Гомогенные возмущения

Гомогенные возмущения 407 Горизонтальная плоскость симметрии, о [c.600]

Первая группа возмущений (AZ = 0), называемых также гомогенными возмущениями, представляет собой просто специальный случай колебательных возмущений типа резонанса Ферми. С учетом вращательной энергии резонанс оказывается тесным, и поэтому даже при очень малом матричном элементе функции возмущения величина возмущения все же может быть заметной. Конечно, должны выполняться и обычные правила отбора для [c.74]

Если считать, что скорость распространения малых возмущений в насыщенном паре подчиняется той же закономерности, что и в среде гомогенной а = ]/ (ф/ф) , то критическая скорость должна совпадать с местной адиабатной скоростью звука. [c.70]

Во-вторых, применение разложений функций по Тейлору с удержанием только членов с первыми производными предполагает исключение из рассмотрения резких возмущений потока в пучках, что также ограничивает применение гомогенной модели. [c.185]

Любое усреднение всегда связано с внесением дополнительных погрешностей в решение задачи. Поэтому желательно использовать такие методы усреднения сечений, которые давали бы минимальную погрешность в исследуемых функционалах поля излучения. С помощью метода теории возмущений показано, что в случае перехода от непрерывной энергетической зависимости сечений к групповому представлению можно точно рассчитать любой из функционалов задачи [2]. Для этого нужно использовать формулы билинейного усреднения групповых констант гомогенных зон [c.272]

Изменение параметров потока гомогенного теплоносителя при тепловом возмущении скачком [c.98]

В гомогенных (однофазных) средах механизм и скорость передачи возмущения изучены достаточно хорошо. Ряд основных положений полностью сохраняет свое значение по отношению к двухфазным гетерогенным средам, с той лишь разницей, что в последних дополнительно возникает большое число совершенно новых процессов и явлений, существенно усложняющих картину волнового движения. [c.78]

Различают скорости распространения возмущений бесконечно малой и конечной интенсивности. Скорость распространения малых возмущений (скорость звука) зависит от закона, связывающего изменение давления с изменением плотности, т. е. от процесса сжатия (разрежения) газа. Лапласом было показано, что эта взаимосвязь для гомогенной среды подчиняется закону изоэнтропы [c.79]

При рассмотрении возмущений хотя и малой, но конечной интенсивности одной из важных характеристик является амплитуда возмущения. В случае двухфазных сред влияние амплитуды уже нельзя свести к изменению только одного параметра состояния — температуры, как в случае гомогенных сред влияние амплитуды на двухфазную систему много шире. Амплитуда влияет на состояние среды и интенсивность происходящих в ней процессов. В условиях термодинамического равновесия амплитуда оказывает воздействие на температуру и степень влажности, интенсивность фазовых переходов и величину рассогласования скоростей движения фаз. Особым образом влияние амплитуды сказывается на скорости распространения возмущений, если состояние среды близко к пограничной кривой. Амплитуда волны может иметь такую величину, что параметры состояния будут пересекать пограничную кривую и какая-то часть волны будет перемещаться в области однофазного состояния вещества. [c.80]

Конкретный режим зависит от многих факторов, среди которых главным, по-видимому, является соотношение мел<-ду силами инерции и силами вязкости, характеризуемое числом Рейнольдса. При сравнительно низких его значениях ламинарное течение оказывается устойчивым, и все возмущения, вносимые в пограничный слой как со стороны внешнего потока, так и со стороны обтекаемой поверхности, быстро затухают. В этом случае вязкость потока играет стабилизирующую роль. Однако с приближением к некоторому критическому числу Рейнольдса можно наблюдать периодическое нарушение ламинарного режима. Внутри пограничного слоя образуются небольшие области (турбулентные пятна), где разрушается слоистое течение за счет возникающего поперечного переноса массы. Турбулентные пятна появляются через неправильные промежутки времени и весьма неравномерно распределены по пограничному слою. С увеличением Re растет как число этих пятен, так и частота их следования, пока все течение в пристеночной области не приобретает гомогенной структуры. Мгновенные скорости в этом случае меняются с течением времени по очень сложному закону, но среднестатистические их значения от времени не зависят. Этот новый тип течения получил название турбулентного. [c.164]

Если значение Ff 0) положительно, то некоторая комбинация членов в выражении (9.70) может привести к такому изменению соотношения величин Re [F(i o)l и Im [F(i o)l с частотой, как показано на рис. 9.15. Существует несколько частот, при которых может иметь место повышенная чувствительность (резонансы) к возмущению реактивности. Основная резонансная частота неустойчивости по порядку величины тогда равна 1/Л/. Другой пример механизма неустойчивости — возможное возникновение акустических или механических колебаний. В гомогенных реакторах могут [c.401]

Изменение состояния пара вдоль АС сопровождается более интенсивным снижением температуры, чем при расширении по кривой насыщения. Таким образом, задержка конденсации в процессе расширения сопровождается более интенсивным снижением температуры пара, которая оказывается ниже температуры насыщения при данном давлении. Задержка конденсации в высокоскоростных потоках связана с тем, что в газе очень мало или вовсе отсутствуют центры конденсации. Однако состояние переохлажденного газа не является устойчивым, так как малые возмущения могут перевести его в состояние насыщения, которое является абсолютно устойчивым. Состояние пересыщения может быть снято либо за счет гетерогенной конденсации на посторонних частицах, либо за счет гомогенной конденсации на образующихся зародышах частиц конденсирующейся компоненты. Если примесь, находящаяся в незначительных количествах, обладает более высокой температурой и давлением насыщения, чем основная компонента, то, хотя ее конденсация не изменяет существенно параметров, ядра конденсации, которые при этом образуются, могут стать центрами конденсации для основной компоненты. В связи с этим конденсация последней может наступить при очень незначительном пересыщении. [c.50]

Рассмотрим гипотетическую среду — систему двух пористых стержней / и 2 (или тонких труб, заполненных гомогенными пористыми средами), имеющих разные фильтрационные свойства и пересекающихся в равноотстоящих узлах (рис. 5.1) [Волков И. А., 1978 г. . Если положить, что процесс пьезопроводности в каждом из стержней подчиняется уравнению вида (5.1), то нетрудно убедиться, что данная система обладает основными свойствами трещиновато-пористой среды. Действительно, возмущение давления распространяется по двум средам с разными фильтрационными характеристиками, а локальная согласованность давлений в средах обеспечивается наличием узлов, имитирующих поверхность блоков. Число узловых точек на единице длины стержней моделирует при этом плотность трещиноватости породы. [c.164]

Одни из них, гомогенные, обусловлены взаимодействием между двумя электронно-колебательными состояниями одинаковых тинов, случайно имеющими почти одинаковые энергии в небольшой области значений / (взаимодействие Ферми). Другие, гетерогенные, вызваны взаимодействием двух электронноколебательных состояний различных типов кориолисово взаимодействие). Отличие от других похожих случаев, встречающихся в колебательно-враща-тельных спектрах [см. [23], стр. 495], состоит в том, что теперь два взаимодействующих состояния могут принадлежать к различным электронным состояниям. Гомогенные возмущения обусловлены электронно-колебатель-ным взаимодействием, а гетерогенные — взаимодействием вращения с электронным (или электронно-колебательным) движением. Кориолисовы силы, возникающие при вращении, приводят к взаимодействию между электронноколебательными состояниями, типы которых отличаются от вращательных типов. Из-за низкой симметрии молекул тина асимметричного волчка такие возмущения, по-видимому, бывают здесь чаще, чем в более симметричных молекулах. Однако их труднее обнаружить, так как формулы вращательной энергии более сложны. Конкретных примеров известно очень мало. [c.119]

Промежуточные значения скорости распространения волны возмущения между кривыми/и 5 характеризуют различную степень завершенности процессов тепло- и массообме-на между фазами. Этим диапазоном скоростей, очевидно, исчерпываются возможности гомогенной модели без скольжения. Дальнейшее увеличение скорости распространения возмущения связано с появлением скольжения между фазами (неполнота обмена количеством движения) когда скольжение становится максимальным, скорость звука достигает своего максимального значения, равного скорости звука в чистом паре. В случае однородной двухфазной смеси удельный критический расход и критическая скорость истечения могут быть рассчитаны по формулам [c.74]

В соответствии с общепринятой методикой изложения газодинамики гомогенных сред вначале даются основные уравнения движения влажного пара (гл. 3). Далее рассматриваются вопросы подобия и анализ размерностей в потоках влажного пара. В гл, 4 изучается механизм распространения слабых возмущений в двухфазных средах. Следующая — 5 гл. — посвящена исследованию одномерных течений влажного пара. Здесь рассматривается одномерное адиабатическое движение в условиях метастабильного и равновесного изменения состояния системы при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях. Материалы этой главы позволяют проследить влияние влажности, внутреннего теплообмена и фазовых переходов на изменения скорости потока и термодинамических параметров в конфузорных и днффузорных квазиодномерных потоках. [c.7]

Возмущения. Взаимодействие вращения и колебания, обусловливающее отмеченные выше систематические изменения уровней энергии, может также вызвать менее регулярные изменения — возмущения, подобные возмущениям, обнаруживаемым в двухатомных молекулах, в которых они, однако, могут возникнуть только вследствие взаимодействия вращения и движения электронов. Совершенно так же, как и в случае двухатомных молекул, эти возмущения всегда обусловлены взаимодействием двух близких по энереип состояний, обладающих одинаковыми значениями J, одинаковой четностью (- -, —) и одинаковой симметрией по отношению к перестановке одинаковых ядер (см. Молекулярные спектры I, гл. V, 4 и Крониг [542]). Однако, в то время как в двухатомных молекулах эти два состояния относятся всегда к двум различным электронным состояниям, в данном случае они могут принадлежать к одному и тому же электронному состоянию (основному состоянию), но к различным колебательным состояниям. Мы можем подразделить возмущения по их внешнему виду на колебательные и вращательные (совершенно так же, как и для двухатомных молекул) и по их природе на возмущения Ферми и возмущения Кориолиса (или на гомогенные и гетерогенные возмущения Мелликен [642]). [c.407]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...