковская Н.В., Слободчикова , Колосницин

КРАТКАЯ КЛАССИФИКАЦИЯ ПОМЕХ И МЕТОДОВ БОРЬБЫ С НИМИ В ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫХ ПРИБОРАХ ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫЙ ПРИБОР II ЕГО ОСНОВНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ Структура типового оптико-электронного прибора

ЛАЗЕРНЫЕ И ЭЛЕКТРОННО-ЛУЧЕВЫЕ МЕТОДЫ ОБРАБОТКИ

Метод анализа флуктуаций тока электронных приборов

Метод валентных схем (или метод электронных пар)

Метод дифракции медленных электронов

Метод измерений энергий электронов

Метод канонических преобразований в теории взаимодействия электронов с фононами

Метод матриц переноса. Электроны, фононы и фотоны в сверхрешетке

Метод модельного потенциала . 3. Зоны для свободных электронов

Метод промежуточной связи в теории взаимодействия электронов с фононами

Метод просвечивающей растровой электронной микроскопии

Метод с приближением почти свободных электронов

Метод сильной связи и приближение почти свободных электронов

Метод трансмиссионной электронной микроскопии

Методы анализа логических и функциональных схем электронной вычислительной аппаратуры

Методы вычисления электронных спектров металлов

Методы изучения в электронном микроскопе выбранного участка поверхности образца

Методы определения коэффициентов диффузии метод электронно-дырочного перехода

Методы получения математических моделей электронных схем

Методы экспериментального обнаружения циклического движения электронов в магнитном поле

Методы электронно лучевые

Методы электронно механические

Методы электронно-микроскопического исследования металлов и сплавов

Методы электронной спектроскопии

Микроскопия электронная просвечивающая косвенный метод

Микроскопия электронная просвечивающая полупрямой метод

Микроскопия электронная просвечивающая прямой метод

Молекулярных орбиталей метод анализ электронных заселенностей

Молекулярных орбиталей метод интенсивность электронных переходо

Молекулярных орбиталей метод ненасыщенные электроны

Молекулярных орбиталей метод несвязывающие электроны

Молекулярных орбиталей метод разрыхляющие электроны

Молекулярных орбиталей метод связывающие электроны

Нагрев, методы электронно-лучевой

Недостаточность теории возмущений Вариационный метод. Метод Ритца. Метод самосогласованного поля. Статистический метод Электронные конфигурации н идеальная схема заполнения оболочек

О предельной энергии электронов, достижимой индукционным методом ускорения

Общие свойства волновых функций валентных зон Метод ячеек Метод присоединенных плоских волн (ППВ) Метод гриновских функции Корринги, Кона и Ростокера (ККР) Метод ортогонализованных плоских волн (ОПВ) Псевдопотенциал Комбинированные методы Задачи Полуклассическая модель динамики электронов

Основные методы и приближения для описания электронных состояний в твердом теле

Основы компенсационного метода подавления помех в оптико-электронных приборах

Приближение независимых электронов метода сильной связи

Приближение почти свободных электронов соотношение с методом псевдопотенциала

Приближенные методы расчета энергий атомов со многими электронами

Свободного электрона метод

Скорость блоховских электронов согласно методу сильной связи

Спектроскопические методы исследования частиц в матрицах электронная спектроскопи

Спектроскопические методы исследования частиц в матрицах электронный парамагнитный

Спектроскопические методы определения энергий электронных переходов

Численные методы решения задач о плоском сверхзвуковом i течении газа с применением электронно-счетных машин

ЭЛЕМЕНТЫ ТЕОРИИ ОПТИМАЛЬНОГО ПРИЕМА СИГНАЛОВ В ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫХ ПРИБОРАХ Краткая характеристика методов приема сигналов в оптико-электронных приборах

Электрон-электронное взаимодействие и метод сильной связи

Электронная методы исследования (косвенные методы)

Электронная микроскопия выбор метода исследования

Электронная микроскопия косвенные методы

Электронная микроскопия лаковый метод приготовления слепко

Электронная микроскопия метод позитивных слепков

Электронная микроскопия метод позитивных слепков оксидный метод приготовления слепков

Электронная микроскопия метод позитивных слепков подготовка микрошлифа для исследования

Электронная микроскопия метод позитивных слепков полупрямого исследования

Электронная микроскопия метод позитивных слепков приготовления слепков (конденсация из паров)

Электронная микроскопия полупрямой метод

Электронная микроскопия прямые методы

Электронно-дырочный переход. Методы получения р — пперехода

Электронной дифракции метод

Электронных пар метод

Электронных пар метод

Электронных пар метод аномальный магнитный момент

Электронных пар метод ненасыщенные

Электронных пар метод несвязывающие

Электронных пар метод неспаренные

Электронных пар метод подвижные

Электронных пар метод разрыхляющие

Электронных пар метод связывающие



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте