Метод магнитный 2. — Виды

В мокром методе магнитный порошок наносят на поверхность в виде суспензии. Перед нанесением порошка поверхность детали должна быть тщательно обезжирена. Деталь (небольших размеров) опускают в ванну с суспензией с последующим ее извлечением через 1—2 мин для осмотра. На изделия больших размеров, а также [c.182]

Ввиду того что теория известных вибрационных магнитометров [1, 2] разработана, исходя из представления испытуемого образца в виде точечного магнитного диполя, измерения магнитного момента проводились на образцах небольших размеров. Поэтому вибрационный метод используется преимущественно для измерения магнитного момента образцов в виде сферы диаметром 2—3 мм 2] и намагниченности в функции от поля для однородно намагниченных образцов (на эллипсоидах одного типоразмера) [4]. Для однотипных неоднородно намагниченных образцов одного типоразмера вибрационный метод применяется для измерения только намагниченности насыщения [5]. [c.150]

Контроль за состоянием металла магнитно-люминесцентным методом осуществляется следующим образом. Намагниченный участок металла поливается суспензией флуоресцирующего магнитного порошка, выдерживается в течение 1—2 мин до полного сте-кания суспензии и освещается фильтрованными ультрафиолетовыми лучами ртутно-кварцевых ламп. Трещины обнаруживаются по ярко-желтому свечению осевшего на них порошка и могут быть сфотографированы с применением светло-желтых фильтров. В результате фотографирования (при выдержке 5—8 мин) на черном ( юне получается изображение трещин в виде светлых полос. [c.362]

В настоящее время имеется достаточно большое число работ, посвященных изучению движения электропроводящей жидкости в пограничных слоях, образующихся на электродах или на непроводящих стенках различных магнитогидродинамических устройств. Однако методы решений уравнений пограничного слоя в этих работах основываются на упрощающих предположениях, позволяющих свести задачу к решению системы обыкновенных дифференциальных уравнений. Так, в работе [1] на течение накладывается специальное магнитное поле Н 1/ д/ж, что позволяет свести задачу к автомодельной. В работах [2-4] решение либо ищется в виде разложений по ж, либо предполагается, что задача локально автомодельна. В настоящей работе строится решение уравнений магнитогидродинамического пограничного слоя с помощью одного из численных методов, который уже давно применяется при решении уравнений пограничного слоя для непроводящей жидкости. [c.686]

Применение магнитной дефектоскопии ограничивается ферромагнитными материалами. Для выявления дефектов немагнитных сталей и сплавов применяется метод флуоресцентной или люминесцентной дефектоскопии. Описание некоторых видов дефектов и их причины имеются в литературе [1, 2, 4, 5, 9, 20, 22, 24, 26, 32]. [c.323]

Метод применяется для определения плотностей до 1000 кг/м , главным образом пластмасс на основе полиолефинов в виде гранул или формованных образцов. Применяемая установка изображена на рис. 29.76. В стакан 6 наливают пипеткой 50 см этилового спирта плотностью 910 кг/м , помещают в стакан ротор магнитной мешалки 8 и испытуемые образцы. Стакан закрывают крышкой 4 и опускают в водяную баню 7, соединенную трубопроводами с термостатом 1. Через отверстие в крышке в стакан вводят термометр 5 и носик бюретки 2. Жидкость в стакане термостатируют при заданной температуре в течение 15 мин. Затем порциями по 1 см добавляют в нее из бюретки дистиллированную воду до тех пор, пока образцы не начнут переходить во взвешенное состояние. После этого воду добавляют по 0,2 см , а затем — по каплям. Образцы должны подняться и остановиться на расстоянии 1 см под мениском раствора. Плотность образца определяют по количеству добавленной в спирт дистиллированной воды. Предварительно определяют зависимость плотности раствора от объема воды (рис. 29.77) в определенном масштабе 1 см в 10 мм и 0,1 кг/м в 1 мм. Погрешность флотационного метода не превосходит 0,2 кг/м . [c.416]

В системах цифрового программного управления в качестве программоносителей используются магнитные и перфорированные ленты 2 (рис. 108, г), киноленты 3 и карты 1. Программы обработки также устанавливаются при помощи штеккеров на матрицах (коммутаторах) или переключателями на панелях. Для каждого вида программоносителя существуют определенные методы записи программы обработки. Так, например, на перфолентах и перфокартах пробиваются отверстия, на магнитной ленте наносятся магнитные штрихи, на киноленте — темные и светлые полосы и т. д. [c.208]

Поковки — Контроль акустическими методами 2 кн. 226, 227 Порошки магнитные — Виды 2 кн. 13 [c.320]

Для выявления дефектов контролируемая деталь намагничивается, затем посыпается магнитным порошком (сухой метод) или погружается в магнитную суспензию, содержащую ферромагнитный порошок (мокрый метод). Частицы порошка, попадая в зону магнитного поля рассеяния, под действием магнитных сил притягиваются к границам дефекта и оседают на них, в результате чего ранее невидимый дефект становится хорошо заметным. На фиг. 125 приведен внешний вид дефектоскопа ЦНИИТМАШ типа АЕС-2, приспособленного для намагничивания деталей в поле электромагнита переменным (120 в) или постоянным (220/380 в) током. Дефектоскоп состоит из ярма 1, намагничивающей катушки 2 с клеммной доской 5 для включения отдельных секций катушки. Вращением штурвалов 4 [c.136]

Существенное влияние на чувствительность метода оказывает чистота обработки поверхности контролируемого объекта. Высокая чувствительность контроля может быть достигнута при шероховатости контролируемой поверхности Ка = 1,6 мкм. Если шероховатость контролируемой поверхности Ег = АО мкм, то при прочих равных условиях могут быть обнаружены дефекты, примерно в 2 раза более грубые, т.е. с раскрытием вдвое большим при равном отношении глубины к раскрытию или со значительно большей глубиной. Это связано с тем, что на шероховатой поверхности создаются локальные магнитные поля, вызывающие осаждение порошка в виде вуали, на фоне которой тонкие дефекты становятся невидимыми. [c.345]

Схема рис. 2 определяет не только картину поперечного эффекта Зеемана, но и картину продольного эффекта для того случая, когда магнитное поле направлено к наблюдателю. Правила отбора для компонент, поляризованных по кругу, получены также методами теории групп. При этом левой циркулярной поляризации а (вращение электрического вектора световой волны против часовой стрелки) отвечает, что для правой системы координат, комбинация компонент вектора электрического дипольного момента Рх + гРу- Вращению по часовой стрелке соответствует комбинация Рх — гРу- Соответствующие комбинации ортов в правой системе координат, ось Z которой направлена вдоль поля, имеют вид ех — 1 у для левой циркулярной поляризации и ех + 1еу — для [c.128]

Резонансное взаимодействие волны и частицы. Применим последний метод к решению рассмотренной ранее в п. 2.26 задачи для волны, распространяющейся под углом 45° к магнитному полю, с гамильтонианом (2.4.108). В первом порядке уравнение (2.5.31а) принимает вид [c.161]

Следует подчеркнуть, что полностью микроскопический подход к исследованию энергетического спектра электронов в твердом теле связан с чрезвычайными математическими трудностями обш,его характера, не специфичными именно для многоэлектронной задачи. Эти трудности возникают и в обычной одноэлектронной теории и связаны с необходимостью решения задачи о движении одного электрона в периодическом поле идеальной решетки. Дело в том, что обычно в коллектив электронов, определяющих электрические, магнитные и др. свойства твердого тела, естественно включать электроны не всех вообще, а лишь одной-двух внешних атомных оболочек. Конкретное разделение на коллектив электронов и атомные остовы зависит, естественно, от природы вещества и характера задачи (см. ниже). Однако вид электронной плотности даже в изолированном атоме обычно не удается представить в простой аналитической форме. В результате приходится либо апеллировать к более или менее грубым приближенным методам, либо иметь дело с уравнением неизвестного вида. По этой причине представляется целесообразным вообще отказаться от полного вычисления энергетического спектра электронов в идеальной решетке, определяя его параметры из опыта. В полупроводниках для этой цели удобно использовать, например, явление циклотронного (диамагнитного) резонанса [2], [3] в металлах успех сулит использование гальваномагнитных данных [1] и исследование поглощения ультразвука в магнитном поле [4]. Динамическая теория при этом должна давать ответ на следующие вопросы [c.158]

Анализ влияния неоднородности намагниченности полюсов на однородность поля в зазоре магнита. Неоднородность магнитного поля может вызываться также неоднородностью материала полюсов [36]. Авторами настоящей работы методом порошковых фигур Акулова — Биттера была исследована поверхностная магнитная структура образцов и полюсных наконечников из Fe o — 2У-сплава. Были выявлены следующие виды неоднородностей внутризеренная, межзеренная, макро- [c.227]

В такой формулировке (применительно к условиям предельного равновесия) при размере матрицы (2.33) или (2.34) задача линейного программирования решается с помощью ЭВМ симплекс-методом с использованием модифицированных жордановых исключений [67]. С учетом возможностей ЭВМ Минск-1 и Урал-2 при решении на основе программы симплекс-метода, составленной по алгоритму, данному в работе [67], можно иметь, соответственно, 12 и 16 расчетных сечений при размере матрицы (2.33), 19 и 26 — при размере (2.34). Здесь имелись в виду только внутренние запоминающие устройства. При расчете на БЭСМ-2 с применением магнитных барабанов возможности увеличиваются примерно до 40 расчетных сечений [99] при размере матрицы (2.33). [c.68]

В СССР из безреагентных способов воды наибольшее распространение получил метод предварительной обработки питательной воды магнитным полем. Этот метод был впервые предложен бельгийским инженером Вермереном. Приборы его конструкции серийно выпускает фирма Эпюро с использованием как постоянных магнитов, так и электромагнитов, подключаемых в сети переменного тока. Общий вид аппарата фирмы Эпюро с постоянными магнитами представлен на рис. 3-8. Накидные гайки с патрубками / служат для включения прибора в трубопровод питательной воды. Вода проходит через узкий зазор между корпусом 2 из стали н постоянными магнитами 5, собранными в столбик, пересекая магнитные силовые линии перпендикулярно их направлению. [c.65]

Известно несколько программ типа стандартных для вычисления характеристик временных рядов. Программа, разработанная в институте технической кибернетики АН ЭССР [52], оформлена в виде библиотеки подпрограмм для анализа временных рядов и предназначена для вычислений на ЭВМ Минск-2 . Библиотека состоит из ряда управляющих (вспомогательных) и рабочих (стандартных) подпрограмм. Ее построение позволяет использовать лишь необходимые подпрограммы, которые можно считывать с магнитной ленты в оперативную память машины. Подготовка исходных данных заключается в составлении таблицы информации, содержаш,ей количество начальных данных, число точек вычисляемой функции и номер вспомогательной программы для данной задачи. Библиотека позволяет 1) контролировать вводную информацию путем сопоставления введенной и вычисленной суммы элементов случайной последовательности при несоответствии сумм необходимо дополнительно npoBepvfTb отперфорированный массив в этом случае неверный массив выводят на печать 2) исключить периодическую составляющую или тренд реальные процессы обработки характеризуются разбросом исследуемых значений, поэтому для их аппроксимации используют метод наименьших квадратов для этого реализацию разделяют на участки, которые приближаются по очереди и к кривым второго порядка полученные ординаты выражаются как оценки очек математического ожидания X t) разности ординат Xi—X(/i) (i=l. 2,. .. N) исключают тренд 3) вычис- [c.29]

На рис. 37 и 38 показана маленькая вольфрамовая печь сопротивления для плавки в тигле или гомогенизации сплавов при температурах до 2500° печь сконструирована Биккердике [30]. Верхняя часть печи, сдел анная из стекла, имеет окошко 2 дл Я наблюдения, манометрическую лампу 5 для измерения вакуума, отвод 1 к вакуумной системе и отвод 4 для подачи инертного газа. Магнитная задвижка 5 изолирует окошка от остальной системы, когда им не пользуются, и предохраняет его от образования пленки вследствие испарений. Стеклянная верхняя часть печи притирается к двум полым изолированным друг от друга окисью алюминия, латунным плитам б и 7, охлаждаемым водой. К плитам присоединены два вольфрамовых стержня 8 и 9, которые служат для подачи тока элементам сопротивления 13. Элементы сопротивления изготовлены из вольфрамовых листов толщиной 0,06 мм в виде разъемного цилиндра, две половины которого по его дну соединены кругом из вольфрамовой ленты. Дном нагревательного элемента служит вольфрамовый диск, который уменьшает потери на лучеиспускание вокруг нагревательных элементов находятся три цилиндрических экрана с закрытым дном для защиты от потерь тепла на излучение внутренний экран 16 — вольфрамовый, внешние 17 — молибденовые. Вся эта система заключается в стеклянный контейнер 18 с фланцем, притертым к нижнему латунному диску. Образцы закрепляются внутри нагревателя на изогнутой вольфрамовой проволоке. Температура измеряется оптическим методом. Длительное использование установки при 2500° не вызывает повреждений нагревательной системы [c.57]

Многие современные физические методы исследования металлов основаны на изучении взаимодействия объекта с каким-либо видом электромагнитных волн. Помимо классических (оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических) методов, используются ядерный магнитный и электронный парамагнитный резонанс [1] методы исследования поверхности (Оже-электронная спектроскопия и дифракция медленных электронов) электронная спектроскопия для химического анализа ионный микрозонд [2] и др. Во всех случаях изучается поглощение. рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падающего излучения, совпадающих с энергиями соответствующих переходов в системе, интенсивность эффекта возрастает — такие методы являются резонансными. В частности, резонанс укван-тов на атомных ядрах заключается в резком возрастании вероятности поглощения (или рассеяния) у-квантов с энергией, соответствующей возбуждению ядерных переходов. [c.161]

Большинство современных физических методов исследования металлов основано на изучении взаимодействия объекта с электромагнитными волнами какого-либо вида. Помимо классических оптических, рентгеновских и электронно-микроскопических методов, это — ядерный магнитный и электронный парамагнитный ре-аонанс [П.1 ], методы исследования поверхности — Оже-электрон-ная спектроскопия и дифракция медленных электронов, электронная спектроскопия для химического анализа [П.2], ионный микрозонд [11.3 j и др. Во всех случаях изучают поглощение, рассеяние падающих или испускание вторичных электромагнитных волн (или пучка электронов, ионов) частицами исследуемой системы. При некоторых энергиях падаюпхего излучения, совпадающих [c.133]

Методом намагниченности по ГОСТ 18353-79 (см. табл. 1.2) называют метод, основанный на регистрации намагниченности контролируемого объекта. В технической литературе данный метод часто называют магнитометрическим, так как при этом измеряются параметры магнитного поля объекта и осуществляется их последующий анализ. Наиболее широко данный метод применяется при поиске трасс подземных трубопроводов, для выявления магнитных аномалий трубопроводов и их бесконтактной диагностики, а также при выполнении экспресс-диагностики локальных участков некоторых видов технологического оборудования. Технология магнитометрического контроля трубопроводов подробно изложена, например в разработанном НТЦ Транскор-К РД 102-008-2002 Инструкция по диагностике технического состояния трубопроводов бесконтактным магнитометрическим методом . [c.116]

Методический прогресс, достигнутый в теории элементарных частиц к середине 50-х годов, был огромен (см. переводы оригинальных работ [1] и курсы квантовой теории поля [2]). Физики — теоретики и экспериментаторы — получили в свои руки такой простой, наглядный и емкий образ, как диаграмма Фейнмана ). Расчет эффектов высшего порядка свелся к применению простых и единообразных правил на уровне почти полного автоматизма. Если Вайскопфу в его классической работе [3] для вычисления собственной энергии электрона в низшем порядке теории возмущений понадобились десятки страниц (причем ответ возникал как итог почти полной компенсации многих слагаемых — продольной, поперечной, магнитной и др. энергий), то сейчас расчет той же величины может даваться студенту в виде задачи у доски. Был предложен и ряд точных методов, дающих возможность выходить за рамки теории возмущений и проводить исследования общего характера — методы функций Грина, функциональных интегралов, ренормализационной группы и др. [c.174]

Жесткая фокусировка. Дальнейшее увеличение энергии связано с применением новых методов фокусировки частиц. Например, для достижения энергии 10 ГэВ, протон совершает 4,5 млн оборотов, проходя путь, в 2,5 раза больший, чем расстояние от Земли до Луны. Поэтому необходимо обеспечить такую устойчивость пучка, чтобы небольшие отклонения от равновесной орбиты не нриводили бы к потере частиц. В 1950 г греком Н. Кристофилосом и, независимо, в 1952 г. американцами Е. Курантом, М. Ливингстоном и Г. Снайдером был открыт новый тип магнитной фокусировки, получившей название сильной или жесткой фокусировки. Они предложили собрать магнит в виде периодически чередующихся секторов, каждый из которых фокусирует частицы по одной поперечной к скорости координате и дефокусирует по другой. В результате возникает эффективная [c.376]

Подавляющее большинство фокусирующих элементов, используемых в электронной и ионной оптике, создают аксиальносимметричные электростатические и (или) магнитные поля, которые могут быть описаны скалярными потенциалами. Нам уже известно их представление в виде рядов (разд. 3.1.1.2). Попытаемся вычислить такие поля с помощью точных аналитических методов. [c.82]

Осесимметричный электростатический или магнитный скалярный потенциал можно вычислить по его осевому распределению, используя расходящийся ряд (3.20) или комплексный интеграл (3.112). Компоненты электрического поля и вектора магнитной индукции определяются рядами (3.38) —(3.40) и (3.45) — (3.47) соответственно. Комплексный интеграл может -быть вычислен только для аналитических функций. Разложение степенного ряда требует, чтобы осевое распределение задавалось как 2(п—1) раз дифференцируемая функция координаты Z, где п — число членов степенного ряда. К сожалению, для лриемлемой сходимости необходимо весьма большое п. Если осевое распределение задано набором численных данных (что является обычным при процедурах оптимизации, обсуждаемых дальше) или даже если оно известно в виде громоздкой аналитической функции, то производные высших порядков необходимо получать численными методами, которые дают большие погрешности (см. разд. 3.3.5.1). [c.532]

Среди существующих способов получения железных порошков электролитический способ выделяется преимуществами, которые особенно ценны при получении в массовых масштабах продукта с определенными физико-химическими свойствами, удовлетворяющими требованиям отдельных видов производств. Высокая дисперсность, хорошо развитая поверхность и дендритообразная форма частиц делают эти порошки пригодными для металлокерамического производства некоторых специальных сортов электротехнического железа, пористых антифрикционных материалов и т. д. Методом электролиза можно получать высокодисперсные порошки (размер частиц 2— 10 мкм) большой чистоты (99,0% Ре), у которых отсутствует магнитный гистерезис. Эти свойства делают такие порошки исключительно ценным материалом для изготовления сердечников высокочастотных установок, магнитных сердечников для катушек в технике связи, для щеток переключателей, для индукционных катушек и т. п. [c.113]

Отсутствие окалины и грубой оксидной пленки на поверхности калиброванных прутков облегчает решение задачи автоматического контроля в потоке. В калибровочном цехе завода Серп и молот новые методы неразрушающего контроля качества прутков основаны на использовании электромагнитных индуктивных дефектоскопов типа ЭМИД-2, ЭМИД-4 и ЭМИД-8. Эти приборы изготовляет московский завод Коитрольприбор по проектам, разработанным Всесоюзным научно-исследовательским институтом подшипниковой промышленности. В этих приборах на величину вихревых токов влияют свойства контролируемого прутка — электропроводность и магнитная проницаемость, а также форма и размеры прутка. При поверхностном дефекте изменяется электропроводность металла и, следовательно, величина вихревых токов это изменение через датчик поступает в электронный прибор и после преобразования и усиления регистрируется в виде осциллограммы на экране электроннолучевой трубки. При наличии дефекта форма кривой изменяется. [c.310]

Магнитными методами контролируют детали и изделия, изготовленные из ферромагнитных сплавов, т. е. главным образом из стали и чугунаМагнитные методы контроля позволяют обнаружить 1) нарушения сплошности металла в виде трудно различимых глазом мелких тре щин, волосовин, а также пор и раковин, расположенных близко от поверхности, и 2) качество термической обработки. [c.161]

Магнито-люминесцентный метод выявления поверхностных дефектов обладает наибольшей чувствительностью по сравнению с методами обычной порошковой дефектоскопии и люминесцентным методом без магнитных порошков. Металлографическими исследованиями поперечного сечения изделий подтверждено выявление магнито-люминесцентным методом дефектов, имеющих размер по ширине, равный 10 мм, и глубину около 10 мм. На графике рис. 2-21 показана чувствительность к выявлению тонких шлифовочных трещин керосиновой и водной суспензией из черного порошка без флуоресцирующего вещества и с флуоресцирующим веществом [Л. 14]. Из этого графика видно, что чувствительность масляной суспензии ниже чувствительности водной суспензии на 30—40%. Однако необходимо иметь в виду, что магнитолюминесцентный метод с люминесцирующими порошками пригоден только для исследования ферромагнитных изделий, тогда как люминесцентный метод в чистом виде без ферромагнитных порошков может быть использова-н для контроля качества любых материалов, включая керамические изделия, изделия из пластмассы, цветные металлы, легкие сплавы и т. д. [c.71]

Магнитно-мягкие микрокристаллические сплавы (МКС) изготовляют методом быстрой закалки из жидкого состояния. Они представляют собой метастабильные сплавы с характерным малым размером зерна (около 10 мкм), что и предопределяет особенности их свойств и название. В промышленных условиях МКС получают путем закалки расплава на двухвалковых установках в виде ленты толщиной 0,05-0,2 мм, шириной до 250-300 мм. Эти размеры могут быть в максимальной степени приближены к размерам изделий, что существенно сокращает технологический Щ1кл их производства. [c.389]

Рассмотрим хорошо изученный кристалл флюорита, в котором небольшая часть атомов двухвалентного каль-црш замещена трехвалентньт-ми ионами редкоземельных элементов 1235, 236]. Из рис. 10 легко видеть, что ирифто-ровой компенсации заряда возникают три магнитно-неэквивалентных комплекса с тетрагональной симметрией электрического поля. Оси 2 электрических полей этих комплексов направлены вдоль [100], [010[ и [001] единичной ячейки кристалла. Наличие этих комплексов легко определяется методом ЭПР. Например, при наблюдении спектра при Н [100] он имеет следующую особенность часть резонансных линий оказывается одиночными, а другая часть — двойными (нри отклонении магнитного поля от [100] эти линии распадаются на две). Одиночные линии принадлежат тем ионам, для которых Н z, а двойные тем, для которых И [ х, у. При П j [111] все три типа комплексов становятся эквивалентными по отношению к постоянному магнитному нолю и наблюдаемые линии оказываются строенными. При кислородной компенсации избыточного заряда возникают, как видно из рис. 10, четыре магнитно-неэквивалентных комплекса. Оси Z этих комплексов направлены вдоль осей Сд кристалла. Этот факт также легко устанавливается путем изучения спектра ЭПР, например при Н II С4, Сз. В первом случае наблюдается система счетверенных линий и во втором — одиночные и тройные. [c.79]

Первые эксперименты по охлаждению с использованием ядерного парамагнетизма были поставлены Курти и др. [15—18] с ядрами меди в металлической меди. Первым этапом процесса была температура 0,02°К, достигнутая предварительно методом электронно-спинового охлаждения. Наиболее низкая достигнутая температура составила 1,2-10 °К. Результаты на рис. 15.11 хорошо ложатся на прямую (в логарифмическом масштабе), отвечающую графическому представлению соотношения (15.34) в виде Гг = 7 1(3,1/5), где поле В выражено в гауссах и соответственно В = 3,1 Гс. Поле Вл = 3,1 Гс есть эффективное поле взаимодействия магнитных моментов ядер Си. [c.534]

Для некоторых типов задач изложенные выше классические методы неприменимы. В первую очередь речь идет об уже упоминавшейся задаче о дрейфовом движении заряженной частицы в магнитном поле (см. рис. 2.7). Галшльтониан в этом случае имеет вид [c.114]

Если считать, что рассеивающий центр представляет собой однородную сферу, имеющую изотропную (нетензорр1ую) диэлектрическую проницаемость е, проводимость а и магнитную проницаемость ,, то методом, изложенным в гл. 2, 2, можно легко вычислить ( -матрицу. Уравнения Максвелла внутри рассеивателя в данном случае имеют вид [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...