Комбинационные полосы

Согласно расчетам Соколова [ ], выполненным для связи типа О—Н О, интенсивность комбинационной полосы v + l должна составлять около 10% от интенсивности центрального максимума. Весьма грубая из-за произвола в разделении полос оценка отношения интенсивностей для случая комплекса НС1 с (СНз)20 дала величину 10—15%. [c.293]

Комбинационные полосы образуются вследствие того, что на отдельных участках растрового поля зрачка одного из растров затемняются штрихами другого растра, а там, где зрачки обоих растров совпадают, участки остаются незатемненными. [c.207]

При перемещении одного из растров относительно другого на шаг q комбинационные полосы переместятся на величину шага G. Кроме того, при перемещении индикаторного растра (он находится сверху) вправо (рис. 103) комбинационные полосы перемещаются сверху вниз, а при перемещении влево комбинационные полосы перемещаются в обратном направлении. [c.207]

Если на растровое поле наложить непрозрачную диафрагму с щелями (рис. 104), шаг которых равен шагу комбинационного растра, то при движении комбинационных полос относительно этих щелей световой поток на площади щелей будет резко изменяться. Световые импульсы (один импульс при относительном перемещении растров на шаг q) являются источниками информации контролируемого перемещения. Для определения направления перемещений используют дополнительные сигналы от растрового звена, сдвинутые относительно друг друга на некоторую фазу. Это достигается за счет соответствующего расположения диафрагм-щелей относительно комбинационных полос. На рис. 104 на одном шаге комбинационного растра расположены четыре щели, сдвинутые на V4G относительно друг друга, что соответствует сдвигу фазы сигнала на величину, про Порциональную я/2. Если применить реверсивный счетчик импульсов в отсчетном устройстве, то электрические сигналы, поступающие в определенном порядке от четырех фотоэлектрических устройств, будут складываться счетчиком при прямом перемещении комбинационных полос и вычитаться при их обратном перемещении. [c.207]

Комбинационный растр можно получить и при ф = О, но тогда шаги должны несколько отличаться друг от друга. Такой комбинационный растр (рис. 105, а) называют нониусным растром. Для получения сдвига фазы применяют решетки со сдвигом растровых штрихов (рис. 105, б), тогда при сопряжении с другим растром, не имеющим сдвига штрихов, образуется комбинационный растр со сдвигом комбинационных полос (рис. 105, в). Шаг нониусных полос 0 комбинационного растра определяется из следующего выражения [c.207]

Следует отметить, что комбинационные полосы наблюдаются при ф < 30°. [c.208]

Погрешность растровых сопряжений в основном зависит от ошибки шага штрихов растра [24]. Ошибка шага штрихов растра влияет на форму и положение комбинационных полос растрового сопряжения. По величине ошибки шага в основном судят о качестве растровой меры. [c.210]

Фотоэлектрические преобразователи и сочетании с растрами образуют автоматические системы для измерения длин до 1—2 м с погрешностью порядка десятых долей микрометра при скорости отсчетов свыше 100 в секунду. Измерительный растр длиной, превышающей диапазон измерений, устанавливается на подвижном элементе, например, на измерительном шпинделе. Индикаторный растр находится в измерительной головке, крепящейся на неподвижной опоре. При наклонном под углом до 30° наложении растров образуются комбинационные полосы, перемещающиеся в направлении, перпендикулярном направлению взаимного перемещения растров световой поток через поперечные щелевые диафрагмы резко изменяется, что и создает измерительные импульсы, воспринимаемые фотоэлектрическим преобразователем. [c.127]

В отсчетных устройствах с растровыми решетками используется явление муара, возникающее при прохождении света через две определенным образом расположенные и перемещающиеся относительно друг друга растровые решетки. При использовании линейных растров полосы муара (комбинационные полосы) образуются при наложении друг на друга двух растров таким образом, чтобы плоскости штрихов обоих растров были разделены малым воздушным промежутком, а направления штрихов, образовывали небольшой угол 0 (рис. 38, е). В этом случае образуются новые светлые и темные полосы, так как на определенных участках растрового поля зрачки одного из растров затемняются штрихами другого растра, а в местах, где зрачки обоих растров совпадают, участки остаются незатемненными. [c.118]

Формулу для серии инфракрасных (или комбинационных) полос, состоящих из основного колебания и обертонов, можно получить из общей формулы для колебательной энергии Gц(г , [см. (2,272) или (2,284)], полагая все [c.286]

Плачек и Теллер [701] дали явные выражения для распределения интенсивности в ветвях всех различных типов комбинационных полос. [c.427]

Наблюденные комбинационные линии. К сожалению, вплоть до настоящего времени, не разрешена вращательная структура ни одной комбинационной полосы линейной многоатомной молекулы. Обычно наблюдаются только ветви Q параллельных полос, выродившиеся в линии, причем отдельные линии ветвей [c.427]

Разбор структуры полос с ДЛ —нь 2 будет дан ниже. Очевидно, что, как и раньше, вырожденная в линию ветвь Q будет определять основные особенности комбинационных полос. [c.471]

Фнг. 134. Зависимость относительных интенсивностей ветвей в полносимметричной комбинационной полосе симмет- [c.471]

Вырожденные комбинационные полосы. Для комбинационных переходов из основного (полносимметричного) состояния в вырожденное верхнее состояние могут удовлетворяться условия АК = 1, или АК= 2, или то и другое одновременно. [c.472]

А = А" и В = В". В первой серии пет выпадающих линий, во второй серии выпадает линия вблизи центра полосы. Такая структура схематично показана на фиг. 135. Разумеется, для молекул с осью симметрии третьего порядка в каждой серии ветвей (5 имеется чередование интенсивностей типа сильная слабая, слабая, сильная.. . Если постоянная В известна из параллельных инфракрасных полос (или из комбинационных полос), то, измеряя интервалы в обеих сериях, можно определить А и С,- и, следовательно, момент инерции а [c.473]

Фиг. 135. Тонкая структура вырожденной комбинационной полосы с ДА = 1 н 2.

Мы рассмотрим вращательно-колебательные спектры только тех молекул, являющихся сферическими волчками, которые принадлежат к точечной группе Та, т. е. спектры только тетраэдрических молекул, а не каких-либо других молекул с более высокой или более низкой симметрией, так как инфракрасные и комбинационные полосы были разрешены только для тетраэдрических молекул. [c.474]

Фии 142. Ветви комбинационной полосы тетраэдрической молекулы. [c.488]

Правила отбора. Правила отбора для вращательно-колебательных комбинационных полос даны Плачеком и Теллером [701]. Правила отбора для колебательных переходов совпадают с хорошей степенью приближения с соответствующими правилами отбора для чисто колебательного спектра (см. табл. 55). Для полного момента количества движения мы, как всегда, имеем [c.520]

Согласно табл. 55, переходы (4,108) разрешены для полносимметричных комбинационных полос любого асимметричного волчка однако при более низкой симметрии молекулы (С,, С,, дополнительно разрешены переходы [c.521]

В литературе до сих пор отсутствует подробное исследование правил отбора в комбинационном спектре для случая свободного или заторможенного внутреннего вращения. Так как ни одна из комбинационных полос молекул, обладающих внутренними вращениями, до сих пор не разрешена, то мы не будем рассматривать их возможную структуру. Тем не менее очевидно, что эта структура также связана со структурой комбинационных полос обычного симметричного волчка, подобно тому как соответствующая структура инфракрасных полос молекул с внутренним вращением связана со структурой инфракрасных полос симметричного волчка. [c.530]

Чтобы увидеть, как возникает процесс ВКР, рассмотрим непрерывное излучение накачки на частоте tOp, распространяющееся в световоде. Если пробное излучение на частоте ш,, перекрывается с накачкой на входе световода, оно будет усиливаться за счет ВКР, пока разница частот — со лежит внутри комбинационной полосы усиления (см. рис. 8.1). Если в световод вводится только излучение накачки, спонтанное К дает слабый сигнал, который действует как пробный и усиливается по мере распространения. Поскольку КР генерирует фотоны на всех частотах внутри полосы усиления, усиливаются все частотные компоненты. Однако частотная компонента, для которой коэффициент максимален, возрастает быстрее всего. В случае чистого плавленого кварца Ук максимален для частоты, смещенной от частоты накачки приблизительно на 13.2 ТГц (440 см ). Оказывается, когда мощность накачки превышает пороговое значение [13], эта компонента усиливается почти экспоненциально. Таким образом, ВКР приводит к генерации стоксовой волны, частота которой определяется пиком комбинащюнного усиления. Соответствующее смещение частоты называют иногда стоксовым (или рамановским) частотным сдвигом. [c.218]

Существенно отметить, что уровень 02 0Д , т. е. подуровень 2ч2, не взаимодействующий с уровне.м VI, был наблюден в нескольких комбинационных полосах. Его положениг [c.296]

Это значение относится к нулевой линии инфракрасной полосы. Центру комбинационной полосы паров НоО, согласно Бендеру [135], соответствует частота 3654,5 см-i. Ренк, Ларсен и Борднер [7161 нашли дублет с частотами 3646,1 и 3653,9 см-1. [c.304]

В табл. 68 приведены значения частот всех инфракрасных и комбинационных полос. Была принята интерпретация частот, данная Герцбергом и Спинксом [441], с исправлениями, сделанными Ву [26]. Если пренебречь влиянием резонанса, то в области ниже [c.314]

S YI О слишком слабы, чтобы быть обнаруженными даже в качестве неразрешенных максимумов. Это одновременно объясняет тот факт, что комбинационные полосы обычно по виду столь похожи на линии. Однако Багавантам и Рао [150], [151] нашли в газообразном H. слабую широкую двойную [c.427]

Полносимметричные комбинационные полосы. Если бы молекула не обладала симметрией, а лишь случайно являлась симметричным волчком, то осуществлялись бы все переходы, допускаемые правилами (4,74), т. е. в каждой комбинационной полосе бьую бы пять серий подполос с пятью ветвями в каждой из них. Так как примеры таких молекул неизвестны, то мы не будем рассматривать этот случай подробно. Однако если бы это было необходимо, то структуру полос можно было бы получить соответствующим наложением полос, рассматриваемых в следующих разделах. [c.470]

Неполносимметричные невырожденные комбинационные полосы. Согласно правилам отбора, данным на стр. 468 и табл. 55, для неполносимметричных невырожденных комбинационных полос А, — 1, — А, В1 — А , В — А [c.471]

Для неполносимметричных невырожденных комбинационных полос А" — А, -В — А, Bg— Ag, o — Ay, — A, B g, g — Ag молекул, близких к симметричному волчку и принадлежащих к точечным группам g, С /,, [c.471]

Переходы Л,—Л,. Так как для полносимметричных комбинационных полос Л, — Л справедливо правило Д/=0 и при переходах в комбинационном спектре всегда В В", то следует ожидать появления только одной интенсивной и резкой линии (представляющей наложение всех линий Q), которые не будут сопровождаться какими-либо дополнительными ветвями даже в случае больших передержек при сьемке. Это находится в согласии с опытом, например, для молекулы СН4. Однако в большинстве других случаев остальные ветви не наблюдались даже тогда, ко1 да они должны были бы появляться. [c.487]

Переходы Е — А,. Если верхнее состояние комбинационной полосы тетраэдрической молекулы является дважды вырожденным, то могут появляться все пять ветвей, определенные условиями (4,88). В подобном случае можно ожидать, что структура полосы будет очень схожа со структурой полносимметричной комбинационной полосы симметричного волчка. Различие должно проявляться лишь в распределении интенсив-иостей линий, которое будет менее закономерным. До сих пор ни одна из таких полос не была наблюдена экспериментально. Так как ири колебании (е) не имеется колебательного момента количества движения, то расстояние между последовательными линиями Р, R и О, S ветвей должно равняться 2В и 46 соответственно. Вращательные линии в спектрах Hj, S1H4 и GeHj при более высоких значениях J должны расщепляться вследствие кориолисова взаимодействия с близким по частоте колебанием V4(/s). [c.487]

Действительно, комбинационная полоса молекулы СН4, наблюденная Дикинсоном, Дилоном и Разетти [287] в газовой фазе, содержит эти три ветви. Наблюдаемые интервалы между линиями равны 21,5 см и соответствуют 2В (2 С ))- С другой стороны, интервалы между линиями в инфракрасной полосе Vз равны 9,93 см и соответствуют 25(1—Сд). Сумма этих значений равна 65 = 31,43, т. е. 5 = 5,24 см" . Полученный результат не зависит от правила сумм для С, и от несколько сомнительной величины интервала между линиями в инфракрасной полосе и прекрасно согласуется с величиной В для СН4, найденной ранее. Если бы эта комбинационная полоса была промерена более точно при большей дисперсии и, в особенности, если бы удалось наблюдать другие ветви, то мы получили бы, повидимому, наилучший метод определения действительно точной величины момента инерции молекулы СН4 (и других подобных молекул). [c.488]

Так как верхние состояния ветвей 5+ и 0 комбинационной полосы / з — являются, одновременно, верхним состоянием ветвей Р+ и / соответствующей инфракрасной полосы Рц —Лц то для вычисления постоянных можно применить комдина-ционные разности. Из фиг. 137, на которой ветви 5+ и О показаны пунктирными линиями, неносредственно вытекает соотношение [c.488]

Если для комбинационной полосы молекулы СН исиользоиать данные Дикинсона, Ди-лона и Разетти [287], а для соответствующей инфракрасной полосы V,, данные Нильсена и Нильсена [656], то получается, что совпадение разностей 0) — 0 (У + 3) и 3 J) —(У- -3) не слишком хорошее. Такой результат можно объяснить или недо- [c.488]

Неразрешенные комбинационные полосы. До сих пор в спектрах комбинационного рассеяния не разрешена структура ни одной из вращательноколебательных полос асимметричного волчка. Однако, исходя из вышеприведенных правил отбора, можно сделать несколько замечаний о структуре этих неразрешенных полос. [c.521]

Рассмотрим сперва полносиммстричные комбинационные полосы. Так как между собой комбинируют только вращательные уровни одинаковой симметрии [c.521]

Для неполносимметричных комбинационных полос переходы (4,108) запрещены. В данном случае между собой комбинируют только вращательные [c.521]

Поэтому линии ветви Q, как правило, не совпадают с началом полосы. Находятся ли эти линии сравнительно близко друг к другу, образуя центральный максимум, зависит от асимметрии молекулы и от того, какой из матричных элементов [ д г]" или отличен от нуля. Как можно видеть из сравнения правил отбора (4,109) — (4,111) с [4,97] — [4,99], возможные вращательные переходы для трех случаев [а ,]" " г/ О, [а г]" Ф 0> совпадают с возможными переходами в инфракрасных полосах типа С, В и А соответственно (см. фиг. 160, 154 и 149) с той разнице , что дополнительно появляются и переходы ДУ= 2. Так как последние переходы дают, как правило, линии, более удаленные от начала, то при рассмотрении контура комбинационной полосы можно применить те же соображения, что и при анализе неразрешенных инфракрасных полос. В частности, комбинационные полосы [ лг]" 9 будут иметь центральный минимум. Но и другие неполносимметричные полосы, как правило, также не будут иметь резкого центрального максимума и в отличие от полносимметричных полос будут более или менее широкими. [c.521]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...