Осциллирующая сфера

ЗВУКОВОЕ ПОЛЕ ОСЦИЛЛИРУЮЩЕЙ СФЕРЫ [c.210]

Осциллирующей сферой называют поверхность шара неизменного радиуса, все точки которой могут совершать малые колебания в одном направлении. [c.210]

Подставляя (1.5.1) в (1.4.2) и (1.4.3), находим для поля осциллирующей сферы [c.210]

Формула импеданса для акустического излучения осциллирующей сферы показывает, что для низких частот осциллирующая сфера как излучатель менее эффективна, чем пульсирующая. [c.211]

Отсюда предельный коэффициент излучения осциллирующей сферы [c.211]

Таким образом, осциллирующая сфера энергетически менее эффективна, чем пульсирующая. [c.212]

Если поверхность делится (как, например, в случае с пластинкой или с колоколом) узловыми линиями на большое число участков, колеблющихся в противоположных фазах, то боковое обтекание увеличивается и излучение энергии соответственно уменьшается. Для облегчения расчета Стокс рассмотрел случай сферической поверхности с различными симметричными распределениями узловых линий, В задаче об осциллирующей сфере [c.303]

ПРОСТЕЙШИЕ ИЗЛУЧАТЕЛИ ЗВУКА (пульсирующая и осциллирующая сфера) [c.57]

Импеданс осциллирующей сферы [c.71]

Импеданс осциллирующей сферы, вызванный реакцией окружающего поля, будет равен [c.72]

Отсюда ясно, что в области длинных волн сопротивление излучения осциллирующей сферы растет пропорционально о и 5 (для пульсирующей сферы — пропорционально и 5% [c.72]

Интенсивность звука в поле осциллирующей сферы [c.73]

Только при кг Х интенсивность звука Л я , выражение для интенсивности звука равномерно пульсирующей сферы в функции амплитуды скорости (см. формулу (4, 12)) при кг тождественно с аналогичным выражением для плоской волны. Нетрудно показать, что для осциллирующей сферы [c.74]

Особенности звукового поля осциллирующей сферы [c.74]

Наличие в звуковом поле осциллирующей сферы (диполя) тангенциальной компоненты скорости частиц, сдвинутой по фазе по отношению к радиальной — см. формулы (4,18) и (4,19) — приводит к тому, что частицы движутся не по прямолинейным, а по эллиптическим траекториям. Только в направлении оси (0 = О,1с) и в экваториальном направлении = траектории всегда прямолинейны и параллельны оси диполя при промежуточных значениях 9 траектории являются эллипсами. На рис. 18 показана форма траекторий частиц при различных углах с осью диполя и различных значениях кг. кг< , кг=2 и кг" . Масштаб амплитуд (для каждого значения г) выбран так, чтобы при 0 = 0 при всех взятых значениях кг получались одинаковые значения амплитуды скорости таким образом, убывание амплитуды с ростом г на чертеже не учтено. При кг 1 и кг Х траектории становятся прямолинейными при любых углах , однако в первом случае направление колебаний не совпадает с направлением радиуса г (за исключением угла О = 0), а во втором — совпадает при любых 8. При значениях кг порядка единицы траектории при углах , лежащих между 20° и 70°, приобретают отчетливую эллиптическую форму и могут превра- [c.74]

Проанализируем этот вопрос в связи с возникновением присоединенной массы. Как известно, присоединенная масса осциллирующей сферы равна половине массы среды, вытесняемой [c.283]

Акустическая модель — точечный источник. Если С X, то в качестве излучателя можно принять пульсирующую или осциллирующую сферу, так как при малых размерах источника шума звуковое поле практически не зависит от особенностей излучателя. Для пульсирующей или осциллирующей сферы (то- [c.689]

Для механизмов приборов для частот до 1000 Гц можно использовать модель точечного источника — осциллирующей сферы для частот свыше 1000 Гц в качестве модели излучателя следует брать сложный сферический излучатель. [c.690]

В случае г,, < А, в качестве излучателя можно принять пульсирующую или осциллирующую сферу, так как при малых размерах источника шума звуковое поле практически не зависит от особенностей излучателя. [c.130]

При рассмотрении акустической модели подшипника — осциллирующей сферы — выражение для звукового давления записывается в следующем виде [44] [c.130]

Методика расчета шума шарикоподшипников с использованием акустических моделей в виде пульсирующей или осциллирующей сферы, сложного сферического излучателя [c.131]

Э.4. Присоединенная масса осциллирующей сферы находит- [c.72]

Осциллирующие сферы притягиваются с меньшей силой для случая, когда векторы скоростей осцилляций сфер компланарны, равны V и [c.266]

Сравнение (7) с (1.6) показывает, что на низких частотах мощность излучения осциллирующей сферы ( f) меньше, чем. у пульсирующей ( f). Механический импеданс вычисляется на основе формул (3), (4), в которых нужно положить г = а [c.110]

Акустическим диполем называют источник, состоящий из двух одинаковых, близко расположенных монополей, колеблющихся в противофазе. Рассчитать характеристики акустического поля дипольного источника. Убедиться в том, что осциллирующая сфера (см. задачу 4 1.4) есть излучатель дипольного типа Решение. Пусть монополи расположены на полярной оси г сферической системы координат на расстояниях + Дг/2 и - Дг/2 от центра. Потенциал поля в точке (г, 0) (зависимость от азимутального угла <р отсутствует из-за симметрии задачи) равен [c.113]

Основные характеристики осциллирующей сферы. 1. Механический импеданс. Для вычисления механического импеданса восполь- [c.210]

Приведем еще выражение для интенсивности звука осциллирующей сферы (диполя). Интенсивность , как мы знаем, равна средиачу значению потока энергии через I см , т.е. согласно (9.27) и (9.24) [c.72]

Рассматривается задача о плоскопараллельном движении пары цилиндров в бесконечном объеме идеальной несжимаемой жидкости. Предполагается, что жидкость покоится на бесконечности и совершает безвихревое движение. Бьеркнесом, в начале прошлого столетия, в книге [9] описана экспериментальная установка, позволяющая определять силы, действующие на осциллирующие тела в жидкости. Движение жидкости было обусловлено лишь колебательным движением тел. Полученным результатам дано качественное объяснение, проведена интересная аналогия с задачами электродинамики. Жуковский [4] рассмотрел более общую задачу, предположив, что движение жидкости, в которой находится осциллирующая сфера, происходит по некоторому определенному заранее закону. В более строгой постановке задача о взаимодействии двух сфер в идеальной жидкости рассматривалась в [5, 6]. Уравнения движения были там получены лишь в приближенном виде для случая, когда центры сфер постоянно находятся на некоторой фиксированной прямой. Целью настоящей работы является вывод общих уравнений движения двух круговых цилиндров в идеальной жидкости, нахождение интегралов движения и редукция к относительным переменным. [c.327]

Формула (1) с точностью до обозначений совпадает с формулой (4.2). Следовательно, осциллирующая сфера является излучате-лем дипольного типа, момент которого D = 2па а Дг = а/2. Все необходимые формулы для диполя получаются из результатов задачи 4 1.4 в пределе ka 0. Укажем, что простейший излучатель такого типа получается при помещении монополя в воздухе на высоте Дг/2 над поверхностью воды. При этом диполь образуется монополем и его мнимым изображением в воде на глубине Аг/2, колеблющимся в противофазе. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...