Стоксово смещение

Рассматривая некоторые вопросы теории люминесценции и поглощения света примесными центрами в диэлектриках, С. И. Пекар 1141 ] в 1952 году вычислил стоксово смещение в f-полосе у щелочно-галоидных кристаллов и предсказал, что у таких кристаллов должна наблюдаться инфракрасная флуоресценция с максимумом полосы около 1 эв. [c.66]

В условия при которых вероятность фотодиссоциации электронных центров окраски очень мала, они проявляются преимущественно в виде центров флуоресценции, излучение которых вследствие стоксового смещения расположено в инфракрасной области. [c.70]

Таким образом, в спектре рассеянного излучения в результате модуляции колебаний индуцированного дипольного момента появляются смещенные частоты со—сог (стоксово смещение) и со + о)г (антистоксово смещение). [c.26]

В недавних экспериментах [134 136] для накачки солитонных ВКР-лазеров использовались импульсы длительностью 100 пс от Nd ИАГ-лазера с длиной волны генерации 1,32 мкм. Такой выбор длины волны интересен возможностью использовать обычные световоды с 1,3 мкм. К тому же импульсы и накачки, и ВКР близки к длине волны нулевой дисперсии и могут перекрываться в световоде достаточно долго, чтобы обеспечить нужное усиление (длина группового разбегания 300 м). В эксперименте [134] были получены импульсы длительностью 160 фс при этом использовался световод, не сохраняющий поляризацию, длиной 1.1 км. Импульсы имели широкий пьедестал, и в солитонной составляющей содержалось лишь около 20% энергии импульса. В другом эксперименте [136] использовался световод со смещенной дисперсией 1,46 мкм). При генерации второй и третьей стоксовых компонент вблизи длин волн 1,5 и 1,6 мкм соответственно наблюдались солитоны длительностью около 200 фс. Этот процесс каскадного ВКР использовался также для генерации солитонов вблизи длины волны 1,5 мкм при накачке импульсами на длине волны 1,06 мкм [137]. При этом три перовые стоксовы компоненты расположены в области положительной дисперсии световода (Хр 1.3 мкм). Четвертая и пятая стоксовы полосы образуют в спектре широкое крыло в области длин волн 1,3-1,5 мкм, которое содержит около половины входной энергии. Автокорреляционные функции импульсов на длинах волн 1,35 1,4 1,45 и 1,5 мкм показали, что энергия в пьедестале уменьшается с увеличением длины волны. Действительно, импульсы вблизи 1,5 мкм почти не имели пьедестала. [c.253]

В экспериментах [50] изучалась временная картина явления. Авторы измерили, в частности, зависимость длительности стоксова импульса от длины световода и проследили взаимосвязь временного смещения центра стоксова импульса с энергетической эффективностью преобразования. Динамика формирования стоксова импульса в усло- [c.139]

Интенсивность стоксовой компоненты, смещенной в сторону длинных волн (с частотой v — i opt) при комнатной температуре намного выше интенсивности антистоксовой компоненты (с частотой и + г/opt)-Причина заключается в том, что для рассеяния с увеличением частоты необходимо приобрести от решетки энергию которая существен- [c.51]

Вт. При увеличении температуры наблюдается смещение стоксовой линии в сторону уменьшения частоты в соответствии с известными данными. На рис. 7.1 приведена схема экспериментальной установки для регистрации спектра комбинационного рассеяния в процессе газофазного осаждения пленок. [c.184]

Следовательно, в спектре рассеянного света, кроме основной (несущей первичной) частоты будут наблюдаться комбинации v +v, и v —V,-. Смещенные стоксовы и антистоксовы линии отвечают как раз собственным частотам колебаний молекулы V,-. При этой же частоте находится полоса поглощения в инфракрасной области спектра. [c.751]

Во многих случаях в экспериментах в НЛО для спектрального разложения или для подавления какого-либо определенного излучения оказывается достаточным применение фильтров, так как линии, которые необходимо разделить, обычно достаточно удалены друг от друга. Примерами могут служить генерация второй и третьей гармоник или большое смещение стоксовой и антистоксовой компонент вынужденного комбинационного рассеяния. Диэлектрические многослойные фильтры отличаются тем, что обладают высокой прозрачностью в резко ограниченной заданной спектральной области. Они изготовляются для видимого участка спектра и для прилегающих к нему областей ультрафиолетового и инфракрасного света, характеризуются разнообразием свойств и могут применяться также как отражательные фильтры. Некоторое смещение границ прозрачности может быть достигнуто путем вращения фильтра. Для достижения сильного поглощения (на много порядков) применяются преимущественно поглощательные фильтры, каковыми наряду с цветными стеклами служат также растворы селективно поглощающих веществ, полупроводники и другие твердые вещества. Если фильтры предназначаются для излучений высокой мощности, то их свойства должны подвергаться точному контролю, поскольку насыщение поглощения, поглощение из возбужденных состояний, а также те или иные разрушения могут создать свойства, сильно отличающиеся от свойств вещества при малых сигналах. [c.52]

При таком взаимодействии комбинационный тон, соответствующий разностной частоте I2 = (о — 0)2 > среде со стоксовыми вязкостью и теплопроводностью затухает гораздо медленнее взаимодействующих волн (так как со. , (uj). Это может привести к тому, что на некотором расстоянии от излучателя интенсивность комбинационного тона превысит интенсивности исходных волн, т. е. произойдет смещение спектрального максимума процесса в область низких частот. Совершенно аналогичное явление должно иметь место и при распространении амплитудно-модулированного сигнала [c.102]

Сравнение частотных смещений стоксовых линий, излучаемых при вынужденном комбинационном рассеянии, с частотными смещениями наиболее интенсивных линий, испускаемых при спонтанном комбинационном рассеянии [39, 40] [c.233]

Вещество Смещение когерентных комбинационных линий по отношению к линии рубина, см Смещение двух наиболее интенсивных некогерентных стоксовых линий, см [c.233]

Данные табл. 46 показывают, что измеренные значения смещения стоксовой компоненты хорошо согласуются с рассчитанными значениями. [c.413]

Синхронизация мод 188 Скорость накачки критическая (пороговая) 179 Смешение оптическое 27 Смещение стоксово 106 Снеллиуса закон преломления 36 Состояние квантовое 45 Спектроскопия первой производной 266, 438 Спин 30 [c.548]

Величина Л положительна, что обусловливает стоксово смещение. Случай нарушения правила Стокса следует объяснять добавлением к энергии возбуждающего фотона тепловой энергии люминес-цирующего вещества. Действительно, с повышением температуры антистоксовая область обычно выступает яснее. [c.754]

Рис. 8. Спектр поглощения (сплошная ли-ния) и и.злучения 3 (штрих) кристаллов КВг— РЬ . Отдельные максимумы в спектрах со11оставлепы с илектронньши ггереходами, соответствующими иереходам в свободном иоие РЬ видно большое стоксово смещение полосы н-злучения.

При Р, с. отдельными молекулами, в отличие от Р. с. атомами, в спектре рассеяния появляются новые, соседние с несмещённой, линии. Неупругое Р. с. молекулами наз. комбинационкшж рассеянием света (эффектом Рамана). Классик, теория объясняет это рассеяние внутримолекулярным движением, модулирующим электронную поляризуемость молекул, что приводит к появлению спектральных сателлитов воз-бужда ющей гармоники и вместе с этим меняет интенсивность рассеянного света. Интенсивность сателлитов определяется глубиной модуляции поляризуемости и обычно составляет 10 и менее от интенсивности рэле-евской ЛИВИИ. Причём стоксовы компоненты рассеяния гораздо интенсивнее антистоксовых при темп-рах Г /г со — а к. Смещение линий Дш = со — о/ определяется частотами внутримолекулярных колебаний. [c.279]

В гл. 8 рассмотрено вынужденное комбинационное рассеяние ВКР-явление генерации стоксовой волны (смещенной на 13 ТГЦ) в поле волны накачки при распространении накачки в световоде. Это происходит, только когда мощность накачки превышает пороговый уровень. Сначала обсуждаются усиление и порог вынужденного комбинационного рассеяния. Затем в двух отдельных разделах описывается ВКР для случая непрерывной или квазинепрерывной накачки и для случая сверхкоротких импульсов накачки. В последнем случае сочетание ФСМ, ФКМ и ДГС приводит к качественно новым особенностям. Эти особенности могут быть совершенно разными в зависимости от того, находится накачка в области нормальной или аномальной ДГС. Случай аномальной ДГС рассматривается в последнем разделе, особенно вьщелены волоконно-оптические ВКР-лазеры. Также обсуждаются применения ВКР-усилителей в волоконно-оптической связи. [c.30]

Чтобы увидеть, как возникает процесс ВКР, рассмотрим непрерывное излучение накачки на частоте tOp, распространяющееся в световоде. Если пробное излучение на частоте ш,, перекрывается с накачкой на входе световода, оно будет усиливаться за счет ВКР, пока разница частот — со лежит внутри комбинационной полосы усиления (см. рис. 8.1). Если в световод вводится только излучение накачки, спонтанное К дает слабый сигнал, который действует как пробный и усиливается по мере распространения. Поскольку КР генерирует фотоны на всех частотах внутри полосы усиления, усиливаются все частотные компоненты. Однако частотная компонента, для которой коэффициент максимален, возрастает быстрее всего. В случае чистого плавленого кварца Ук максимален для частоты, смещенной от частоты накачки приблизительно на 13.2 ТГц (440 см ). Оказывается, когда мощность накачки превышает пороговое значение [13], эта компонента усиливается почти экспоненциально. Таким образом, ВКР приводит к генерации стоксовой волны, частота которой определяется пиком комбинащюнного усиления. Соответствующее смещение частоты называют иногда стоксовым (или рамановским) частотным сдвигом. [c.218]

Рассмотрим конкретный случай рассеяния на четыреххлористом углероде ( I,). На рис. 553, а изображен спектр рассеяния этой жидкости. Здесь мы имеем две несмещенные интенсивные линии ртути 4046,5 и 4358,3 A. Кроме того, в спектре наблюдаются дополнительные спектральные линии — сателлиты. Если определять смещение вдоль спектра для сателлитов от основной линии в волновых числах (количество длин волн в 1 сл ),то окажется, что сателлиты располагаются симметрично относительно возбуждающей линии ртути. Линии, смещенные в сторону больших длин волн, называются стоксовыми, а в сторону коротких — антистоксовыми. Сравнивая спектры рассеяния вблизи линий 4046,5 и 4358,3 A, можно заметить, что число и положение сателлитов не зависят от длины волны возбун дающего света. [c.747]

Соответственно дифракция зондирующего пучка на такой бегущей решетке приводит к доплеровскому смещению частоты у дифрагировавших компонент (их соответственно назьшают стоксовыми и антистоксовыми) [c.262]

Каждому сателлиту с частотой ю — Асокомб. смещенной в красную сторону спектра, соответствует сателлит с частотой 0) + Аю омб. смещенной в фиолетовую сторону. Первые сателлиты называются красными или стоксовыми, вторые — фиолетовыми или антистоксовыми. [c.615]

Смещение частоты может быть объяснено и чисто кинематически сдвиги частоты происходят из-за доплеровского эффекта при рассеянии света на движущихся решетках флуктуаций плотности. Это так называемый дублет Мандельштама — Бриллюэна-, смещенные спектральные линии находятся слева и справа от несмещенной спектральной линии. Несмещенная линия, теорию происхождения которой дали Л. Д. Ландау и Г. Плачек [181, появляется вследствие флуктуагщи энтропии (для некоторых жидкостей, например для воды, эта линия может отсутствовать). Все три линии, или триплет, образуют так называемую тонкую структуру линии рэлеевского рассеяния. Спектральная линия МБР слева от центральной линии, имеющая частоту / —й, носит название стоксовой компоненты, а справа от/в, имеющая частоту /о+ 2 — антистоксовой компоненты. Эффект МБР был впервые независимо обнаружен в опытах Е. Ф. Гросса [19] и Т. С. Ландсберга и Л. И. Мандель- [c.45]

Рассеяние света на тепловых акустических колебаниях [1, 3, 4] в принципе ничем не отличается от рассеяния на когерентных звуковых волнах. Однако его математическое описание несколько более сложно, так как тепловые возбуждения обладают широким спектром частот и волновых векторов, в результате чего рассеяние происходит во всех направлениях. Так же, как и в случае когерентных световых волн, при рассеянии на тепловых колебаниях наблюдается смещение частот дифрагированного света. Это смещение впервые было предсказано Мандельштамом и Бриллюэном именно для рассеяния на звуковых волнах теплового происхождения, что и послужило причиной называть его мандельштам-брил-люэновским рассеянием (МБР), в отлщие от рассеяния на неподвижных неоднородностях — рэлеевского рассеяния, происходящего без сдвига частоты [1]. В экспериментах с жидкостями обычно наблюдаются две смещенные линии мандельштам-бриллюэновского рйссеяния стоксова линия, имеющая более низкую частоту по сравнению с частотой падающего света (см. также 2), и антистоксова линия, характеризующаяся более высокой частотой. Для твердых кристаллических тел как правило наблюдаются три стоксовы и три антистоксовы компоненты в соответствии с тремя типами акустических волн в кристалле — одной квазипродольной и двумя квазипоперечными. При наличии свободной поверхности в результате рассеяния на тепловых поверхностных волнах в спектре рассеянного света могут появиться и дополнительные линии. [c.346]

Смотреть страницы где упоминается термин Стоксово смещение : [c.257] [c.182] [c.222] [c.28] [c.105] [c.108] [c.854] [c.30] [c.222] [c.249] [c.252] [c.258] [c.272] [c.296] [c.121] [c.408] [c.201] [c.201] [c.183] [c.184] [c.3] [c.298]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...