Отражение регулярной волны

ОТРАЖЕНИЕ РЕГУЛЯРНОЙ ВОЛНЫ [c.524]

Помимо регулярных изменений температуры воздуха и скорости ветра с высотой в свободной атмосфере часто встречаются нерегулярные неоднородности — резкие изменения температуры или скорости в отдельных местах. Эти неоднородности, влияя на ход звуковых лучей, могут привести к резким нерегулярным изменениям слышимости от точки к точке и во времени. Наконец, при распространении звука в атмосфере существенную роль могут играть отражения звуковых волн от различных препятствий — от гор (эхо), от поверхности земли или воды (при наклонном распространении звуковой волны) и т. д, Все эти обстоятельства очень усложняют картину распро- [c.730]

Рис. 3.]0. Регулярное (а) и маховское (б) отражения ударной волны от сферы. ] — невозмущенный газ. 2—фронт

Не так обстоит дело с кратными ударными волнами. В случае двойной, регулярно отраженной ударной волны (см. рис. 6, а) и тройной ударной волны, или F-волны Маха (см. [c.44]

Если угол а между фронтом волны и стенкой не слишком велик, осуществляется регулярное отражение, при котором отраженная волна возникает в точке пересечения падающей волны с отражающей поверхностью (рис. 16). Процесс регулярного отражения имеет локальный характер. Отраженная ударная волна в точке пересечения ее с поверхностью стенки изменяет направление потока так, что течение становится параллельным стенке. Отражение такого типа может существовать лишь при углах падения а. [c.305]

Рис. 16. Полутеневая фотография регулярного отражения ударной волны (падающая волна движется справа налево).

Отраженные от стены волны интерферируют с исходными волнами, подходящими к стене. В случае полного отражения (/"=1) от вертикальной стены фронтальной регулярной волны зыби и ее интерференции с исходной волной перед стеной возникают так называемые стоячие волны. Высота стоячей волны в 2 раза больше высоты исходной при неизменной ее длине. [c.525]

Анализ проведенных экспериментов показал, что при отражении детонационных волн от твердой стенки в газовой среде существуют две области отражения можно назвать их регулярной и нерегулярной. [c.160]

На рис. 2 приведен типичный снимок отражения детонационной волны при малых углах падения. Угол падения равен 25°. Давление атмосферное. Волна двигается слева направо. На третьем сверху снимке видно образование отраженной волны. На четвертом снимке существует только отраженная волна. У точки пересечения с падающей волной отраженная волна прямая. Дальше волна ослабляется, загибается в сторону, противоположную движению. За отраженной волной темные полоски— волны сжатия заполняют все пространство между волной и стенкой. Время экспозиции каждого кадра 0,5 мксек. Мы видим, что в первом приближении отражение можно назвать регулярным. Отражение происходит примерно так, как на схеме (рис. 5). [c.160]

Отражение при нормальном падении на жесткую стенку является одним из случаев регулярного отражения. Развертка отражения детонационной волны приведена на рис. 6. Отраженная волна идет с постоянной скоростью. Бифуркации не наблюдалось. Отраженная волна прямая, доходит до стенок. [c.162]

Отмеченные черты характерны и для регулярного отражения ударных волн с дозвуковым потоком за волной. [c.162]

Характерным для отражения детонационных волн является существование волн сжатия за отраженной волной. Эти волны хорошо видны на всех приводимых снимках. При отражении ударных волн с дозвуковым потоком в регулярной области изменение параметров происходит только при переходе через падающую и отраженную волны. Поток за падающей и за отраженной волной однороден. Именно поэтому возможно применить для расчета отражения метод, использующий законы сохранения на каждом из разрывов. При отражении детонационных волн неоднородна вся область за отраженной волной. В этой области появляется система высокочастотных волн. Эти волны существуют и при регулярном отражении и при нерегулярном. Угол наклона волн к оси трубы р становится меньше при увеличении угла падения 01 (рис. 8). [c.163]

Анализ экспериментальных данных и сравнение с расчетом показало, что при отражении детонационных волн от твердой поверхности в газовой среде существуют, так же как и при отражении ударных волн, две области отражения регулярная и нерегулярная. [c.169]

До сих пор не учитывалось тепловое движение атомов. Объясним теперь, как при наличии такового в среде может распространяться регулярная волна и как может возникнуть правильное отражение от зеркальных поверхностей твердых и жид их тел. [c.429]

Рпс. 6.13. Регулярное отражение ударной волны. [c.204]

Волны-помехи делятся на два больших класса регулярные и нерегулярные. Регулярные волны прямая, кратно-отраженные, дифрагированные, боковые и т.д. [c.139]

Под некогерентной частью записи понимается остаток от вычитания когерентной части из полного поля регулярных волн. Во-первых, это уровень шумовых компонент, которые создаются как флуктуациями амплитуд, фаз, частот на неоднородностях, размеры которых составляют доли зоны Френеля, так и рассеянием отраженных волн. Сюда же может быть отнесен остаточный уровень кратных волн и волн-помех других типов, в том числе поверхностных, а также фон микросейсм на поверхности наблюдений. Во-вторых, под некогерентной компонентой понимаются резкие (по отношению к размерам базы) изменения свойств среды. Например, это могут быть локальные изменения отражений из-за нарушений гладкости границ (сбросов, надвигов и т. д.), а также от неоднородностей различной природы, в том числе при наличии резких контактов газ — вода, либо при изменении акустических свойств осадков, вызванных влиянием химических процессов в окрестности залежи. Сюда же можно отнести влияние дифрагированных волн на контактах залежи с вмещающей породой, или на краях ловушек стратиграфического и литологического типов, в том числе неровных краях рифов. [c.81]

Высокая разрешающая способность метода РНП позволяет решать те задачи, которые в связи с наложением волн, имеющих различные кажущиеся скорости, недоступны обычным методам сейсморазведки. При выделении волн методом РНП определяются время их прихода к среднему сейсмоприемнику базы и приращения времени прихода волн на базе приема, дающие кажущиеся скорости волн. При построении разреза по выделенным волнам имеет значение точность, с которой определены кажущиеся скорости волн. Распространено мнение, что в методе отраженных волн построение сейсмического разреза с использованием кажущихся скоростей не может быть произведено достаточно точно, так как связано с ошибками определения кажущихся скоростей. При обычной сейсморазведке это опасение не лишено оснований, так как кажущиеся скорости определяются по годографам фаз отраженных волн, которые часто являются результатом формальной корреляции записей отраженных волн, фазы которых в той или иной степени подвержены воздействию наложения регулярных волн, а проведение касательной к годографу носит субъективный характер. [c.128]

При применении метода РНП на своде складки в Актюбинском Приуралье нами было установлено, что полученная сложная сейсмическая запись является следствием наложения регулярных волн трех типов отраженных, кратных отраженных и кратных отраженно-преломленных. [c.158]

Нерегулярная сейсмическая запись как результат наложения регулярных волн отраженных, кратных отраженных и кратных отраженно-преломленных [c.158]

Получен новый пример нерегулярной сейсмической записи, являющейся результатом наложения регулярных волн. В данном районе ее следует рассматривать как результат наложения волн отраженных, кратных отраженных и кратных отраженно-прелом- [c.166]

Рассеяние света происходит также на свободной поверхности (на границе раздела жидкость—воздух) жидкости и на границе раздела двух несмешивающихся жидкостей. На возможность такого рассеяния указал Смолуховский еще в 1908 г. Однако это явление им не было обнаружено и теория явления не была разработана. Этот вопрос рассеяния света как экспериментально, так и теоретически был решен Л. И. Мандельштамом . Он пишет Ниже мне хотелось бы подробнее обсудить вопрос, относящийся к форме поверхности жидкостей. Поверхность жидкости, которая при идеальном равновесии должна быть, напрнмер, плоской, вследствие нерегулярного теплового движения непрерывно деформируется. Если заставить отражаться от такой поверхности световой луч, то наряду с регулярным отражением должно появиться н диффузионное. Достаточны уже очень малые — по сравнению с длиной волны — шероховатости, чтобы это рассеяние обладало заметной величиной . [c.321]

Границы регулярного и маховского отражения плоской ударной волны от плоской стенки показаны на рис. 3.11. По оси абсцисс отложен перепад давлений на ударной волне. По оси ординат отложен угол падения волны. Ниже кривой 1 возможно только регулярное отражение. Выще кривой 2 — только маховское. В области между кривыми 1 тл. 2 возможны как регулярное, так и маховское отражения. [c.77]

Отражение от поверхности УЗ-в о л н, падающих из жидкой или газообразной среды. Если изменение профиля поверхности носит нерегулярный характер, то наблюдается рассеянное отражение. При регулярном характере неровностей профиля, шаг которых соизмерим с длиной волны, происходит дифракция УЗ-волн. В обоих случаях снижается амплитуда сигнала, соответствующего геометрическому отражению лучей, что удобно использовать для измерения параметров шероховатости поверхности. [c.410]

Однако, как мы уже отмечали, атомы не являются точечными рассеивающими элементами и область их распределения не ограничена узлами решетки. Картину решетки следует представлять в виде непрерывного распределения рассеивающего вещества, которое регулярно повторяется по кристаллу. (Вопросы симметрии кристаллической структуры мы здесь не обсуждаем.) Рассмотрим, воспользовавшись рис. 2.15, отражение первого порядка (о = 1), связанное с параметром d кристаллической решетки. Как мы отметили выше, рассеяние от части распределения электронной плотности непосредственно в плоскостях кристаллической решетки полностью синфазно в направлении отражения, но мы должны принять во внимание и рассеяние веществом между этими плоскостями. Для отражения первого порядка получается разница на длину волны (разность фаз 2к) между излучением, рассеянным последовательными плоскостями решетки. Поэтому вклад в то же самое рассеянное излучение от рассеивающего вещества в плоскости Р будет отличаться по фазе на xld)2n. Если р(х) представляет собой амплитуду рассеянного излучения от слоя толщиной dx на расстоянии х, то полная [c.47]

Отраженные от стенки волны интерферируют с исходными волнами, подходяшими к стенке. В случае полного отражения регулярных волн зыби и их интерференции с исходными перед стенкой возникают так называемые стоячие волны. Высота стоячих волн в 2 раза больше высоты исходных при неизменной их длине. [c.523]

Рис. 3.9. Отражение ударной волны от пло4кой стенки, а — регулярное отражение, б — простое маховское, в — сложное махов-скве, г — двойное маховское. 5 — падающая волна, К — отраженная волна, Т — тройная точка, К — контактная поверхность

Отражение плоской ударной волны от плоской стенки. При малых углах падения ударной волны имеет место регулярное отражение (рис. 3.10, а). При возрастании угла падения начиная с момента, когда в системе координат, связанной с точкой пересечения волновых фронтов, скорость потока за отраженной волной близка к скорости звука, регулярное отражение становится невозможным. Возникает махонское отражение (рис. 3.10,6). При этом частицы газа проходят через два ударных фронта либо через ножку маховской конфигурации (ударная волна ОА на рис. 3.10, а). Эти две области течения разделены контактной поверхностью. Различают простое махов-ское и сложное маховское отражения (рис. 3.10, в, а). Кроме того, существует двойное маховское отражение, при котором на отраженной ударной волне возникает вторая тройная точка (рис. 3.10, 6). [c.77]

При стационарном отражении плоской ударной волны от твердой поверхности переход происходит при а = ам- Примером нестационарного отражения ударной волны может служить падение плоской волны на искривленную стенку или на затупленное тело. Угол падения волны при этом непрерывно меняется. В этом случае, как и при квэзистационарном (автомодельном) течении, переход от регулярного отражения к маховскому происходит при а>ао. По этому поводу было высказано следую- [c.77]

Структура потока газа за ударной волной на небольших расстояниях от центра взрыва видна на рис. 5.14, где показаны две последовательные интерферограммы падения взрывной ударной волны на сферическую поверхность, находящуюся на расстоянии 20 о от центра сферического заряда. Ударная волна уже отошла от границы продуктов детонации на заметное расстояние и имеет гладкую сферическую ( )орму. Б области между ударной волной и границей ПД наблюдается большой Градиент плотности. Хорошо заметен скачок плотности на вторичной ударной волне (УВг). В области продуктов детонации поток сильно турбулизован. Граница -ПД — воздух не является гладкой. На снимках видно регулярное (рис. 5.14, а) и махов-ское отражения ударной волны (рис. 5.14,6). В области ПД отраженная ударная волна имеет негладкую форму, и на отдельных участках плотность на фронте не терпит разрыва. В области, где в потоке перед отраженной ударной волной пульсации отсутствуют, фронт волны имеет гладкую форму. Таким образом, отраженные ударные волны можно использовать как зонд для исследования структуры потока. Рис. 5.15 соответствует более позднему моменту (расстояние от центра взрыва равно 357 о). [c.121]

Информацию, предназначенную для введения в голографическое запоминающее устройство, разбивают на страницы, и каждую записывают в виде отдельной голограммы. Массив информации хранят в виде матрицы голограмм, записанных на плоский или объемный носитель. Страницу в двоичном коде подготавливают в виде транспаранта подобно рассмотренной ранее бинарной цифровой голограмме. Транспарант называют входной страницей. Отверстия, соответствующие двоичной 1, проб1шают в узлах регулярной двумерной сетки, наложенной на непрозрачный материал транспаранта. Непрозрачные узлы соответствуют двоичному 0. Узлы сетки называют информационными точками. В реальных устройствах входную страницу формирует устройство набора страниц, которое представляет собой пространственный матричный модулятор световой волны с электронным управлением. Именно оно пространственно модулирует проходящую или отраженную световую волну по амплитуде, фазе, поляризации. [c.120]

Регулярное отражение ударной волны от клина. Теневые фотографии показывают плоскую вертикальную ударную волну, идушую слева и набегающую на клин с полууглом раствора 60°. Угол раствора клина и интенсивность ударной волны таковы, что отражение является регулярным. Углы наклона падающей и отраженной ударных волн к грани клина не равны между собой, так как [c.144]

Регулярные волны-помехи. К регулярным помехам, отличающимся от волн PS но своим кинематическим и динамическим характеристикам, относятся поверхностные и поперечные (отраженные и преломленные) волны. Перечисленные волны обладают меньшими кажущимися скоростями и более низкими преобладаюнщми частотами по сравнению с волнами PS (рис. 54). В некоторых случаях они отличаются больиюй интенсивностью и препятствуют выделению волп PS. [c.123]

Основные регулярные волны-помехи, которые могут мешать выделению волпы PS, а в некоторых случаях могут быть ошибочно идентифицированы как волны PS, следующие 1) отраженные волны PPPS и PSSS, претерпевшие обмен на промежуточных границах 2) обменные преломленные волны PPS и PSS, соответствующие тем же или другим границам. [c.123]

На этапе обработки сейсмических материалов основной целью, как известно, является приведй5ие полезных отражений к виду идеально регулярных волн, синфазное накопление которых позволяет улучшить соотношение сигнал/помеха. Достижение этой цели также монет основываться на результатах сейсмических исследований ЗМС и ВЧР. Более того, недостаточность знаний о поверхностных условиях ие может быть полностью компенсирована и при применении наиболее современных способов цифровой обработки сейсмических данных. [c.70]

Другая сторона этой проблемы состоит в том, что при наличии локальной кривизны границ или нарушении их гладкости (например, в области сбросов), возникают эффекты преломления, петель и дифракций. Сложность расшифровки волновых картин обычно состоит в том, что в большинстве случаев поле регулярных волн в этих зонах маскируется сильным фоном слаборегулярных волн-помех, образующихся вследствие рассеяния и отражения от деформированных фрагментов границ в нарушенных зонах. В таких условиях разделить отражения от волн, связанных с плоскостями скольжения, петель и дифракций часто невозможно, поэтому реализуются лишь частные приближенные решения построения модели среды. Использование средств математического моделирования для расшифровки строения нарушенных зон пока малоэффективно из-за ряда ограничений, присущих решению прямых задач как лучевым способом, так и на основе волнового уравнения. Ситуация будет резко ухудшаться, если зона нарушений нависает над залежью. Совершенно очевидно, что в таких условиях динамический анализ отражений будет существенно затруднен. [c.47]

Под когерентной частью записи понимается та часть интерференционной записи на временном разрезе ОГТ, которая содержится в регулярно прослеживающихся вдоль профиля отражениях. Напомним, что при работах способом ОГТ на продольных волнах, после применения систем группирования источников и приемников, а также использования при обработке регулируемого по скоростям волн суммирования н других процедур коррекции сигналов, включая миграцию, на временном разрезе ОГТ доминируют однократно-отраженные продольные волны. Если характер напластован11я, литологии, флюидонасыщения локально устойчив на нескольких смежных общих глубинных точках, то когерентная часть записи будет характеризовать совокупные отражающие свойства границ между отдельными слоями в некотором заданном интервале. Степень чувствительности динамических параметров к степени регулярности волн обычно оценивают на моделях. [c.81]

ЗЕРКАЛО АКУСТЙЧЕСКОЕ, гладкая поверхность, линейные размеры к-рой велики по сравнению с длиной волны А, падающего звука, формирующая регулярное отражение звук. волн. Поверхность считается гладкой, если шероховатости её меньше Х/20. Св-ва акустпч. 3. характеризуются коэфф. отражения, к-рый определяет энергию отражённой волны, и формой его поверхности, к-рая обусловливает вид отражённой волны. 3. а. применяются для изменения направления распространения и фокусировки звука. Напр., плоское 3. а. изменяет лишь направ- [c.200]

В ряде процессов (релаксация полимеров, процессы диффузии и т. п.) необходимо оценить изменение подвижности и средний размер частей, составляющих среду, в различные моменты времени. Если эти процессы протекают медленно (1 — 10 с), то единственным способом контроля является метод голографической коррелометрии (МГК), который основан на получении с помощью двулучевой схемы голограммы рассеивающей среды в отраженном свете (при одностороннем доступе). Направление освещения между экспозициями меняется на угол 0, что вызывает регулярный фазовый сдвиг Дфо на элементах рассеивателя и появление в изображении системы эквидистантных интерференционных полос. Так как состояние среды за время т между экспозициями изменится, уменьшится контраст полос. Случайный сдвиг фазы отдельной частицы Дф (G, т) = к Дг (т), где О — угол между направлениями падающей и рассеянной волн Дг — вектор сме-, 2я [c.114]

Особые дифракц. явления возникают при прохождении нейтронов через кристаллы, когда интерференция нейтронных волн, рассеянных на регулярно расположенных рассеивателях, приводит к усилению интенсивности воля в направлениях, соответствующих зеркальному отражению от атомных плоскостей кристалла при выполнении Брэгга — Вульфа условия. IX = 2 соз0, где I — кратность отражения, д —. межплоскостное расстояние, 6 — угол падения нейтронов на отражающую атомную плоскость. [c.273]

Существенной особенностью УКВ является отсутствие регулярного зеркального отражения от ионосферы. Исключением является загоризонтное распространение радиоволн (метровых волн), происходящее в осн. за счет рассеяния их на ионизованных метеорных следах (см, также Метеорная радиосвязь), а также при наличии спорадических , слоев, способных иногда отражать радиоволны вплоть до частот 50—60 МГц. При этом возможно многоскачковое распространение радиоволн в волноводе Земля—ионосфера с предельной дальностью скачка 2000 км (см. Волноводное распространение радиоволн). Значит, влияние на распространение УКВ оказывает тропосфера Земли. Для тропо-с( йры характерны следующие механизмы загоризонтного распространения УКВ нормальная (стандартная) рефракция лучей, рассеяние на турбулентных флуктуациях показателя преломления, каналирование энергии в тропосферном волноводе, отражение от приподнятых инверсных слоев (см. Распространение радиоволи). Учёт рефракций при радиосвязи на УКВ приводит к увеличению предельной дальности в случае нормальной рефракш1и [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...