Поток вектора однородный

Поток вектора магнитной индукции является скалярной величиной. В однородном магнитном поле магнитный лоток равен произведению величины магнитной индукции на величину площади плоской площадки, ограниченной замкнутым контуром, плоскость которого перпендикулярна направлению вектора магнитной индукции [c.6]

Элементная база интегральной оптики достаточно просто позволяет реализовать практически все элементарные арифметические операции, однако двухмерная природа ОИС несколько ограничивает возможности проектирования по сравнению с объемными оптическими процессорами. В настоящий момент реализация таких операций, как умножения матрицы на вектор, матрицы на матрицу, активно исследуется. В схеме параллельного умножения матрицы на вектор однородная плоская волна попадает на N элементов электрооптического дифракционного модулятора. Затем световой поток проходит через ряд дифракционных решеток, разделяющих его на N пучков, каждый из которых попадает на следующий дифракционный модулятор, где пучки модулируются пропорционально соответствующим элементам матрицы М. Умножение производится по елочной схеме, а произведения, соответствующие компонентам результирующего вектора, суммируются с помощью линейки линз. [c.155]

Магнитный поток. Для плоского контура, расположенного в однородном магнитном поле (рис. 194), магнитным потоком Ф через поверхность площадью S называют величину, равную произведению модуля вектора магнитной индукции В на площадь S и на косинус угла а между вектором В и нормалью к поверхности [c.187]

Рассмотрим, например, однородный сверхзвуковой поток, движущийся с постоянной скоростью U, направление которой выберем в качестве оси х. Компоненты вектора к, лежащего в плоскости X, у, связаны соотношением [c.372]

В зависимости от формы этой поверхности различают однородный (изотропный) турбулентный поток, когда поверхность шаровая, и неоднородный (анизотропный) поток, когда конец вектора скорости описывает более сложную замкнутую поверхность. [c.126]

При выводе выражения (3.6.34) было учтено, что для стационарного однородного состояния, определяемого максвелловской функцией распределения, вектор плотности потока энергии [c.124]

Способ разделения неоднородного тела на однородные части изотермическими или адиабатическими поверхностями (или их комбинацией), как это было сделано в рассмотренном случае при задании допустимых для функционалов (2.71) и (2.72) распределений температуры и вектора плотности теплового потока соответственно, нашел широкое применение при определении эффективной теплопроводности неоднородных материалов со сложной структурой [5]. Анализ получаемых при этом формул для X.j,3 и Хад введением соответственно изотермических и адиабатических поверхностей показывает, что всегда А. з А. д. Эквивалентность этого способа двойственным оценкам термического сопротивления неоднородного тела на основе вариационной формулировки стационарной задачи теплопроводности дает возможность строго обосновать правомерность такого результата. Кроме того, использование вариационного подхода при более близких к реальным неодномерных допустимых распределениях температуры и плотности теплового потока позволяет более точно определить эффективную теплопроводность неоднородных материалов и одновременно оценить максимально возможную погрешность получаемого результата. [c.60]

Например, во многих исследованиях целесообразно рассматривать совместно паровую и мелкодисперсную жидкую фазы. В газодинамике под мелкодисперсной влагой будем подразумевать совокупность таких капель, векторы скоростей которых с заданной точностью совпадают по величине и направлению с векторами скоростей окружающего их пара. Всю остальную влагу будем называть крупнодисперсной. В такой модели весь поток делится на однородную часть (туман) и движущиеся относительно него крупные капли. [c.35]

Мелкие капли, движущиеся в направляющем аппарате и за ним, имеют вектор скорости, близко совпадающий с вектором скорости пара не только по направлению, но и по величине. Вместе с паром они составляют гидродинамически однородную часть потока. [c.86]

Крупные капли, сбрасываемые с предшествующего колеса, имеют вектор скорости, резко отличающийся по величине и направлению от скорости однородного потока. Поступая в направляющий аппарат с большим отрицательным углом атаки, капли ударяются о лопатки, дробятся и в значительной мере вновь отражаются в поток. Во время удара они теряют часть кинетической энергии и получают скорость, отличную от скорости пара. Затем капли вновь разгоняются паром. На все это затрачивается энергия. [c.176]

Плотность записи. При продольной записи векторы намагниченности лежат в плоскости магнитного носителя и по обе стороны магнитного перехода магнитного потока направлены навстречу друг другу. Минимальная длина однородно намагниченных участков / (размер бита записанной информации) определяет линейную продольную плотность записи Р= 1/1. Магнитостатическая энергия взаимодействия двух соседних встречно намагниченных участков длиной / равна приблизительно [c.567]

Однородный поток с вектором скорости F , (u >, у >), наклоненной к оси Ох под углом Эс (рис. 58) [c.171]

Обозначим скорость однородного потока на бесконечности через а радиус шара через а. Направим основную ось Ох (рис. 162) сферической системы координат (R, 0, е) параллельно вектору F, . Пренебрегая объемными силами и инерционными членами, приведем уравнение Стокса (27) к виду [c.404]

В однородной среде групповая скорость представляет собой скорость переноса энергии квазимонохроматической волны и, следовательно, параллельна вектору Пойнтинга, который в однородной среде без потерь является постоянным. Вектор Пойнтинга блоховской волны, определяемый выражением (6.2.25), является периодической функцией координаты z. Однако групповая скорость (6.7.7) той же самой волны является постоянным вектором. Противоречие обусловлено тем, что в периодической среде поток энергии есть периодическая функция пространственных координат. Тем не менее мы покажем, что средняя скорость переноса энергии, определяемая выражением [c.219]

Как уже неоднократно указывалось, равновесная система характеризуется полной однородностью во всех возможных отношениях. Напротив, неравновесным термодинамическим системам свойственно наличие разностей температур, давлений, концентраций вещества между различными точками системы. Подобные неоднородности вызывают передачу какой-либо характеристики теплоты, импульса, числа частиц и т. д. от одной части системы к другой. Интенсивность процессов переноса принято определять вектором плотности потока. [c.228]

Отклик системы на внешнее возмущение можно описать отклонениями средних значений некоторых динамических переменных ЛУ от равновесных значений ( )eq. В частности, нас могут интересовать средние значения переменных Bj или связанных с ними потоков Bj = [Bj,H] /ih. Папример, гамильтониан взаимодействия с пространственно однородным магнитным полем h( ) дается формулой (5.1.1), в которой динамические переменные Bj — проекции полного магнитного момента В этом случае отклик системы описывается средними М У. Другой пример — система во внешнем электрическом поле Е( ). Здесь величины hj t) в (5.1.1) представляют собой проекции вектора поляризации Р. Отклик системы описывается средним значением тока (J) где J = Р. В каждом конкретном случае выбор динамических переменных Л, описывающих отклик системы на внешнее возмущение, зависит от физической постановки задачи. [c.339]

Рассмотрим в момент времени = 0 однородное по пространству состояние газа, макроскопическая скорость которого равна нулю, плотность р и температура Т ). Пусть в то же время все более высокие моменты отличны от нуля, в частности, pij О и 0. Очевидно, что скорость, плотность и температура газа не меняются при > 0. Изменения во времени тензора напряжений и вектора потока тепла для максвелловского газа можно получить [c.249]

Диффузное поле — это поле, в котором энергия отраженных звуковых волн преобладает над энергией прямого звука. Отраженные звуковые волны движутся в помещении в различных направлениях. Если отзвук затухает не слишком быстро, то в любой точке помещен ния число налагающихся друг на друга волн с различными направлениями волнового вектора может быть достаточно большим для того, чтобы средние значения потока звуковой энергии по различным направлениям мало отличались друг от друга. Это свойство поля — равенство средних потоков энергии по различным направлениям — называется изотропией. Изотропия поля способствует равномерному распределению звуковой энергии по объему помещения, т. е. равенству средних значений плотности энергии в различных точках помещения. Это свойство носит название однородности поля. Таким образом, диффузное поле — это однородное и изотропное поле волн, движущихся в результате многократных отражений по всем направлениям. [c.160]

Индукционные преобразователи. Принцип действия индукционного преобразователя основан на возникновении ЭДС, наведенной в замкнутом контуре, пропорциональной изменению во времени сцепления этого контура с магнитным потоком (магнитный поток равен произведению напряженности поля Н на площадь поверхности, перпендикулярной вектору Н. Величина Я в пределах площади. У может быть как постоянной (однородной), так и переменной). Простейший пассивный индукционный преобразователь представляет собой катушку (контур) с числом витков м. При помещении катуш [c.103]

Электромагнитная индукция. Поток вектора В однородного магвитного поля (см.ОЗ.4) через плоскую площадку [c.140]

Рассмотрим прямоугольный контур в однородном магнитном поле, вектор индукции В которого перпендикулярен плоскости контура. Если провод скользит с постоянной скоростью V по двум проводникам контура (рис. 196), то за время At площадь контура изменяется на величину AS——luAt, а магнитый поток через контур — на [c.189]

Деталь (материальная точка) массы т лежит на горизоп-тальной плите. Коэффициент трения скольжения для пары деталь — плита равен /. В некоторый момент времени (t = 0) неподвижную деталь начинают обдувать однородным потоком воздуха, вектор скорости которого направлен под постоянным углом а к горизонту, а модуль этого вектора изменяется во времени по закону v = 2,b 2 t м/с. Воздушный поток воздействует на деталь с силой R = где )j, = onst>0, Vr — скорость потока относительно детали. [c.101]

Первым приближением в дальней области является просто постоянное значение V > = v, отвечающее невоамущенному однородному набегающему потоку (v — единичнкй вектор в направлении обтекания). Подстановка v = v + в (20,20) приводит для к уравнению Осеена [c.96]

Если в каком-нибудь месте стац онарно движущийся газ подвергается слабому возмущению, то влияние этого возмущения распространяется затем по газу со скоростью (относительно самого газа), равной скорости звука. Скорость же распространения возмущения относительно неподвижной системы координат складывается из двух частей во-первых, возмущение сносится потоком газа со скоростью v и, во-вторых, распространяется относительно газа со скоростью с в некотором направлении п. F a -смотрим для простоты однородный плоско-параллельный поток газа с постоянной скоростью v. Пусть в некоторой (неподвижной в пространстве) точке О газ подвергается малому возмущению. Скорость V + распространения исходящего из точки О возмущения (относительно неподвижной системы координат) различна в зависимости от направления единичного вектора п. Все возможные ее значения мы получим, отложив из точки О вектор V, а из его конца, как из центра, построив сферу радиуса с векторы, проведенные из О в точки этой сферы, и определят [c.442]

В турбине часть влаги находится в виде мелких капелек, несомых потоком пара и имеюш,их с ним одинаковые векторы скоростей. В этом смысле паровая фаза и мелкие капельки составляют однородную часть потока (его параметры не отмечаются штрихами). Остальная влага в потоке сосредоточена в сравнительно крупных каплях. [c.69]

Однородная часть потока. В процессе конденсации образуются очень мелкие капли, которые поток несет почти без скольжения между фазами. Такой достаточно однородный поток можно рассматривать как сплошную среду и пользоваться обычными уравнениями газодинамики. Но капли быстро растут, оседают на пленку, покрывающую поверхность проточной части, с которой поток срывает крупные капли и дробит их. Капли двил утся с существенным скольжением по отношению к паровой фазе. Если скольжение невелико, то можно ввести осредненную плотность р и средний вектор скорости [c.230]

Разл. виды О. и. классифицируют по след, признакам по природе возникновения (тепловое, люминесцентное, синхротронное, Вавилова — Черенкова), особенностям испускания атомами и молекулами (спонтанное, вынужденное), степени однородности спектрального состава (монохроматич., немонохроматич,), степени пространственной и временной когерентности, упорядоченности ориентации электрич. и магн. векторов (естественное, поляризованное линейна, по кругу, эллиптически), степени рассеяния потока излучения (направленное, диффузное, смешанное) и т. д. [c.459]

Значение колебательной мощности в вибрационных исследованиях. Вибрационное поле сложной конструкции приходится оннсывать многомерными векторами и матрицами. По мере увеличения размерности системы эти характеристики становятся все менее наглядными и достоверными, не дают прямой и достаточно точной оценки наиболее общих, энергетических свойств вибрационного процесса. Например, нри решении задач виброзащиты стремятся минимизировать сумму средних квадратов виброскоростей в заданных точках сложной системы. Из-за резкого различия частотных характеристик (импеданса) энергетический вклад отдельных слагаемых неравномерный в отличие от однородной акустической среды, имеющей одинаковое волновое сопротивление в разных точках. Поэтому в виброакустике нельзя ограничиваться измерением средних квадратов, необходимо развивать точные методы измерения колебательной мощности [6]. Эти методы позволяют дать простую и наглядную оценку акустической мощности, излучаемой системой помогают определить утечку колебательной энергии в опоры, т. е. демпфирующие свойства опор уточнить критерии виброзащиты. Суммарный поток колебательной энергии, или активную колебательную мощность, Л/а используют для вычисления эффективных частотных характеристик, которые, несмотря на некоторую условность, являются наиболее обоснованным результатом усреднения характеристик системы в отдельных точках [2, И]. В диффузных вибрационных полях, возбуждаемых случайным шумом, потоки энергии являются основными расчетными величинами [10]. [c.326]

Рассмотрим тепловое взаимодействие изотропного сферического включения радиуса R с неограниченной средой, имеющих теплопроводности соответственно А, и Тепловой контакт включения с окружающей средой считаем идеальным. Пусть вдали от включения градиент установившегося распределения температуры имеет вдоль осей Xi составляющие Tj. Тогда компоненты вектора плотности теплового потока q°i == —Внутри включения возникает однородный по объему градиент температуры с компонентами [17] Т,г = ЗХоТ°г/ /(2X0 + X), которые соответствуют составляющим вектора плотности теплового потока 9, = — kT,i= —3A-oA,T, /(2A-o -f- К). Во включении возникают избыточные составляющие градиента температуры [c.70]

В книге используются характеристические векторы и системы отсчета, вмороженные в деформируемый материал, как основа для описания напряжения и деформации. Развиваемый с помощью этого аппарата метод позволяет читателю самостоятельно формулировать приемлемые реологические уравнения состояния и вычислять основные характеристики соответствующих материалов для условий однородного напряженного состояния с учетом прошлой истории потока. Подробно рассматриваются высокоэластическое восстановление, релаксация напряжения, эффекты Вейссенберга и другие явления и свойства, представляющие интерес для анализа механического поведения полимерных жидкостей. [c.10]

Прежде всего выполним анализ течения металла при листовой прокатке в плоскости Xi Х2, когда уширение металла в направлении Хз пренебрежимо мало. В этом случае деформация металла будет плоской. Предположим, что заготовка в виде прямоугольного параллелепипеда с размерами Ло о движется поступательно с постоянной скоростью в сторону вращающихся валков. Если бы зазор hi между рабочими валками был больше высоты ho или равен ей, то заготовка, попадая в область вращающихся валков продолжала бы участвовать в поступательном движении с постоянной скоростью (тензоры дисторции и скорости дисторции равны нулю). Если же на пуга движущейся заготовки встречаются вращающиеся валки с зазором между ними hiзазора между валками металл опять будет участвовать в однородном потоке, но с [c.226]

Из анализа компонент вектора скорости следует, что общее направление потока однородного течения до и после возмущения ето источниками не меняется. Значит величина потока Q -1vqH при Хг = - должна быть равна потоку Q2 = Ivfh, где 2h - ширина потока при Хг =+оо. Учитывая соотношение между vo и v/из равенства потоков Q и Q2 находим [c.229]

Как видно непосредственно из последней формулы, главный вектор сил давления потока идеальной жидкости на поверхность сферы будет равен нулю. С1фера не оказывает сопротивления набегающему на нее однородному на бесконечности потоку, или, иначе, сфера при своем равномерном движении в идеальной жидкости не испытывает сопротивления. В этом заключается частный случай известного парадокса Далам-бера, о котором уже была речь в гл. V. [c.283]

Наиболее простой насадок для измерения давления в свободномолекулярном потоке представляется в виде резерв)гара с малым отверстием (рис. 64), диаметр которого должен быть много меньше длины пробега молекул как в набегающем потоке, так и в сосуде i). Если этот насадок (резервуар) помещен в движущийся поток, его размеры также должны быть меньше длины пробега молекул набегающего потока, так как в противном случае поток молекул, попадающих в отверстие, будет возмущен насадком. Давление в резервуаре (приемнике давления) установится, когда число молекул набегающего потока, проникающих через отверстие в резервуар, станет равным числу молек)гл, выхоляп1,их из резервуара. Если нормаль к плоскости входа резервуара составляет угол — 6 с вектором скорости V однородного равновесного потока, то согласно формуле (1.11) число молекул, проходящих через единицу площади отверстия в единицу времени, равно [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...