Стоксовы комбинационные линии

По квантовой теории, как и по классической теории, появление некоторой основной частоты в инфракрасном или комбинационном спектре, определяется изменением дипольного момента или поляризуемости соответственно, поэтому сделанные ранее выводы (раздел 1) о зависимости появления частоты от свойств симметрии молекулы остаются в силе и в квантовой теории. Так, например, в случае линейной симметричной молекулы типа ХУ в комбинационном рассеянии квантовое число может изменяться на 1 только для полносимметричного колебания 7), тогда как в инфракрасном спектре квантовые числа могут изменяться на 1 только для колебаний 7, и Уд. Обратно, если трехатомная молекула типа ХУ имеет только одну (стоксову) комбинационную линию и только две интенсивные инфракрасные полосы, частоты которых отличны от частоты комбинационной линии, то отсюда можно заключить, что молекула является линейной и симметричной, так как и для нелинейной и для линейной несимметричной молекулы типа ХУ все три основные частоты активны как в инфракрасном, так и в комбинационном спектрах. [c.271]

Степени свободы 75, 149, 152 Стоксовы комбинационные линии 32, 48, [c.623]

Таким образом, в данном приближении, согласно квантовой механике, получаются те же инфракрасные и комбинационные колебательные спектры, что и согласно классической механике, по крайней мере, в отношении положения линий и их наличия или отсутствия в спектре. Однако, так же как и для двухатомных молекул, имеется существенное различие в отношении интенсивностей комбинационных линий. В то время как, согласно классической теории, стоксовы и антистоксовы комбинационные линии с частотами v — ю,. и v- ш должны иметь одинаковую интенсивность, с точки зрения квантовой теории, в согласии с результатами наблюдения, антистоксовы линии имеют гораздо меньшую интенсивность, так как число молекул, находящихся в начальном [c.270]

СОСТОЯНИИ 1 = 1 для антистоксовых переходов, составляет долю е—числа молекул, находящихся в начальном состоянии и,- = 0 для стоксовых переходов (в основном состоянии), в двухатомных молекулах никогда не наблюдались антистоксовы колебательные комбинационные линии. В многоатомных молекулах антистоксовы линии наблюдались, однако, только для малых частот, примером чего служит фиг. 77. Отношение интенсивностей антистоксовых линий к соответствующим стоксовым линиям соответствует множителю Больцмана. [c.271]

Колебательный статистический вес g 532 Комбинационное рассеяние 264, 275 Комбинационные линии отношение интенсивностей стоксовых и антистоксовых линий 271 поляризация и деполяризация 268, 269 Комбинационные полосы 271 неразрешенные 427, 473, 521 [c.602]

Отношение интенсивности стоксовых и антистоксовых комбинационных линий 271 Отношение произведений частот изотопических молекул, независимость от силовых постоянных 248, 251 Отражение в плоскости 12, 78 Отражение в центре 12, 27, 37, 111, 121 Отрицательные вращательные уровни асимметричных волчков 63, 495, 438 линейных молекул 27, 31, 400, 409, 427 симметричных волчков 38, 41—43, 434, 444 [c.618]

Вещество Смещение когерентных комбинационных линий по отношению к линии рубина, см Смещение двух наиболее интенсивных некогерентных стоксовых линий, см [c.233]

Переизлучение энергии в квантовой теории сводится к представлению о рассеянии как о поглощении падающего на систему фотона с последующим испусканием рассеянного фотона. Энергетический спектр молекулы образуется электронным спектром входящих в нее атомов и колебательными и вращательными уровнями энергии молекулы. Колебательные движения и вращательные движения молекулы квантованы и соответствующие энергетические уровни дискретны. Комбинационное рассеяние образуется в результате переходов между колебательными уровнями. Разность энергий между соседними уровнями равна Ш. Если молекула поглощает падающий фотон с энергией й(о, то может случиться, что энергия Ш будет затрачена для перехода молекулы на более высокой энергетический уровень. Оставшаяся энергия Н(й — Ш) = Н ( > — Q) испускается в виде рассеянного фотона частоты со — Q. При переходе из возбужденного по колебательным уровням энергии состояния на более низкий энергетический уровень молекула может освободившуюся при этом энергию Ш передать рассеиваемому фотону, энергия которого при этом равна Н(й + h l = й(со -Ь Q), т. е. частота фотона увеличивается. В спектре комбинационного рассеяния линии излучения с уменьшением частоты называются стоксовыми, а с увеличением частоты-антистоксовыми. При не очень высоких температурах молекулы по энергиям распределены в соответствии с распределением Больцмана и число молекул, способных принять участие в образовании стоксовых компонент комбинационного рассеяния, больше, чем в образовании [c.266]

Нестационарный молекулярный отклик. Перейдем к рассмотрению вынужденного комбинационного рассеяния сверхкоротких импульсов в средах с узкими рамановскими линиями, когда существенной становится нестационарность локального отклика (То< Г2). Совместное проявление локальной и волновой нестационарности детально рассмотрено в [45], где, в частности, показана возможность формирования стационарных стоксовых импульсов и подавления ВКР в фазово-модулированных импульсах. Далее мы ограничимся важным для спектроскопии случаем, когда протяженность среды меньше групповой длины Z-эфф. Тогда в приближении заданного поля уравнения (5) принимают вид [c.144]

Разумеется, реальная картина комбинационного преобразования частоты значительно сложнее, поскольку импульсы на основной и стоксовой частотах разбегаются из-за различия групповых скоростей. Характерная величина разбегания имеет порядок пикосекунды на метр (при разности частот Av 440 см соответствующей центру линии усиления). Понижая уровень входной мощности и увеличивая длину световода, можно достичь коэффициентов компрессии [10]. В этой ситуации основным лимитирующим фактором становятся оптические потери, которые ограничивают величину L на уровне [c.182]

Рис. 3.9. Температурная зависимость отношения интенсивностей стоксовой и антистоксовой линий в спектре комбинационного рассеяния. Возбуждение линией 514,5 нм (Аг -лазер). Монокристаллы алмаз (7), кремний (2) и германий (5)

При изменении температуры происходит изменение частоты оптических фононов, участвующих в КР. На рис. 3.10 представлена стоксова линия комбинационного рассеяния света в алмазной пленке при разных температурах [3.74]. Облучение пленки в процессе ее роста в реакторе проводили импульсным лазером на парах меди (линии 510,6 нм и 578,2 нм), длительность импульса 15 не, мощность в импульсе 50 кВт, частота повторения 10 кГц. [c.90]

Вт. При увеличении температуры наблюдается смещение стоксовой линии в сторону уменьшения частоты в соответствии с известными данными. На рис. 7.1 приведена схема экспериментальной установки для регистрации спектра комбинационного рассеяния в процессе газофазного осаждения пленок. [c.184]

При исследовании этого излучения с помощью высокочувствительного спектрального прибора (техника метода описана в разделе И, 9, 10) в спектре наблюдается сравнительно интенсивная линия рэлеевского рассеяния (см. рис. 1.18) и с обеих сторон от нее на равных расстояниях слабые линии комбинационного рассеяния, причем более высокочастотная компонента V0- Vl будет более слабой. В литературе принято называть низкочастотные КР-линии стоксовыми линиями (по аналогии с правилом Стокса, по которому спектры люминесценции смещены в сторону более низких частот от возбуждающей частоты), а высокочастотные линии — антистоксовыми. [c.49]

Таким образом, показано, что при перечисленных условиях второй член описывает стоксовы и антистоксовы линии (с частотами ыь — м и i, + м) эффекта спонтанного комбинационного рассеяния. Изложенные выше рассуждения могут быть использованы для оценки порядка величины 0(1)... Согласно уравнению (2,22-11), усредненная по времени мощность (L), излученная одной молекулой в полный телесный угол на частоте ( I, — м), пропорциональна величинам a(i).. .(fi.) р, и ((UL—а>м) Ч коэффициент пропорциональности определяется универсальными константами. Выше были указаны численные значения величин, характеризующих [c.135]

Во многих случаях в экспериментах в НЛО для спектрального разложения или для подавления какого-либо определенного излучения оказывается достаточным применение фильтров, так как линии, которые необходимо разделить, обычно достаточно удалены друг от друга. Примерами могут служить генерация второй и третьей гармоник или большое смещение стоксовой и антистоксовой компонент вынужденного комбинационного рассеяния. Диэлектрические многослойные фильтры отличаются тем, что обладают высокой прозрачностью в резко ограниченной заданной спектральной области. Они изготовляются для видимого участка спектра и для прилегающих к нему областей ультрафиолетового и инфракрасного света, характеризуются разнообразием свойств и могут применяться также как отражательные фильтры. Некоторое смещение границ прозрачности может быть достигнуто путем вращения фильтра. Для достижения сильного поглощения (на много порядков) применяются преимущественно поглощательные фильтры, каковыми наряду с цветными стеклами служат также растворы селективно поглощающих веществ, полупроводники и другие твердые вещества. Если фильтры предназначаются для излучений высокой мощности, то их свойства должны подвергаться точному контролю, поскольку насыщение поглощения, поглощение из возбужденных состояний, а также те или иные разрушения могут создать свойства, сильно отличающиеся от свойств вещества при малых сигналах. [c.52]

В комбинационном спектре U наблюдено восемь частот. Они приведены в табл. 83. Некоторые частоты получены как в стоксовой, так и антистоксовой областях (см. фиг. 77). Три частоты (145, 434 и 1539 см ) соответствуют линиям с ничтожной интенсивностью. Весьма вероятно, что они являются или обертонами, или составными частотами. Действительно, такая интерпретация оказалась вполне возможной (см. табл. 83). Кроме того, столь большая частота, как 1539 см , вряд ли может быть основной частотой молекулы СС1 так как колебательная частота двухатомной молекулы I равна всего лишь 844 см . Таким образом, в комбинационном спектре наблюдены четыре или пять основных частот четыре, если пару частот 762,0 и 790,5 см интерпретировать как дублет, и пять, если ее интерпретировать как частоты, независимые друг от друга. Первое предположение находится в полном согласии с тетраэдрической [c.334]

Разложение (42) является общим оно содержит все компоненты РВС, в том числе ОЛ ). Поэтому интерпретация произвольного члена в разложении (42) как резонансного комбинационного рассеяния (РКР) некоторого порядка (понимаемого в указанном выше смысле как та часть всего спектра резонансного рассеяния, которая соответствует испусканию вторичного фотона до окончания фазовой релаксации) была бы неправильной. Однако во многих актуальных случаях, по крайней мере для членов небольших порядков, такая интерпретация часто верна. Чтобы убедиться в справедливости сказанного, рассмотрим, например, случай больших стоксовых потерь. В этом случае при возбуждении в области максимума полосы поглощения и для частот 2 вблизи релеевской линии ОЛ можно не учитывать. В этом случае РВС в отмеченной области практически полностью определяется несколькими первыми слагаемыми в разложении (42), которое можно назвать РКР. Рассмотрим их подробнее. [c.342]

Энергия, излучаемая в единицу времени единицей объема в линии комбинационного рассеяния на стоксовой или антистоксовой частоте, Ц кр определяется населенностью начального уровня /У/( ,), интенсивностью возбуждающего лазерного излучения /о и сечением комбинационного рассеяния 0кр (/->/) для перехода [c.155]

Рассеяние Ми и рэлеевское рассеяние могут иметь место при любых длинах волн. Флуоресцентное рассеяние происходит только в том случае, когда частота падающей волны лежит в полосе поглощения частицы. Оно вызывает переход в более высокое энергетическое состояние и излучение на частотах, равных или лежащих ниже, чем исходная частота. Этот случай называется стоксовой флуоресценцией. Излучение на более высоких частотах соответствует так называемой антистоксовой флуоресценции. Комбинационное рассеяние, хотя и является более слабым по сравнению с упомянутыми выше процессами рассеяния, тем не менее оказывается полезным благодаря тому, что оно происходит независимо от частоты падающей волны. Комбинационное рассеяние содержит ряд линий на частотах V VI, V V2,..., где V — частота падающей волны. Нижние частоты называются [c.247]

В то же время ВКР обладает ограниченным применением как спектроскопическая методика. Это связано с тем, что процесс ВКР имеет характер ярко выраженной неустойчивости. Поэтому форма и ширина линии стоксовой компоненты ВКР определяются условиями ее генерации. Более того, когда в спектре спонтанного КР среды имеется несколько линий, в спектре ВКР, как правило, будет представлена только та линия, для которой максимален инкремент С, определяемый отношением сечения КР данной комбинационной моды и ширины линии в спонтанном КР (см. (3.4.20)). После достижения порога ВКР для этой наиболее сильной комбинационной моды вследствие истощения накачки пороговые условия для ВКР на других модах уже не могут быть реализованы. [c.225]

Отношение интенсивностей стоксовых комбинационных линий аналогично определяется отношением величин (V— [Р°]] , где V— частота возбуждающего света, а у-ч,- —частота комбинационной линии, соответствующей колебанию V,-. Величины ро]1.о получаются из соотношений (3,38), в которые подставляются выражения (3,50) ). Следует, одиако, учесть, что поляризуемость а (а поэтому и амплитуда индуцированного момента [Р ]] °) не зависит от частоты возбуждающего света только при условии, что последняя достаточно мала. Если частота V близка к частоте полосы поглощения молекулы, то поляризуемость а будет быстро расти вместе с ростом частоты V, а поэтому интенсивность комбинационных линий растет быстрее с ростом частоты /, чем пропорционально множителю — Оба эффекта — нормальная зависимость интенсивности от (V — V ) и более резкая зависимость ее от частоты вблизи полосы поглощения— были экспериментально наблюдены п случае четыреххлористого углерода Орнштейном и Реквелдом [676], Сиркаром [793] и Верхом [917]. Более подробное рассмотрение этого вопроса см. у Плачека [700]. [c.283]

В случае стоксова комбинационного рассеяния начальным состоянием т служит невозбужденное колебательное состояние, конечным п — возбужденное. Если /ш)/ > кТ, то N 1 "К 1 и член NJNm можно опустить. Принимая во внимание поляризованность и анизотропию комбинационного рассеяния (линейно-поляризованное возбуждающее излучение) и предполагая лорентцову форму контура спектральной линии, можно прийти к соотношению [c.912]

Таким образом, спектр вынужденного комбинационного рассеяния в стоксовой области состоит из нескольких линий с частотами Vls = Vo —Vг, V2s = Vo —2vi и т. д. В спектре, как правило, проявляется лишь одна колебательная частота рассеивающей среды. Интенсивности линий в спектрах вынужденного комбинационного рассеяния очень велики и сравнимы с интенсивностью возбуждающей линии. Кроме того, как уже отмечалось, в спектре проявляются с довольно больщой интенсивностью линии в антистоксовой области с частотами VIas = vo-fт , [c.315]

В кваэичастичном описании Р. с. трактуется как соударение фотона с кваэичастицей (рис. 1), если она имеется в нач. состоянии среды АГ), или как рождение квази-частиц, еслп Му — их вакуумное состояние. Если Р. с. связано в осн. с рождением квазичастнц, то спектры рассеяния несимметричны относительно рэлеевской линии доминирует, как и при комбинационном Р. с. на молекулах, стоксова компонента. Такая картина наблюдается и вблизи рэлеевской линии при понижении темп-ры. [c.282]

Двухпиковая структура спектра ВКР становится понятной, если обратить внимание на то, что основной пик спектра комбинационного усиления на рис. 8.1 в действительности состоит из двух пиков, положение которых точно соответствует пикам спектра ВКР на рис. 8.3. Подробная численная модель (в которой учитывается форма спектра комбинационного усиления и эффекты как вынужденного, так и спонтанного КР) предсказывает форму линии, соответствующую результатам эксперимента [27]. Качественно описать процесс можно следующим образом. За счет спонтанного КР происходит генерация излучения во всей полосе комбинационного усиления. После прохождения отрезка световода эти слабые сигналы усиливаются с соответствующими коэффициентами усиления и к ним добавляется спонтанное излучение на данном отрезке. При небольших мощностях накачки спектр стоксова излучения 5 (to) выглядит как спектр КР, искаженный процессом экспоненциального усиления, т.е. [c.225]

ТГц) может возникать, если мощность накачки разделяется между двумя различными модами световода (см. рис. 10.2). Такое взаимодействие относительно нечувствительно к вариациям диаметра серд-певины [7]. и длины когерентности составляют 10 м. Для 10 ТГц четырехволновое смешение может накладываться на комбинационное усиление, поскольку генерируемая стоксова линия попадает в полосу комбинационного усиления. В эксперименте [7], где импульсы накачки мощностью 100-500 Вт на длине волны 532 нм распространялись по световоду, в результате комбинационного усиления стоксовы линии были обычно более интенсивными, чем анти-стоксовы. [c.291]

Когда пикосекундные импульсы распространяются по многомодовому световоду, на протекание четырехволновых процессов действует не только ВКР, но и ФСМ, ФКМ и дисперсия групповых скоростей. В недавнем эксперименте [28] импульсы накачки длительностью 25 ПС на длине волны 532 нм распространялись по световоду длиной 15 м, поддерживавшему четыре моды на длине волны накачки. На рис. 10.4 показаны спектры излучения на выходе световода. При мощности накачки ниже пороговой наблюдалась только линия накачки (спектр а). Три пары стоксовых и антистоксовых линий со сдвигом частот 1-8 ТГц наблюдались при мощности накачки несколько выше пороговой (спектр б). Стоксовы и антистоксовы линии примерно одной амплитуды, что говорит об отсутствии заметного ВКР в этом случае. Однако при увеличении мощности накачки из-за комбинационного усиления стоксовы линии становятся намного более интенсивными, чем антистоксовы (спектр в). При дальнейшем увеличении мощности накачки стоксовы линии, близкие к пику комбинационного усиления, сравниваются по интенсивности с накачкой, а антистоксовы остаются слабыми (спектр г). В то же время наб 1юдается уширение и расщепление накачки и стоксовой линии, характ. рное для [c.291]

На рис. 10.9 показан спектр, наблюдавшийся на выходе световода длиной 20 м при накачке пиковой мощностью 1 кВт, поляризованной под углом 0si44° [21]. Наличие в спектре стоксовой и антистоксовой полос с частотной отстройкой +4 ТГц обусловлено четырехволновым смешением типа I. Стоксова волна поляризована вдоль медленной оси, в то время как актистоксова-вдоль быстрой оси световода. Асимметричное уширение стоксовой линии и линии накачки вызвано совместным действием эффектов ФКМ и ФСМ (см. разд. 7.4). Относительное увеличение стоксовой компоненты обусловлено комбинационным усилением. Линия с частотной отстройкой 13 ТГц является стоксовой компонентой ВКР. Она поляризована вдоль медленной оси, поскольку мощность накачки в медленной поляризационной моде несколько больше, чем в быстрой (0 44°). Увеличение 0 на 2-3 приводит к изменению поляризации излучения ВКР. Небольшой пик вблизи 10 ТГц возникает в результате невырожденного четырехволнового смешения (со, oj), в процессе которого слабая стоксова волна ВКР усиливается в поле накачки и стоксовой волны вырожденного четырехволнового смешения. Фазовый синхронизм может возникать только при поляризации излучения ВКР вдоль медленной оси. Пик вблизи 10 ТГц исчезает при увеличении [c.299]

За последние годы благодаря использованию лазерных источников света стало возможным исследование строения малых частиц методом-комбинационного рассеяния света. Это явление было открыто в 1928 г. Ландсберго.м и Мандельштамом [120] на кристаллах кварца и независимо Раманом п Кришнаном 1121] на жидкостях. В иностранной литературе его обычно называют эффектом Рамана. Явление заключается в том, что в спектре рассеянного излучения, кроме линии с частотой v падающего монохроматического света (рэлеев-ская линия), появляются симметрично расположенные линии с частотами V V/ (стоксовы спутники) и V 4- V (антистоксовы спутники), где hvi — расстояние. между квантованными уровнями энергии системы, рассеивающей свет. [c.31]

Первые эксперименты по получению вынужденного комбинационного рассеяния при возбуждении пикосекундными импульсами были выполнены Шапиро и сотр. [8.9], а также Бретом и Вебером [8.10]. Они использовали вторую гармонику излучения лазера на стекле с неодимом в режиме синхронизации мод. Излучение направлялось и фокусировалось в различных жидкостях, таких, как бензол, толуол, сероуглерод и нитробензол, а также жидких смесях. При этом в [8.10] было установлено, что коэффициент преобразования сильно уменьшается в том случае, когда ширина спектра лазерного импульса превышает ширину линии колебательного перехода вынужденного комбинационного рассеяния, что соответствует выполнению условий нестационарного режима. Укорочение стоксова импульса по сравнению с лазерным наблюдалось в более поздних работах несколькими авторами [8.32—8.36]. Вблизи порога на- [c.298]

Исходя из уравнения (2.41-12), покажем теперь, что при определенных предположениях о частотном спектре напряженности поля возникают такие поляризационные члены третьего порядка, которые служат причиной явлений эффекта вынужденного комбинационного рассеяния. В третьем порядке наблюдающиеся явления, вообще говоря, весьма разнообразны мы ограничимся здесь типичным случаем эффекта вынужденного комбинационного рассеяния на стоксовой линии. Наиболее существенные явления могут быть изучены в рамках одномерной модели, вследствие чего в дальнейших рассуждениях мы не будем принимать во вни aниe пространственные трансформационные свойства величин Р., [c.138]

При спонтанном эффекте комбинационного рассеяния наблюдаются переходы, при которых колебательное квантовое число у, изменяется на единицу (Ау, = 1), а также переходы с большими изменениями у, (см., например, фиг. 33, где показан переход с уровня Vq = О на уровень у, = 2). Вследствие ангармоничности потенциала колебательные уровни не эквидистантны, и поэтому частоты линий спонтанного комбинационного рассеяния отличаются от значений если абсолютное значение целого числа Ь больше единицы (фиг.34, а). Наоборот, при эффекте вынужденного комбинационного рассеяния наблюдаются точные гарйоники (частоты 1ь + Ь[м с Ь = 1, 2,. .. см. фиг. 34,6). Если при вынужденном эффекте интенсивности насыщения стоксовых линий высших порядков могут достигать значений, близких по порядку величины к интенсивности лазерного света, то интенсивности этих линий при спонтанном эффекте быстро убывают с возрастанием Ь. Интенсивность спонтанного антйстоксова излучения пропорциональна числу частиц в возбужденном состоянии поэтому оно исчезает при низких температурах. При вынужденном эффекте такого исчезновения не происхо- [c.203]

Если молекула обладает несколькими активными в комбинационном рассеянии колебаниями, то наиболее быстро сформируется стоксова волна с наибольшим коэффициентом усиления, т. е. вообще образуется линия, для которой 1хл1 имеет максимальное значение. Согласно сказанному в 2.4, восприимчивость принимает наибольшие значения для тех колебаний молекулы, для которых наиболее велики значения отношения 1 к константе трения Гм- Именно таким колебаниям соответствуют самые интенсивные и узкие линии в спектре спонтанного комбинационного рассеяния. Во многих веществах стоксовы волны с наибольшим усилением успевают сильно уменьшить интенсивность лазерного света раньше, чем интенсивности других волн достигнут экспериментально наблюдаемых пределов. Поэтому в спектре появляются только линии, соответствующие одному колебательному переходу (см. разд. 4.213). Если обобщить проведенные в настоящем разделе расчеты на произвольные углы между направлениями распространения лазерной и стоксовой волн, то при возбуждении бесконечно протяженной плоской лазерной волной получится непрерывное угловое распределение вынужденного стоксова излучения, сходное с картиной при спонтанном комбинационном рассеянии. Если же стоксово излучение возбуждается пучком лазерного света с конечным поперечным сечением, то определяющая интенсивность стоксовой волны длина, на которой взаимо- [c.211]

Лазер с переворачиванием спина. В лазерах с переворачиванием спина преобразование частоты лазерной волны первичного излучения //. осуществляется с помощью вынужденного комбинационного рассеяния на магнитно перестраиваемых уровнях полупроводника (см. п. 3.163). При этом в качестве перестраиваемого излучения могут использоваться стоксовы и антистоксо-вы линии различных порядков, частота которых определяется выражением [c.40]

СТИ ИХ изменения [ср. уравнения (3.16-9) и (3.16-17)] путем введения функции формы линии это можно сделать довольно просто — по аналогии с выводом уравнения (3.13-16). Кроме того, мы будем теперь рассматривать только вынужденное комбинационное рассеяние, пренебрегая вкладами спонтанных эффектов в вероятности переходов. При этих условиях последовательная квантовая теория приводит в широкой области применений к результатам, эквивалентным результатам полуклассической теории. В этой связи полезно напомнить, что такая же корреляция между этими теориями суш,е-ствует в случае двухфотонного поглощения. В этом можно непосредственно убедиться из сравнения уравнений (3.13-10) и (3.13-17) для мощности, поглощаемой в единице объема. Формальная процедура изложенного ниже полуклассического рассмотрения вынужденного комбинационного рассеяния также в известной мере аналогична трактовке другого двухфотонного процесса — двухфотонного поглощения, которое также может быть описано полуклассически, если воспользоваться восприимчивостью третьего порядка. Здесь необходимо указать еще на условие применимости изложенной ниже полуклассической теории вынужденного комбинационного рассеяния в среде должны существовать две (или больше) когерентные волны, по крайней мере лазерная волна и стоксова волна построение процесса вынужденного комбинационного рассеяния из шума не может быть описано без дальнейших допущений. Оно используется при таких экспериментальных методах, при которых входное излучение состоит только из лазерной волны (ср. ч. I, разд. 4.221). Однако такое описание становится возможным в последовательной квантовой теории при учете спонтанной компоненты мы вернемся к этой проблеме при обсуждении применений в п. 3.162. [c.362]

До настоящего времени вращательные комбинационные спектры с разрешенной структурой получены лишь для двух линейных многоатомных молекул СОа и СдНа. В табл. 4 даны комбинационные вращательные частоты молекулы СОо, наблюденные Гаустоном и Льюисом [458] (приведены средние значения для стоксовых и антистоксовых линий). Так как расстояние между [c.33]

Итак, вместо линии трижды вырожденного оптического колебания (о(Г 15 — /254-) спектр комбинационного рассеяния света для кристалла с точечной группой Та должен состоять из двух отдельных линий (например, в стоксовом рассеянии) с частотами о)(Г110) и сй(Г1Г0), [c.55]

В качестве примера на рис. 1.2 показано теоретическое распределение типичного колебательно-вращательного спектра комбинационного рассеяния молекулы N2 при температуре 300 К. По оси абсцисс отложены значения частотного сдвига в стоксовой области [28], по оси ординат — значения дифференциального сечения рассеяния при возбуждении излучением длиной волны 337,1 нм. На этом рисунке, представляющем колебательный переход А1 = 0- 1, все линии Р-ветви изображены неразрешенными, так как они расположены очень близко друг к другу и могут быть разрешены лишь методами спектроскопии высокого разрешения. Линии 5- и Р-ветвей энергетически хорошо разделены и проявля- [c.28]

Горизонтальные линии соответствуют энергетическим уровням молекул, точки — начальным состояниям, стрелки — фотонам. Стрелка, направленная вверх, изображает поглощение фотона, а направленная вниз — излучение спонтанное излучение изображается тонкими стрелками. Процессы а, ж, и, к, л — параметрические, они приводят к квантовой корреляции между разночастотными компонентами поля (этот же эффект дает двухфотонное излучение г, д, е) а, ж — параметрическое и гиперпараметрическое рассеяния б, в, и — стоксово, антистоксово и когерентное комбинационные рассеяния г — вынужденные, спонтанные и спонтанно-вынужденные двухфотонные переходы д — каскадный переход е — интерференция одно- и двухфотонного переходов, которая приводит к появлению у поля третьего момента э — гиперкомбинационное рассеяние к и л — одно- и двухфотонная резонансная флуоресценция. [c.34]

В заключение этого раздела оценим инкремент нарастания С стоксовой волны в бензоле. Из табличных данных [27] находим, что сечение комбинационного рассеяния для линии 12/2тгс = 992 см бензола равно [c.223]

В области экспериментальной нелинейной оптики наиболее интересные исследования за время, прошедшее после написания книги Бломбергена, выполнены в области параметрического усиления и генерации света и вынужденного рассеяния. Особый интерес здесь представляют работы, имеющие целью создание плавно перестраиваемых параметрических генераторов непрерывного действия, использующих в качестве генераторов накачки газовые лазеры [51]. Широкий круг исследований по вынужденному комбинационному рассеяниювыполненных в разных странах, показал, что, хотя многие важные черты наблюдаемых здесь явлений согласуются с теорией типа теории, развитой в гл. 4 настоящей книги, имеются и явления, не укладывающиеся в эту теоретическую схему. К последним относятся существенные отличия в диаграмме направленности антистоксового излучения (иногда оно становится диффузным), аномально большие коэффициенты усиления стоксовых компонент, в несколько раз превосходящие теоретические, резкое уширение линий и т. п. Эти явления обсуждались на состоявшихся летом 1965 г. конференциях по [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...