Методы порошковых фигур

Метод порошковых фигур. Необходимы устройства для намагничивания. И.1ме-рение не требует специального оборудования. [c.149]

Определение магнитного потока рассеяния производится с помощью зондов (например, по Ферстеру), генератора Холла и метода с использованием порошковых фигур (см. 1.11.7) — рис. 1.390 (поперечная трещина) и рис. 1.391 (продольная трещина) [13]. [c.148]

Полупроводниковые материалы 313, 315 Полюсные фигуры 15 Полярная сфера 15 Поперечное сужение 108 Порошковая металлургия, методы 399 Потенциальная яма, модель 139 Предел выносливости 125 [c.477]

Фиг. 6.10. Построение Эвальда для порошкового метода а — центр сферы Эвальда (меньшей по размерам) совпадает с концом волнового вектора к падающего луча, а радиус равен h, поэтому начальная точка О лежит на ее поверхности. Центр большей сферы расположен в начальной точке, а ее радиус равен К. Две сферы пересекаются по окружности (с учетом перспективы на фигуре она имеет вид эллипса). Брэгговские отражения имеют место для любого волнового вектора к, соединяющего любую точку, лежащую на этой окружности, с концом вектора к. Рассеянные лучи образуют конус, открытый в направлении, противоположном к.

Анализ влияния неоднородности намагниченности полюсов на однородность поля в зазоре магнита. Неоднородность магнитного поля может вызываться также неоднородностью материала полюсов [36]. Авторами настоящей работы методом порошковых фигур Акулова — Биттера была исследована поверхностная магнитная структура образцов и полюсных наконечников из Fe o — 2У-сплава. Были выявлены следующие виды неоднородностей внутризеренная, межзеренная, макро- [c.227]

Для исследования доменной структуры т. ф.-м. п. применяют метод порошковых фигур (метод Акулова—Биттера), а также магнитооптические эффекты Керра и Фарадея. Первый состоит в том, что изменение интенсивности отраженного от поверхности ферромагнетика света (по сравнению с интенсивностью падающего света) пропорционально намагниченности. Второй заключается во вращении плоскости поляризации света, прошедшего через намагниченное вещество. [c.296]

Домены наблюдались методом порошковых фигур на микроскопе МБИ-6. Было установлено, что свежеприготовленные пленки имеют более или менее совершенную страйп-структу-ру. После помещения пленки в магнитное поле, нормальное ее плоскости, страйп-структура переходит в лабиринтную (серпантинную) структуру, причем домены имеют малые размеры (ширина — десятые доли микрона) — см. рисунок. Особенно малые размеры доменов у пленок феррита кобальта, обладающих большой перпендикулярной анизотропией. Смещение границ доменов хорошо заметно в полях, перпендикулярных плоскости пленки. Полное разрушение доменной структуры происходит в больших полях (например, у пленок феррита марганца в полях -400 э). Попытки получить из лабиринтных доменов цилиндрические успехом не увенчались. [c.177]

Происхождение доменов. Ландау и Лифщиц [34] показали, что образование доменной структуры является естественным следствием наличия различных конкурирующих вкладов в полную энергию ферромагнитного тела обменной энергии, энергии анизотропии и магнитной энергии ). Прямым доказательством существования доменной структуры послужили микрофотографии доменных границ, полученные методом порошковых фигур, а также оптические исследования с использованием эффекта Фарадея. Метод порошковых фигур, предложенный Биттером ), [c.585]

Обнаружение поля рассеяния производится с помощью железного порошка (сухой метод). Чаще применяют так называемый мокрый метод (в качестве несушей жидкости используют минеральное масло и керосин). Магнитный порошок представляет обычно магнетит или Кроме того, применяют флюоресцирующие вещества, которые светятся в ультрафиолетовом свете. С помощью порошковых фигур могут быть определены трещины шириной до 10 мм. Чувствительность метода за ш-сит от намагниченности материала, его поверхности и размера изделий. Для испытаний мелких деталей используют полевые зонды (импульсное намагничивание позволяет осуществлять быструю маркировку). Вьтсокая скорость испытаний достигается с помощью прибора со взвесью порошка, схема которого приведена на рис. 1.393. [c.149]

СРС 1. Полюсные фигуры были получены съемкой в железном Ре —Ка) нефильтрованном излучении длиной волны А,=0,193597 нм. Угол 0 нахо-ДИЛИ из уравнения Вульфа-Брега пА,=2й 51п9, где п — порядок отражения X — длина волны излучения с1—межплоскостное расстояние. Поправку на дефокусировку и поглощение проводили путем съемки порошкового эталона. Кроме того, для оценки структуры сплавов, подвергшихся термоциклированию в работе, применяли метод внутреннего трения [166]. При этом использовали электромагнитный метод возбуждения, схема которого показана на рис. 2.1. Декремент колебаний измеряли при поперечных колебаниях свободно подвешенного в узловых точках образца на частоте 400 Гц методом счета числа периодов свободно затухающих колебаний при уменьшении амплитуды в 1/2 раза. Для проведения опытов изготавливали специальные образцы. Центральная часть образца — исследуемый сплав, концы — магнитная сталь. При постепенном увеличении амплитуды определяли декремент возрастания. Достигнутая при этом максимальная амплитуда колебаний т поддерживалась постоянной в течение всего времени измерения декремента убывания, который с помощью щелевого дискриминатора определялся при меньших амплитудах 0<е<Вт и отвечал тренированному с амплитудой е состоянию материала образца. При исследовании структурного состояния сталей до и после различных режимов ТЦО использовали еще один метод, согласно которому определяли значения фона внутреннего трения Qф [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...